Диаграмма импульсов

Построим теперь так называемую векторную диаграмму импульсов. Сначала изобразим вектор р1 отрезком АВ (рис. 4.13), затем векторы р/ и р2, каждый из которых представляет собой, согласно (4.65), сумму двух векторов. [c.118]

Таким образом, для построения векторной диаграммы импульсов, соответствующей упругому столкновению двух частиц (одна из которых первоначально покоилась) необходимо [c.118]

И наконец, из той же векторной диаграммы импульсов можно найти связь между углами i и . [c.119]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

Теперь рассмотрим тот же вопрос в /(-системе отсчета, где частица массы mi с импульсом pi испытывает столкновение с покоЯ L с щейся частицей массы Шг. Для определения возможных случаев разлета частиц после столкновения здесь также полезно воспользоваться векторной диаграммой импульсов. Ее построение аналогично тому, как это было сделано для упругого столкновения. Им-пульс налетающей частицы pt= [c.121]

Воспользуемся векторной диаграммой импульсов, соответствующей предельному углу di пр (рис. 4.21). Из прямоугольного треугольника АСО следует, что [c.131]

Распад частицы. Частица с импульсом ро (в К-системе) распалась на лету на две частицы с массами mi и т . При этом выделилась энергия Q — энергия распада (она перешла в кинетическую энергию). Построить векторную диаграмму импульсов для этого процесса и найти с помощью нее возможные импульсы pi и р2 возникших частиц. [c.131]

С помощью этих формул построим векторную диаграмму импульсов (рис. 4.22). Изобразим сначала отрезок АВ, равный импульсу ро. Затем радиусом р проведем окружность с центром в точке О, которая делит отрезок АВ на две части в отношении mi отг- Эта окружность и есть геометрическое место точек всех возможных положений вершины С треугольника импульсов AB . [c.132]

Диаграмма импульс — время — Определе ние наибольших смещений при ударе 276, 277 [c.454]

Рассмотрим теперь брэгговскую дифракцию (рис. 10.4). Угол отклонения при условии Брэгга равен 20д = 2 ar sin (X/Q/2nv). На рис. 10.5 приведена соответствующая этой дифракции векторная диаграмма импульсов. Предположим, что частота звука изменяется от /д до /д -Ь Д/. Поскольку К — l-wf/v, это приводит к изменению звукового волнового вектора на величину АК = как показано на рисунке. Поскольку угол падения остается неизменным (вд) и фактически неизменной сохраняется длина вектора дифрагированной волны к, концы этих векторов к оказываются расположенными на окружности, изображенной на рис. 10.5. Таким образом, мы не можем замкнуть диаграмму импульсов и, следовательно, закон сохранения импульсов не выполняется. Пучок будет дифрагировать в направлении, которое соответствует наименьшему нарушению закона сохранения импульса . Дифракция происходит [c.410]

РИС. 10.5. Диаграмма импульсов, иллюстрирующая отклонение дифрагированного светового пучка от в ао в + Лв, обусловленное изменением частоты звука от L до /о + А/. [c.411]

На рис. 11.20 представлена диаграмма импульсов , соответствующая условию (11.7.21) для случая w = 1. [c.494]

РИС. 11.20. а — диаграмма импульсов при дифракции падающей моды ( .) в моду /3 в случае электрооптического изменения показателя преломления с периодом Л б — вид плоскости волновода сверху, показывающий направления падающего OS,.) и дифрагированного 0 ) пучков, а также плоскость образующейся решетки показателей преломления. [c.495]

Используя (3.45) и (3.38), получим диаграмму скоростей в системе 5т (рис. 3.5, а). В этой системе особенно просто выглядит диаграмма импульсов. Умножая скорости точек (см. (3.38) и [c.126]

Рис. 14. Бесконтактный распределитель на магнитных элементах с прямоугольной петлей гистерезиса, а — Принципиальная схема б — диаграмма импульсов в выходных цепях.

В классической механике если N электронов заключены в ящик,, то условия их движения можно описать с помощью диаграммы импульсов (рис. 126, а), у которой по осям координат отложены компоненты импульса Рх, Ру И Рг параллельно сторонам ящ ка. Состояние каждого электрона представлено точкой Р, так что при этом длина отрезка ОР соответствует импульсу, а направление ОР—эго направление движения. [c.191]

На функциональной схеме помещают поясняющие надписи, диаграммы или таблицы, определяющие последовательность процессов во времени, а также указывают параметры в характерных точках (величины токов, напряжений, формы и величины импульсов, математические зависимости и т. д.). [c.361]

Если же tni m.2, то физический смысл имеют оба знака перед корнем — ответ в этом случае неоднозначен под углом импульс рассеянной частицы может иметь одно из двух значений (это зависит от относительного расположения частиц в момент соударения). Последний случай соответствует векторной диаграмме, показанной на рис. 4.14, в. [c.130]

Вернемся к построению импульсной диаграммы. Пусть частица с массой Ml и скоростью v упруго сталкивается с неподвижной частицей, имеющей массу Л1г. Требуется найти геометрическое место точек для концов векторов — импульсов частицы М, после рассеяния и связь между углами рассеяния и отдачи. Заметим, что все дальнейшие рассуждения справедливы для любого соотношения масс частиц, но для определенности будем считать, что Mi < М2. Пусть отрезок АВ в некотором масштабе изображает им- [c.216]

Если угол рассеяния 0 неизвестен и диаграмма строится с целью отыскать его наряду со значениями импульсов для рассеянной частицы и ядра отдачи, то в схеме построения меняют местами 3 и 4 пункты. В этом случае точка В получается в результате пересечения с окружностью диаметра, проведенного под [c.218]

Импульсная диаграмма позволяет удобно и быстро решать различные задачи на упругое соударение. С ее помош,ью при известных массах частиц можно найти их импульсы и энергии после рассеяния для любого угла рассеяния [формулы (19.11) и (19. 12)] по известным углам рассеяния 0 и i) для обеих частиц и массе одной частицы можно найти массу второй частицы [формула (19.13)]. [c.220]

Таким образом, импульсная диаграмма для интерпретации ядерной реакции строится так (рис. 95). Отрезок АВ, изображающий в некотором масштабе импульс Ра бомбардирующей частицы а, надо разделить точкой О в отношении масс образующихся частиц [c.268]

Так же как и в нерелятивистском случае (см. 19, п. 1), для обработки результатов можно использовать импульсную диаграмму. Однако в релятивистском случае импульсная диаграмма выглядит более сложно, чем в нерелятивистском. На рис. 219 приведена импульсная диаграмма для простейшего случая рассеяния двух частиц с одинаковыми массами. Диаграмма имеет вид эллипса, большая ось которого равна первоначальному импульсу падающей частицы в л. с. к., а малая полуось — импульсу частиц в с. ц. и. . [c.522]

Каждому элементу диаграммы приписывается определенный (вообще говоря, матричный) математический множитель. Например, начальные участки внешних линий (ниже вершин) характеризуются операторами уничтожения электронов с 4-импульсами Pi и Рг, конечные участки внешних линий (выше вершин) — операторами рождения электронов с 4-импульсами Рз и. Pi, вершина—зарядом электрона е (в безразмерной форме — [c.15]

На рис. 2 показаны два примера диаграмм четвертого по- рядка для (е—е)-рассеяния. Эти диаграммы имеют те же значения 4-импульсов на своих внешних линиях, т. е. описывают [c.16]

Следует заметить, что, несмотря на малость а, учет радиационных поправок представляет значительные трудности принципиального характера из за появления расходимостей при интегрировании по импульсу виртуальной частицы а возрастания числа различных диаграмм данного порядка п по мере роста п (подробнее см. 10, п. 3). [c.17]

Вычисление радиационных поправок представляет значительные трудности принципиального характера. Сущность этих трудностей заключается в том, что в отличие от диаграмм низшего порядка, где импульс виртуальной частицы определен [c.103]

В рассматриваемом случае (отбор событий (19.5) и (19.6) с малой передачей импульса) также есть основание считать, что диаграмма, изображенная на рис. 172, будет вносить основной вклад в изучаемые процессы. [c.284]

Такой механизм изображается диаграммой рис. 7.7. Кстати, можно без особых вычислений сказать, какой из процессов будет преобладать при энергиях фотона, близких к порогу. Поглощение или излучение света зарядом пропорционально квадрату его скорости. А при одинаковых импульсах скорость нуклона в шесть с лишним раз меньше скорости пиона за счет различия их масс. Поэтому процесс (7.78) (диаграмма рис. 7.7) будет примерно в 40 раз более интенсивным, чем описываемый диаграммой рис. 7.6 процесс (7.77) (А. М. Балдин и В. В. Михайлов, 1952). Кружки (а не точки) в вершинах диаграмм рис. 7.6 и 7.7 означают, что эти вершины сами имеют сложную структуру. [c.319]

На комплексной плоскости (А, iB) равенство (30) при со = со определит некоторую кривую L = L (со ), называемую диаграммой импульс — время. Свойства диаграммы И—В детально исследованы И. М. Рабиновичам, применившим ее [177] к исследованию движения упругих систем при ударе. Укажем важнейшие из этих свойств. [c.277]

Блок-схема измерительного устройства с реверсивным счетч коч растровых или иитерфереииионных полос, позволяющая получить четыре импульса на одну полосу, и диаграмма импульсов представлены на рис. )7, а, б. [c.329]

Рис. 7. Двухрелейный генератор импульсов. а — принципиальная схема б — временная диаграмма импульсов / ц — время паузы — время импульса.

Прежде всего, следует сопоставить линиям диаграммы импульсы и частоты внешние линии при этом должны нести внешние импульс и частоту, а импульсы и частоты внутренних линий должны удовлетворять в каждой вершине законам сохранения = = Частоты бозевских линий всегда четные (u) = 2гетгГ), частоты фермиевских — нечетные ((o ==(2 -f l)u7 ). [c.175]

При использовании волновой механики для описания движения электрона в кубическом ящике следует учитывать, что возможны только определенные стационарные состояния движения, у которых длина волны целое число раз укладывается на длине ящика. Такая модель является трехмерным аналогом установившихся колебаний натянутой струны. Состояние электрона можно описать с помощью диаграммы импульсов, пространство вокруг начала координат которой можно представить себе поделенным на большое число маленьких ячеек (рис. 126, б), каждая из которых имеет объем lг L и представляет собой одно энергетическое состояние. Благодаря малой величине постоянной планка /г можно считать, что отдельные состояния долж- [c.191]

При температуре абсолютного нуля, если бы электроны подчинялись классической механике, каждый электрон должен был бы находиться в состоянии 1П0К0Я и все точки, соответствующие отдельным электронам на диаграмме рис. 126, а, должны были бы стянуться в начало координат. Однако, согласно новой теории, каждое энергетическое состояние, соответствующее ячейке на диаграмме рис. 126, б, не может вмещать более двух электронов. Поэтому коллектив электродов в ящике при абсолютном нуле не может достичь энергии ниже той, которая соответствует ЛГ/2 наинизшим возможным состояниям на диаграмме импульсов. Эти занятые электронами состояния лежат в пределах сферы, поверхность которой называется поверхностью Ферми, и при абсолютном нуле максимальной энергией обладают электроны, находящиеся на поверхности Ферми. Отличительная особенность [c.192]

Рис. 10.5. Характеристики сигнала генератора помехи а — логарифмические амплитудио-частотные характеристики б — временные диаграммы импульсов, прямоугольного и трапецеидального.

За основной критерий принимают выдержку испытательного давления. Испытания прекращают на основании анализа данных акустической эмиссии в диапазоне давлений (0,5-0,85)Р сп> когда соответствующие сигналы повторяются при повторном нагружении. Для оценки источников акустической эмиссии используют рекомендации фирмы РАС (по количеству импульсов значительной амплитуды), фирмы РАС-МОМРАС (по диаграмме индекс накопления — энергетический показатель ), ЦНИИТМАШа (МР-204-86, по показателю степени зависимости суммарного счета от параметра нагружения). [c.182]

Рис. 6.25. Распределение момента импульса в Солнечной системе относительно центра Солнца. Символом 2 обозначена сумма моментов импульса Меркурия, Венеры, Земли и Марса. Обратите внимание на относительно малый вклад вращения Солнца вокруг его собственной оси (диаграмма построена в единицах lO e г mV ).

Этот результат легко может быть получен из рассмотрения импульсной диаграммы для соответствующего случая (см. 19), а также непосредственно, если предположить, что тяжелая частица покоится, а легкий электрон налетает на нее со скоростью v и отскакивает со скоростью — v (как шарик от жесткой стенки), меняя свой импульс на величину Армако = 2meV и, следовательно, энергию — на [c.205]

До IIX пор мы считали, что мировая линия е—е (рис. 51) Ч Г гйз — оо в +00 и что ее нижняя часть (идущая из —оо в вершину) изображает процесс гибели электрона с данным 4-импульс,ом Pi, а верхняя (уходящая из вершины в +оо) — процесс рождения, электрона с другим 4-импульсом Pz. Однако Фейнман показал, что из-за упомянутой выше специфики в овой-ствах частиц и античастиц позитрон можно интерпретировать как. электрон, движущийся против направления времени (рис. 52). В тако м истолковании нижняя часть мировой линии (идущая из,, вершины в —оо) изображает процесс гибели позитрона с 4-импульсом Ри а верхняя часть (идущая из +схэ в вершину) — процесс рождения позитрона с 4-импульсом Рг). Таким образом, рассмотренная раньше ( 2) диаграмма (см. рис. 1) изображает не только рассеяние электрона на электроне (рис. 53), но и рассеяние позитрона на позитроне (рис. 54), а также (рис. 55) рассеяние электрона (позитрона) на позитроне (электроне). [c.100]

В 1956 г. появляется статья Браута и Пригожина, открывшая новое направление, относящееся к брюссельской щколе [50]. Основная идея этой работы заключалась в введении Фурье-раз-ложения функции распределения и последовательном применении переменных угол — действие (в классической механике). Это позволило получить основное кинетическое уравнение для Л -частичной функции распределения по импульсам. Обобщение этой теории проведено с помощью теории возмущений и диаграммой техники [51], которое затем было перенесено и на неоднородные системы [52 53]. В настоящее время это направление интенсивно развивается. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...