Детектирование

Для анализа в отработавших газах суммарных углеводородов (СрН, ) наиболее широкое применение получили методы ИКС и пламенно-ионизационное детектирование (ПИД). ИКС-анализаторы с оптико-акустическим детектором компактны, обладают высоким быстродействием, относительно дешевы и доступны. Основным их недостатком является достаточно высокая ошибка, вносимая нестабильностью состава углеводородов в ОГ. Поскольку отдельные углеводороды обладают каждый своей полосой поглощения, то создать универсальный детектор на С Н не удается. Обычно ИКС-анализаторы калибруют по -гексану или пропану — наиболее характерным углеводородам, входящим в состав ОГ. [c.21]

Перечисленные допущения характерны для функционального моделирования, широко используемого для анализа систем автоматического управления. Элементы (звенья) систем при функциональном моделировании делят на три группы 1) линейные безынерционные звенья для отображения таких функций, как повторение, инвертирование, чистое запаздывание, идеальное усиление, суммирование сигналов 2) нелинейные безынерционные звенья для отображения различных нелинейных преобразований сигналов (ограничение, детектирование, модуляция и т. п.) 3) линейные инерционные звенья для выполнения дифференцирования, интегрирования, фильтрации сигналов. Инерционные элементы представлены отношениями преобразованных по Лапласу или Фурье выходных и входных фазовых переменных. При анализе во временной области применяют преобразование Лапласа, модель инерционного элемента с одним входом и одним выходом есть передаточная функция, а при анализе в частотной области — преобразование Фурье, модель элемента есть выражения амплитудно-частотной и частотно-фазовой характеристик. При наличии нескольких входов и выходов ММ элемента представляется матрицей передаточных функций или частотных характеристик. [c.186]

Уравнения (7.69) и (7.70) являются интегральными уравнениями для Т, выраженными через измеренные или известные значения Н(Таш Т), (Я,), (Х) и L X, Т а), и могут быть численно решены относительно Т. Если же для определения (Гаи, Т) не использовать нейтральный фильтр, а непосредственно измерять отношение сигналов детектора, то уравнение не изменяется, но необходимо учесть нелинейность (которая может иметь место при детектировании), введя в 5(X) температурную зависимость, так что она превращается в з(Я., Т). [c.370]

Оптическое детектирование (выпрямление). Генерация второй гармоники. Перепишем второй член выражения (18.1а) в виде [c.392]

Световой пучок, исходящий из рубинового источника излучения, направлен на кристалл кварца, для которого обладает заметной величиной. Кристалл кварца расположен между обкладками электрического конденсатора. Для регистрации возможного импульса электрического тока в схему присоединен осциллограф. Как показали соответствующие опыты, импульс лазера возбуждает соответствующий импульс электрического тока в цепи конденсатора, что свидетельствует о детектировании светового импульса лазера. Оптическое детектирование света впервые экспериментально было обнаружено в 1962 г. [c.392]

Диод — электронная лампа с двумя электродами (анодом и катодом) или полупроводниковый прибор, имеющий два вывода и обладающий преимущественной односторонней проводимостью применяется для выпрямления и детектирования [3, 4]. [c.142]

Диод обращенный — полупроводниковый диод с критической концентрацией примеси, обладающий из-за туннельного эффекта большей проводимостью при обратном напряжении, чем при прямом применяется при детектировании слабых сигналов 19]. [c.143]

Если проекция точки детектирования на ось источника расположена вне источника и находится на расстоянии а от его конца, то [c.105]

Плотность потока в точке детектирования на расстоянии а от поверхности источника [c.105]

Неоднородности могут пронизывать защиту полностью от точки детектирования до источника или частично (отделены от источника или точки детектирования средой). В последнем случае различают радиальные и касательные каналы, продолжение [c.130]

Ослабление защиты введением тех или иных неоднородностей удобно характеризовать величиной кратности увеличения поля излучения е, которая является отношением величины поля излучения при наличии неоднородности к величине поля в этой же задаче без учета неоднородности (при сплощной защите). Представляется удобным различать дифференциальную кратность увеличения поля, определяемую для каждой данной точки детектирования, и интегральную, характеризующую среднее увеличение поля в некоторой области пространства. В виде примера на рис. 12.3 показаны распределения поля излучения над [c.133]

Метод прямой видимости применим для расчета компонент излучения прямой видимости. Для полых неоднородностей метод сводится к расчету поля излучения, приходящего в точку детектирования после геометрического ослабления от видимого из этой точки полностью или частично источника. [c.139]

Сущность этого метода можно представить следующим образом. Пусть функция ослабления излучения вдоль луча, соединяющего элемент источника dS (находящийся в точке г,) и точку детектирования Р (т), задается в виде k (г , г). Тогда, согласно методике лучевого анализа, компоненту излучения натекания в точке Р (г) можно определить из соотнощения [c.140]

На примере полой щели в защите (рис. 12.4) запишем определение плотности потока частиц или квантов в точке детектирования Р (г) для компонент Фал. пр И Фал. пат [c.141]

Компонента излучения прямой видимости. Для расчета компоненты нерассеянного прострельного излучения от видимой нз точки детектирования части источника служит метод прямой видимости. Расчет этой компоненты обычно не вызывает затруднений для наиболее простых случаев удается получить аналитические функции, в остальных случаях решение сводится к численному интегрированию. [c.143]

Рассмотрим для точки детектирования Я , находящейся на оси канала на расстоянии г от источника, возможные токовые и потоковые характеристики поля излучения, если угловое распределение излучения источника также задается в виде токовых или потоковых функций. [c.144]

На глубине г от источника на стенке канала выделим излучающее кольцо щириной с1г (см. рис. 12.6, а). Тогда интенсивность излучения натекания для точки Р можно определить, если проинтегрировать все рассеянное излучение, выходящее из стенок канала и идущее в направлении точки детектирования [c.148]

При рассмотрении прохождения излучения через изогнутые каналы в защите используют общую методику разложения полной характеристики поля излучения в точке детектирования па отдельные составляющие в соответствии с формулой (12.11). [c.156]

Тогда плотность потока излучения в точке детектирования Р, обусловленная частицами или квантами, испытавшими первое отражение от стенок канала, запишем в виде [c.157]

Определим теперь вклад в компоненту Фал. пр от частиц или квантов, испытавших два отражения от стенок канала перед попаданием в точку детектирования. Обозначим произвольную рассеивающую площадку второго отражения dS s Плотность потока излучения, попавшего в точку детектирования после двух отражений от стенок канала, можно рассчитать по формуле [c.157]

Применение синхронного детектирования для целей экстремального рягулироваиия сводятся к организации движения к экстремуму при наличия информации о производной dF/dU. Для этого достаточно скорость изменения аоложения управляемого параметра и сделать пропорциональной наклону характеристики объекта с обратным знаком, т.е, du dF [c.126]

Блок-схема устройства, работающего таким способом, показана на рисунке С. Здесь блок управления (БУ) методом оинзфонного детектирования оценивает производную dFJdu и по каналу о( ратной связи со [c.126]

Привален алгоритм реше1шя обратной граничной задачи теплопроводности для тйл простой Фюрмы на основе решения нехарактеристической задачи Коши, Граничная обратная задача теплопроводности, представляемая системой обыкновенных дифференциальных уравнений, рассматривается в . классе задач оптимального управления. Для построения алгоритма р= иения граничной ОЗТ иыл применен метод синхронного детектирования. [c.148]

Для многих практических задач целесообразно ввести понятие критической точки детектирования, для которой величина е максимальна. Например, для полых прямых и ступенчатых одноосевых каналов критическая точка детектирования всегда расположена на оси симметрии канала. [c.135]

Этот метод включает I) определение угловото распределения излучения источников на видимых из точки наблюдения стенках канала и 2) расчет методом прямой видимости плотности потока излучения в точке детектирования от эквивалентных источников, распределенных на стенках неоднородности. [c.141]

При решении задачи любой геометрии вычисляют вклад в точку детектирования Р излучения от элементарного источника дЗ, рассеянного от элементарного участка рассеивающей поверхности /5рас, затем интегрированием по всей поверхности источника, видимой из элемента дЗрас и по всей поверхности рассеивателя рас, видимой нз точки детектирования, определяют полную компоненту обратно рассеянного излучения. [c.141]

Случай, когда точка детектирования Ра находится на рас-стояпнм г от оси канала (О г а), подобен задаче определения поля излучения над дисковым источником в точке, проекция которой на плоскость источника заключена в пределах источника. [c.145]

Для расчета компоненты излучения натекания необходимо проинтегрировать вклады в показания детектора от элементарных площадок источника 5 (см. рис. 12.5) по всей площади источника 5девид, невидимой из точки детектирования. Тогда полную плотность потока можно рассчитать по формуле [c.146]

При расчете поля для точек детектирования внутри неоднородности в защите следует рекомендовать пользоваться факторами накопления и длинами релаксации для бесконечной геометрии. Как показано в экспериментах [2], переоценка компоненты натекания в этих случаях компенсирует неучет в расчетах альбедного излучения натекания. Эта закономерность физически оправдана тем, что отношение факторов накопления для бесконечной и барьерной геометрии близко к отношению [c.147]

Проиллюстрируем расчет альбедной компоненты излучения Фал.пр на примере круглого цилиндрического канала, на входе которого расположен точечный изотропный источник, испускающий М о частиц или квантов с энергией Ео и единицу времени в полупространство в направлении канала (см. рис. 12.6, в). Дисковый источник, расположенный на входе в канал, для точки детектирования на оси канала, для которого можно рас- [c.149]

Рассмотрим элементарную кольцевую поверхность на стенке канала 5рас. Плотность потока излучения, попавшего в точку детектирования после однократного отражения от площадки [c.149]

Как отмечалось выше, компоненту Фал. нат ДЛЯ точек детектирования внутри неоднородности можно учитывать введением в расчет компоненты Фнаг фактора накопления у-излучения или длины ослабления нейтронов для бесконечной геометрии среды. [c.150]

Если источник находится непосредственно перед входны.м отверстием канала, а защитный материал расположен между точкой детектирования и каналом (см. табл. 12.2), то поле излучения в защите существенным образом зависит от длины канала / и его диаметра 2а. При этом часто 1 а, — 1, [c.154]

Плотность потока частиц или квантов в точке детектирования от элементарного источника 5, обратно рассеянных от элемента Зрас, на основании значений дифференциального альбедо можно определить по формуле [c.156]

Лналогичныл способом можно получить выражение для плотности потока излучения, попавшего в точку детектирования после п отражений от стенок канала. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...