Поверхность эквивалентная — Законы

Распределение напряжений и деформаций для внутренних точек тела при достаточном удалении их от границ тела слабо зависит от характера распределения внешней нагрузки на границах тела. Таким образом, если на некоторой части поверхности тела изменить закон распределения внешней нагрузки так, что видоизмененная нагрузка будет статически эквивалентна прежней, то такое изменение приведет лишь к изменению напряженного и деформированного состояния в области тела, прилегающей к нагруженному участку, т. е. местных напряжений. Напряженное и деформированное состояние тела вдали от места нагружения при этом почти не изменяется. Это утверждение получило наименование принципа Сен-Венана. [c.62]

Напряжения, скорости и плотность по обе стороны поверхности разрыва связаны между собой условиями, которые должны удовлетворять основным уравнениям механики сплошной среды и уравнениям состояния выбранной реологической модели. Основные уравнения механики сплошной среды лучше использовать в интегральном виде, так как для разрывных процессов интегральная формулировка физических законов по сравнению с дифференциальной обладает большей общностью. Для непрерывных же процессов интегральная и дифференциальная формулировки полностью эквивалентны [например, закон сохранения массы в интегральной форме (V.8) и дифференциальное уравнение неразрывности (V.10), закон сохранения импульса в интегральной форме (V.14) и дифференциальные уравнения движения (V.18)l. Используя закон сохранения массы (V.8) и закон сохранения импульса [c.247]

На рис. 16, г показана схема, позволяющая профилировать фасонные винтовые поверхности по плоским копирам. Если поверхность кулачка задана законом, выражающим зависимость осевого перемещения ролика от углового перемещения кулачка, то можно подобрать эквивалентный плоский кулачок, удовлетворяющий этому же закону. Такой кулачок также будет однозначно выражать зависимость радиального перемещения ролика и углового поворота кулачка. [c.26]

Постановка задачи. Рассмотрим сжатие слоя материала между наклонными плитами, вращающимися вокруг общей оси с угловой скоростью ш (рис. 1). Предполагается, что течение плоское, сток в точке О отсутствует, а на поверхности плит действует закон максимального трения. Для модели двойного сдвига [14 решение задачи в такой постановке было получено в [16] и показано, что при проскальзывании эквивалентная скорость деформации вблизи поверхности трения подчиняется закону [c.79]

Форма выступа определяется либо специальной функцией, либо некоторым набором параметров (например, для сферической формы - радиусом сферы, для эллипсоидальной формы - размерами его полуосей или эквивалентным радиусом), которые получаются на основе обработки результатов измерения рельефа поверхностей. Затем определяется закон распределения выступов по высоте. При этом обычно изучается распределение материала в шероховатом слое на основе профилограмм. Модель и натура считаются адекватными, если у них совпадают параметры распределения материала в шероховатом слое. [c.43]

Закон Кирхгофа справедлив не только для условий равновесия, но имеет и более общее содержание. Если бы это было не так, его использование было бы ограниченным, так как свободно излучающие поверхности не находятся в равновесии в термодинамическом смысле. Однако при применении закона Кирхгофа к неравновесным ситуациям важно тщательно определить, что подразумевается под испусканием и поглощением. Как было отмечено в работе [16], существуют два способа формулировки закона Кирхгофа, из которых только один ведет к универсально правильному утверждению о том, что излучательная способность эквивалентна поглощательной способности. [c.325]

При движении тела вблизи земной поверхности на тело кроме силы тяжести действуют различные диссипативные силы, например сила сопротивления воздуха, поэтому закон сохранения механической энергии здесь неприменим происходит рассеяние механической энергии, переход ее в другие немеханические виды. Вместе с тем и немеханические виды энергии могут переходить в механическую энергию. Переход не только механической, но и всякой другой энергии из данного вида в эквивалентное количество энергии всякого другого вида подчинен всеобщему закону сохранения и превращения энергии, изучаемому в курсах физики. Согласно этому закону во всякой изолированной системе сумма энергий всех видов (кинетической, потенциальной, тепловой, электрической и т. п.) остается постоянной. [c.242]

В механике жидкости и газа, как правило, изучается распределение текущей скорости, измеряемой при помощи какого-либо прибора. Выясним, какой эквивалентный параметр наиболее полно характеризует скорость. При движении вязкой среды между ее слоями или между средой, и твердой поверхностью, или между двумя потоками различной среды возникают силы трения или производные от них касательные напряжения. Эти касательные напряжения согласно закону Ньютона-Петрова пропорциональны градиенту скорости потока вязкой среды [c.18]

Параметры механически эквивалентного распределения дефектов можно определить по средней прочности и стандартному отклонению при помощи методов статистики экстремальных оценок, дающих масштабные законы, описание которых приведено в разд. И. На самом деле необходимы некоторые сведения относительно того, распределены ли ограничивающие прочность дефекты только по поверхности или они встречаются равномерно по объему. Кроме того, заметим еще раз, что необходимы подтверждения того, что процессы изготовления моделей и прототипов почти не отличаются и при изготовлении прототипа не возникают новые распределения дефектов. [c.178]

Как очевидно, интеграл gdg, взятый в пределах от б г до определяет весь полный электрический заряд диффузной части двойного слоя, эквивалентный заряду единицы поверхности электрода (в противном случае был бы нарушен закон электронейтральности). Обозначив этот последний через — так называемую поверхностную плотность электрических зарядов на электроде, находим [c.15]

При испытаниях сталей в промышленных и полупромышленных условиях (на опытных элементах поверхностей нагрева) имеют место колебания температуры. В этом случае при обработке экспериментальных данных для приведения результатов испытаний к условной расчетной температуре Тр пользуются понятием эквивалентного времени Тэ- Весь интервал, в котором происходили колебания температур, разбивают на равные интервалы и производят расчет суммарного времени пребывания в каждом интервале т,. Условно принимают, что в пределах этого интервала поддерживалась средняя арифметическая температура Г,. Удобно принимать интервал температур 10°С. Такая разбивка обеспечивает приемлемую степень точности. При использовании закона [c.50]

В целях дальнейшего исследования этого существеннейшего фактора представим перенос импульса на поверхности F, параллельной стенке, находящейся в полностью турбулентной зоне. Определим в этой поверхности касательное напряжение т. На единицу поверхности вследствие поперечного турбулентного движения через поверхность F в единицу времени приходит сверху вниз определенная масса жидкости т. Такая же масса протекает и снизу вверх. При турбулентном движении вниз масса имеет в направлении л составляющую скорости, равную i. При движении вверх такая же масса т имеет ту же составляющую скорости с 2- Следовательно, нижняя часть пограничного слоя передает вверх через единицу поверхности приращение импульса m ( j.1—которое по закону импульсов эквивалентно действующей вдоль поверхности силе т [c.234]

Для клеевого соединения (рис. 1-1, а I) вполне допустимо считать, что эквивалентная по всей поверхности склеивания толщина клеевого слоя 6 (рис. 1-2,а) не равна нулю. В то же время за счет незначительной толщины клеевой прослойки (<0,5 мм) и пленок на поверхностях субстратов (<3-10 м) поток тепла в любом сечении, перпендикулярном плоскости раздела, сохраняется постоянным, т. е. задача относится к категории одномерных. Тогда согласно закону Фурье [Л. 10] плотность теплового потока [c.14]

Интерпретацию закона изменения давлений в потоке, выведенного из общего уравнения движения жидкости, можно провести, применяя закон изменения количества движения, известный под названием теоремы Эйлера. Сущность этого закона заключается в том, что при отсутствии массовых сил сумма сил гидродинамических давлений, приложенных к поверхности трубки тока, эквивалентна секундному изменению количества движения втекающей в данную трубку и вытекающей из нее жидкости. Таким образом, давление на стенки сосуда (ротора рабочего колеса) зависит только от изменения количества движения, т. е. расхода, не зависит от структуры потока и может рассчитываться по средним скоростям. Весом жидкости пренебрегают. [c.68]

Значительные результаты влияния неравномерных эксплуатационных факторов. В неоднородности напряженно-деформированного состояния по профилю поперечного сечения при неравномерном нагреве количественно наиболее значимой является вторая гармоника спектрального отклонения формы цилиндрической поверхности листовой конструкции. Значения максимальных эквивалентных напряжений, вызванных в окружном направлении неравномерным распределением температуры в корпусе аппарата по закону os Тхр, практически не зависят от геометрических параметров в практическом диапазоне их изменения, т. е. не подвержены масштабному фактору. [c.268]

Очевидно, что задача о движении тела по описанной системе двух вибрирующих поверхностей равносильна задаче о движении тела по одной поверхности (назовем ее эквивалентной), колеблющейся по закону [c.53]

Средняя скорость движения частицы в р-кратных двухударных установившихся режимах (режимах типа 21р с формулой 2р = Oj + flj) при любом законе поперечных и продольных колебаний эквивалентной плоской поверхности имеет вид [c.57]

Уравнение (127) относится к параболическому типу и совпадает с уравнением теплопроводности. Поставленная задача эквивалентна задаче распространения тепла в бесконечном цилиндре, на поверхности которого температура пульсирует со временем по закону (128). [c.401]

Для пористых покрытий по времени поляризации можно определить площадь пор, а для относительно беспористых покрытий, через которые перенос ионов и воды совершается по самому материалу или временным скрытым порам,— "условную пористость", эквивалентную активной части поверхности электрода. Для этого, очевидно, необходимо знать закон изменения времени поляризации в зависимости от пористости или величины активной части поверхности электрода. [c.65]

В связи с тем, что рассчитать силы адгезии частиц неправильной формы к шероховатым поверхностям при помощи формулы (V, 31) не представляется возможным, обратимся к экспериментальным данным. Нормально-логарифмический закон, характеризующий распределение частиц неправильной формы по силам адгезии, дает возможность определить среднюю силу адгезии. Зависимость средней силы адгезии от эквивалентного диаметра частиц неправильной формы дана на рис. V, 14. Там же для сравнения приведены данные по средним силам адгезии сферических частиц (кривые 1 и 2 ) к тем же поверхностям. [c.169]

Общая работа внешней силы, распределенной по определенному закону по поверхности мембраны или пластинки, может быть заменена работой некоторой эквивалентной силы, приведенной к центру. Так, например, работа сил равномерного давления р , производимая при смещении в центре на За круглой мембраны или пластинки, колеблющейся по закону a = aJ r), будет равна [c.184]

Поэтому всегда, прежде чем применять уравнение Бернулли к определению давления на поверхности тела, нужно от неуста-новившегося движения в среде перейти к эквивалентному в силовом отношении установившемуся движению. Это можно сделать, если обратить явление, т. е. рассматривать вместо движения т,ела в неподвижной среде движение среды относительно тела. Движение, обращенное по отношению к исходному, является установившимся (если тело движется бесконечно долго с постоянной по величине и направлению скоростью) и, следовательно, к обращенному движению применимо уравнение Бернулли. Давления же в исходном и обращенном движениях одинаковы. Вообще, в силовом отношении эти движения эквивалентны. В самом деле, для того чтобы от исходного движения перейти к обращенному, нужно представить себе, что всем точкам тела и среды сообщены скорости, равные по абсолютной величине V и противоположно ей направленные тогда скорость тела будет равна нулю, а скорость среды в бесконечности—V. Таким образом, в исходном и обращенном движениях скорости в соответствующих точках отличаются лишь на постоянную величину, равную V. Ускорения же в соответствующих точках одинаковы, а так как силы, по закону Ньютона, зависят лишь от ускорений, то силы также одинаковы в соответствующих точках обоих потоков. Таким образом, в случае равномерного прямолинейного движения тела в среде обращение явления изменяет лишь поле скоростей, не изменяя сил. [c.71]

Теория поверхностных зарядов основана на замене дефекта эквивалентным диполем и применении законов магнитных изображений ДЛЯ расчета поля возмущения над поверхностью изделия, обусловленного наличием дефекта. [c.10]

Площадки вибрационные — Классификация 373, 374, 376—379 Пневмобаллоны — Расчет 214—216 Поверхность эквивалентная — Законы колебаний 53, 54 Погружатели вибрационные — Классификация 329, 330 [c.503]

Воспользуемся указанной в 123 звуковой аналогией трёхмерная задача о стационарном обтекании тонкого тела с переменным сечением S x) эквивалентна нестационарной двухмерной задаче об излучении звуковых волн коитуром, площадь которого меняется со временем по закону S(ji ) роль скорости звука играет при этом величина ui(M —1) нли при больших М просто l. Подчеркнем, что единственное условие, обеспечивающее эквивалентность обеих задач, заключается в малости отношения 8/1, что дает возможность рассматривать небольшие вдоль длины тела кольцевые участки его поверхности как цилиндрические. При больших Мь однако, скорость распространения излучаемых волн сравнима по величине со скоростью частиц газа в них (ср. конец 123), и потому задача должна решаться на основе точных, нелинеаризованных уравнений. [c.658]

Изменение распределения нагрузки равносильно наложению системы сил, статически эквивалентной нулевой силе и нулевой паре. Предположение, чтотакая система сил, приложенных к малой части поверхности тела, приведет к появлению одних лишь местных напряжений и деформаций, было высказано Сен-Венаном в 1855 году ) и известно под названием принципа Сен-Венана. Этот принцип подтверждается экспериментами, которые не ограничиваются малыми деформациями в упругих материалах, подчиняющихся закону Гука например, установка небольшого зажима на длинный кусок толстостенной резиновой трубки вызывает заметные деформации лишь в непосредственной близости от места зажима. [c.57]

В этом состоит так называемый лринци/г Сен-Венана, который может быть сформулирован следующим образом если тело подвергается воздействию нагрузки, приложенной к небольшой области (например, небольшая часть поверхности), то напряжения в теле существенно зависят и от величин составляющих силы и м о м е н т а, с т а т и ч е с к и эквивалентных нагрузке, и от закона распределения п о-следней лишь в небольшой части тела, примыкающей к месту приложения нагрузки. Вне этой части тела напряжения практически зависят лишь от величин составляющих силы и момента, статически эквивгГлентных нагрузке, и не зависят от закона распреде-ленияпоследней. [c.102]

На рис. 2.3 представлен 37-трубный экспериментальный участок. На этом участке исследовались нестационарные поля температуры на выходе из него при изменении тепловой нагрузки во времени при нагреве всех витых труб пучка. Опыты проводились на пучке с S/d = 12,2 и длиной 1 м. Толщина стенок труб равна 0,5 мм, эквивалентный диаметр пучка < э = 7,39 мм и пористость пучкаш = 0,52. Кожух из коррозионно-стойкой стали имел продольный разъем, герметизация которого обеспечивалась укладкой шелковой нити, пропитанной термостойким лаком. Внутренняя сторона кожуха была покрыта слоем окиси алюминия для электроизоляции труб пучка от кожуха. Отверстия для отбора статического давления были расположены в кожухе на расстояниях 0,35 и 0,75 м от входа в пучок. Для компенсации термического расширения кожуха к его нижней части припаивалась гофрированная мембрана, которая препятствовала также утечке воздуха в полость между кожухом и несущим корпусом. Пространство между кожухом и корпусом заполнялось стекловолокнистым теплоизолирующим материалом. Крепление витых труб к токоподводам принципиально не отличалось от крепления витых труб в участке, представленном на рис. 2.2. На выходе из пучка для измерения скорости и температуры размещались зонды, смонтированные между токоподводом и выходным патрубком. Ориентация труб в пучке была аналогична ориентации труб установки на рис. 2.2. В семи трубах пучка на расстояниях от входа 0,04, 0,072, 0,130, 0,210, 0,350, 0,540, 0,7, 0,8 м приваривались к внутренней поверхности термопары для измерения температуры стенки. Пучок труб нагревался постоянным током от преобразователя типа АНГМ-30. Изменение мощности тепловой нагрузки во времени осуществлялось по экспоненциальному закону с помощью специального электронного устройства. [c.62]

АБЕРРАЦИЯ — искажение изображений, получаемых в оптических системах при использовании широких пучков света, а также при применении немонохроматического света АБСОРБЦИЯ— объемное поглощение вещества жидкостью или твердым телом АВТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов в сильных электрических полях АВТОКОЛЕБАНИЯ— незатухающие колебания в неконсервативной системе, поддерживаемые внешним источником энергии, вид и свойства которых определяются самой системой АДГЕЗИЯ — слипание разнородных твердых или жидких тел, соприкасающихся своими поверхностями, обусловленное межмолекулярным взаимодействием АДСОРБЦИЯ — поглощение веществ из растворов или газов на поверхности твердого тела или жидкости АКСИОМА механических связей — действие связей можно заменить соответствующими силами (реакциями связей), а всякое несвободное твердое тело можно освободить от связей, заменив действие связей их реакциями, и рассматривать его как свободное, находящееся под действием приложенных к нему активных сил и реакций связей АКСИОМЫ [механики (закон инерции) — материальная точка, на которую не действуют никакие силы, имеет постоянную по модулю и направлению скорость статики (система двух взаимно противоположных сил, равных по напряжению и приложенных в одной точке, находятся в равновесии система двух равных по напряжению взаимно противоположных сил, приложенных в двух каких-либо точках абсолютно твердого тела и направленных по прямой, соединяющей их точки приложения, находятся в равновесии всякую систему сил можно, не изменяя оказываемого ею действия, заменить другой системой, ей эквивалентной две системы сил, различающиеся между собой на систему, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой)] [c.224]

Простое отбрасывание оставшейся вне вырезанного ограниченного пучка части потока приведёт к изменению условий на границе пучка, в частности не будет выполнено требование =0. Устойчивый ограниченный пучок можно сформировать, создав вне пучка электрич. поле, эквивалентное полю пространств, заряда отброшенной части потока. Это поле должно быть создано системой электродов, расположенных вне пучка. Форма и потенциал этих электродов определяются из решения ур-ния Лапласа с граничными условиями, вытекающими из решения внутр. задачи распределение потенциала вдоль границы пучка определяется законом 3/2 и нормальная к границе пучка составляющая = 0 в любой точке поверхности пучка. С достаточной для практич. целей точностью внеш. поле, формирующее устойчивый пучок, может быть создано двумя электродами — прикатодным (фокусирующим), совпадающим по форме с нулевой эквипотенциальной поверхностью, и анодным, совпадающим по форме с эк-випотенц. поверхностью, имеющей потенциал ускоряюще- [c.552]

Существование и устойчивость режимов Движения частицы с отрывом полностью определяется законом колебаний эквивалентной плоской поверхности в поперечном направлении т] = т (ш1) и ие зависит от характера продольных колебаний а также от продольного движения частицы изучение продольных колебаний иеоб ходнмо лишь при определении средней скорости движения частицы. [c.54]

Динамическая система станка схематически показана на рис. 7, а. Взаимодействие упругой системы и процесса трения показано стрелками. Эквивалентная упругая система (ЭУС) в этом случае учитывает влияние процессов в двигателе на характеристики упругой системы. Амплитудно-фазовая частотная характеристика ЭУС определяется, как правило, расчетным путем, поскольку экспериментальное ее получение связано со значительными трудностями. Распределенный характер сил трения не только в пределах одной направляющей поверхности, но и по нескольким направляющим, очень часто расположенным в различных плоскостях, и замена этих сил равно-еиствующей делает соответствующие модели системы еще более приближенными. 3 рис. 7, б показана частотная характеристика ЭУС такой модельной системы. Там же Сипоказана частотная характеристика контактного трения как отношение лы трения к нормальной контактной деформации поверхности трения. Статическое ачение (статический коэффициент трения) представляется видоизменением из-J. ого коэ( ициента трения в законе Амонтона, где берется отношение силы трения Ко °Р - >ьной нагрузке. Отставание по фазе изменения силы трения от нормальной щ гной деформации связано с явлением так называемого предварительного сме- 6 с тангенциальной деформацией контакта трущихси поверхностей, пред-лщ У °щей их взаимному скольжению. Практически это отставание имеет значение ь при очень малых скоростях скольжения ввиду малости смещения. Характерис- [c.125]

В предыдущем исследовании материал рассматривался как имеющий внутренние зоны концентрации напряжений, возникающие из-за неоднородной структуры. Не только сами по себе кристаллы с их анизотропными свойствами, а также дислокации и краевые эффекты, но и включения, раковины и разрывы на поверхности — все это вызывает неравномерность в распределении микронапряжений. Получаемые таким образом результирующие законы концентрации напряжений можно рассматривать как происходящие от экивалентяых пороков характерных размеров, которые оказываются равномерно рассеянными в материале. Можно полагать, что усталостные трещины, длина которых меньше, чем длина эквивалентных пороков, не будут [c.128]

Согласно закону Фурье последнее эквивалентно заданию производной от температуры по направлению нормали к поверхности обтекаемого тела или канала. В такого рода граничных условиях заложено предположение об отсутствии скачка температур между обтекаемой стенкой и прилипающими частицами газа. Эти граничные условия хорошо подтверждаются опытными исследованиями в неразреженных газах (точнее, при малой по сравнению с размерами обтекаемых тел или каналов величине длины свободного пробега молекул). В случае же разреженных и особенно сильно разреженных газов указанные граничные условия теряют свой смысл. В разреженных газах наряду со скольжением газа образуется скачок температур, который, так же как и скорость скольжения, можно принять пропорциональным температурному перепаду в газе вблизи стенки. В сильно разреженных газах понятие температуры (так же как и скорости) нуждается в некотором уточнении, которое дается в кинетической теории газов. [c.639]

На рис. 7.24 представлены нормальные напряжения в срединной поверхности панели, а на рис. 7.25 — значения нормальных напряжений, обусловленных действием изгиба, в крайних волокнах. Сплошные и штриховые линии, полученные аналитическим путем [121, дают закон изменения напряжений вдоль лучей 0 = я/2 и 0 = О соответственно конечноэлементные результаты отмечены точками. Наиболее напряженной является точка панели, расположенная на наружной поверхности в месте стыка панели с жестким центром, при 0 = я/2. Эквивалентное напряжение (по теории прочности энергии формоизменения) получилось здесь равным при данной сетке 0,6900о, что на 3,7% ниже точного значения 0,717ао. Величина w при той же сетке оказалась равной [c.283]

Когда отдельные элементы шероховатости образуют скопления, ТО вследствие их взаимодействия с потоком значение параметра /Сгд, полученное для одиночного элемента шероховатости, изменяется. В случае распределенной шероховатости параметр Kig зависит от интенсивности турбулентности в пограничном слое и, следовательно, должен быть связан с касательным напряжением на стенке. Колгэйт [13] проанализировал это соотношение при исследовании лабораторного метода оценки возможности возникновения кавитации на бетонных шероховатых поверхностях. Недавно Арндт и Иппен [2, 3] провели подробное исследование кавитации на плоских поверхностях с равномерно расположенными поперечными треугольными бороздками [2, 3]. Они наблюдали развитие кавитации в диапазоне физических размеров шероховатости (глубины бороздок) = 0,317 — 2,54 мм и относительной шероховатости х/й = 2000 — 200 (х — расстояние вдоль эквивалентной плоской пластины). Профили пограничного слоя удовлетворяют закону стенки для шероховатых поверхностей. Обнаружено, что параметр /Сг . определенный из наблюдений за исчезновением кавитации и подобный использованному Холлом, зависит почти исключительно от относительной шероховатости в соответствии с линейным соотношением [c.297]

Следует отметить, что явление возникновения подъемной силы на вращающемся в потоке цилиндре получило интересные технические применения. Занимаясь вопросом об усовершенствовании парусов, А. Флеттнер в 1923 г. пришел к мысли использовать вместо Нарусов вращающиеся цилиндры ( роторы ). Экспериментальные исследования показали, что приводимый во вращение ротор действует нри ветре по тем же законам, что и обыкновенный парус, но имеет то преимущество, что его поверхность значительно меньше, нежели у эквивалентного по силе паруса. На фиг. 81 представлена фотография двух моделей лодок, которые были испытаны в аэродинамической трубе и оказались почти равноценными площадь парусов здесь в 10 раз больше площади проекции цилиндров. [c.196]

Пассивация этих металлов обычно начинается после заметного сдвига потенциала в положительную сторону от его стационарного значения в растворе и, очевидно, связана с адсорбцией того или иного промежуточного кислородного соединения. Особую роль щ)и пассивации металла как в отсутствие, так и при наличии на нем фазовой окисной пленки, должны играть однозарядные атомные ионы кислорода О , образующиеся на аноде из молекул воды или из гидроксильных ионов [4, 5]. Являясь анионами, они могут по анионным вакансиям проникать с поверхности внутрь окисной пленки. Пройдя эту пленку насквозь, ионы адсорбируются на поверхности металла под пленной, что и приводит к адсорбционной пассивности металла. Оцновременно избыточные ионы 0 накапливаются в пленке и уменьшают в ней число анионных вакансий. При этом согласно закону об электронейтральности в пленке иерживается также эквивалентное количество катионов и уменьшается число катионных вакансий. Все это вызывает уменьшение дефектности пленки и ее проницаемости для катионов и анионов и может привести к возникновению пленочной пассивности, которая может быть сосредоточена по всей толщине пленки либо в некотором ее слое. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...