Обтекание тонкого тела

Детальное рассмотрение задачи о гиперзвуковом обтекании тонкого тела показывает, что затупление носовой части тела вызывает существенное искажение картины распределения давлений на значительной части боковой поверхности тела. На [c.126]

В чем состоит сущность метода источников, применяемого для решения задачи обтекания тонких тел вращения сверхзвуковым потоком [c.477]

Используя соотношения, полученные в теории линеаризованного сверхзвукового обтекания тонких тел вращения, определите аэро- [c.482]

Потенциал скоростей в случае линеаризованного обтекания тонкого тела вращения представим в виде ф = Фсо + ф, где ф — добавочный потенциал скорос- [c.499]

Для линеаризованного осесимметричного обтекания тонкого тела вращения справедлива формула для коэффициента волнового сопротивления (с.м. 11.3 [19]) [c.504]

ОБТЕКАНИЕ ТОНКИХ ТЕЛ ГАЗОВЗВЕСЬЮ 377 [c.377]

ОБТЕКАНИЕ ТОНКИХ ТЕЛ ГАЗОВЗВЕСЬЮ 379 [c.379]

ОБТЕКАНИЕ ТОНКИХ ТЕЛ ГАЗОВЗВЕСЬЮ 381 [c.381]

При гиперзвуковых скоростях обтекания можно свести двумерную задачу обтекания тонкого тела к автомодельной одномерной задаче о сильном взрыве. Из анализа уравнений и теории подобия следует, что обтекание тела происходит так, как будто в каждом слое независимо от других имеет место вытеснение газа непроницаемым подвижным поршнем в направлении,, перпендикулярном движению тела, т. е. решение стационарной задачи аналогично решению некоторой нестационарной задачи с соответствующими заменами переменных. Эту теорию называют нестационарной аналогией, а соответствующий метод расчета — законом плоских сечений. [c.63]

Согласно современным воззрениям сопротивление при обтекании тела жидкостью обусловливается двумя причинами разностью давлений на передней и задней поверхностях тела при обтекании (сопротивление давления) и трением между телом и жидкостью (сопротивление трения) При этом в общем случае преобладающее значение имеет первое обстоятельство, и основной причиной сопротивлений являются главным образом процессы, происходящие позади движущегося тела в кормовой его части. Сопротивление трения оказывается существенным лишь при обтекании тонких тел. [c.179]

Полагая в формулах (III.3.38)—(III.3.40), (III.3.43) интенсивность стока - О, получим зависимость для случая кавитационного обтекания тонкого тела без стока. [c.140]

Убедительной иллюстрацией закона подобия околозвукового обтекания тонких тел могут служить кривые ), показанные на рис. 99 и относящиеся к продольному обтеканию тонких клиньев с половинами углов раствора, равными 4,5° 7,5° и 10°. На верхней половине рисунка показаны три экспериментальные кривые зависимости коэффициента сопротивления от числа Мм в околозвуковой области, найденные для указанных трех углов раствора. [c.231]

Совершенно отчетливо обнаруживается факт объединения трех кривых верхней половины рисунка в одну общую кривую на нижней его части, что и подтверждает правильность выведенного закона подобия околозвукового обтекания тонких тел. [c.231]

ОСЕСИММЕТРИЧНОЕ ОБТЕКАНИЕ ТОНКОГО ТЕЛА ВРАЩЕНИЯ [c.323]

Осесимметричное до- и сверхзвуковое обтекание тонкого тела вращения [c.323]

Линеаризация уравнений (141) и (142) применительно к задаче пространственного обтекания тонкого тела вращения, вызывающего в набегающем потоке малые возмущения, приводит к принципиальным затруднениям ). [c.324]

Рассмотрим в указанной простейшей постановке задачу Кармана о продольном сверхзвуковом обтекании тонкого тела враш ения. [c.327]

Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( 66), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [c.331]

Наличие потенциалов продольного и поперечного обтекания позволяет путем простого сложения решений получить обтекание тонкого тела при любом угле атаки а, а затем и вычислить коэффициенты подъемной силы и сопротивления. Опуская вычисления ), укажем лишь, что коэффициент подъемной силы оказывается равным Су = 2а, а к коэффициенту сопротивления в продольном обтекании, который может быть вычислен по (171), от поперечного обтекания присоединяется еще член i = называемый коэффициентом индуктивного сопротивления. Эти результаты, выражающие независимость коэффициентов с,, и j. от формы тела, имеют весьма приближенный характер и не могут конкурировать с более точными теориями, отличающимися от только что изложенной теории Кармана в первую очередь тем, что в них принимается во внимание наличие головной ударной волны на носовой части тела, а в случае тела вращения с заостренным носком — наличие конического присоединенного скачка уплотнения (см. далее 72). [c.332]

Такой подход и используется обычно, когда разыскивается первое приближение в задачах сверхзвукового обтекания тонких тел вращения. [c.333]

Развитая в 123—125 теория сверх- и дозвуковых обтеканий тонких тел неприменима в случае околозвукового движения, когда становится несправедливым линеаризованное уравнение для потенциала. В этом случае картина течения во всем пространстве определяется нелинейным уравнением (114,10) [c.655]

Срвершенно аналогичным образом можно получить закон подобия для трехмерного обтекания тонкого тела, форма которого задается уравнениями вида [c.656]

Воспользуемся указанной в 123 звуковой аналогией трёхмерная задача о стационарном обтекании тонкого тела с переменным сечением S x) эквивалентна нестационарной двухмерной задаче об излучении звуковых волн коитуром, площадь которого меняется со временем по закону S(ji ) роль скорости звука играет при этом величина ui(M —1) нли при больших М просто l. Подчеркнем, что единственное условие, обеспечивающее эквивалентность обеих задач, заключается в малости отношения 8/1, что дает возможность рассматривать небольшие вдоль длины тела кольцевые участки его поверхности как цилиндрические. При больших Мь однако, скорость распространения излучаемых волн сравнима по величине со скоростью частиц газа в них (ср. конец 123), и потому задача должна решаться на основе точных, нелинеаризованных уравнений. [c.658]

При исследовании обтекания тонких тел на малых згглах атаки как в дозвуковом, так и сверхзвуковом потоке уравнение (100) решают методом малых возмущений (метод линеаризации). [c.98]

В монографии Г. Г. Черного показано, что область действия закона подобия для гиперзвукового обтекания тонкого тела ожп-вальнои формы приблизительно определяется следующими гра-цицамп [c.116]

При гиперзвуковом обтекании тонкого тела с затупленной носовой частью образуется отошедшая ударная волна, в передней части которой давление возрастает настолько сильно, что даже при малых размерах затупления аэродинамическое сопротивление может сугцественно увеличиться. Мимо этого факта нельзя пройти в связи с тем, что реальные тела (крылья, фюзеляжи, корпуса ракет) всегда бывают затуплены. Осухцествить полет идеально заостренного тела нельзя хотя бы потому, что при больших скоростях полета нагревание воздуха около носовой [c.124]

Пределы применимости метода обратимости потоков ограничены допущениями, принятыми в теориях тонкого тела и линеаризованного обтекания. В соответствии с этим метод обратимости пригоден при обтекании тонких тел и слабоис-кривленных поверхностей линеаризованным (слабовозмущенным) установившимся потоком идеальной жидкости. Он не учитывает подсасывающей силы, возникающей на передней кромке крыла. [c.622]

Рис. 4.7.1. Схема обтекания тонкого тела под малым углом атаии потопом газовзвеси, траектории газа (BG) падающих (В( ) и отраженных (QR) частиц

О, где, кроме газа (первая фаза) и фракции падающих на тело частиц (вторая фаза), имеется фракция отраженных частиц (третья фаза). В затененной обтекаемым телом области разрежения может образоваться также зона A OS, занятая газом без частиц. На появление таких зон при построении решений многоскоростного обтекания тонких тел было указано X. А. Рахмату-линым, Н. А. Мамадалиевым (1969). [c.375]

При этом поле скоростей исходного контура может быть задано с любой степенью точности, а условие тонкости добавочного кон тура может быть выполнено и тогда, когда исходный контур nt является тонким. Это обстоятельство позволяет с 1юм0и ью ме тода наращивания решать также и нелинейные задачи. В ка честве примера, иллюстрирующего применение этого метода рассмотрим задачу об обтекании тонкого тела в режиме частичной кавитации при наличии стока, расположенного за телом на оси симметрии [I]. [c.135]

Рис. III.и. к решению задачи об обтекании тонкого тела в режиме частичной капигацни при наличии стока, расположенного за телом на оси симметрии а—())и 5ическая плоскость течения б — объяснение к формуле (111.3.27). [c.136]

Широкий круг задач Г. д. связан с изучением внешнего обтекания тел газом. Для расчёта обтекавия идеальным газом тонких тел, ннося/цих и поток лишь малые возмущения, разработаны методы, основанные на линеаризации ур-ний движения. Эти методы теряют силу при скоростях, близких к скорости звука (см. Околозвуковое течение), и при больших сверхзвуковых скоростях (см. Гиперавуковое течение). При таких СКО ростях даже при обтекании тонких тел существенны нелинейные эффекты. [c.380]

При больших числах М, для которых os (n,x) 1, в работах [2] и [3] установлен закон подобия, согласно которому можно сравнивать между собой обтекание тонких тел с одинаковым распределением относительной толщины по длине, имеющих равные значение M/imax, где / max — наибольшая относительная толщина. [c.26]

При обтекании тонких тел с большими сверхзвуковыми скоростями, для которых со8 (п, х) 1, в работах [2, 3] и др. установлен закон подобия, позволяюгций пересчитывать с одного случая на другой обтекание тел с одинаковым распределением относительной толгцины по длине при равных значениях МЬтах- Установлено также соответствие между установившимся пространственным обтеканием тонких тел с большой сверхзвуковой скоростью и неустановившимися плос- [c.38]

В ЭТИХ выражениях величины ат и — нормальная и радиальная составляющие скорости потока, набегающего на сечение лопасти, Z W — скорость протекания в рассматриваемом сечении (направлена вверх). Например, если опустить члены порядка с, то ш = utQ — Up] величина В представляет собой градиент изменения этой скорости по хорде, которая может быть связана с изменениями угла установки. Верхние знаки соответствуют прямому обтеканию профиля, нижние — обратному. Влияние радиального течения учтено нагрузками, определяемыми по теории обтекания тонкого тела (соответствующие члены содержат производную по радиусу w ), а также включением дополнительных членов в выражение для w. Влияние изменений во времени скорости потока, набегающего на сечение лопасти, на нагрузки учитывается членами с производной w. Наконец, влияние продольных и поперечных вихрей пелены учитывается путем включения в W индуцируемой этими вихрями скорости. Нри этом индуктивная скорость вычисляется в одной точке по хорде на основе аппроксимации блил<них к лопасти поперечных вихрей, рассмотренной в разд. 10.3. [c.488]

В отличие от ранее рассмотренных условий подобия для до- и сверхзвуковых обтеканий тонких тел, в случае околозвукового обтекания тонкого тела имеется лишь одно соотношение подобия. Этот факт является следствием нелинейности уравнения (61) относительно потенциала ср слева ф входит линейно, справа — нелинейно, в виде произведения двух производных. [c.230]

К вопросу о приближенных методах расчета сверхзвуковых обтеканий тонких тел мы еще вернемся в конце следующей главы в связи с рассмотрением пространственных сверхзвуковых потоков. [c.269]

Как будет далее показано, в случае пространственного осесимметричного обтекания тонких тел вращения такое отбрасывание допустимо только для члена иШес) , который по сравнению с малой величиной иШаа, конечно, представляет малую высшего порядка. Что же касается величины (г/7/ .) , то она, как это будет следовать из дальнейших оценок, не имеет второй порядок малости по сравнению с иШоо-, так что отбрасывание в квадратной скобке слагаемого (н/Е/ .) , при сохранении первого члена 2и/С/не является оправданным. [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...