Опытные исследования

Платонов П. Н., Опытное исследование зерновых потоков в самотечных трубах, Канд. диссертация, Одесса, ОТН, 1946. [c.412]

Уравнение (26-5) показывает, что коэффициент теплоотдачи — величина сложная и для ее определения невозможно дать общую формулу. Обычно для определения а приходится прибегать к опытным исследованиям. [c.407]

Опытное исследование различных физических явлений вообще и тепловых явлений в частности может быть проведено путем непосредственного изучения исследуемого явления на образце или изучения его на модели. Условия, которым должна удовлетворять модель и протекающий в ней процесс, дает теория подобия. Возможности применения теории подобия к опыту почти безграничны. [c.424]

Таким образом, на основании опытных исследований законы трения скольжения могут быть сформулированы следующим образом [c.92]

Гипотеза Мора ) применяется при расчете элементов конструкций, изготовленных из хрупких и хрупко-пластичных материалов. Эта гипотеза основана на систематизации результатов опытных исследований, которая приводит к следующей формуле для эквивалентного напряжения (второй индекс по начальной букве фамилии автора гипотезы) [c.299]

Орудием опытного исследования асимметрии может, очевидно, служить только система, которая в свою очередь обладает свойством асимметрии. Такой системой, пригодной для исследования свойств светового луча, может служить кристалл, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки так, что свойства кристалла по различным направлениям оказываются различными (анизотропия). И действительно, прохождение света через кристаллы и было первым явлением, послужившим к установлению поперечности световых волн. [c.371]

Опытное исследование строения атома показало, однако, что указанная модель не верна и атом состоит из положительного заряда (ядра) очень малого диаметра (меньше 10" см), вне которого движется соответствующее число электронов. Сила, удерживающая каждый электрон, конечно, не будет иметь вид —Ьг и окажется гораздо сложнее. Вопрос о том, каким образом при таком расположении зарядов возможно почти монохроматическое излучение, мы оставляем пока в стороне. Причина лежит очень глубоко и заключается в том, что ни излучение атомов, ни поведение зарядов внутри атомной системы не подчиняются законам классической механики и электродинамики, установленным при изучении макроскопических объектов. Для правильного описания таких внутриатомных, микроскопических процессов надо обратиться к законам, установленным квантовой теорией, по отношению к которым макроскопические законы являются лишь первым приближением, достаточным [c.550]

ОПЫТНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ СОВЕРШЕННОГО ПРЫЖКА [c.228]

Опытными исследованиями установлено, что при повышении температуры на 10° скорость гомогенных реакций увеличивается в 2 — 4 раза. [c.224]

Таким образом, чтобы в результате опытного исследования стационарного процесса теплоотдачи получить формулу, пригодную для оценки не только исследованных явлений, но и всех явлений, [c.312]

Теоретические и опытные исследования показывают, что п = = 0,33—0,43. [c.318]

Опытное исследование теплоотдачи жидких металлов показало, что интенсивность теплообмена зависит от загрязненности металла окислами и от смачиваемости омываемой поверхности. Для чистых расплавленных металлов (без окислов) смачиваемость поверхности незначительно влияет на интенсивность теплоотдачи. При наличии окислов теплоотдача несмачиваемой поверхности протекает менее интенсивно, чем смачиваемой. Это обусловлено, по-видимому, тем, что окислы легче осаждаются на несмачиваемой поверхности и создают дополнительное тепловое сопротивление. [c.341]

Результаты опытного исследования теплоотдачи жидких металлов при турбулентном течении в трубах описываются следующими [c.341]

Опытное исследование теплоотдачи в замкнутом пространстве показало, что независимо от формы прослойки коэффициент конвекции можно определить из уравнения [c.348]

Количественные соотношения, характеризующие теплообмен в трубах с ленточными завихрителями, получены на основе обобщения экспериментальных данных. Интенсификация теплообмена в закрученном потоке осуществляется не только за счет массовых сил, но и вследствие эффекта оребрения внутренней поверхности трубы скрученной лентой. Методика оценки этого э4)фекта рассмотрена в 1261. Однако этот эффект проявляется только при достаточно плотной посадке ленты в трубе и в большинстве случаев не оказывает существенного влияния на интенсивность теплоотдачи. В опытных исследованиях, на основе которых получены уравнения подобия, эффект оребрения не выделялся и косвенным путем учтен в коэффициенте теплоотдачи. [c.353]

Результаты опытного исследования теплоотдачи при больших скоростях движения газа [c.386]

Рассмотрим некоторые результаты опытного исследования теплоотдачи в сверхзвуковом газовом потоке. [c.387]

Опытное исследование теплоотдачи при свободном движении разреженного газа, выполненное А. К. Ребровым, позволило оценить величину ф для ряда конкретных случаев. Для теплоотдачи цилиндрических полированных образцов с I = d (d = 9,9 п 1,31 см) из меди и нержавеющей стали в воздухе получилось соответственно <р = 2,45 и ф == 2,3. Для горизонтального цилиндра из нержавеющей стали различной длины и d = 3,17 мм получилось ф = 2,35. [c.402]

Интенсивность теплоотдачи существенно зависит от природы газа. Из формул (12.23) и (12.26) видно, что уменьшение молекулярного веса охладителя при прочих равных условиях ведет к уменьшению коэффициента теплоотдачи. Это положение иллюстрируется графиками (рис. 12.9), построенными по результатам опытного исследования теплоотдачи на пластине при турбулентном пограничном слое. Линия / соответствует вдуванию гелия в воздух, линия 2— воздуха в воздух. Высокая эффективность использования легких газов для уменьшения интенсивности теплообмена обусловлена, главным образом, большой величиной их теплоемкости. [c.421]

Результаты аналитического исследования представляют в виде связи между числами подобия. Обычно математическую формулировку задачи приводят к безразмерному виду до ее решения. При этом уменьшается число переменных, входящих в итоговые расчетные соотношения, а также упрощается сопоставление результатов аналитического и опытного исследований. [c.21]

На основе опытных исследований можно считать, что на выпуклых поверхностях при b /R < 0,0026 (R — радиус кривизны поверхности) возникает неустойчивость такого же типа, как и на пластине, а влиянием кривизны можно пренебречь. На вогнутой поверхности пограничный слой ведет себя так же, как и на пластине при 8 /R < 0,00013. При больших значениях относительной толщины вытеснения пограничный слой становится неустойчивым. [c.363]

Если в ламинарном потоке малые возмущения затухают и не приводят к изменению его общей кинематической структуры, то поток является устойчивым. Если же малые возмущения с течением времени нарастают и приводят к появлению новой структуры течения (например, к незатухающей пульсации местной скорости), то поток неустойчив. Еще Рейнольдс высказал мысль, что появление турбулентности связано с потерей устойчивости. Результаты теоретических и опытных исследований подтверждают эту мысль. [c.394]

Опытные исследования также показали, что при небольшом удалении элемента шероховатости V< 10 ) переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит непосредственно около этого элемента, если Уа р/ 600. При большом расстоянии 10 ) [c.92]

Следует, однако, заметить, что в большинстве опытных исследований скорость всплытия газовых пузырьков в воде подчиняется закону Стокса, т.е. формуле (5.24), а не (5.246). Наиболее вероятное объяснение этого отклонения от теории состоит в том, что при движении газового пузырька в воде на поверхности раздела фаз накапливаются сложные молекулы поверхностно-активных веществ (ПАВ), которые лишают границу раздела подвижности — пузырек движется, как бы окруженный жесткой оболочкой. Таким образом, для практических расчетов скорости всплытия газовых пузырьков в воде при Re < 1 (зона 1 на рис. 5.6) можно рекомендовать формулу Стокса (5.24). [c.215]

К сожалению, имеются и такие опытные исследования, в которых обнаруживаются очень большие (в 2—2,5 раза) расхождения с зависимостью (7.42) для межфазного трения. Это объясняется тем, что амплитуда и форма волн на поверхности пленки, сильно влияющие на коэффициент трения, не определяются однозначно относительной толщиной пленки, а зависят от расходов фаз и свойств жидкости. В недавно опубликованной работе [56] предложены эмпирические корреляции, позволяющие описывать характеристики кольцевых потоков в достаточно широком диапазоне изменения этих параметров. [c.330]

Таким образом, при выборе критериальных уравнений для теплового расчета необходимо обратить внимание на условия, при которых проводилось опытное исследование процесса конвективного теплообмена и обработка опытных данных. [c.114]

Каждый из перечисленных методов имеет свои достоинства и недостатки. Феноменологический метод позволяет сразу получить общие связи между параметрами, характеризующими процесс. В этом состоит достоинство феноменологического метода исследования. Недостатком этого метода является необходимость проведения опытных исследований для получения характеристик физической среды, причем современные опытные исследования зачастую являются очень сложными и дорогостоящими. [c.189]

В результате опытных исследований М. А. Михеевым было установлено, что зависимость теплоотдачи капельных жидкостей от направления теплового потока и изменения теплофизических свойств можно приближенно учесть путем введения в уравне- , [c.291]

На основе обобщения результатов опытных исследований с воздухом, водой, трансформаторным маслом при течении их в шероховатых трубах и кольцевых щелях средний коэффициент теплоотдачи предлагается определять по формуле [11] [c.304]

На основании анализа результатов опытных исследований и анализа размерностей О. Рейнольдс предложил безразмерный критерий, служащий для установления режима движения жидкости и называемый числом Рейнольдса [c.103]

На основании анализа результатов опытных исследований и анализа размерностей О. Рейнольдс предложил безразмерный критерий [c.94]

Первое опытное исследование было выполнено, видимо, в [Л. 210]. Изучались горизонтальные потоки воздушной взвеси песка при весьма небольших расходных концентрациях (ц 0,2). В результате было установлено увеличение коэффициента теплоотдачи до 257о-В 1957 г. были опубликованы данные по теплоотдаче вертикального потока полидисперсиого алюмосиликатного катализатора [Л. 358], которые аппроксимированы при и Re= 13 500- 27 ООО формулой [c.217]

Коэффициенты теплопроводности газов при повышении температуры возрастают. Опытные исследования показывают, что к газоз изменяется от 0,05 до 0,6 вт1м-град. От давления коэффициенты теплопроводности газов практически не зависят. [c.351]

В предыдущих разделах было установлено, что все подобные друг другу явления некоторой группы представляют собой одно и то же явление, данное в различных маспггабах. Выводы, полученные при изучении любого явления группы, можно распространить на все явления этой группы. Следовательно, изучение определенного конкретного явления данной группы равносильно изучению любого другого явления той же группы. Поэтому в тех случаях, когда непосредственное опытное исследование конкретного явления в образце-натуре затруднительно по техническим или экономическим причинам, его заменяют изучением подобного явления в модели. [c.424]

Для достижения максимальных эффектов подогрева необходимо камеру энергетического разделения, как это и предсказывалось теоретическими и опытными исследованиями вихревых нагревателей, выполнять длиной в девять калибров / = 9. Зона, где температура топливовоздущной смеси в 1,5 раза выще исходной, повышает степень испаренности топлива в перфорированной камере в области, прилежащей к свече зажигания, и обеспечивает надежность запуска воспламенителя. [c.317]

Роуз и Старк сопоставили результаты опытного исследования коэффициента теплоотдачи, проведенного на цилиндрическом теле с полусферическим носком в ударной трубе со скоростью воздуха до 7,9 км сек, с формулой (10,29). Результаты опытов удовлетворительно согласуются с формулой (10.29) при Le = 1,4 и Рг = 0,71. [c.386]

Обобщение результатов опытного исследования 18 неподвижных турбинных решеток, выполненное В. И. Локаем для среднего коэффициента теплоотдачи, позволило получить следующее уравнение подобия [c.386]

Результаты опытного исследования эффективности заградительного охлаждения, выполненного Гартнетом, Эккертом и Биркеб-ком с использованием воздуха в качестве горячего и охлаждающего газов и подвода охлаждающего потока под углом 25° к поверхности теплообмена, можно обобщить формулой [c.483]

На рис. 13.5,6 приведены результаты опытного исследования коэффициента корреляции между продольными пульсациями скорости в трубе, определяемог уравнением [c.268]

Наиболее полное опытное исследование закономерностей всплытия газовых пузырьков в различных жидкостях выполнили Хаберман и Мортон [57]. На рис. 5.6 представлены заимствованные из этой работы зависимости скорости всплытия (U a) воздушных пузырьков в воде ([х = 1 кг/(м с)) и минеральном масле [c.205]

Область 1 соответствует подъемному движению весьма малых сферических пузырьков при Re < I. Как уже указывалось, для воды кривая в этой области построена по расчетному соотношению (5.24), поскольку в опытах столь малые пузырьки < 0,07 мм) получить затруднительно. При движении в минеральном масле условию Re = I отвечают газовые пузырьки радиусом 0,9 мм, так что здесь область 1 вполне доступна опытному исследованию. Условие Re < 1 и сферичность пузырьков позволяют полагать, что на их движение не должны влиять силы инерции и силы поверхностного натяжения /д. При установившемся движении отношение двух оставшихся сил (архимедовых и вязкости/ ) должно быть постоянным [c.206]

Сопоставление расчетов по (6.37) при G = 1 с опытными исследованиями [72] роста паровых пузырьков в объеме перегретого хла-дона R113 (перегрев создавался путем сброса давления) показало, что хорошее соответствие опытных и расчетных кривых роста пузырьков наблюдается уже при Ja > 300. На рис. 6.9 точки 1 относятся к росту паровых пузырьков при рекордно высоком перегреве жидкости в объеме i oo = 59,4 К Ja = 3195. Энергетическая схема роста для этих условий предсказывает фантастически высокую скорость роста уже при / = 1 мс согласно (6.36) Л = 44 мм. Формула [c.261]

Безразмерный комплекс (7.11) называют (причем чаще в работах зарубежных авторов [10, 69—71], чем отечественных) числом Кутате-ладзе Ки. Сравнение с формулой (5.41) показывает, что для установления кольцевой структуры скорость газа должна превосходить предельную скорость падения крупных капель почти вдвое (константа 3,1 в (7.11) определена на основе опытных исследований). Качественно это может быть объяснено тем, что капли должны уноситься газом вблизи поверхности пленки, где локальная скорость меньше, чем средняя. Для системы вода—воздух при атмосферном давлении и температуре 20 °С формула (7.11) дает граничное значение приведенной скорости газа Wq = 14,6 м/с, хорошо согласующееся с опытными данными. На диаграмме режимов Хьюитта и Робертса (см. рис. 7.10) такой скорости газа соответствует граница кольцевого режима при малых приведенных скоростях жидкости (p w q 5 ). [c.305]

Уравнение подобия (19.10) получено аналитически в предположении, что температура плоской поверхности постоянна ( с = 13ет), значения теплофизических свойств жидкости не зависят от температуры, развитие теплового и гидродинамического пограничных слоев начинается одновременно. Как показывает теория и опытные исследования, пренебрежение отклонениями от этих исходных предпосылок может привести к значительным ошибкам. [c.291]

На рис. 20.3 приведен график, полученный М. А. Михеевым, для определения поправочного коэффициента е в зависимости от произведения ОгРг. Для построения графика использованы результаты опытных исследований Д. Л. Бояринцева, Муль — Рейера, Девиса, Бекмана, Крауссольда и других, полученные при свободном движении в вертикальных и горизонтальных плоских щелях, кольцевых и сферических слоях, заполненных газом или капельной жидкостью. [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...