Силы эквивалентные

II. Аксиома о добавлении (отбрасывании) системы сил, эквивалентной нулю. Если па твердое тело действует система сил, то к ней мЬж/ю добавить (отбросить) систему сил, [c.10]

Пара сил не составляет системы сил, эквивалентной нулю. [c.30]

Если данная система сил эквивалентна одной силе, то эта сила называется равнодействующей данной системы сил. [c.11]

Если одну из сил пары, например Р, сложить с силой R, то рассматриваемую систему сил можно еще заменить двумя скрещивающимися, т. е. не лежащими в одной плоскости силами и Р (рис. 93). Так как полученная система сил эквивалентна динамическому винту, то она также не имеет равнодействующей. [c.78]

Если тело в покое, то оно сохранит его если тело в движении, то оно будет двигаться под действием новой системы сил Qi, Q , Р,, 2. Ра, Pi так же, как под действием сил Р , Р , Рз, Р4, т. е. новая система сил эквивалентна прежней. [c.9]

Положим, что даны две пары сил Р, Р с плечом АВ = и Q, Q с плечом = dj (рпс. 59), лежащие в, различных плоскостях и имеющие геометрически равные моменты. Докажем, что эти пары сил эквивалентны. [c.42]

Эта пара сил, эквивалентная паре сил Р, Р, стремится вращать плоскость II в том же направлении, в котором пара сил Р, Р стремится вращать плоскость I и имеет силы и плечо, соответственно равные силам и плечу пары Р, Р. [c.42]

Расположим эти пары сил таким образом, чтобы силы 7, и Яз были направлены по линии пересечения плоскостей KL в противоположные стороны и уравновешивались. Оставшиеся силы Р2 и Р4 образуют пару сил, эквивалентную данным двум парам сил. Эта пара сил имеет плечо ВС = d и момент, перпендикулярный к плоскости действия пары сил, равный по модулю М — Pd. [c.43]

Момент пары сил, эквивалентной данной системе пар сил в пространстве, равен геометрической сумме моментов составляющих пар сил [c.45]

Момент пары сил, эквивалентной системе пар сил на плоскости, равен алгебраической сумме моментов составляющих пар [c.46]

Чему равен момент пары сил, эквивалентной двум парам сил, расположенным в пересекающихся плоскостях [c.48]

Чему равен момент пары сил, эквивалентной системе пар сил, расположен-iiu i в пространстве и в одной плоскости [c.48]

Итак, данная система сил эквивалентна силе R = 2P , приложенной в точке О, и паре с моментом М — — 4Ph. [c.44]

Пусть, далее, та же точка А взаимодействует с несколькими материальными объектами В , В , , В. Каждый из этих объектов, если бы он был один, обусловил бы возникновение силы Fi, F-i, F/i соответственно. При этом постулируется так называемый принцип независимости действия сил сила, обусловленная каким-либо источником, не зависит от наличия сил, обусловленных иными источниками. Центральным при этом является предположение о том, что силы, приложенные к одной и той же точке, могут складываться по обычным правилам сложения векторов и что полученная таким образом сила эквивалентна исходным. Благодаря предположению о независимости действия сил множество воздействий, приложенных к материальной точке, можно заменить одним воздействием, представленным соответственно одной силой, которая получается геометрическим суммированием векторов всех действующих сил. [c.55]

Несколько сил, действующих на какое-либо одно твердое тело, называются системой сил. Различные системы сил, производящие на твердое тело одинаковое механическое действие, называются эквивалентными. Если систему сил, приложенных к твердому телу, заменить иной, но эквивалентной системой, то механическое состояние тела не нарушится. Сила, эквивалентная данной системе сил, называется ее равнодействующей. [c.8]

Как указывалось выше, статика занимается изучением условий равновесия сил, но, кроме того, статика занимается задачами сложения сил, т. е. заменами заданных систем сил более простыми эквивалентными системами, а также задачами разложения сил, т. е. заменами заданной силы эквивалентной системой сил. Все теоремы и методы, с помощью которых решаются эти задачи, основываются на нескольких аксиомах. [c.8]

Иначе говоря, если к данной системе сил присоединить уравновешенные силы или из данной системы сил их исключить, то вновь образованная система сил эквивалентна данной. [c.9]

Следовательно, данная система сил эквивалентна паре с моментом —16,2 И М, т. е. паре, действующей по ходу часовой стрелки (рис. 1.49,6). [c.42]

Так как система сил эквивалентна паре, зн,ачение главного момента в этом случае не зависит от выбора центра приведения. [c.42]

В примере 1.10 (см. 1.16) рассмотрена плоская система сил, эквивалентная пространственной системе (рис. 1.72), которая и действует на крышку люка сила есть не что иное, как равнодействующая равномерно распределенной реакции опоры, действующей на переднее ребро крышки люка по всей его длине, а силы равнодействующие соответственно равных по модулю сил йгх И / 2у— горизонтальных и вертикальных составляющих [c.61]

Как известно, равнодействующей называется сила, эквивалентная данной системе сил, т. е. равнодействующая приложенная в точке С, производит на тело такое же действие, как и вся система сил Рз, Рз,. . ., Р( ,. . ., Рп. Значит, согласно теореме Вариньона (см. 1.13), момент равнодействующей относительно любой оси равен алгебраической сумме моментов сил относительно той же оси. [c.68]

Следовательно, помимо силы V, приложенной в точке А, мы имеем две пары сил с моментами /Ид и т . Эти две пары сил эквивалентны равнодействующей паре сил с моментом равным mJц=mQ- т = АУа— /а = ЪУа. [c.59]

Две системы сил, различающиеся между собой на систему сил, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой. [c.187]

Системы сил эквивалентные 186, 187 Скаляр 18 [c.466]

Заметим, что главный момент не зависит от центра приведения в том случае, когда главный вектор системы равен нулю. В самом деле, если система сил эквивалентна паре сил с моментом, равным [c.77]

Независимо от центра приведения О главный момент системы равен удвоенной площади треугольника AB , т, е. система сил эквивалентна паре. [c.78]

Ответ. Данная система трех сил эквивалентна паре сил. [c.78]

В случае динамического поведения конструкции перемещения тела во времени обусловлены наличием двух дополнительных систем сил. Первую из них составляют силы инерции, которые согласно принципу Даламбера могут быть заменены их статическим эквивалентом —р й . Вторая система сил обусловлена сопротивлением движению (силы трения). В общем случае они связаны со скоростью перемещения й нелинейной зависимостью. Для простоты будет учтено только линейное сопротивление, которое эквивалентно статической силе — Эквивалентная статическая задача в каждый момент времени дискретизируется теперь по стандартной процедуре МКЭ [соотношение (1.34)], причем вектор распределенных объемных сил PJ в выражении для Pi заменяется эквивалентом [c.24]

Системой сил, эквивалентной нулю (или равновесной системой сил), называют гакую систему сил, действие которой на твердое тело или материальную точку, находящиеся в покое или движущиеся по инерции, не приводит к изменению состояния покоя или движения но инерции этого тела или материальной точки. [c.9]

Две системы сил называются эквивалентными, если их действие но отдельности на одно и то же твердое тело или магериальную точку одинаково при прочих равных условиях, т. е. если одна система сил приводит твердое тело или материальную точку в какое-то движение, например из состояния покоя, то другая система сил, эквивалентная первой, сообпщт гакое же движение. Движения, вызванные действием эквивалентных систем сил, имеют одинаковые характеристики для каждого момента BpeM Hji. Условие эквивалентности двух систем сил (f,, F2,. .., F ) и [F, F 2,. .., F k) выражают в форме [c.9]

I. Аксиома о равновесии системы двух сил. Для равновесия системы двух сил, приложенных к точкам твердого тела, необходимо и достаточно, чтобы эти силы были равны по модулю и действовали вдоль одной прямой, проходящей через точки их приложения, в противоположных направлениях (рис. 1). Этой аксиомой устанавливается простейидая система сил, эквивалентная нулю. Если силы F, и Fj находятся в равновесии, го, естественно, они образуют сисгему сил, эквивалентную нулю. Действие такой системы сил на покоящееся твердое гeJЮ не изменяет состояния покоя этого гела. Аксиома пpaвeдJшвa и для сил, приложенных к одной точке тела или одной материальной точке. [c.10]

Эта система элементарных сил эквивалентна системе внещних сил, действующих на правую часть балки, сводящихся в данном случае к одному изгибающему моменту Л4 (поперечная сила Q = 0, так как мы рассматриваем чистый изгиб). Таким образом, главный вектор распределенных по сечению СО сил равен нулю, а главный момент их относительно любого центра равен изгибающему моменту в этом сечении. [c.172]

Таким образом, произвольная плоская система сил эквивалентна одной силе — главному вектору и одной паре, момент которой pa en главному моменту. [c.36]

Для изучения внутренних сил применяют метод сечений, который позколяет внутренние силы переводить 1 разряд внешних сил и изучать их с помощью методов статики. Метод сечений заключается в том, что если тело находится в равновесии под действием системы внешних сил Р-,,. .., Рп (рис. 10.1, а), то отсекая мысленно, например, левую часть тела, рассматриваем условия равновесия его правой части (рис. 10.1, б). На поверхность сечения должны действовать силы, эквивалентные действию левой части на правую. Это будут распределенные по сечению внутренние силы, но по отношению к правой части тела они будут внешними. Система сил, действующая в сечении, как известно из статики, эквивалентна одной результирующей силе R (главному вектору) и одной паре сил с моментом М (главным моментом). [c.116]

Одной из задач статики является преобразование систем сил в системы, им эквивалентные. Неуравновешенная система сходящихся сил может быть заменена одной силой, эквивалентной данной системе сходящихся сил и называемой равнодействующей пучка сил. Определить величину и направление равнодействующей, или, как говорят, привести систему сходящихся сил к разнодействующей, можно различными способами. [c.31]

В таком движении по отношению ко всякой инерциальной системе находится не только центр солнечной системы, на которую, по нашему заключению, не действуют извне никакие силы, но и каждая материальная частица, находящаяся под действием взаимно уравновешенных сил, потому что наличие взаимно уравновешенных сил эквивалентно их отсутствию (см. 3). Все это требует значительно расширить понятие шнерциальная система- и определить ее как такую систему отсчета, по отношению к которой всякая материальная частица, находящаяся под действием взаимно уравновешенных сил, совершает прямолинейное и равномерное движение. Любую такую систему можно принять за неподвижну.ю при решении задач динамики. В этом зяк.птотается открытый Гяли.леем так называемый прин-цип относительности классической механики. [c.249]

Решение. Составим дифференциальное уравнение движения груза М. Начало координат выберем в точке, с которой центр тяжести груза совпадал в момент начала движения (при /=-0), когда верхний конец Л пружины, совершающей гармонические колебания вместе с кулисой, занимал свое среднее положение. При сделанном нами выборе начала отсчета (в равновесном положении груза) вес 0 = 3,6 ы уравновешнаался статическим натяженнем пружины сЯст = 36-0,1. Наличие этих двух взаимно уравновешенных сил эквивалентно их отсутствию, а потому мы можем их отбросить и а дальнейшем рассматривать движение центра тяжести груза лишь под действием натяжения пружины, обусловленного только ее динамической деформацией, т. е. только деформацией пружины при колебании груза около равновесного положения. [c.284]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.22 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.122 ]

Метод конечных элементов в задачах строительной механики летательных аппаратов (1985) -- [ c.107 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.147 , c.150 , c.171 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...