Задача распределениях

Задача распределения сил между телами качения является статически неопределимой. [c.347]

Задача распределения нагрузки вдоль контактных линий в высшей кинематической паре решается с учетом не только контактной жесткости, но и с учетом других деформаций, зависящих от конкретной формы звеньев. Предположим, что нагрузка в кинематической паре с линейным контактом передается от звена 1 к звену 2 (рис. 23.5, а). Внешняя нагрузка может быть в виде вращающего момента (как, например, в зубчатом механизме, рис. 23.5, б) или силы (как в паре кулачок — толкатель). Из-за деформации элементов кинематической пары нагрузка по контактным линиям распределяется неравномерно. Задача определения закона распределения нагрузки в контакте имеет точное решение, сущность которого заключается в следующем. Контактная линия разбивается на участки, а полная реакция заменяется сосредоточенными силами Ку, при- [c.297]

Рассмотрим равновесие газов в условиях земного тяготения и решим основную задачу — распределение гидростатического давления, т. е, определим функцию p==f x, у, z). [c.55]

В предыдущей задаче распределенные по отдельным участкам нагрузки везде заменить равнодействующими силами Р=ра, где а — длина участка нагрузки с постоянной интенсивностью, и построить эпюры усилий. В чем отличие этих эпюр от построенных ранее для распределенной нагрузки [c.95]

Рассмотрим в той же постановке задачи распределение Вейбулла, функцию плотности вероятности которого запишем в виде [c.170]

В теории удара, относящейся к этому классу задач, распределенные по объему инерционные свойства в расчетных моделях в ряде случаев подвергаются дискретизации. При этом обычно дискретизируют и реологические, в частности упругие, свойства — всю расчетную модель составляют из чередующихся элементов, одни из которых несут в себе инерционные свойства, [c.254]

Эта задача на практике решается преимущественно экспертным методом. С математической точки зрения это традиционная задача распределения ресурсов, рассмотренная теорией динамического программирования и эквивалентная хорошо известной задаче распределения веса между ступенями космической ракеты. [c.153]

На этапе изучения принципиальной схемы задачи распределения функции среди основных частей устройства, а Б особенности объединения частей на основе уплотнения функциональной нагрузки, были связаны с решением проблемных вопросов. На этапе компоновки эти задачи были облегчены предварительным изучением семейств вариантов частей, но тем не менее оставались достаточно сложными. При отработке набора деталей на чертеже общего сборочного вида сокращение числа деталей на основе уплотнения функциональной [c.96]

Применяемые для решения задач распределения напряжений методы аналогий. [c.598]

Осесимметричная задача распределения напряжений при заданных нагрузках и температурах Эквивалентная сетка из индуктивностей и емкостей с диагональными элементами. Геометрически подобные сетки из сопротивлений [26] Непосредственно Подбором Потенциалы и токи 5—10 [c.599]

Аналогий методы для решения задач распределения напряжений 598, 599 Аппаратура измерительная — см. Измерительная аппаратура Асимметричный цикл 496 [c.620]

Рассматриваемая задача как задача распределения неоднородных средств [109] в этом случае может быть представлена в следующем виде [c.61]

Отсюда следует, что в объемной задаче распределение напряжений зависит от коэффициента Пуассона. [c.12]

Решение двухмерной задачи распределения температур и тепловых потоков в ошипованной экранной поверхности по приводимой схеме должно производиться с помощью счетно-решающей техники. Ввиду сложности программирования могут быть использованы приближенные методы конечно-разностная схема [Л, 28], либо метод элементарных тепловых балансов, который использовался в ряде приводимых нни расчетных исследований. [c.118]

В [Л. 1, 22] дано решение одномерной задачи распределения температур и тепловых потоков в шипах. При соответствующем привлечении экспериментальных данных этого оказывается достаточно для определения тепловой работы всего элемента шипового экрана. Исходные положения прежние труба развернута в пло-118 [c.118]

Результаты экспериментальных и аналитических исследований, изложенные в четвертой главе, позволяют рассчитывать температуры, локальные и общую плотности теплового потока в шиповом экране в зависимости от температуры факела, количества шлака и его вязкости, размеров и расположения шипов, а также теплопроводности материала шипов и набивки. Для этой цели в основном используются решения одномерной задачи распределения температур в шиповом экране с соответствующими экспериментальными и аналитическими поправками, позволяющими увязать поля температур и тепловых потоков в нем с состоянием шлакового покрытия и изменением коэффициентов теплопроводности материала в зависимости от температуры. Коэффициент растечки тепла в стенке трубы определяется на основа- [c.157]

НИИ решения двухмерной задачи распределения температур в ей. [c.158]

Если представить процесс в ступени паровой турбины как течение пара через ряд гидравлических сопротивлений или отверстий (с соответствующими коэффициентами расхода), то можно, по-видимому, поставленную задачу рассматривать как задачу распределения расходов в разветвленной гидравлической сети. [c.214]

Поскольку создание совершенной аналоговой машины, способной решать задачу распределения потоков пара в ступени в самой общей постановке, требует больших материальных затрат и может оказаться не под силу многим организациям, занимающимся расчетом турбомашин, целесообразно, на наш взгляд, использовать упрощенные варианты моделирующей установки. Конечно, в этом случае неизбежны некоторые допущения, однако они могут быть оправданы значительным упрощением модели, особенно, если принятые допущения не влекут за собой большой погрешности. [c.228]

С широким применением электрофильтров задача распределения потока стала в ряд важнейших проблем. Но именно в случае применения электрофильтров это оказывается наиболее трудным по следующим причинам. Гидравлическое сопротивление электрофильтра ничтожно и поэтому не способствует автоматическому выравниванию потока по корпусам, как это имеет место в циклонах. Кроме того, вследствие малых скоростей в электрофильтрах непосредственно перед ними устанавливается диффузор с очень большой степенью раскрытия. Как уже было указано в гл. 2, в таких диффузорах происходит отрыв потока, и поле скоростей при входе в корпус электрофильтра оказывается неравномерным. [c.185]

Задача распределения нагрузок между регулирующими котлами возлагается на главный регулятор, обеспечивающий поддержание дав- [c.180]

Классические методы пытаются решать задачи распределения полей напрямую, формируя системы дифференциальных уравнений на основании фундаментальных физических принципов. Точное решение, если удается получить уравнения в замкнутой форме, возможно только для простейших случаев геометрии, нагрузок и граничных условий. Довольно широкий круг классических задач может быть решен с использованием приближенных решений систем дифференциальных уравнений. Эти решения имеют форму рядов, в которых младшие члены отбрасываются после исследования сходимости. Как и точные решения, приближенные требуют регулярной геометрической формы, простых граничных условий и удобного приложения нагрузок. Соответственно, данные решения не могут быть применены к большинству практических задач. Принципиальное преимущество классических методов состоит в том, что они обеспечивают глубокое понимание исследуемой проблемы. [c.20]

Рассмотрим кольцевую пластину, шарнирно опертую по внешнему контуру и находящуюся под действием нагрузки р, равномерно распределенной по внутреннему свободному от закреплений контуру (рис. 20.41). Поскольку в данной задаче распределенная по поверхности пластины нагрузка отсутствует, последнее слагаемое в выражении (20.82) нужно положить равным нулю. Таким образом, прогиб кольцевой пластины в этом случае определяется выражением [c.461]

Так как под знаки интегралов по объему и поверхности тела в различных вариантах интегральной формулировки задачи теплопроводности входит искомое распределение температуры и компоненты его градиента, достаточно в простейшем варианте МКЭ в качестве кусочно-непрерывных функций w (M) рассматривать линейные функции от координат точки Л/е V , в пределах каждого конечного элемента объемом Vy, имеющего номер у. Тогда в случае трехмерной задачи распределение температуры в пределах конечного элемента однозначно выражается через четыре значения температуры в точках, которые будут соответствовать вершинам тетраэдра, в случае двумерной задачи - через три значения в вершинах треугольника, а для одномерной задачи - через два значения на концах элемента в виде отрезка прямой. [c.207]

Каждый пользователь может создавать па НМД множество файлов. Например, в процессе первоначальной записи, редактирования, трансляции и компоновки только одной задачи на НМД создаются файлы первоначальной исходной программы отредактированной исходной программы оттранслированной программы (объектный модуль) образа задачи распределения памяти. При повторении некоторых из шагов подготовки задачи могут появнт1,ся дополнительные версии каждого из перечисленных ( )айлов. Полная спецификация файла (его полное название) включает в себя несколько атрибутов [c.142]

Диффузоры с раздельными стенками. Увеличение сечения входнога отверстия аппарата приводит к уменьшению отношения площадей FJF . В результате облегчается задача распределения потока по сечению. Под- [c.206]

Определим напряжения и деформации в полой сфере от воздействия стационарного температурного поля, когда на внутренней поверхности этой сферы под церживается постоянная температура Та, а на наружной — температура Гь. В данной задаче распределение всех искомых величин будет симметричным относительно центра сферы, т. е. все искомые величины будут зависеть только от радиуса г. Поэтому уравнение (5.13) и граничные условия (5.15) в сферической системе координат примут вид [c.247]

Изогнутую ось балки иногда назыЕ ают упругой линией. В статически определимых задачах распределения перерезывающих сил Qy и изгибающих моментов Мх находят независимо от решения дифференциального уравнения изогнутой оси. Поэтому задача прочности может быть рассмотрена непосредственно после определения Оу и Мх из уравнений статики. [c.245]

Решение. 1. Математическая формулировка задачи. Распределение температур в пластине может быть найдено путем решения одномерного уравнения теплопроводности дТ/дх = а (d Tldx ) при следующих граничных условиях (см. рис. 14.5) [c.194]

Пространственные задачи. Распределение напряжений в общем случае пространственной задачи зависит от коэффициента Пуассона даже тогда, когда объемные силы постоянны. Степень влияния изменения коэффициента Пуассона на распределение напряжений нельзя оценить в общем виде для всех случаев. Однако есть ряд решений, которые позволяют сделать это в некоторых частных случаях. Такая оценка была выполнена Клаттербаком [9] на основе решения Нейбера для стержня, имеющего глубокую внешнюю кольцевую выточку гиперболического профиля и растянутого вдоль оси. Результаты показывают, что изменение коэффициента Пуассона от 0,36 до 0,48 изменяет осевые и радиальные главные напряжения в самом узком сечении в месте концентрации не больше чем на 2%. Однако разница кольцевых главных напряжений на границе выреза составляет около 8%. Наибольшая разница [c.231]

Некоторые вопросы определения напряжени и деформаций от изменяющихся во времени нагрузок могут быть успешно решены поляризационно-оптическим методом. Так как эти задачи очень важны, а методика эксперимента при их исследовании отличается от обычной для решения плоских и пространственных задач методики, этим задачам посвящена отдельная глава. К настоящему времени поляризационно-оптический метод применялся для наблюдения и проверки некоторых особенностей распространения волн деформаций и решения некоторых задач распределения напряжений при действии динамических нагрузок. Недавно был опубликован обзор различных применений поляризационно-оптического метода для изучения динамических напряжений [1] ). Теоретические основы процесса распространения волн изложены в ряде работ, например в книге [2] ). [c.366]

Распределение Стюдента имеет значение при оценке средних, полученных из малых выборок, например, при оценке среднего отклонения от номинала в большой партии по среднему отклонению, полученному из небольшого числа экземпляров, выбранных случайно из этой партии (статистические методы контроля), и в других подобных задачах. Распределением Стюдента пользуются, когда л < 20, так как при л 20 оно мало отличается от нормального по закону Гаусса. (Подробнее см. [6G]). [c.300]

К настоящему времени интегральные уравнения радиационного тепло обмена инироко. ианользуются во м о-гих областях науки и техники при решении светотехнических задач распределения освещенности (Л. 97—99, 358—365], при исследованиях радиационного теплообмена в теплофизике и теплотехнике [Л. 60, 100, 101, 344, 354, 355, 366—368], в геофизике Л. 46, 102]. Все большее применение находят интегральные уравнения и при исследованиях радиационно-конвективного [Л. 102—107, 348] и радиационно-кондуктивного [Л. 79, 108, 369, 370, 372] теплообмена. [c.190]

Математическое решение задач распределения напряжений при плоском и объемном напряженных состояниях -см. [31, (41, [6], [71, [8], [101, [11], [12]. Экспериментальные методы определения напряжений см. гл. XV. Концентрация напряжений — см. гл. XIII. [c.19]

Двухмерная задача распределения температур в шиповом экране впервые решалась в [Л. 30, 31]. В предложенном авторами решении использованы функции Бесселя действительного аргумента. Анализ сделанного авторами решения будет дан ниже. Здесь следует отметить, что авторы смогли сделать полезные выводы относительно особенностей работы шипа и набивки и дали общую, хотя и сложную, схему расчета ошипованных экранных поверхностей различных конструкций. Однако в основу решения было положено чисто умозрительное представление температурного поля, как имеющего на некоторой определенной высоте так называемую плоскую изотермическую поверхность, от которой строится дальнейший расчет. Результаты машинного решения, проведеяного во ВТИ, с учетом контактного сопротивления материалов металл — керамика , а также опытные данные (см. 4-5 и 4-6) показали недостаточную обоснованность такого упрощения даже при постоянной толщине шлакового покрытия. Приведенные выше выводы о жестком соотношении плотностей теплового потока по контактным поверхностям материалов в особых точках также показывают, что картина температурных полей в такой конструкции как ошипованный и футерованный экран значительно сложнее. [c.109]

При мауематическом моделировании тепловых сетей как элемента СЦТ наиболее разработанными являются модели, служащие для распределительной задачи (распределения теплоносителя по зданиям района). Подробный обзор математических моделей потокораспределения теплоносителя, применяемых при описании гидравлических режимов тепловых сетей, в основе которых лежат законы Кирхгофа, приведен в [55, 25]. [c.81]

Большее распространение получил метод синтеза, при использовании к-рого заданными являются параметры пучка—форма, первеанс или энергия и ток пучка, а определяемыми—необходимые для формирования данного пучка электрич. и магн. поля. В этом методе решаются две задачи—внутренняя и внешняя. Внутр. задача включает решение системы ур-ний, описывающих движение электронов внутри пучка, нахождение соотношений, характеризующих электрич. и геом. параметры пучка внешняя — нахождение электрич. полей, создаваемых системой электродов с определ. потенщ1алами, и магнитных, создаваемых катушками с током или пост, магнитами. Во внутр. части задачи распределение потенциала в пучке описывается ур-нием Пуассона, во внешней — распределение потенциала вне пучка описывается ур-нмем Лапласа. [c.552]

Простое отбрасывание оставшейся вне вырезанного ограниченного пучка части потока приведёт к изменению условий на границе пучка, в частности не будет выполнено требование =0. Устойчивый ограниченный пучок можно сформировать, создав вне пучка электрич. поле, эквивалентное полю пространств, заряда отброшенной части потока. Это поле должно быть создано системой электродов, расположенных вне пучка. Форма и потенциал этих электродов определяются из решения ур-ния Лапласа с граничными условиями, вытекающими из решения внутр. задачи распределение потенциала вдоль границы пучка определяется законом 3/2 и нормальная к границе пучка составляющая = 0 в любой точке поверхности пучка. С достаточной для практич. целей точностью внеш. поле, формирующее устойчивый пучок, может быть создано двумя электродами — прикатодным (фокусирующим), совпадающим по форме с нулевой эквипотенциальной поверхностью, и анодным, совпадающим по форме с эк-випотенц. поверхностью, имеющей потенциал ускоряюще- [c.552]

Особое место в ряду проектных задач занимает разработка проекта корпоративной вычислительной сети, поскольку ТО АС имеет сетевую структуру. Если территориально АС располагается в одном здании или в нескольких близко расположенных зданиях, то корпоративная сеть может быгь вьшолнена в виде совокупности несшльких локальных подсетей, связанных опорной локальной сетью. Кроме выбора типов подсетей, связных протоколов и коммутационного оборудования приходится решать задачи распределения узлов по подсетям, выделения серверов, выбора сетевого ПО, определения способа управления данньа и в выбранной схеме распределенных вычислений и т. п. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...