Закон действующих мас

Второй этап — кипение металлической ванны — начинается по М( ре ее прогрева до более высоких температур, чем на первом этапе. При повышении температуры металла в соответствии с принципом Де Шателье более интенсивно протекает реакция (5) окисления углерода, происходящая с поглощением теплоты. Поскольку в металле содержится больше углерода, чем других примесей (см. табл. 2.1), то в соответствии с законом действующих масс для окисления углерода в металл вводят значительное количество руды, окалины или вдувают кислород. Образующийся в металле оксид железа реагирует с углеродом по реакции (5), а пузырьки оксида углерода СО выделяются из жидкого металла, вызывая кипение ванны. При кипении уменьшается содержание углерода в металле до требуемого, выравнивается температура по объему ванны, частично удаляются неметаллические включения, прилипающие к всплывающим пузырь- [c.30]

При добавлении небольших количеств иона Li+ к ZnO, который является полупроводником п-типа, концентрация электронов снижается в соответствии с требованием сохранения электронейтральности, а концентрация промежуточных ионов цинка возрастает в соответствии с законом действия масс — см. уравнение (3). Это облегчает диффузию межузельных ионов Zn . Следовательно, L+ повышает скорость окисления цинка, т. е. влияние Li+ здесь противоположно его влиянию при добавлении в NiO. Ионы по тем же причинам снижают скорость окисления цинка, что подтверждается следующими данными [28] (/ = 390 °С, ро = = 0,1 МПа) [c.198]

Второй прием, с помощью которого можно рассчитать процесс выравнивания, основан на использовании фиктивных источников и стоков теплоты. Его целесообразно применять в тех случаях, когда известен закон действия источника теплоты вплоть до начала процесса выравнивания. Например, известно, что на поверхности полубесконечного тела в течение времени to действовал точечный источник теплоты постоянной мощности q [c.166]

Таким образом, методы механики позволяют не только сформулировать ряд общих теорем и законов, действующих в условиях, когда выполняются предположения Г —З ", но и — за счет введения дополнительных сил — использовать эти законы в условиях, когда предположения 1° —3° не выполняются. [c.66]

Аксиома 5 (закон действия и противодействия). Силы взаимодействия двух твердых тел друг на друга равны по модулю и направлены в противоположные стороны. [c.11]

Стержень, если его весом пренебрегают, будет находиться в равновесии под действием только двух сил, приложенных к нему в точках А w В со стороны шарниров. Согласно аксиоме 2), эти силы должны быть направлены вдоль АВ, т. е. вдоль стержня. Следовательно, и реакция со стороны стержня на шарнир В (а значит, и на шар) направлена тоже вдоль стержня (по закону действия и противодействия).. [c.194]

Зная законы действующих на частицы системы сил и состояние системы в некоторый начальный момент времени, можно, как показывает опыт, с помощью уравнений движения предсказать ее дальнейшее поведение, т. е. найти состояние системы в любой момент времени. Так, например, решается задача о движении планет Солнечной системы. [c.63]

Однако детальное рассмотрение поведения системы с помощью уравнений движения часто бывает настолько затруднительно (например, из-за сложности самой системы), что довести решение до конца представляется практически невозможным. А в тех случаях, когда законы действующих сил вообще неизвестны, такой подход оказывается в принципе неосуществимым. Кроме того, существует ряд задач, в которых детальное рассмотрение движения отдельных частиц просто и не имеет смысла (например, описание движения отдельных молекул газа). [c.63]

Зная законы действующих внешних сил, точки их приложения и начальные условия, можно с помощью этих уравнений найти как скорость, так и положение каждой точки твердого тела в любой момент времени, т. е. полностью решить задачу о движении тела. Однако, несмотря на кажущуюся простоту уравнений (5.26), решение их в общем случае представляет собой весьма трудную задачу. И прежде всего это обусловлено тем обстоятельством, что связь между собственным моментом импульса L и скоростями отдельных точек твердого тела в //-системе оказывается слол<ной, за исключением немногих частных случаев. Мы не будем рассматривать эту задачу в общем виде (она решается в общей теории) и ограничимся в дальнейшем только отдельными частными случаями. [c.148]

Основное уравнение релятивистской динамики позволяет найти закон действующей на частицу силы Р, если известна зависимость от времени релятивистского импульса рСО. а с другой стороны, найти уравнение движения частицы r(t), если известны действующая сила и начальные условия — скорость vq и положение Го частицы в начальный момент времени. [c.215]

Этот закон действия силы подробно рассматривается в т. II. [c.57]

Для вычисления энергии связи, численно равной работе разделения ядра на отдельные нуклоны и удаления последних друг от друга на такие расстояния, на которых они не взаимодействуют, необходимо было бы знание закона действия ядерных сил. Однако применение закона сохранения энергии позволяет обойти данное затруднение и вычислить энергию связи ядра. Покажем это. [c.92]

Вполне понятно, что для дальнейшего уточнения ядерного взаимодействия и установления более точного закона действия ядерных сил большое значение имеют опыты по рассеянию нуклонов на нуклонах. [c.169]

Специальная постановка первой задачи динамики. Определение закона действия силы по заданному классу движений. [c.24]

В отличие от первой задачи динамики, решение которой позволяет найти закон силы по заданным конечным кинематическим уравнениям движения, целью второй задачи динамики является определение движения по заданному закону действия сил. Изложение методов решения этой задачи составляет, по существу, основное содержание всех разделов динамики. [c.31]

В поисках решения Ньютон обращается к предположению о существовании особой среды — эфира, по которому распространяется действие тяготения. Однако о его свойствах он не может сказать ничего определенного Нет достаточного запаса опытов, коими законы действия этого эфира были бы точно определены и показаны . После ряда безуспешных попыток он отказывается от гипотезы эфира Причину свойств тяготения я до 54 [c.54]

Третий закон (действия и противодействия). Действию всегда есть равное и противоположное противодействие, иначе — взаимодействия двух материальных точек равны и направлены по общей линии действия в противоположные стороны. [c.239]

Закон действующих масс. Для идеальных газов химический потенциал с точностью до энтропийной константы известен. Поэтому с помощью (10.33) можно установить ряд закономерностей при химических реакциях в смеси идеальных газов, когда [c.196]

Уравнения (10.36) или (10.37) представляют собой закон действующих масс отношение произведения степеней концентраций веществ, вступающих в реакцию, к произведению степеней концентраций веществ, появляющихся в результате реакции, с показателями, равными соответствующим стехиометрическим коэффициентам, есть величина постоянная при постоянных температуре и давлении. [c.197]

Закон действующих масс справедлив также и для реакций между растворенными веществами, которые в слабых растворах ведут себя подобно идеальным газам. [c.198]

Закон действующих масс можно выразить не только через концентрации, но и через парциальные давления, если в уравнение химического равновесия (10.33) подставить = + [c.198]

Постоянная равновесия Кр Т) в этом случае совсем не зависит от давления, а зависит только от температуры. В некоторых случаях эта форма закона действующих масс является более удобной. [c.198]

Применим к этому равновесию закон действующих масс. Количественно диссоциация характеризуется величиной a = nlN, называемой степенью диссоциации ( — количество диссоциированных молекул растворенного вещества, N—общее число молекул растворенного вещества). [c.198]

В соответсшии с законом действующих масс скорость химических реакций пропорциональна концентрации реагирующих веществ. Поскольку в наибольшем количестве в чугуне содержится железо, то оно окисляется в первую очередь при взаимодействии чугуна с кислородом в сталеплавильпои иечи [c.29]

Если Пн (h) — концентрация ионов в междоузлиях в точке /г, а пз (Н) — концентрация электронов в той же точке, то по закону действующих масс должно быть я (/г) X Пз (h) = onst для любой точки h. [c.50]

Если поверхностное соединение металла является полупроводником р-типа с недостатком металла, например ujO, NiO, FeO, СоО и др., то при окислении таких металлов должна, по Вагнеру, наблюдаться определенная зависимость от величины давления кислорода (см. рис. 90). В идеальном случае к реакции окисления приложим закон действующих масс. В случае окисления никеля по реакции (54) [c.131]

В оксидах п-типа в междоузлиях кристаллической решетки размещаются избыточные ионы металла, которые в процессе окисления мигрируют совместно с электродами (рис. 10.4, Ь) к наружной поверхности оксида. Примерами оксидов п-типа служат ZnO, dO, TiO и AI2O3. Вагнер показал, что закон действия масс может быть применим к концентрациям промежуточных ионов и электронов, а также катионных вакансий и положительных дырок. Следовательно, уравнения равновесия для Си О имеют вид [c.196]

Для решения задачи рассматэиваем равновесие каждого из стержней в отдельности. На каждый стержень (рис. 259, б) действуют сила тяжести и реакции соответствующих шарнфов, которые мы представляем их составляющими вдоль осей координат. При этом, согласно закону действия и противодействия, реакции Х в, У п шарнира В на стержень ВС должны быть направлены противоположно реакциям Х , на стержень АВ. По численной же величине [c.251]

Отметим еще следующее. Если на точку действует некоторая сила F, то эта сила есть результат взаимодействия точки с каким-то другим телом. При этом по третьему закону Ньютона на данное тело будет со стороны точки действовать сила Q = — F (сила противодействия). С другой стороны, если мы будем применять к точке, движущейся под действием силы F, принцип Даламбера, то, вводя силу инерции J, получим, согласно уравнению (88), F- -J = 0 или J= — F. Отсюда следует, что J=Q, т. е. что сила инерции равна как вектор силе противодействия. Однако эти две силы не следует отождествлять. Сила Q есть сила, реально действующая на тело, с которым взаимодействует движущаяся точка, и равенство Q = —F выражает соотношение, вытекающее из закона действия и противодействия (уравновешивать силу F сила Q не может, так как эти силы приложены к разным телам). Сила же У = — mw, на движущееся тело (или точку) не действует, а равенство F- -J—0 вырамсает в статической форме уравнение движения точки, находящейся под действием только силы F. Эти рассуждения относятся и к случаю, когда на точку действует несколько сил, если под F понимать их равнодействующую, а под Q — геометрическую сумму сил противодействия. [c.437]

Сила, значение которой обратно пропорционально расстоянию в степени 2,1. Найти потенциальную энергию пробной частицы с массой Mi, находящейся внутри шарового слоя радиусом R на расстоянии г от его центра масс. Масса слоя равна AnaR . Предполагается, ч го между двумя материальными точками с массами М, и Мг действует сила Р = —G MiMa/r , где G — постоянная. Такой закон действия сил неизвестен в физике заметьте, насколько результат расчета чувствителен к отклонению показателя степени при г от величины 2,0, [c.295]

Вопрос о законе действия ядерных сил в настоящее время е1це не решен. Природа этих сил также остается полностью не выясненной. Поэтому большой научный интерес представляют экспериментальные данные о характере ядерных сил. [c.134]

Природа устроена очень гармонично. Тот путь, который с>на использует для создания чего-либо, она применяет (только в обратном порядке) и для разрушения. При разливе вина бутылку сначала зак-упоривают пробкой, затем для герметичности обклеивают пленкой (раньше бутылки запечатывали сверху сургучом). Открывая бутылку вина, попробуйте вынуть пробку наружу раньше, чем вы снимете пленку. Если это кому-то удастся проделать, мы будем вынуждены признать свою неправоту. А пока мы все же уэверждаем, что механизмы разрушения материалов закладываются в процессе их формирования. Этот простой закон действует повсеместно. [c.20]

Механика Ньютона покоится на трех основных законах Ньютона законе инерции, законе связи между силой, приложенной к материальной точке, и сообщаемым ею ускорением, и законе действия и противодействия. Последовательное изложение этих законов п их следствий в случае любого двиэ1Г.ения материальной точки или системы материальных точек будет дано в начале второго тома при изложении основ динамики. В статике учащийся встретится с несколько ограниченными их применениями. Для кинематики имеют значения лишь общие ньютоновские представления о пространстве и времепн. [c.9]

Определим ориентацию элементарной площадки бо в точке М единичным вектором (ортом) нормали п к плоскости площадки (рис. 84). У площадки имеются две стороны. Ту из них, к которой приложен орт п (на рис. 84 заштрихована), назовем лицевой и вектор напряжения, приложенный к лицевой стороне, обозначим через р . Тогда, по закону действия и противодействия, напряжение, приложенное к другой, скажем тыльной, стороне площадки, будет равно Р п = — Ра- Выбор одной из сторон площадки за лицевую, конечно, произволен, но наличием орта нормали лицевая сторона плоидадки фиксируется, и в дальнейшем рассуждении это наименование за ней сохраняется. [c.106]

Если направление движения рассеянной частицы известно (из опыта или из расчета по заданному параметру удара р и закону действия сил), то существует простой геометрический способ определения скорости второй частицы после рассеяния по известным значениям скорости и направления движения падающей частицы. Этот способ ноаит название импульсной диаграммы . [c.214]

Заметим, что при рассмотрении равповеспя одной из балок (АС и. щ BD) безразлично, как направить составляющие реакции Хд и У,,. Но при рассмотрении равновесия другой балки составляющие реакции в той же точке должны быть в снлу закона действия и противодействия направлены в противоположную сторону. [c.77]

Аксиома III (закон действия и противодействия). Две материальные точки действуют друг на друга с силами, равными по модулю и направленными по прямой, соединяюшрй эти точки, в противоположные стороны. [c.135]

В правой части равенства уже не содержится значение уровня Ферми Ен. Полученное выражение представляет собой закон действующих масс. Поскольку при выводе соотношения (3.41) не предполагалось, что проводимость будет собственной, следовательно, оно будет оправедливо и в присутствии примесей. Единственное условие для примесных полупроводников состоит в том, что энергетическое расстояние уровня Ферми от краев обеих зон должно быть велико по сравнению с коТ. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...