См. также Дислокации

См. также Дислокации Центры окраски Деформационное упрочнение П 253 [c.406]

Верхнее критическое поле II 346 Вигнеровский кристалл II 299 Винтовая дислокация II 249, 250. См. также Дислокации Бинтовая ось I 121 (с), 134 Вихревые линии в сверхпроводниках II 347, [c.393]

См. также Дислокации Центры окраски Деформационное упрочнение II 253 Деформационный двойник II 254 Джоулево тепло I 41, 254 (с) Диамагнетизм [c.395]

Пластическая деформация - тип деформации, при которой снятие нагрузки с деформируемого образца не вызывает полного восстановления его свойств и геометрических характеристик См, также Упругая деформация. Плотность дислокаций - характеристика текущего состояния материала, определяющая количество дислокаций, присутствующих в нем, на единицу вещества, П.д. имеет размерность [см ], П.д, является управляющим параметром в процессах пластической деформации. [c.152]

Уменьшение Ug и Тс нельзя связать только с размерным фактором, т. е. с малым размером зерен в структуре образцов. Как уже отмечалось ранее, размер зерен почти одинаков в состояниях после измельчения в шаровой мельнице и консолидации ИПД, однако их магнитные характеристики существенно отличаются. С другой стороны, для изучаемых образцов характерны значительные искажения кристаллической решетки, что удается наблюдать методом РСА [260] (см. также 2.1). Согласно оценкам [263], усредненное значение среднеквадратичных деформаций в образцах после шарового измельчения может достигать нескольких процентов. ИПД может приводить к еще более высоким значениям. В результате ситуация начинает напоминать ту, что имеет место вблизи ядра дислокации, а расположение атомов в теле зерен становится нестрого периодическим [12] (см. рис. 2.216). [c.158]

Метод непрерывного распределения дислокаций точность выше 0.1% [82] (см. также [83]). [c.385]

Несмотря на большое количество приведенных примеров о более высокой подвижности дислокаций у свободной поверхности (см. также [105, 107-109, 282, 307-313, 423, 493-495]), большинство из них все же относится не к прямым, а к косвенным доказательствам наличия подобного эффекта. [c.153]

Изучение микроструктуры в процессе деформации не выявило значительных отличий между сплавами, и лишь электронно-микроскопическое исследование структуры границ зерен позволяет объяснить полученные различия в свойствах. Установлено, что границы в сплаве, легированном медью, обладают более высокой способностью к поглощению решеточных дислокаций, чем границы в сплаве, легированном магнием (см. также разд. 2.2). [c.25]

Горные породы 25, 165, 215, 230 Г.п.у. металлы 111, 118, 153 Границы зерен 9, 31, 52, 79, 171, 229. См. также Диффузия, Дислокации [c.279]

Электронномикроскопическое изучение тонких фольг на просвет показало [211, с. 28], что в отожженных или нормализованных образцах плотность дислокаций сравнительно мала и составляет примерно 10 см . Распределение дислокаций в объеме зерен может быть описано как хаотическое (рис. 113,а,г). Вместе с тем обнаруживаются участки со случайно расположенными сетками дислокаций (см. рис. 113,6,5). Такие сетки наблюдали в отожженной стали (0,25% С) Мак-Грат и Братина [526], а также другие исследователи. Их образование связывают обычно с фазовым наклепом при превращении аустенита. Эти сетки весьма стабильны, некоторые из них сохраняются даже после деформации. В некоторых фольгах обнаружены наклонные границы, (см. рис. 113,0). Такие границы образуются обычно при [c.286]

Вторым условием является необходимость накопления достаточно большого числа дефектов структуры металла. Это означает, что в процессе локальной пластической деформации должно образоваться достаточно большое количество дислокаций, которые затем должны превратиться в пустоты с острыми краями (микротрещины). Энергия, потребная для достижения такой плотности и такого рода дефектов структуры металла, соответствует работе деформации в рассматриваемой зоне металла. Если обозначить касательное напряжение в этой зоне через т и число скольжений атомных плоскостей в активных направлениях через Ы, то упомянутый баланс работы будет соответствовать уравнению [см. также формулу (26) ] [c.306]

Если векторы Бюргерса пересекающихся дислокаций лгл и уу, относящихся к разным плоскостям Р и ( , равны, но противоположны по направлению и лежат вдоль линии P Q (рис. 149), то в точке встречи В дислокаций преимущественно краевой ориентации они легче образуют соединение А В С и В В Р, чем ВЕ (см. также рис. 148). Таким образом, если расстояние между такими дислокациями составляет величину, меньшую параметра решетки, то силы притяжения переходят в силы отталкивания. Следовательно, в этом случае пересечения не происходит, а возникшие соединения моментально сокращаются под действием линейного натяжения, скользят вдоль P Q и занимают положения А ВС и О ЕР, а затем А Р С и задерживаясь в точках А, [c.208]

О размножении дислокаций см. также 6 гл. 10. [c.367]

При помощи просвечивающей электронной микроскопии можно наблюдать характерные дислокационные конфигурации на субграницах аустенита. Изображения дислокации представляют темные линии на фоне более светлой матрицы. Видны также чередующиеся светлые и темные полосы они соответствуют дефектам упаковки в гранецентрированной кубической решетке аустенита (см. также ф. 227/7 и 8). [c.112]

Дислокации образуются в процессе кристаллизации металлов при захлопывании вакансий, -а также в процессе пластической деформации и фазовых превращений. Важной характеристикой дислокационной структуры является плотность дислокаций. Под плотностью р дислокаций понимают суммарную длину дислокаций в см, приходящуюся на единицу объема V кристалла, выраженную в см . Таким образом, размерность плотности дислокаций измеряется в см" . У отожженных металлов 10" - 10 см . При холодном пластическом деформировании плотность дислокаций возрастает до 10" -10 см . Более высокая плотность дислокаций приводит к появлению микротрещин и разрушению металла. [c.48]

Винтовая дислокация II249, 250. См. также Дислокации Винтовая ось 1121 (с), 134 [c.403]

См. также Дислокации Прямая решетка 195 Прямой обмен II296, 297 Прямой оптический переход II190 Пьезоэлектричество П 179 (с) [c.436]

Компрессон -зона повышенной плотности материала. Является концентратором напряжений. Сток дислокаций в область компрессона может привести к образованию микропор См. также Дилатон. [c.150]

Чистые металлы. Структура чистого Ni, подвергнутого ИПД кручением (5 оборотов при комнатной температуре, Р = = 7ГПа) [103], характеризовалась очень мелкими зернами равноосной формы со средним размером около 100 нм, содержащими высокую плотность решеточных дислокаций (рис. 3.1) (см. также п. 1.2.1). Сложный дифракционный контраст свидетельствовал о наличии внутренних упругих напряжений. Зерна имели преимущественно большеугловые границы, что подтверждается видом дифракционных картин, содержащих большое количество рефлексов, расположенных по окружностям. Эти данные находятся в согласии с результатами других структурных исследований Ni после интенсивной деформации кручением [23, 55]. [c.123]

В общем случав на тип М. д. с. существенное влияние оказывают особенности магн. анизотропии (число осей лёгкого намагничивания) ориентация ограничивающих кристалл поверхностей относительно кристаллографич. осей форма и размеры образца, а также всевозможные дефекты — магн. и немагн. включения, дефекты упаковки, границы двойников (см. Двойникование), дислокации и др. [c.653]

Как было показано в гл. 1 (см. также обзоры [309—313]), общей чертой большинства экспериментальных работ, вьшолненных рентгенографическими [8—31], электронографическими [32], поляризаиионноопти4ески-ми [33, 34], металлографическими [36—43] и другими методами исследования [44—84], является то обстоятельство, что начало процесса пластического течения чаще всего связывают с поверхностными слоями кристаллов. При этом предполагается, ло за начальную стадию пластического течения ответственными являются в основном поверхностные источники дислокаций [1,2,5,7,33,135, 156, 159-163]. [c.85]

Так, А.А. Предводителев [290] отмечает, что различие взаимодействия дислока ций в массивных кристаллах и в тонкой фольге вызвано уменьшением полей напряжения дислокаций в тонких кристаллах, которые вследствие близости свободных поверхностей, делаются короткодействующими... Таким образом, близость свободных от напряжений поверхностей обусловливает близкодействующий характер полей напряжения дислокаций в тонких пластинках, в отличие от дальнодействующего характера в бесконечном кристалле (см. также [201-225]). [c.118]

Обращает на себя внимание и тот ф т, что после циклического нагружения кроме образования розеток вблизи отпечатков микротвердости наблюдается и образование отдельных выделений, локализованных на слоях ростовой неоднородности кристалла, аналогично рис. 110, б. При этом слоевая неоднородность проявляется наиболее рельефно именно после нагружения кристалла (рис. 147, а, см. также рис. 145, б). Это указывает на то, что в данном случае, так же как и в предыдущих экспериментах (см. п.7.2 и 7.3), имеет место диффузионный механизм микропластичности, проявлению которого особенно способствует циклический вид нагружения. На проявление этого механизма указьшает также рис. 147,из рассмотрения которого видно, что дислокационные лучи не прямолинейны и меняют постепенно направление движения по мере удаления от царапины. Следовательно, в данном случае также имеет место неконсервативное движение (переползание) дислокаций под действием осмотических сил. Только в отличие от п.7.2 здесь в процессе нагружения растяжением в кристалле возникает недосьццение по вакансиям и они засасываются с поверхности в НК, а при [c.240]

Рис. 114. Схема расположения дислокаций на границе субзерен, вызывающих излом и поворот криста.алографических плоскостей смежных зон (см. также

Анализ кривых прочности сварных соединений стали 30 со сталью 30X13 показывает (рис. 4.25, см. также рис. 4.22), что зависимости u t) и F t) при различных Т находятся в хорошем соответствии друг с другом. Наиболее интенсивный рост прочности происходит в период активного деформирования, когда скорость образования физического контакта максимальна. Этот процесс сопровождается увеличением плотности дислокаций и частоты их выхода на поверхность в зоне образующегося контакта, что обеспечивает высокий уровень активации соединяемых поверхностей и интенсивности химического взаимодействия находящихся на них атомов. Поэтому прочность соединения за период активной деформации при сварке достигает высоких значений (0,6...0,7)Og в течение первых 4...6 мин. [c.146]

Как показал анализ, между скрытой теплотой плавления пл, выраженной в кГмм1мм , и энергией дислокаций 5д, оцениваемой величиной ОЬ , существует линейная связь, причем для ГЦК- и ГП-металлов расчетные значения для Эд укладываются на одну и ту же прямую для ОЦК-метал-лов наклон прямой менее крутой (рис. 2). Это указывает, что вклад дислокаций в скрытую энергию деформации тем выще, чем больше силы межатомной связи данного металла. (См. также данные табл. 1) [c.11]

Присутствие единственной винтовой дислокации не может уменьшить прочность нитевидного кристалла, так как при растяжении кристалла на эту дислокацию не действует напряжение сдвига, а напряжение оказывается при этом параллельным вектору Бюргерса, т. е. напряжение не действует в направлении, которое может вызвать скольжение. Херринг и Голт [21] (см. также работу [22]) исследовали усы олова, имеющие радиус около 10 см, и установили, что их упругие свойства близки к тем, которые теория предсказывает для идеальных кристаллов. Измеренные ими деформации у предела текучести соответствуют напряжениям сдвига порядка 10 О, т. е. оказываются, в 1000 раз больше, чем для массивных образцов олова. Это подтверждает ранее сделанные оценки прочности для идеальных кристаллов. [c.716]

Из твердых шаров можно составить плотно упакованный кристалл — упорядоченную систему, в которой каждый атом имеет ближайших двенадцать соседей. Тогда под жидкой фазой следует понимать кучу случайно разбросанных шаров, упакованных однородно и по возможности более плотно, по без дальнего порядка. Разумеется, тот факт, что эта система течет при наличии медленно меняюш ихся напряжений, исключительно важен для физики однако к обсуждаемому нами вопросу он отношения не имеет движения такого типа происходят гораздо медленнее, чем явления электронного переноса и т. п. Эта простая идея, выдвинутая первоначально Берналом [54] (см. также [55]), играет теперь решаюш ую роль при любой попытке качественной или количественной трактовки физических свойств жидкости [56]. Предложенная Берналом модель топологического беспорядка в простой жидкости вытесняет различные другие топологические концепции, основанные на феноменологических построениях типа дырок в решетке , паракристаллов , существенных структур , дислокаций и др. [57] ссылки па соответствующие работы изредка все же встречаются в разных местах этой книги. [c.97]

Предполагается, что физический предел текучести обусловлен присутствием атомов углерода или азота, которые могут занять промежуточные положения в решетке железа. В определенное время атомы углерода или азота стремятся диффундировать к дислокациям и снижают энергию, связанную с ними, сводя к минимуму непрерывность структуры, как предположил Коттрелл. В результате это закрепляет дислокацию, затрудняя передвижение в новую область, где нет загрязнений, несмотря на то что выполнена работа, обеспечивающая повышение энергии для перемещения. Но стоит дислокации передвинуться и этот процесс может легко продолжаться. Так как наличие углерода или азота упрочняет железо, то деформация может наступить при повышенном значении приложенного напряжения. Но как только это произошло, материал продолжает деформироваться при снижающемся напряжении [24]. На то, что водород также может обуачовить начало текучести в условиях, когда действие углерода и азота в этом отношении бы.ю исключено, указывает X. Роджерс [25]. Довольно странно, что водород устраняет физический предел текучести, обусловленный углеродом (см. также работу [26]). [c.343]

Истинное поглощение в кристаллах по новым представлениям объясняется колебаниями дислокаций в решетках, поглощающими много энергии, а также взаимодействиями в самой кристаллический решетке (Рид [1241] см. также книги Мейзона [21, 19], где имеются другие литературные ссылки). [c.137]

На легкоподвижных границах жидкость — газ (пар) или жидкость — жидкость П. н. можно измерить, напр., по массе капли, отрывающейся от конца вертикальной трубки (сталагмометра) по величине макс. давления, необходимого для продавливания в жидкость пузырька газа по форме капли, лежащей на поверхности, и т. д. Эксперим. определение П. н. тв. тел затруднено тем, что их молекулы (атомы) лишены возможности свободно перемещаться. Исключение составляет пластическое течение металлов при температурах, близких к точке плавления. Вследствие анизотропии кристаллов П. н. на разных гранях кристалла различно. Понятия П. н. и свободной поверхностной энергии для ТВ. тел не тождественны. Дефекты кристаллич. решётки, гл. обр. дислокации, рёбра и вершины кристаллов, границы зёрен поликристаллич. тел, выходящие на поверхность, вносят свой вклад в свободную поверхностную энергию. П. н. тв. тел обычно определяют косвенно, исходя из межмолекулярных и межатомных взаимодействий. Величиной и изменениями П. н. обусловлены мн. поверхностные явления (см. также Капиллярные явления). [c.552]

Пакетный мартенсит, также называемый реечным, массивным, высокотемпературным и недвойниковым (дислокационным) имеет форму примерно одинаково ориентированных тонких пластин (реек). Они образуют плотный более или менее равноосный пакет. Ширина реек 0,1...1,0 мкм, поэтому оптической металлографией выявляются только их пакеты. По этой причине пакетный мартенсит получил название массивного. Пакетный мартенсит образуется в большинстве низкоуглеродистых легированных сталей. Он характеризуется сложным дислокационным строением с высокой плотностью дислокаций (до 10 ...10 см ). Его образование обусловлено пластической деформацией исходной решетки аустенита путем скольжения. [c.524]

В ядре дислокации диаметром приблизительно два межатомных расстояния с центром в самой дислокации наблюдается наибольшее искажение кристаллической решетки (см. рис. 15). Мерой искаженности кристаллической решетки, а также величины связанного с дислокацией сдвига является вектор Бюргерса. Он характеризует энергию дислокации и силы, действующие на нее. Вектор Бюргерса — отрезок, замыкаюш,ий разрыв [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...