У неразрывности

Так как функция у неразрывна на границах участков, Di = D2 = D3 = >4 = D5 = EJy j, [c.210]

Произвольная точка А (Ох, ( у) неразрывно связана с сечением, которое, по предположению, в своей плоскости не деформируется (фиг. 110). [c.198]

В качестве координат некоторой точки выберем длину дуги X, отсчитываемую от точки набегания потока, и расстояние у от точки до поверхности пузырька. Положительное направление у совпадает с направлением внешней нормали к поверхности пузырька. Для тонкого пограничного слоя уравнение неразрывности (2. 5. 12) в выбранной системе координат примет вид [c.42]

Прежде чем перейти к решению поставленной задачи, отметим, что -компоненты скоростей п) и (у),) определяются независимо от г/-компонент. Эта особенность является следствием упрощений, сделанных при постановке задачи. Компоненты скоростей и и могут быть найдены при помощи уравнения неразрывности, когда 2 -компоненты уже получены в результате решения. [c.45]

Постоянные 01 должны быть определены из условий неразрывности функции у на границах участков. [c.147]

Для определения аппликаты центра тяжести тела повернем это тело вместе с осями координат на 90° вокруг оси х в направлении вращения стрелок часов, тогда место оси у займет ось z, а ось у будет направлена по вертикали вниз. В результате этого поворота все силы тяжести повернутся на один и тот же угол 90°, а центр параллельных сил (или в нашем случае — центр тяжести тела) не изменит своего местоположения как относительно тела, так и относительно неразрывно связанных с ним координатных осей (рис. 71,6). [c.108]

Уравнение неразрывности (22) проинтегрируем от О до у, учитывая граничное условие для непроницаемой стенки у = О при у = 0 [c.289]

Дифференцируя первое уравнение системы (77) по у, а второе уравнение — по а и исключая из полученных таким образом соотношений величину d p ldx ду, т. е. давление, получим уравнение, связывающее составляющие скорости возмущающего движения и и v. Это уравнение движения вместе с уравнением неразрывности служит для определения и и v. Граничные условия для течения в пограничном слое заключаются в том, что скорости возмущающего движения и и v должны быть равны нулю на стенке и на большом расстоянии от стенки, т. е. [c.309]

Дифференцируя по у уравнение (110) и учитывая уравнение неразрывности (101), получим 5 т/5I/ = О при г/= О, т. е. вблизи стенки напряжение трения остается постоянным [c.320]

Часто бывает заданным статическое давление на выходе из диффузора р4 (например, при выходе газа из эжектора с дозвуковой скоростью в атмосферу или в резервуар с постоянным давлением). В этом случае удобно выразить расход газа в выходном сечении диффузора через статическое давление р4 и газодинамическую функцию у к) (см. гл. V). При этом вместо уравнения неразрывности (21) получим [c.514]

И параметры его Яз и р определены, а также известен коэффициент Од, то из соотношения (20) определяем, из соотношения (23) л(Я4) и 4, а из уравнения неразрывности (21) или (22) — необходимую степень расширения диффузора /, обеспечиваюш ую при заданных начальных параметрах газа торможение потока до заданного статического давления pi. Если сделать диффузор с другой степенью расширения, то при заданном давлении на выходе Pi изменятся параметры Хъ и ръ в выходном сечении смесительной камеры и соответственно на входе в нее, т. е. эжектор будет работать на другом режиме. [c.515]

При обтекании решетки пластин дозвуковым невязким потоком газа при докритических скоростях потери оказываются в точности равными потерям на удар, возникающим при расширении оторвавшегося с передней кромки потока, ширина которого увеличивается, согласно уравнению неразрывности и формуле (88), до ширины межлопаточного канала, равной з1п 0. Если в действительности, как это уже указывалось выше, при срыве струй с передних кромок образуется вихревое течение, то в этом случае суммарные потери включают в себя как потери, связанные с поддержанием вихревого течения у передней кромки, так и потери на последующее выравнивание потока в межлопаточных каналах решетки. [c.92]

Действительно, обратимся к у )авнению неразрывности [c.114]

Уравнение Леви легко вывести, если условие неразрывности при помощи закона Гука выразить в напряжениях и дополнительно воспользоваться уравнениями равновесия (2.3.1) продифференцировав первое из которых по х, а второе по у, и затем их сложить. [c.35]

Вследствие стационарности движения левая часть уравнения (10,4 ) есть ну.ть равняется нулю, как это следует из уравнения неразрывности, и величина у рак Правая часть этого [c.645]

Считая массовые силы постоянными, продифференцируем первое уравнение по х, второе по у, третье по z и сложим их. С учетом уравнения неразрывности div и = О получим [c.305]

Поскольку поле безразмерных скоростей и , Uy определено предыдущим расчетом, заменяя уравнения (8.61) их разностным аналогом, можно непосредственно вычислять значения P j в узлах сетки. Однако, как показал опыт расчетов ряда исследователей, такой путь решения задачи оказывается менее точным, чем другой, основанный на уравнении Пуассона для давления. Чтобы получить это уравнение, следует первое уравнение (8.61) продифференцировать по X, а второе — по у и сложить их. Тогда, учитывая уравнение неразрывности [c.324]

У = У (<71. 5. з) 2 = 2 (<7х, < 2. з)- Для вывода уравнения неразрывности выделим с помощью криволинейных координатных поверхностей элементарный фиксированный в пространстве объем йШ с ребрами йз , dSз, взятыми вдоль координатных линий (рис. 14). [c.40]

Запишем необходимую систему уравнений для слоя кокса, слоев, образовавшихся в результате эндотермических реакций, и тела в начальном состоянии. Будем предполагать, что сквозь решетку кокса движутся газообразные продукты пиролиза только в направлении оси у. Для слоя кокса имеем нестационарные уравнения неразрывности и энергии, которые представляются в виде [c.56]

Из уравнения неразрывности с учетом граничного условия (8.2) следует, что общий поток массы в направлении оси у постоянен [c.268]

В плоском несжимаемом потоке составляющие скорости заданы уравнениями Vx = X — 4у, V , = —у — 4л . Покажите, что эти составляющие скорости удовлетворяют уравнению неразрывности, а также найдите выражение для функции тока. В потенциальном потоке получите выражение потенциала скоростей. [c.43]

В уравнение неразрывности введем У = Voo + дц> дх, У у = 5ф/бр и произведем другие замены. [c.277]

Подставляя значения и и у из равенств (VI 1.2) в уравнение неразрывности, получим [c.160]

Неизвестными являются V, р, В, Е н J. В данной постановке, очевидно, Vy = --= О, а из уравнения неразрывности Ул = = V, (у). [c.417]

Ищем рещение уравнений (47), удовлетворяющее условиям Vx = Vy = 0. Тогда определению подлемсит — v х, у, г), если рещение такого вида удовлетворяет уравнениям движения жидкости. Из первых двух уравнений (47) получим др/дх = 0 др/ду = 0, т. е, р = р (г), или что давление в каждом поперечном сечении одно и то же во всех точках и изменяется только вдоль трубы. Из уравнения неразрывности при принятом допущении получаем, что до/дг = 0, т. е. = о (л , у), После этого третье уравнение системы (47) примет вид [c.562]

Bычитaя почленно из этого соотношения уравнение неразрывности (101), умноженное на рй, и пренебрегая производной по X от пульсационных составляющих по сравнению с производной по у, как это делается при выводе уравнений пограничного слоя, окончательно получим дифференциальное уравнение движения для турбулентного пограничного слоя [c.317]

Чтобы получить еще одно уравнение для определения двух неизвестных ш и I, воспользуемся законом сохранения количества вещества, т. е. уравнением неразрывности. Рассмотрим для этого объем жидкости, заключенный между двумя плоскостями поперечного сечения канала, отстоящими одна от другой на расстоянии х. За единицу времени через левое сечение в рассматриваемый объем втечет количество ясидкости, равное р (г1уП)+, а через правое сечение вытечет количество жидкости р ( (УЙ) . [c.298]

PeujeHHH некоторых технических задач основываются на использовании ортогоналвных криволинейных координат. Будем считать, что декартовы прямоугольные координаты х, у, г являются непрерывными функциями трех переменных q , q-s, которые примем за криволинейные координаты, т, е. х =--= х q , < 2. <7а) У У qi. Яз) г == г (qi, г/,, q ). Для вывода уравнения неразрывности выделим с помощью криволинейных координатных поверхностей элементарный фиксированный в пространстве объем dW с ребрами dsi, dsj, ds , расположеинымн вдоль координатных линий (рнс. 2.7). [c.37]

В соответствии с принятой гипотезой вектор скорости частиц направлен вдоль х-линии, т. е. имеет компоненты = у, Уу = 0, Уф = 0 плотность среды в области внедрения постоянна р = onst. Уравнение неразрывности принимает вид [c.185]

Для получения интегрального соотношения импульсов используем первое уравнение из системы (1.64) (при didt = О, w = 0). Проинтегрируем это уравнение по координате у от О до оо. С учетом уравнения неразрывности (1.62) (при dp/dt = 0, w = 0) получим [c.283]

В случае, когда частицы жидкости при движении описывают окружности, перпендикулярные постоянной оси и с центром на ней, то составляющие скорости У , У в цилиндрической системе координат равны нулю и уравнение неразрывности (2.55) приобретает вид др1д1 + (1/г) (5/50) (рКв ) = 0. Заменяя здесь Кб на ыг, где со = 50/5/ — угловая скорость частиц, получаем 5р/5/ -Т (5/50) (рсо) = = 0. [c.55]

Уравнение диффузии представляет собой уравнение переноса г-го компонента газа (это уравнение является уравнением неразрывности для того же компонента). Расход -го компонента газа в направлении оси у через поверхность 5у = 1 dx составляет Шу = рУуС11 dx + Qi д у1 dx, где с, — концентрация -го компонента Qis y = рО дс /ду) —диффузионный поток через единицу площади О, — ко-э( )фициент диффузии. [c.80]

С помощью несложных преобразований — исключения гради-<ента давления из уравпеиий импульсов, сложения двух уравнений неразрывности и введения влшсто Vi и новых переменных. W и у- и коэффициентов х, X и [c.309]

Из (2.53) следует, что / = onst вдоль характеристик С . Если в уравнение неразрывности (2.3) добавить член pud In FfAx, то система (2.3) — (2.5) будет описывать одномерное течение газа в канале, площадь сечения которого задана уравнением у== = F x). [c.45]

Поясним идею этого метода на примере уравнений, описывающих стационарное безвихревое течение газа. Пусть х, у — декартова система координат, а и, v — составляюш,ие вектора скорости W на осях X и у. Для потенциала скорости ф, который определяется соотношениями и = дц)1дх, v = d(fjdy, уравнение неразрывности имеет вид [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...