Уравнение неразрывности стру

Установившееся и неустановившееся, равномерное и неравномерное движение жидкости. Уравнение. неразрывности струи [c.28]

Рис. 2.9. К выводу уравнения неразрывности струи

Уравнение неразрывности струи можно получить, пользуясь законом сохранения массы жидкости. Рассмотрим установившееся движение жидкости в трубопроводе переменного сечения (рис. 2.9). Выберем два произвольных сечения I и 11, нормальных к оси потока. Через сечение 1 за время At на участок между сечениями 1—П поступит масса жидкости а через сечение 11 за это же время выйдет масса жидкости тг. Масса пи не может быть больше массы т , так как жидкость несжимаема, а стенки русла жесткие. Но масса пи не может быть в меньше массы тпг, так как жидкость обладает текучестью и при наличии атмосферного давления разрыв в сплошном потоке невозможен. Следовательно, [c.29]

Уравнения неразрывности струи следующие [c.236]

Связь между скоростями в различных сечениях трубопровода определяют из условия постоянства расхода жидкости (уравнение неразрывности струи жидкости) [c.132]

Диаметр рабочего колеса с радиальными лопатками (фиг. 18) определяется из уравнения неразрывности струи [c.633]

Поперечное сечение рабочего колеса, в частности, ширина выхода Ь , может быть определено по уравнению неразрывности струи затем вычерчивают сечение. Этот предварительный эскиз колеса необходим. для точного расчета. Гидравлический к. п. д. хороших центробежных нагнетателей достигает значений примерно 0,75—0,85. [c.633]

При выполнении тепловых расчетов двигателей допускают, что давление Рд постоянно в течение всего процесса впуска. Величину этого среднего давления Рд определяют из уравнения неразрывности струи, связывающего математической зависимостью скорость свежего заряда в проходном сечении клапана, размеры этого сечения, выбранное число оборотов вала и размеры цилиндра. [c.262]

Уравнение неразрывности струи [c.14]

Печные каналы часто имеют недостаточно плотные ограждения, поэтому происходит подсос воздуха (или других газов) снаружи и выбивание газов из каналов. В этом случае уравнение неразрывности струи будет иметь следующий вид [c.15]

Уравнения (3.2) и (3.4) называют уравнениями неразрывности струй [c.34]

Основным уравнением для определения сечений каналов сопел является уравнение неразрывности струи [c.20]

Детальный расчет первых четырех ступеней турбины должен быть произведен применением уравнения неразрывности струи. [c.113]

По объему пара и выбранной скорости определяют живое сечение для прохода пара и, учитывая средние диаметры ступеней, подсчитывают высоты лопаток и сопел. При последовательном расчете ступеней турбины используется уравнение неразрывности струи пара. [c.448]

Уравнение неразрывности струи. Предположим, что через элемент df в поперечного сечения А—В канала (фиг. 4) [c.113]

Уравнение неразрывности струи 225. [c.466]

Подставляя эти значения в уравнение неразрывности струи, получим [c.190]

Определим величину работы против внешних сил, или работу проталкивания. При выводе уравнения принимают следующие условия истечения. Осуществляется неразрывность струи, т. е. через любое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одинаковая масса рабочего тела [c.198]

Уравнение (13-22) определяет условия неразрывности струи и показывает, что форма канала зависит от изменения объема газа и его скорости. [c.208]

Рассмотрим вновь случай разреженной взвеси с размерами частиц больше 1 льк, когда распределение скорости в жидкости слабо зависит от присутствия частиц, а броуновская диффузия частиц незначительна. Ясно, что 1) рассеивание частиц в струе обусловлено движением жидкости 2) так как множество частиц замедляется, их концентрация увеличивается и в конечном счете они осаждаются 3) суммарное количество движения системы сохраняется, как и в случае струи однофазной н идкости, но количество движения частиц при этом диссипирует. Используя метод, предложенный в предыдущих разделах, запишем уравнение неразрывности и движения для дискретной фазы в виде [c.374]

При помощи этих выражений для расхода и импульса можно составить уравнения неразрывности и количества движения для любых сечений начального участка струи. Уравнения эти имеют вид [c.415]

Рис. 7.33. Параметры газа в промежуточных сечениях первой бочки нерасчетной струи 1 — уравнение количества движения (108), 2 — уравнение неразрывности (105), 3 — уравнение неразрывности (ИЗ), штриховая линия — приведенная абсолютная скорость газа с учетом радиальной составляющей скорости (Ма = 1,0 По = 46,5

При обтекании решетки пластин дозвуковым невязким потоком газа при докритических скоростях потери оказываются в точности равными потерям на удар, возникающим при расширении оторвавшегося с передней кромки потока, ширина которого увеличивается, согласно уравнению неразрывности и формуле (88), до ширины межлопаточного канала, равной з1п 0. Если в действительности, как это уже указывалось выше, при срыве струй с передних кромок образуется вихревое течение, то в этом случае суммарные потери включают в себя как потери, связанные с поддержанием вихревого течения у передней кромки, так и потери на последующее выравнивание потока в межлопаточных каналах решетки. [c.92]

Постоянство массового расхода для всех сечений канала в каждый момент времени устанавливает условие неразрывности струи, поэтому уравнение (10.1) называют уравнением неразрывности, или сплошности. [c.125]

Снижение скорости по длине в соответствии с уравнением неразрывности приводит к расширению струи. Этот процесс сопровождается захватом струей частиц внешней среды, на что расходуется кинетическая энергия, струя все более затормаживается и наконец разрушается. [c.121]

Характер струи пара в месте конденсации может быть изучен с помощью уравнения установившегося потока. Допустим, что линия С в сопле, изображенном -на рис. 25-11, обозначает плоскость, в которой внезапно происходит конденсация пара, так что влево от С струя прозрачна, а вправо виден туман. Далее допустим, что влево от С струя представляет собой перенасыщенный пар, а вправо — равновесную смесь пара и капель жидкости. Пусть индекс 1 относится к состоянию непосредственно сле-Рис. 25-11. ва от С, а индекс 2 — к состоянию непосредственно справа от С. Для этих двух очень близких сечений можно написать уравнение неразрывности (4-7) [c.248]

Расчет начального участка струи с использованием интегральных уравнений неразрывности потока и сохранения импуль- [c.158]

Для расчета струи до точки отделения при незначительной скорости внешнего течения (т О.Г) используют осредненные по поперечному сечению струи уравнения неразрывности потока, сохранения импульса и тепла в проекциях на оси s и у [c.161]

Ряд простейших теорий [Л. 30, 93, 112, 139] основывается на том, что распад струи рассматривается как следствие нарушения равновесия свободной поверхности под действием сил поверхностного натяжения. Касательные напряжения на поверхности струи предполагаются при этом равными нулю. Возникшие в струе незначительные возмущения приводят к образованию волн с самопроизвольно увеличивающейся амплитудой. Этот процесс является ускоряющимся вследствие дополнительных возмущений, создаваемых относительным движением жидкости и газа. Уравнения неразрывности, движения и граничные условия, записанные через соответствующие пульсационные составляющие скорости и давления, могут быть в этом случае представлены в цилиндрической системе координат в следующем виде [c.243]

Из этого уравнения в условиях нашей задачи определяется единственная неизвестная величина V, после чего ширина струи а находится из уравнения неразрывности [c.131]

Такая возможность определения параметров течения, опираясь только на общие теоремы, иногда имеется в задачах теории струй, и ее обычно используют для проверки результатов вычислений. Конечно, нельзя считать, что эти результаты получаются совершенно различными путями, так как и тот и другой, по существу, исходят из одних и тех же основных дифференциальных уравнений неразрывности и движения и одинаковых представлений о течении в целом. [c.131]

Здесь величина Q исключена с помощью уравнения неразрывности (4.97). Подставив выражение (4.99) в формулу (4.98) и отделив. действительную и мнимую части, получим уравнение контура струи в параметрической форме [c.86]

Согласно уравнению неразрывности, через каждое поперечное сечение струи в одно и то же время должно протекать одинаковое количество жидкости, и так как скорость стремится к бесконечности, когда 0—>-0, то в бесконечности поверхность струи будет стремиться совпасть с этой асимптотой. [c.294]

Последний случай представлен на фиг. 5.5, где показана двумерная струя, натекающая на твердую поверхность под углом а со средней скоростью Уь Падающая струя разделяется на две части, растекающиеся параллельно твердой поверхности (фиг. 5.5). Распределение расхода, отнесенного к единице ширины плоской струи, Qi между двумя образовавшимися струями определяется хорошо известным способом, основанным на использовании уравнений неразрывности, энергии и количества движения. Если течение одномерное, а жидкость невязкая, то эти три уравнения сводятся к следующим [c.194]

Для решения задачи о распределении параметров в поперечных сечениях струйного пограничного слоя используются уравнения Навье-Стокса (для ламинарной струи) или уравнения Рейнольдса (для турбулентной струи) совместно с уравнением неразрывности. Вследствие того, что течение в свободной струе является направленным, изменение скоростей поперек струйного пограничного слоя значительно более интенсивно, чем в направлении струи. Поперечные составляющие скорости во много раз меньше продольных. Кроме того, свободная струя, как уже отмечалось, приближенно считается изобарической. С учетом указанных условий уравнения движения могут быть существенно упрощены и приведены к уравнениям пограничного слоя (см. п. 13). 6 Зак. 935 81 [c.81]

Вращающуюся лсидкость в данном случае можно рассматривать как кольцевой поток, в котором соотношение между скоростью и сечением в любом положении определяется из уравнения неразрывной струи для самой нижней точки А и для самой верхней точки В уравнение неразрывности примет вид [c.189]

Для оценки влияния неравномерности распределения скоростей по сечению аппарата на его технологические характеристики, как было показано, необходимо знать коэффициент неравномерности, характеризуемый коэффициентом количества движения. Если в качестве такого коэффициента Мрн примем отношение количества движения по средней скорости Шр в сечении растекания струи Ер непосредственно за решеткой, т. е. pWpFp, к количеству движения по средней скорости в сечении аппарата (канала) pwlFк (а практически такое отношение допустимо принять), то с учетом уравнения неразрывности [c.111]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Рис. 7.32. Диаграмма состояния недорасширенной (Л > 1) сверхзвуковой струи i —уравнение неразрывности (105), уравнение количества движения (108), 3 — уравнение неразрывности (ИЗ), а — выходное сечение сопла, т — макспмальное сечение первой бочки , d — выходное сеченпе идеального расчетного сопла, с — изобарическое сечение

Уравнение неразрывности не зависит от величины силы Р. С помощью диаграммы состояния (рис. 7.36) легко установить качественное влияние силового воздействия на струю. Параметры газа в максимальном и изобарическом сечениях определяются точками пересечеппя неизменных кривых i и 5 с кривой 2, построенной по уравнению (116). При Рх>0 кривая 2 всегда лежит выше исходной кривой 2. Поэтому площади максимального и изобарического сечений получаются меньшими, чем в свободной струе приведенная скорость в максимальном сечении уменьшается, а приведенная скорость Ас в изобарическом сече-27 [c.419]

Скорость w истечения струи из выходного сечения затопленного пасадка (отверстия) в боковой стенке сосуда А при перетекании несжимаемой жидкости в сосуд В (рис. 1-13) выражается на основании уравнения Бернулли и уравнений неразрывности следующей формулой [c.35]

Полученная величина равна расходу жидкости в струе. Это дает возможность выразить полученную величину Q/2 из уравнения неразрывности, записанного для струи на бесконечном расстоянии от отверстия, где поток полностью выравннлся [c.85]

Исходная система уравнений содержала нестационарные уравнения неразрывности, количества движения и энергии дозвукового течения невязкого газа (уравнения Эйлера). Подсеточная турбулентность не учитывалась. Для численного решения применялся конечноразностный метод и соответствующая аппроксимация граничных условий. Расчеты выполнены для дозвуковых чисел Маха (Мо = 0,43 и 0,57). Влияние пограничного слоя на срезе сопла, естественно, не учитывалось. Однако, задавалось начальное значение толщины потери импульса на первом шаге интегрирования поперек слоя смешения рассмотрены два значения во = d/70 и во — d/liO. Вследствие принятого предположения об осевой симметрии течения надежные результаты были получены на участке струи протяженностью не больше четырех калибров а = (О - 4)d. [c.155]

При увеличении давления на срезе сопла скорость продолжает оставаться звуковой М = 1), тогда как вне сопла величина скорости возрастает, причем тем больше, чем меньше так называемый параметр нерасчетности п, представляющий собой отношение давлений в окружающем пространстве и на срезе сопла п = PjP ,. Кроме того, скорость изменяется с расстоянием от сопла, возрастая с увеличением диаметра струи таким образом, вне сопла поток движется со скоростью, превышающей скорость звука М 1). Физически это объясняется следующим образом. За критическим сечением (в нашем случае —за срезом сопла) при расширении струи плотность газа р уменьшается быстрее, чем растет ее сечение S. Из закона сохранения массы следует, что в любом сечении струи масса газа, проходящего в единицу времени, должна быть одинаковой. Это означает, что при уменьшении в каком-либо сечении произведения pуравнением неразрывности puS = onst). [c.12]

Таким образом, объемдый расход жидкости Qv через отверстия можно найти, используя уравнение неразрывности, умяожив среднюю по сечению струи скорость да на площадь сечения струи [c.56]

Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение неразрывности стру : [c.417] [c.444] [c.363] [c.176]

Техническая энциклопедия том 24 (1933) -- [ c.225 ]

ПОИСК

Неразрывности уравнение—см. Уравнение неразрывности

У неразрывности

Уравнение неразрывное

Уравнение неразрывности

Уравнениие неразрывности

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...