Жидкость неразрывная

Аналогичным преобразованием можно получить соответствующие выражения и для других независимых переменных. Так, при совместном решении уравнений движения жидкости, неразрывности, состояния и распространения тепла в жидкости, до- [c.617]

В своих исследованиях мы исходим из того, что в основе процессов адсорбции, ионного обмена н экстракций из твердых материалов лежит общее явление — переход распределяемого между фазами вещества из одной фазы в другую, т. е. массопередача. Поэтому исследование и расчет данных процессов необходимо объединить на базе общих представлений массообмена, тем более что эти процессы как с формальной, так и с точки зрения их физико-химических свойств имеют общее сходство, т. е. процесс экстракции из твердых тел можно рассматривать как обратный процесс адсорбции или десорбции. Очевидно, что сходство кривых равновесия не только чисто внешнее, но и соответствует сущности физико-химических и гидродинамических явлений, имеющих место в этих процессах. Действительно, все эти три процесса можно рассматривать как передвижение жидкости через слой зернистого материала и извлечение или поглощение поэтому весь процесс в целом описывается уравнениями движения жидкости, неразрывности потока, кинетики. В случае, когда скорость процесса определяется внешней диффузией, уравнение кинетики имеет вид [c.149]

Из того, что сказано выше, следует, что внутреннее трение жидкости неразрывно связано с её движением. Без движения жидкости нельзя обнаружить проявление вязкости или внутреннего трения. В этом отношении внутреннее трение существенно отличается от трения между твёрдыми телами, которое может иметь место и при покое. Различие жидкого трения от сухого заключается также и в следующем. Сила внутреннего трения жидкости находится в количественной зависимости прежде всего от относительной скорости движения частиц, тогда как предельная сила сухого трения находится в количественной зависимости прежде всего от давления между телами. Полная сила внутреннего трения пропорциональна площади соприкосновения частиц, а предельная сила сухого трения не зависит от величины площади соприкасания тел. [c.32]

Способ применения смазочно-охлаждающей жидкости неразрывно связан с её качеством. Поэтому только правильное направление и определенная форма струи, а также надлежащее количество жидкости обеспечивают отвод образующегося при резании тепла, образование смазывающей пленки между обрабатываемой деталью и инструментом, а также облегчают образование и удаление стружки. [c.888]

Этот прибор представляет собой трубу переменного сечения, снабженную тремя манометрами Ч Так как движение жидкости неразрывно, то в каждую единицу времени через каждое сечение трубы дот-жно пройти одно и то же р оличество жидкости. Но сечения трубы в разных местах разли шы (около [c.41]

Граничные условия для задач о движении вязкой жидкости неразрывно связаны с особенностями ее течения, условиями, которые имеют место на границе контакта жидкости с твердой поверхностью (неподвижной или движущейся), на границе в случае струйного движения. Обычно принято считать, что в точках, где жидкость примыкает к твердой поверхности, ее скорость равна нулю. Исключение представляют некоторые разновидности так называемых ньютоновских жидкостей, для которых в пристенной области могут наблюдаться как явления проскальзывания, так и скольжения. [c.21]

В уравнениях (3-6.13) величины v , ж вначале интерпретируются как физические компоненты скорости. Уравнение для V выводится из уравнения неразрывности при помощи предположения о несжимаемости жидкости величина а является функцией только времени, но мы ограничимся случаем, когда а — положительная постоянная, т. е. будем рассматривать течение к стационарному стоку. [c.125]

Если рассматриваемый поток и решетку заключить в трубу или в канал (рис. 3.2), то вследствие неразрывности движения замедление (расширение) струйки тока, обладающей большей скоростью, приведет к ускорению (сужению) струйки тока с меньшей скоростью и соответственно повышению статического давления в первой струйке. Таким образом, и в этом случае появится поперечный градиент давления, под действием которого жидкость перед решеткой будет перетекать из области с большими скоростями в область с меньшими скоростями. Это приведет к выравниванию скоростей в поперечном сечении трубы. [c.79]

Так как течение жидкости вне пузырька является потенциальным, уравнение неразрывности (1. 3. 5) сводится к уравнению Лапласа [c.52]

Рассмотрим вновь случай разреженной взвеси с размерами частиц больше 1 льк, когда распределение скорости в жидкости слабо зависит от присутствия частиц, а броуновская диффузия частиц незначительна. Ясно, что 1) рассеивание частиц в струе обусловлено движением жидкости 2) так как множество частиц замедляется, их концентрация увеличивается и в конечном счете они осаждаются 3) суммарное количество движения системы сохраняется, как и в случае струи однофазной н идкости, но количество движения частиц при этом диссипирует. Используя метод, предложенный в предыдущих разделах, запишем уравнение неразрывности и движения для дискретной фазы в виде [c.374]

Если жидкость несжимаема или течение стационарно, то из уравнения неразрывности следует, что этот интеграл равен нулю. [c.231]

Уравпение неразрывности в безразмерных величинах для несжимаемой жидкости будет иметь вид [c.246]

Для потенциальных движений несжимаемых жидкостей уравнение неразрывности обращается в уравнение Лапласа [c.256]

После этого уравнения движения сплошной среды в напряжениях для вязкой несжимаемой жидкости вместе с уравнением неразрывности приводят к следующей системе уравнений [c.558]

Основные законы аэрогидродинамики. Уравнение неразрывности. В соответствии с законом сохранения массы через каждое поперечное сечение струйки при установившемся движении в единицу времени протекает одна и та же масса жидкости или газа, т. е. [c.233]

Получим уравнение неразрывности н переменных Эйлера, справедливое в точке пространства. Рассмотрим элемент жидкости, имеющий массу 6nt=p8v, где 8v — элементарный объем. При движении жидкости масса элементарного объема остается неизменной, т. е. [c.234]

Уравнение неразрывности, так же как и уравнение энергии, выводимое в 2 для единичной струйки, широко ирименяется при расчете газопроводов, гидравлических и энергетических каналов и трубопроводов, реактивных двигателей и различных аппаратов, в которых происходит движение газа или жидкости. [c.13]

При выводе дифференциального уравнения неразрывности рассматривалось движение отдельной жидкой частицы такой метод исследования ввел в гидродинамику Лагранж. В другом методе исследования, развитом впервые Эйлером, рассматривается не поведение отдельных частиц, а изменение по времени параметров жидкости в фиксированных точках пространства метод Эйлера во многих случаях удобнее метода Лагранжа — и в гидродинамике, и в газовой динамике им пользуются чаще. [c.62]

В случае сжимаемой жидкости (газа) уравнения (92) — (94) удобно преобразовать, вводя в них скорость звука а = dp/dp. Для этого уравнение неразрывности (93) представим в виде [c.98]

При течении вязкой жидкости в пространстве за решеткой вследствие перемешивания происходит постепенное выравнивание полей скорости. В результате, начиная с некоторого достаточно удаленного от решетки сечения 2 — 2, уже имеется однородный поток, параметры которого могут быть определены с помощью уравнений неразрывности и импульсов. Из этих уравнений следует ), что всегда направление выровненного потока ближе к направлению фронта решетки, чем направление исходного, неравномерного потока, т. е. что [c.14]

Для определения влияния сжимаемости при докритических скоростях на распределение скоростей и давления по профилю можно воспользоваться также другой приближенной теорией, основанной на гипотезе затвердевания линий тока при обтекании данного тела потенциальными потоками несжимаемой жидкости и сжимаемого газа ). Согласно уравнению неразрывности для элементарной струйки тока, прилегающей к профилю, в изоэнтропическом потоке газа справедливо следующее соотношение [c.36]

При фиксированных значениях i и 2 уравнение неразрывности и выражение для коэффициента окружной составляющей равнодействующей позволяют получить для изоэнтропического потока зависимость (A,i). Результаты такого рода расчетов коэффициентов окружного усилия в диффузорной решетке, отнесенных к соответствующим значениям коэффициента с в потоке несжимаемой жидкости, приведены на рис. 10.45, подтверждают высказанные выше общие соображения и указывают на довольно существенное относительное изменение окружной составляющей равнодействующей с изменением числа М[, особенно в решетке с малым поворотом потока. [c.68]

Для несжимаемой жидкости система уравнений (73) — (77) упрош ается, так как уравнения движения решаются независимо от уравнения энергии, отпадает надобность в уравнении состояния (77) и более простой вид имеют уравнения неразрывности (76) и движения (73). [c.199]

УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ ЖИДКОСТИ [c.47]

Приравняв (3-18) и (3-19) и сделав сокращения, получим следующее условие неразрывности жидкости [c.48]

Это и есть дифференциальное уравнение неразрывности в форме Эйлера. Отсюда легко получить уравнение неразрывности для частного случая — несжимаемой жидкости. [c.48]

Уравнения (2-2.11), (2-2.12) и (2-2.20) непосредственно показывают, что ньютоновское реологическое уравнение (1-9.4) удовлетворяет принципу объективности поведения материала. Уравнение неразрывности для жидкостей с постоянной плотностью, записывающееся в виде (1-6.10), оторое также включает термодинамическое уравнение состояния, удовлетворяет указанному принципу. Действительно, [c.62]

Чем меньше размер частиц и чем стабилизироваи-нее поток, тем точнее выполняются полученные выражения. В пределе при —>-0 р—vO, (1—р)—>-1 и выражения (1-29), (1-30 ) принимают вид обычных уравнений неразрывности для сжимаемой и несжимаемой жидкостей. [c.35]

Инерционный напор можно оценить иэ- . пдующих соображений если месса яшдкооти, следующая 1за поршнем, равна массе жидкости в трубопроводе 01(3 (-1) Pf3 а ускорение иэ условия неразрывности — l Р, то сила иНерции составит [c.20]

В работах Р. М. Гарипова [11] и О. В. Воинова и А. Г. Петрова [9, 10] получены осредненные уравнения неразрывности и импульса фаз для случая смеси идеальной несжимаемой жидкости со сферическими частицами (пузырьками) нулевой массы при отсутствии фазовых перюходов, когда объемное содержание дисперсной фазы 1, так что величинами а. в степени большей единицы можно пренебречь. Указанные уравнения [9—11] получены из анализа задачи о двпженпи идеальной несжимаемой жидкости около системы N сфер с радиусами a t) v = 1,. . ., Л ) и предельного перехода N со пли L/L -> 0. При этом рассматривалось хотя и не произвольное распределение пузырьков в объеме, но, по-видимому, более общее, чем их равномерное расположение (а именно, равномерному расположению соответствует использованная нами ячеечная схема). С одной стороны, метод [9—И ], видимо, более последователен и строг, но, с другой стороны, он проходит только для случая потенциального движения идеальной несжимаемой жидкости, в то время как метод ячеек допускает анализ и получение уравнений в более сложных случаях, когда необходим учет эффектов вязкости, теплопроводности, сжимаемости, фазовых переходов, несферичности частиц и т. д. В связи с этим интересно сравнить, не вдаваясь в процедуру их вывода, уравнения [9—И] и уравнения, полученные нами. [c.151]

Здесь Р — давление в потоке идеальной жидкости, движущейся со скоростью V. Отметим, что функции V (г) и Р (г) удовлетворяют уравненнял неразрывности (1. 3. 5) и Навье—Стокса (1.. 3. 4) [c.41]

В идентичности уравнений (154.31) и (154.32) можно убедиться непосредственными вычислениялти. Помимо векторного уравнения Навье — Стокса, движение вязкой жидкости будет описываться уравнением неразрывности [c.244]

Уравнение расхода или неразрывности. При неизменной плотности р = onst жидкости в части потока, ограниченного нормальными сечениями /—/ и II—// (рис. 12), объемное количество Q жидкости, проходящей через оба сечения, должно быть одинаковым вследствие неразрывности потока [c.72]

Ищем рещение уравнений (47), удовлетворяющее условиям Vx = Vy = 0. Тогда определению подлемсит — v х, у, г), если рещение такого вида удовлетворяет уравнениям движения жидкости. Из первых двух уравнений (47) получим др/дх = 0 др/ду = 0, т. е, р = р (г), или что давление в каждом поперечном сечении одно и то же во всех точках и изменяется только вдоль трубы. Из уравнения неразрывности при принятом допущении получаем, что до/дг = 0, т. е. = о (л , у), После этого третье уравнение системы (47) примет вид [c.562]

Для несжимаемой жидкости (p= onst) из (6.14) получаем следующее уравнение неразрывности [c.234]

В несжимаемой жидкости (р = onst) уравнение (94) отпадает, а уравнение неразрывности упрощается [c.95]

Для примера проверим, удовлетворяет ли условию неразрывности движение жидкости, исследованное в примере 3-2 при р = onst. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...