Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Турбулентность (см. Пограничный

Турбулентность (см. Пограничный слой турбулентный Струи затопленные)  [c.676]

При значениях Не>2-10 ламинарный пограничный слой до отрыва переходит в турбулентный (см. рис. 19.4,6), при 294  [c.294]

Однако аналитическое решение системы дифференциальных уравнений турбулентного пограничного слоя пока невозможно, так как нет аналитических зависимостей между пульсационными и осредненными величинами. Поэтому систему уравнений замыкают различными соотношениями полуэмпирической теории турбулентности (см. 24.6), например, вида (24.63). Но при таком подходе влияние турбулентности на интенсивность теплоотдачи не представлено в явном виде (в расчетных зависимостях).  [c.312]


Для расчета теплообмена в турбулентной области пограничного слоя применим теперь несколько другой подход. В рассматриваемом диапазоне чисел Прандтля (от 0,5 до 10) коэффициенты турбулентного переноса значительно выше соответствующих коэффициентов молекулярного переноса. Поэтому в дифференциальных уравнениях движения и энергии можно пренебречь кинематическим коэффициентом вязкости и коэффициентом температуропроводности по сравнению с коэффициентами турбулентного переноса импульса и тепла (см. также гл. 9). Полагая, что 8т = еи, мы возвращаемся к аналогии Рейнольдса. В гл. 9 было показано, что аналогия Рейнольдса приводит к следующей зависимости между профилями скорости и температуры  [c.284]

Экспериментально проверено, что принцип инерциального моделирования приближенно справедлив при режимах, соответствующих широкому диапазону изменений Re. Однако он сразу перестает быть справедливым, когда появляются перемежающиеся вихри и турбулентность в пограничном слое (например, вблизи 1/Re —0,02 и 0,00005, см. 28).  [c.142]

Установим систему уравнений плоского стационарного движения вязкого сжимаемого газа в пограничном слое на цилиндрическом теле, имеющем плавную крыловую форму. Такой пограничный слой, движение жидких частиц в котором имеет упорядоченный характер, в отличие от турбулентного (см. следующую главу) называется ламинарным.  [c.522]

Итак, всякое тело, движущееся в жидкости, обладающей небольшим трением, увлекает за собой тонкий слой жидкости. Такой же тонкий слой образуется и при движении жидкости в коротком канале около его стенок, но теперь этот слой отстает от общего потока жидкости. В длинных каналах пограничный слой постепенно, по мере удаления от входа в канал, увеличивается в толщине [согласно формуле (12) пропорционально корню квадратному из расстояния от входа] и в конце концов заполняет весь просвет канала. Это означает, что в длинных каналах влияние трения распространяется на все поперечное сечение . Такое увеличение толщины пограничного слоя во многих случаях происходит значительно быстрее, чем это следует из формулы (12) причиной этого является процесс перемешивания жидкости, называемый турбулентностью (см. 4).  [c.154]

Позднее отсасывание пограничного слоя стало применяться также для уменьшения сопротивления трения. Для этого щель располагается в таком месте обтекаемого контура, чтобы точка перехода ламинарной формы течения в пограничном слое в турбулентную отодвинулась как можно дальше вниз по течению. В результате пограничный слой остается ламинарным на большем протяжении стенки, что и приводит к уменьшению сопротивления трения, так как последнее при ламинарном течении меньше, чем при турбулентном (см. рис. 14.9). Эффект, достигаемый в этом случае — сохранение пограничного слоя ламинарным,— объясняется двумя причинами. Во-первых, вследствие отсасывания пограничный слой делается тоньше, что уменьшает наклонность течения в нем к переходу из ламинарной формы в турбулентную [ ]. Во-вторых, в ламинарном пограничном слое профили скоростей имеют при отсасывании несколько иную форму, чем без отсасывания, и притом такую, которая даже при одинаковой толщине слоя также уменьшает наклонность течения к переходу из ламинарной формы в турбулентную (профили скоростей делаются более полными, см. рис. 14.6). К вопросу о переходе течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную, в частности, и при отсасывании, мы вернемся в главе ХУП.  [c.355]


В последние годы приобрели интерес вопросы воздействия на течение в пограничном слое посредством отсасывания или сдувания обтекающей среды и влияния этого воздействия на переход течения из ламинарной формы в турбулентную (см. главу XIV). Отсасывание повышает, а сдувание, наоборот понижает устойчивость пограничного слоя.  [c.450]

Исследования турбулентных пульсаций в пограничном слое на пластине, выполненные П. С. Клебановым в работе [ ], показали также, что во внешних частях пограничного слоя турбулентность носит такой же перемежающийся характер, как и в начальном участке трубы (см. 1 главы XVI, рис. 16.2 и 16.3). Осциллографические записи турбулентных пульсаций показывают, что положение довольно четкой границы между сильно турбулентным течением в пограничном слое и почти свободным от турбулентности внешним течением сильно колеблется во времени. На рис. 18.6 показано распределение коэффициента перемежаемости у по сечению пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине. Значение у = 1 означает, что течение все время остается турбулентным, значение же у = О показывает, что течение все время остается ламинарным. Мы видим из этого рисунка, что турбулентность в пограничном слое, начиная от у = 0,56 и до у = 1,26, носит перемежающийся характер. Такое же явление наблюдается в свободной струе и в спутном течении.  [c.511]

Действительно, в этом случае уравнения движения в пограничном слое по форме совпадают с уравнениями ламинарного пограничного слоя. Входящие в уравнения пограничного слоя параметры (давление, плотность и т. д.) являются усредненными значениями соответствующих величин. В области, удаленной от стенки, величина турбулентной вязкости настолько превосходит молекулярную вязкость, что последней можно пренебречь (см. уравнение (16.12)). Эту область называют турбулентным ядром пограничного слоя (рис. 142). В переходной области, на границе турбулентного ядра и ламинарного подслоя величины молекулярной и турбулентной вязкости имеют одинаковый порядок.  [c.586]

Сила трения Ях, действующая на стенку длиной х шириной Ь со стороны смешанного ламинарного (л) и турбулентного (т) пограничного слоя (см. рис. 15.4) рассчитывается по формуле  [c.289]

Примерами математического моделирования являются исследование движения грунтовых вод методом электрогидродинамических аналогий (ЭГДА), исследования и расчеты турбулентных свободных пограничных слоев, струй и следов (см. гл. 14), стратифицированных течений (см. гл. 15), неустановившихся течений в руслах и сооружениях (см. гл. 17),  [c.314]

Турбулентный поток в трубе по структуре поля осредненных местных скоростей можно условно разделить па две части на основной поток, имеющий сравнительно небольшое уменьшение у с ростом радиуса г от нуля (турбулентное ядро потока), и на пристеночный кольцевой слой малой толщины 6 (см. рис. 22), где имеет место большой отрицательный градиент скорости и интенсивное ее уменьшение до нуля. Этот слой иногда называют пограничным слоем в трубе или пограничной пленкой.  [c.84]

Падение средней скорости как в турбулентном, так и в ламинарном пограничном слое, обусловливается в конечном итоге вязкостью жидкости. Однако влияние вязкости проявляется в турбулентном пограничном слое очень своеобразно. Самый ход изменения средней скорости в слое не зависит непосредственно от вязкости вязкость входит в выражение для градиента скорости только в вязком подслое. Общая же толщина пограничного слоя определяется вязкостью и обращается в нуль вместе с ней (см. ниже). Если бы вязкость была в точности равна нулю, то никакого пограничного слоя вовсе не было бы.  [c.252]

Перейдем теперь к теплопередаче в турбулентном пограничном слое. При этом удобно, как и в 42, рассмотреть бесконечный плоскопараллельный турбулентный поток, текущий вдоль бесконечной плоской поверхности. Поперечный градиент температуры dT/dy в таком потоке может быть определен из таких же соображений размерности, какие были использованы для нахождения градиента скорости du/dy. Обозначим посредством q плотность потока тепла вдоль оси у, вызванного наличием градиента температуры. Этот поток является такой же постоянной (не зависящей от у) величиной, какой является поток импульса о, и наряду с ним может рассматриваться как заданный параметр, определяющий свойства потока. Кроме того, мы имеем теперь в качестве параметров плотность р и теплоемкость Ср единицы массы жидкости. Вместо а введем в качестве параметра величину и q п Ср обладают размерностями соответственно эрг/с-см = г/с и эрг/г-град = см /с -град. Что касается  [c.297]


Из графиков на рис. 8.7 видно, что с увеличением значений отношения давлений Р углы а и Р увеличиваются, т.е. от потенциального ядра струи жидкость отделяется более интенсивно с увеличением скорости истечения струи из сопла. С увеличением скорости истечения струи турбулентность жидкости, из которой состоит потенциальное ядро, увеличивается. В связи с тем что истекающая струя не ограничена твердыми стенками, волновые возмущения, образованные турбулентностью на поверхности потенциального ядра (см. рис. 4.3), как следствие этого увеличиваются. При увеличении амплитуды волн интенсифицируется отрыв от поверхности потенциального ядра частиц жидкости. Вследствие интенсификации отделения частиц жидкости от потенциального ядра, длина последнего уменьшается, т.е. увеличивается угол сужения р. Отделившиеся от потенциального ядра частицы жидкости разлетаются в пространство, заполненное газом, на более коротком расстоянии от сопла, что увеличивает угол расширения пограничного слоя струи а.  [c.195]

Изложенные соображения позволяют предположить, что возникновение жидкой фазы порождает некоторый особый механизм конденсационной турбулентности. Термин конденсационная тур- булентность является условным и призван подчеркнуть особый физический механизм рассматриваемого явления возрастания амплитуд пульсаций в конденсационном процессе. При этом необходимо иметь в виду, что здесь не рассматривается периодическая конденсационная нестационарность, возникающая в соплах Лаваля при небольших сверхзвуковых скоростях и обусловленная перемещениями скачков конденсации 67, 124]. Следует отметить, что зона максимума гидродинамической турбулентности не может совпадать с зоной зарождения конденсационной турбулентности, расположенной в более холодных участках пограничного слоя, смещенных в направлении его внешней границы. Малая вероятность появления жидкой фазы в зоне максимальных турбулентных пульсаций скоростей в пограничном слое объясняется тем, что эта зона расположена вблизи стенки, где температура паровой фазы близка к температуре торможения. Не подлежит сомнению существование тесной связи и взаимодействия конденсационной и гидродинамической турбулентности (см. 6.1).  [c.82]

Новые исследования Г. В, Эммонса [ ], а также Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова показали, что переход ламинарной формы течения в турбулентную в пограничном слое на пластине также состоит из беспорядочной смены во времени ламинарных и турбулентных состояний. Как показывает рис. 16.7, в определенной точке внутри пограничного слоя внезапно возникает небольшое турбулентное образование неправильной структуры (турбулентное пятно), которое затем перемещается вниз по течению внутри клинообразной области. Такие турбулентные пятна появляются через неправильные промежутки времени в разных, неравномерно распределенных точках обтекаемой пластины. Внутри клинообразных областей, по которым перемещаются турбулентн1 1е пятна, преобладает турбулентная форма течения, а в соседних областях происходит непрерывная смена ламинарной и турбулентной форм течения. См. в связи с этим также работу [" J.  [c.420]

Рис. 17.39. Снимок поверхности диска, вращающегося в неподвижной жидкости. Поверхность диска была покрыта специальной краской. Получившаяся картина позволяет обнаружить область неустойчивости и место перехода лавшнарного течения в турбулентное в пограничном слое. По Грегори, Стюарту и Уокеру [ ]. Направление вращения диска против хода часовой стрелки. Число оборотов в минуту п=3200. Радиус диска 15 слс (рисунок дан в уменьшенном масштабе). В кольцеобразной области с внутренним радиусом Яг = 8,7 см и внешним радиусом Да= =10,1 см образуются стоячие вихри. Внутренний радиус этой области дает йтав Рис. 17.39. Снимок поверхности диска, вращающегося в неподвижной жидкости. Поверхность диска была <a href="/info/182519">покрыта специальной</a> краской. Получившаяся картина позволяет обнаружить <a href="/info/123913">область неустойчивости</a> и место перехода лавшнарного течения в турбулентное в <a href="/info/510">пограничном слое</a>. По Грегори, Стюарту и Уокеру [ ]. <a href="/info/106101">Направление вращения</a> диска против <a href="/info/393871">хода часовой</a> стрелки. <a href="/info/15165">Число оборотов</a> в минуту п=3200. Радиус диска 15 слс (рисунок дан в уменьшенном масштабе). В кольцеобразной области с внутренним радиусом Яг = 8,7 см и внешним радиусом Да= =10,1 см образуются стоячие вихри. Внутренний радиус этой области дает йтав
Трудность исследования турбулентных температурных пограничных слоев, следовательно, и теплопередачи в турбулентных течениях состоит в том, что коэффициенты обмена Ад внутри пограничного слоя зависят от расстояния от стенки. На достаточном расстоянии от стенки эти коэффициенты во много раз больше коэффициентов вязкости Lt и теплопроводности X, т. е. величин, характеризуюш,их молекулярный обмен поэтому величинами Lt и X вдали от стенки можно в обш,ем случае пренебречь по сравнению с коэффициентами Ах и Ад, Наоборот, в непосредственной близости от стенки, в так называемом ламинарном подслое, коэффициенты турбулентного обмена становятся равными нулю, так как здесь невозможно турбулентное пульсационное движение, следовательно, невозможен и турбулентный обмен. Поэтому на теплопередачу между течением и стенкой существенное влияние оказывают именно условия, имеющие место в ламинарном подслое и прежде всего коэффициенты молекулярного обмена [1 и X. Однако соотношение (23.16) при сделанных допущениях сохраняет свою применимость, несмотря на существование ламинарного подслоя, так как, согласно сказанному в 7 главы XII, при Рг = 1 распределение скоростей и распределение температуры тождественно совпадают также в ламинарном подслое. Но, в то время как в турбулентных пограничных слоях допущение, что Рг = 1, обычно вполне оправдано, в ламинарном подслое число Прандтля Рг может значительно отклоняться от единицы, например, у жидкостей (см. таблицу 12.1). В таких случаях соотношение (23.16) больше неприменимо. Обобщение аналогии Рейнольдса на число Прандтля Рг 1 было предложено многими авторами, в частности Л. Прандтлем [ ], Дж. И. Тэйлором Т. Карманом и и Р. Г. Дайсслером [ ], [ ], [ ].  [c.633]


Процесс теплоотдачи при поперечном о гекании труб имеет особенности, которые обусловлены гидродинамикой движения жидкости вблизи поверхности трубы (рис. 13.7), В соответствии с этим меняется коэффициент теплоотдачи по окружности трубы, В лобовой части он наибольший, далее по периметру трубы а падает и достигает минимального значения в точке отрыва потока (точка а). В вихревой части коэффициент теплоотдачи увеличивается. При значениях 1 е> 200000 пограничный слой до отрыва переходит в турбулентный (см, рис, 13,7,6), при этом точка отрыва перемещается в сторону больших (р. Изменение коэффициента теплоотдачи в этих условиях имеет более сложный характер,  [c.165]

V ( ) можно преобразовать в стационарную с помощью простого перехода к новым масштабам длины и времени. Естественно предположить, однако, что лагранжевы статистические характеристики турбулентности в пограничном слое будут зависеть, кроме параметров т и Я, только от небольшого числа внешних параметров, о,пределяюй1,их турбулентный режим , т. е. входящих в выражения для эйлеровых Статистических характеристик. Это предположение, существенно упрощающее изучение лагранжевых характеристик, в неявной форме использовалось Казанским и Мониным (1957) (см. также Монин (1959а)) для расчета формы дымовых струй в приземном слое атмосферы при разных условиях стратификаций. Вслед за тем оно было подробно исследовано Эллисоном (1959) и Бэтчелором (1959) в применении к частному случаю логарифмического пограничного слоя еще позже Гиффорд (1962) (дополнивший это предположение некоторыми более специальными гипотезами) и Яглом (1965) вывели из него ряд следствий, относящимися К общему случаю температурно-стратифицированной  [c.489]

В конце п. 5.9 части 1 мы уже подчеркивали, что перемежающаяся турбулентность наблюдается очень часто и играет важную роль в процессе перехода ламинарных течений в турбулентные, во внешних областях турбулентного пограничного слоя и во всевозможных свободных турбулентных течениях. Теперь мы видим, что перемежаемость распространена значительно шире, чем это указывалось в части 1, и играет еще более важную роль. Приведенные выше данные делают правдоподобным представление, согласно которому мелкомасштабная турбулентность почти всегда или даже всегда является перемежающейся (в частности, опыты Сэндборна показали, что в турбулентном пограничном слое мелкомасштабная турбулентность оказывается перемежающейся, начиная практически от самой стенки, в то время как полное поле скорости имеет такой характер лишь на значительных расстояниях от нее). Есть основания предполагать также, что с ростом числа Рейнольдса интервал масштабов (или волновых чисел), для которых имеет место заметная перемежаемость, все более и более расширяется. С этим предположением, в частности, хорошо согласуется то обстоятельство, что в природных турбулентных течениях, характеризуемых особенно большими Не, а именно в свободной атмосфере и в океане, многими авторами отмечалось наличие чередующихся областей интенсивной турбулентности и областей относительного покоя, т. е. перемежаемость даже и возмущений, содержащих основную долю энергии турбулентности (см., например, Кречмер, Обухов и Пинус (1952) или Грант, Стюарт и Моильет (1962)).  [c.529]

Обзор влияния шероховатости границы на переход к турбулентности см., например, в статьях Драйдена (1953) и Гезли (195 ). Последняя также содержит оценку остальных факторов, влияющих на устойчивость пограничного слоя и на переход его к турбулентности.  [c.116]

В выходящей в скором времени книге Чебеки и Смита будут обсуждаться вопросы, связанные с расчетом турбулентных сжимаемых пограничных слоев (см. также Лауфер [1969], Чебеки и Смит [1970], Чебеки с соавторами [1970]). Бредшоу и Феррис [1971] обобщили на течения сжимаемой жидкости свой  [c.451]

Течение в пограничном слое на стенке (рис. 15.4) может быть ламинарным, переходным и турбулентным, независимо от режима течения невозмущенного потока. Имеется много общего между течениями в трубе и в пограничном слое на стенке. Если Ке<КбсЛф = = (,раср /[х)кр, то течение во всей трубе ламинарное, если Ке> >Кейкр — турбулентное (см. п. 6.1). Если для пограничного слоя на стенке за характерный размер принять толщину пограничного слоя 6, соответствующую радиусу трубы 6=с//2, а за характерную скорость — скорость внешнего потока соответствующую скорости на оси трубы ан = тах, ТО, как показывают эксперименты, переход ламинарного течения в турбулентное будет также определяться критическим числом Рейнольдса  [c.275]

При спутном движении двух полубесконечных потоков Um и имеют одинаковые знаки. Поэтому, с увеличением спутности т = = uJuq, утолщение пограничного слоя уменьшается. В пределах Ю< т< 0,5 эксперименты подтверждают закономерность (17.14), что указывает на стабилизирующее действие спутности, приводящее к уменьшению тангенциального разрыва скорости и к снижению интенсивности турбулентности (см. рис. 17.1). При 0,5< 1 величина /6з 0,3 и формула (17.14) не применима.  [c.336]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 .  [c.82]

Что касается распределения температуры в основном объеме жидкости, то легко видеть, что при обтекании нагретого тела (при больших R) нагревание жидкости будет происходить практически только в области следа, между тем как вне следа температура жидкости не изменится. Действительно, при очень больших R процессы теплопроводности в основном потоке не играют практически никакой роли. Поэтому температура изменится только в тех местах пространства, в которые попадает при своем движении нагретая в пограничном слое жидкость. Но мы знаем (см. 35), что из пограничного слоя линии тока выходят в область основного потока только за линией отрыва, где они попадают в область турбулентного следа. Из области же следа линии тока в окружающее пространство уже не выходят. Таким образом, текущая мимо поверхности нагретого тела в пограничном слое жидкость попадает целиком в область следа, в котором и остается. Мы видим, что тепло оказывается распреде-лсгг[1ым в тех же областях, в которых имеется отличная от нуля завихренность.  [c.296]

Если давление насыщенных паров Р в кавитационных пузырьках меньше давления P низконапорной среды, то под действием разности этих давлений происходит схлопывание - коллапс пузырьков и каверн кавитационной области. Под действием давления Р,. низконапорная среда занимает объем этих кавитационных пузырьков и каверн. Низконапорная среда, проникая из окружающего пространства в потенциальное ядро струи, состояпще из высоконапорной кавитирующей жидкости, образует вместе с последней турбулентный пограничный слой струйного течения. Таким образом, данное струйное течение состоит из потенциального ядра кавитирующей жидкости и турбулентного пограничного слоя, содержащего смесь низконапорной и высоконапорной сред. После полного замещения низконапорной средой паровой фазы в пузырьках и кавернах кавитационного потенциального ядра струйное течение, начиная от сечения 0-0 (см. рис. 5.1, б), приобретает структуру свободной турбулентной струи, параметры которой за сечением 0-0 рассчитываются по методу в гл. 4, а процесс эжекции низконапорной среды кавиз ирующей жидкость описывается следуюпщй системой уравнений, в которую входят уравнения  [c.148]


Суть данного явления состоит, видимо, в следующем. Турбулентная струя жидкости, эжектирующая газ, имеет небольшие углы расширения пограничного слоя и потенциального ядра (см. рис. 8.35). В связи с этим, для того чтобы захватить из окружающего пространства газ в количестве, равном количеству газа, захватываемому струей кавитирующей жидкости, турбулентной струе необходимо пройти довольно бол1>шое расстояние от выхода сопла. Кавитационная струя за счет того, что она состоит в основном из парожидкостной смеси с очень низким статическим давлением, интенсивно захватывает газ из окружающего пространства, имеющего более высокое давление, чем статическое давление в струе кавитирующей жидкости. Газ под действием разности давлений проникает внутрь струи, замещая внутри нее пар. Скорость проникновения газа внутрь струи довольно высока. Не величина, сщененная из выражения (4.2.3) после подстановки в него экспериментальных величин давления газа = 0,01 МПа и давления в струе Р = 0,004 МПа, при = 0,3 составляет порядка 200 м/с. Имея такую скорость, газ проникает внутрь струи и полностью замещает в ней пар на расстоянии порядка 0,2 мм от выхода сопла. Количество газа, заместившего пар, т.е. захваченного струей кавитирующей жидкости, рассчитанного из выражения (5.15) и представленного в виде коэффициента эжекции, равно U 1 = 4,2143, что составляет 88% от всего захваченного струей газа (см. рис. 8.36). Это подтверждает вывод о том, что модель процесса эжектирования низконапорной среды сгруей кавитирующей жидкости качественно и количественно верно отражает протекание данного процесса.  [c.212]


Смотреть страницы где упоминается термин Турбулентность (см. Пограничный : [c.85]    [c.75]    [c.285]    [c.286]    [c.509]    [c.508]    [c.169]    [c.369]    [c.211]    [c.146]    [c.161]    [c.152]    [c.226]    [c.348]    [c.145]    [c.457]    [c.236]   
Кавитация (1974) -- [ c.0 ]



ПОИСК



Алексин (Москва). Моделирование влияния параметров турбулентности набегающего потока на теплообмен нестационарного пограничного слоя

Ван Драйст — Турбулентный пограничный слой при различных числах Прандтля

Ватажин, К.Е. Улыбышев (Москва). Диффузионные и электрические процессы в турбулентном пограничном слое и в окрестности критической точки обтекаемого тела

Взаимодействие излучения с турбулентным пограничным слоем

Влияние активных сил на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный

Влияние вдува на теплообмен в турбулентном пограничном слое

Влияние вдува на трение в турбулентном пограничном слое

Влияние внешней турбулентности и шероховатости стенок на турбулентный пограничный слой на проницаемой поверхности

Влияние градиента давления на переход течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную

Влияние неизотермичности на параметры отрыва турбулентного пограничного слоя от непроницаемой поверхности

Влияние отсасывания на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный

Влияние сжимаемости на трение в турбулентном пограничном слое газа

Влияние теплопередачи и сжимаемости на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный

Влияние термической диффузии на теплообмен в турбулентном пограничном слое

Гидродинамическое сопротивление пластины, обтекаемой турбулентным пограничным слоем

Глава двенадцатая. Преобразование уравнений сжимаемого турбулентного пограничного слоя

Глава двенадцатая. Приближенные методы расчета трения и теплообмена в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости

Глава двенадцатая. Пристеночная турбулентность Течение в пограничном слое

Глава одиннадцатая. Основы полуэмпирических методов расчета трения и теплообмена в турбулентном пограничном слое

Глава одиннадцатая. Теплообмен при турбулентном пограничном слое в условиях внешней задачи

Глава тринадцатая. Трение и теплообмен при турбулентном пограничном слое в сжимаемой жидкости

Глава четырнадцатая. Трение и теплообмен в турбулентном пограничном слое на проницаемой поверхности

Данные о турбулентном Обтекании отрыв пограничного слоя, кризис сопротивления и механизм туроулизацин пограничного слоя

Дисперсионное соотношение для турбулентного пограничного слоя

Дифференциальные и интегральные уравнения сжимаемого турбулентного пограничного слоя

Жидкости Пограничный слой турбулентный

Жидкости Теплообмен в турбулентном пограничном слое

Закон теплообмена в градиентной области квазиизотермического турбулентного пограничного слоя на непроницаемой стенке

Закон теплообмена в диффузорной области квазиизотермического турбулентного пограничного слоя на непроницаемой стенке

Законы трения и теплообмена в турбулентном пограничном слое газа при конечных числах Рейнольдса

Излучение ускоренно движущегося турбулентного пограничного слоя на импедаисной поверхности

Исследование пограничного слоя с помощью полуэмпирической теории турбулентности

К- Феррари — Изучение теплопередачи в турбулентном пограничном слое сверхзвукового потока при произвольно заданном распределении температур вдоль стенки

Квадратичный закон трения в ядре турбулентного пограничного слоя

Коэффициент трения пластины при турбулентном пограничном слое

Коэффициенты трения и теплоотдачи пластины при турбулентном пограничном слое

Курячий (Москва). Влияние параметров локального подвода тепла в пограничный слой и вязко-невязкого взаимодействия на турбулентное трение

Ламинарный пограничный слой внутри турбулентного пограничного слоя

Ламинарный, переходный и турбулентный режимы течения в пограничном слое

М Боришанский, Е. Д. Федорович, Расчет теплообмена в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости в широком диапазоне чисел Прандтля

Метод касательных клиньев турбулентного пограничного слоя приближенный однопараметрический

Методы расчета турбулентного пограничного слоя

Михайлова, Е. У. Репик, Ю. П. Соседко (Москва). Допустимая высота шероховатости обтекаемой поверхности в турбулентном пограничном слое с продольным градиентом давления

Модель двухслойного турбулентного пограничного слоя

Модель теплообмена псевдоожиженного слоя крупных частиц с поверхностью, основанная на предположении о газовом турбулентном пограничном слое

Мощность источника Надслой» в турбулентном пограничном

Неизотермический турбулентный пограничный слой газа на пластине

Неустойчивость пограничного слоя и его переход к турбулентности

Обобщение метода 3. ТруккснброДта на сжимаемый турбулентный пограничный слой с теплообменом

Обобщение метода М. Р. Хэда на сжимаемый турбулентный пограничный слой

Обратная задача турбулентной диффузии аэрозолей пограничного слоя

Обратный переход от турбулентного пограничного слоя к ламинарному

Обтекание крыла ламинарным и турбулентным пограничными слоями

Обтекание пластины турбулентным пограничным слоем

Общие свойства турбулентных пограничных слоев в потоках с градиентом давления

Однородный изотермический турбулентный пограничный слой на проницаемой пластине

Определение углов расширения газожидкостного пограничного слоя а и сужения жидкостного потенциального ядра р турбулентного струйного течения

Определяющие свойства для расчетов высокоскоростного турбулентного пограничного слоя

Основные свойства плоского турбулентного пограничного слоя

Отрыв пограничного слоя ламинарного турбулентного

Отрыв пограничного слоя турбулентного

Отрыв потока вызванный турбулентный пограничный

Оттеснение и отрыв пограничного слоя. Понятие о многокомпонентном турбулентном пограничном слое

ПРАКТИЧЕСКИЕ ПРИЛОЖЕНИЯ АСИМПТОТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ТУРБУЛЕНТНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ Пограничный слой на непроницаемой поверхности

Параметры турбулентного пограничного слоя в точке оттеснения от пластины

Переход к турбулентному пограничному слою

Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный

Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный . . — Механизм турбулентного слоя. Профили скоростей

Переход от ламинарного к турбулентному режиму течения в пограничном слое

Пограничный ламинарный и турбулентны

Пограничный слой газа ламинарный жидкости несжимаемой турбулентный

Пограничный слой гидродинамический турбулентный

Пограничный слой и турбулентность

Пограничный слой ламинарный турбулентный

Пограничный слой на плоской к турбулентности

Пограничный слой струйный турбулентный

Пограничный слой турбулентный

Пограничный слой, перемещающиеся турбулентный

Пограничный турбулентный

Пограничный турбулентный

Подслой турбулентною пограничного слоя

Полу эмпирический и эмпирический методы расчета турбулентного пограничного слоя на гладкой и шероховатой пластинах

Понятие о турбулентности эмпирические данные О возникший турбулентности в трубах н в пограничном слое

Предельные законы теплообмена и массообмена для турбулентного пограничного слоя на проницаемой пластине

Предельные относительные законы трения и тепломассообмеКонсервативные свойства плоского турбулентного пограничного слоя

Предельный закон трения в турбулентном пограничном слое на полупроницаемой пластине

Приближенное решение уравнения движения турбулентного пограничного слоя на теле вращения при произвольном изменении скорости внешнего течения

Приближенное решение уравнения движения турбулентного пограничного слоя при постоянной скорости внешнего течения

Приближенное решение уравнения диффузии турбулентного пограничного слоя с постоянными свойствами при произвольном изменении скорости внешнего течения

Приближенный расчет турбулентных пограничных слоев

Примеры расчета турбулентного пограничного слоя

Примеры расчета турбулентного пограничного слоя на непроницаемой поверхности

Профили концентрации пассивной примеси около стенки, теплои массоперенос в турбулентном пограничном слое

Профиль концентрации пассивной примеси около стенки диффузия и теплопередача в турбулентном пограничном слое

Профиль скоростей в турбулентном пограничном слое на пластине

Профиль усредненной скорости в турбулентном пограничном слое

Пульсации давления в турбулентной турбулентном пограничном

Равновесные пограничные слои и автомодельное течеКоэффициенты турбулентной вязкости и температуропроводности в пограничном слое

Равновесные турбулентные пограничные слои

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении. Вязкий подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившийся движении. Ламинарный (вязкий) подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение скоростей в турбулентном пограничном слое

Распределение скоростей, температур и концентраций по сечению турбулентного пограничного слоя при больших числах Рейнольдса

Распределение скорости в пристеночной части турбулентного пограничного слоя

Распределение скорости во внешней части турбулентного пограничного слоя

Распределение средней скорости в турбулентном пограничном слое

Распределение теплового потока по поверхности тела. Теплообмен на плоской пластине в турбулентном пограничном слое. Влияние шероховатости на теплообмен и трение

Расчет плоского турбулентного пограничного слоя

Расчет плоского турбулентного пограничного слоя при наличии продольных градиентов скорости и температуры

Расчет теплообмена при трехмерном обтекании тел и турбулентном течении в пограничном слое

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости в потоках

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости на основе интегрального уравнения кинетической энергии

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости по методу Д-. А. Спенса

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости по методу М. Р. Хэда

Расчет трения в турбулентном пограничном слое по методу К- К. Федяевского

Расчет турбулентного пограничного слоя

Расчет турбулентного пограничного слоя для плоской пластинки

Расчет турбулентного пограничного слоя на пластине

Расчет турбулентного пограничного слоя при плоскопараллельном течении газа. Белянин

Расчет турбулентного пограничного слоя с градиентом давления

Расчет турбулентных струйных пограничных слоев нестратифицированной жидкости на основе метода замыкания ПОС и интегральных соотношений

Решение интегральных соотношений импульсов и энергии для турбулентного пограничного слоя на непроницаемой поверхности

Сведения о ламинарных и турбулентных течениях и о пограничном слое

Слой пограничный пристенный турбулентный в газе Дна продольно обтекаемой пластине

Слой пограничный сопротивление при турбулентном течении

Сопротивление треввк при турбулентном пограничном слое

Сопротивление трения при турбулентном пограничном слое

Сравнение методов расчета турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости на теплоизолированной поверхности

Структура и уравнения пристенного турбулентного пограничного слоя

Структура турбулентного пограничного сло

Структура турбулентного пограничного слоя

Структура турбулентного пограничного слоя. Обзор существующих эмпирических и полуэмпирических моделей

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ В ТЕМПЕРАТУРНО-СТРАТИФИЦИРОВАННОЙ СРЕДЕ Обобщение теории логарифмического пограничного слоя на случай температурно-стратифицированной среды

Теория пограничного слоя. Турбулентные газовые струи

Теплообмен 182 — Форма оптимальная — Выбор в турбулентном пограничном слое

Теплообмен в турбулентном пограничном слое на проницаемой поверхности

Теплообмен в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости

Теплообмен в турбулентном пограничном слое при натеканиии на пластину неограниченных плоского и осесимметричного потоков газа

Теплоотдача пластины при турбулентном пограничном слое

Теплоотдача пластины, обтекаемой турбулентным пограничным слоем

Теплоотдача пластины, обтекаемой турбулентным пограничным слоем с постоянными физическими свойствами

Теплоотдача при турбулентном пограничном слое

Толщина 6 турбулентного пограничного слоя на конце плоской пластины, обтекаемой в продольном направлении

Трение в турбулентном пограничном слое на проницаемой поверхности

Трение и теплообмен в турбулентном пограничном слое диссоциированного газа

Трение и теплоотдача в турбулентном пограничном слое

Турбулентное течение в пограничном слое

Турбулентное течение в пограничном слое смеси

Турбулентное течение в трубе и в пограничном слое

Турбулентность (см. Пограничный слой турбулентный Струи затопленные)

Турбулентность в планетарном пограничном слое атмосферы

Турбулентность в стратифицированной среде Обобщение теории логарифмического пограничного слоя на случай стратифицированной среды

Турбулентные пограничные слои

Турбулентные пограничные слои без градиента давления. Пограничный слой на пластине. Вращающиеся диски. Шероховатость

Турбулентные пограничные слои при сжимаемом течении

Турбулентные пограничные слои с градиентом давления при несжимаемом течении

Турбулентные свободные пограничные слои, струи и следы

Турбулентный пограничный слой в газе на продольно обтекаемой пластине

Турбулентный пограничный слой в начальном участке трубы в условиях неизотермичности и вдува

Турбулентный пограничный слой в начальном участке цилиндрического канала с непроницаемыми стенками (дозвуковые скорости, Тст

Турбулентный пограничный слой в температурно-стратифицированной среде как модель приземного слоя атмосферы

Турбулентный пограничный слой в температурно-стратифицированной среде как модель приземного слоя атмосферы. . — Применение соображений размерности к турбулентности в стратифицированной среде

Турбулентный пограничный слой газа в канале МГД-генератора

Турбулентный пограничный слой газа в канале МГДгенератора

Турбулентный пограничный слой газа на полупроницаемой пластине при Re—юо

Турбулентный пограничный слой газа на проницаемой поверхности

Турбулентный пограничный слой газа с переменными физическими свойствами

Турбулентный пограничный слой иа крыловом профиле при малом продольном перепаде давлений

Турбулентный пограничный слой на крыловом профиле при значительных продольных перепадах давления

Турбулентный пограничный слой на пластине

Турбулентный пограничный слой на плоской пластине

Турбулентный пограничный слой на плоской пластинке

Турбулентный пограничный слой на продольно обтекаемой пластине. Сопротивление пластины

Турбулентный пограничный слой на произвольном профиле

Турбулентный пограничный слой на проницаемой поверхности

Турбулентный пограничный слой на проницаемой поверхности при наличии химических реакций

Турбулентный пограничный слой некоторые решения при переменных физических свойствах

Турбулентный пограничный слой несжимаемого газа при наличии излучения

Турбулентный пограничный слой несжимаемой жидкости

Турбулентный пограничный слой при внешнем течении газа

Турбулентный пограничный слой с градиентом давления

Турбулентный пограничный слой с постоянными физическими свойствами при постоянной скорости внешнего течения

Турбулентный пограничный слой сжимаемой жидкости. Основные свойства турбулентного течения

Турбулентный пограничный слой со вдувом (транспирационное охлаждение)

Турбулентный пограничный слой. Турбулентные струи

Турбулентный пограничный слон

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения пограничном слое

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения универсальные ламинарного пограничного

Уравнения газовой динамики многокомпонентной сжимаемого турбулентного пограничного слоя

Уравнения пространственного турбулентного пограничного слоя в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения турбулентного пограничного слоя

Устойчивость ламинарного пограничного слоя и возникновение турбулентности

Формпараметр турбулентного пограничного слоя на проницаемой поверхности

Характеристики турбулентности на внешней стороне пограничного слоя

Характеристики частотные (спектральные) турбулентного пограничного "слоя

Число рейнольдсово пограничного турбулентности

Экспериментальные данные о переходе ламинарного пограничного слоя в турбулентный

Эмпирический метод расчета турбулентного пограничного слоя на плоской гладкой и шероховатой поверхностям

Эмпирический метод расчета турбулентного пограничного слоя с заданным распределением давления во внешнем потоке



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте