Навье—Стокса (движения вязкой неразрывности

Жуковского (фильтрации) 268 количества движения (импульсов) 101, 253 Лапласа 107 линии тока 60 Навье—Стокса (движения вязкой жидкости) 99 неразрывности 79, 105, 288 поверхности уровня 17 потенциала скорости 108 равновесия жидкости см. Уравнение Эйлера [c.356]

В аналогичных задачах для вязкой несжимаемой жидкости движение непотенциально, требуется интегрировать нелинейную систему уравнений Навье — Стокса и уравнения неразрывности. В точной постановке задача о движении тела в вязкой жидкости математически очень трудна. При аналитических исследованиях получение соответствующих решений всегда связано с введением дополнительных предположений. В частности, многие теории связаны с линеаризацией уравнений движения. [c.228]

Дифференциальные уравнения движения вязкой несжимаемой среды (уравнения Навье—Стокса) и уравнение неразрывности потока в цилиндрических координатах при условии, когда компоненты скорости Ur=0. t q =0 И v =v (г, z), имеют вид [c.36]

Основными уравнениями, описывающими плоское течение несжимаемой ньютоновой вязкой жидкости с постоянными свойствами при отсутствии внешних сил, являются два уравнения количества движения (уравнения Навье — Стокса) и уравнение неразрывности (см., например, Ламб [1945] или Шлихтинг 1(1968]), имеющие следующий вид [c.29]

Движение вязкой и теплопроводящей жидкости описывается уравнениями Навье-Стокса, уравнением неразрывности, уравнением переноса теплоты и термодинамическими уравнениями (уравнением состояния и выражениями энтальпии или энтропии через термические пара.метры р, V, Т). [c.362]

Навье — Стокса для движения вязкой жидкости 102 (1) неразрывности 75, 76, 80 (1) 81 (2) [c.362]

Движение вязкой жидкости описывается, как это было показано в гл. 2, системой уравнений Навье — Стокса и неразрывности. В случае плоской задачи эта система упрощается запишем ее для установившегося движения в виде, удобном для дальнейшего использования [c.233]

Во-первых, поскольку условия =т] = = 0 явно дают решение этих уравнений, они также представляют решение уравнений Навье — Стокса, из которых эти уравнения получены. Таким образом, если пограничные условия не учитываются, потенциальные течения, которые описываются уравнением неразрывности при отсутствии компонентов вихря, представляют одну из форм течения вязкой жидкости. Однако, поскольку в потенциальных потоках всегда имеет место проскальзывание по неподвижной твердой границе, то такие потоки можно представить, только если движение каждой части твердой границы осуществляется [c.199]

Уравнения (9.10) или (9.11) являются основными дифференциальными уравнениями движения вязкой несжимаемой жидкости, именуемыми, обычно, уравнениями Навье—Стокса. Присоединяя к этим уравнениям уравнение неразрывности [c.210]

Рассмотрим квазиустановившееся турбулентное движение несжимаемой вязкой жидкости при отсутствии массовых сил. Полная система уравнений в этом случае состоит из уравнений неразрывности (3.19). и Навье—Стокса (4.35). Из уравнения (4.35) исключим равные нулю массовые силы X=Y=Z=0) и члены, учитывающие сжимаемость жидкости (div W=0). Левые части этих уравнений преобразуем с помощью уравнения (3.19) и получим [c.121]

По вертикальной поверхности движется тонкий слой вязкой жидкости, взаимодействуя через поверхность раздела с потоком газа. Направим ось X вдоль стенки вниз, ось у — перпендикулярно стенке в сторону жидкости. В этой системе координат движение жидкой пленки описывается уравнениями Навье-Стокса и неразрывности [c.176]

В идентичности уравнений (154.31) и (154.32) можно убедиться непосредственными вычислениялти. Помимо векторного уравнения Навье — Стокса, движение вязкой жидкости будет описываться уравнением неразрывности [c.244]

Как уже отмечалось, сложность турбулентного движения делает невозможным строгое рассмотрение течений при заданных граничных условиях. Одной из возможных альтернатив является переход от истинной картины, детали которой нам неизвестны, к рассмотрению осредненного турбулентного течения, т.е., по существу, замена принципиально неустановившегося движения на квазиустановив-шееся. Этот переход был предложен О.Рейнольдсом. Суть его сводится к тому, что в уравнениях движения вязкой жидкости (уравнениях Навье-Стокса) и уравнении неразрывности истинные значения параметров по определенным правилам заменяются их осредненными значениями. Получаемая таким образом новая система уравнений носит название уравнений Рейнольдса. Вывод этих уравнений выходит за рамки настоящего курса. Интересующиеся могут найти его в ряде учебных пособий, в частности, Федяевский К.К., Войткунский Я.И., Фаддеев Ю.И. Гидромеханика. - Л. Судостроение, 1968. - 567 с. [c.92]

В этой главе мы получим систему основных уравнений тепло- и массообмена для поля потока жидкости, обтекающего тело. Используя закон сохранения массы, получим дра уравнения — уравнение неразрывности в уравнение диффузии. С помощью теоремы имйульсов выведем уравнения движения пограничного слоя и уравнения Навье — Стокса. И, наконец, на основании закона сохранения энергии получим различные формы уравнения энергии пограничного слоя и общее уравнение энергии потока вязкой жидкости. [c.33]

Изложены результаты численного решения полной системя двумерных нестационарных уравнений Навье-Стокса,неразрывности и энергии,описывающей ла1жнарное движение вязкой жидкости в поле внешних массовых сил. [c.360]

Система уравнений Навье — Стокса решается так же, как и система уравнений Л. Эйлера, т. е. совместно с уравнением неразрывности. По заданным компонентам массовых сил 1-Х, 1-У и 1-Z при постоянной плотности (р— onst) компоненты скорости Ux, Uy, Uz и давления р определяются как функции времени t и координат х, у, г. Обычцо для определения этих функций надо располагать начальными данными и принимать во внимание граничные условия. При этом важно учитывать особые условия движения у жесткой стенки — частицы вязкой жидкости прилипают к жестким стенкам (м = 0), а не скользят по ней, как это наблюдается в идеальной жидкости. [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...