Свойства паров

Для вычисления Р необходимо знать о — скрытую теплоту испарения при абсолютном нуле, 8ж(Т) и Уж(Т)—энтропию и объем моля жидкости, член г(Т), описывающий отклонения свойств пара от свойств идеального газа посредством вириальных коэффициентов и величину химической константы 0, вычисляемой в статистической механике. В принципе возможно найти численные значения зависимости давления от температуры по уравнению (2.5) методом последовательных приближений, начиная с экспериментальных значений е(Т ), 8ж(Т), Уж(Т) и значения Ьо, полученных по одной экспериментально найденной паре чисел Р и 7. На практике, однако, такой метод ограничен областью малых давлений, поскольку последние три члена в уравнении (2.5) и связанные с ними погрешности быстро растут при увеличении Т. Таким образом, существует интервал средних давлений, где теоретически рассчитанная по уравнению (2.5) и эмпирическая шкалы имеют сравнимую точность. Численное значение о [c.70]

Критическая точка К характеризует критическое состояние, при котором исчезает различие в свойствах пара н жидкости. Критическая температура является наивысшей температурой жидкости и ее насыщенного пара. При температурах выше критической возможно существование только перегретого пара. [c.170]

Из доказанного вытекают следующие свойства пары сил [c.36]

В последней задаче рассмотрена система сил, приводящаяся к паре сил. В связи с этим необходимо обратить внимание на два очень важных свойства пары [c.85]

Перед тем как приступить к рассмотрению этой и следующих задач, необходимо вспомнить два важных свойства пары сил (см. стр. 74). [c.108]

Свойства пары. Чтобы лучше пояснить понятие пары сил — одно из важнейших понятий механики, покажем, что момент пары сил равен сумме моментов двух сил пары относительно произвольно взятой точки. Для упрощения доказательства мы предположим сначала, что эта точка находится в плоскости пары, а затем распространим теорему на любую точку. [c.65]

Эти на первый взгляд парадоксальные свойства пары поясним примерами. Гаечный ключ (рис. 43) одинаково действует на гайку, к каким бы граням этой гайки его ни приложить — момент пары не изме- [c.67]

Сложение пар. Покажем, что несколько пар, приложенных к твердому телу, эквивалентны одной паре, момент которой равен сумме их моментов. Пусть к некоторому телу приложены две пары сил, одна из которых лежит в плоскости I и имеет момент М , а другая — в плоскости II и имеет момент М . Для общности доказательства предположим, что эти плоскости не параллельны между собой, а пересекаются под углом б. Воспользовавшись только что доказанными свойствами пар, представим каждую данную пару парой, ей эквивалентной, лежащей в той же плоскости и имеющей плечо АВ (рис. 46), расположенное по линии пересечения обеих плоскостей. Модули сил F первой пары и/ 2 — второй определим из условия эквивалентности [c.69]

Свойства пары. Чтобы лучше Сумма моментов двух сил пояснить понятие пары сил — одно из пары относительно любой [c.80]

Эти на первый взгляд парадоксальные свойства пары поясним примерами. Гаечный ключ одинаково действует на гайку, к каким бы граням этой гайки его ни приложить — момент пары не изменится от поворота пары сил в ее плоскости. Трансмиссионный вал сообщает шкиву вращающий момент независимо от места закрепления шкива на валу — момент пары не изменится от переноса пары в параллельную плоскость. [c.82]

Резонансная флуоресценция. Кроме люминесценции с измененной длиной волны наблюдается также свечение с неизменной длиной волны, т. е. длина волны света возбуждения совпадает с длиной волны света люминесценции. Этот вид люминесценции называется резонансной флуоресценцией. Она впервые наблюдалась Вудом в 1904 г. при исследовании оптических свойств паров натрия. Механизм возникновения резонансной флуоресценции заключается в следующем. Атом (или молекула), поглощая световой квант, переходит в некоторое возбужденное состояние. Спустя время, равное продолжительности жизни атома в этом возбужденном [c.366]

Доказанные выше свойства пары скользящих векторов кратко формулируются в виде утверждения момент пары есть свободный вектор (см. стр. 25). [c.37]

Известно мнение, что исключение бесконечно удаленных элементов пространства в механике не оправдано, так как оно приводит к необходимости отдельного изучения свойств пар скользящих векторов и это изучение является по существу излишним ). Но последовательное проведение этих взглядов существенно усиливает абстрактность изложения, что не соответствует основному способу изложения, принятому в настоящей книге. [c.165]

Мы уже упоминали выше, что, но существу, подробные исследования элементарных свойств пар скользящих векторов излишни. Это отмечал уже Ф. Клейн в цитированной выше работе. [c.168]

Из теоремы 5 93 вытекает, что векторная сумма моментов си.ч, образующих пару, относительно произвольной точки равна моменту пары. В случае плоских систем сил момент пары равен алгебраической сумме моментов сил, образующих пару, относительно произвольной точки па плоскости. Остальные свойства пар сил мы рассмотрим ниже. [c.266]

Некоторые свойства пар сил были рассмотрены в 149. Эти свойства вытекали из теорем 1 и 5 93. Рассмотрим теперь приложения остальных теорем о скользящих векторах к теории пар сил. [c.286]

Второе свойство. Пару сил, не изменяя ее действия на тело, можно переместить в плоскость, параллельную плоскости ее действия, или параллельно самой себе. [c.44]

Решение. По третьему свойству пары сил, [c.41]

Отложив отрезок АВ = q (рис. 1.54, б), на основании первого свойства пар сил переместим новые пары так, чтобы их плечи совпали с отрезком АВ. [c.42]

ПАРА СИЛ И ЕЕ МОМЕНТ СВОЙСТВА ПАР [c.43]

Пара сил и ее момент. Свойства пар. Сложение пар [c.43]

Аналогичным приемом доказывается и необходимое для дальнейшего последнее свойство пар сил. [c.45]

Изложенные в пп. 1°, 2° и 3° свойства пар приводят к заключению, что единственной, полностью определяющей ее действие количественной характеристикой пары является ранее введенный вектор т момента пары. [c.45]

Свойства пары. Не изменяя действия на тело, пару сил можно [c.35]

В данной главе будут рассматриваться свойства пар, расположенных в одной плоскости. Для этого случая по аналогии с моментом силы относительно точки можно ввести следующее определение момента [c.72]

Из доказанной теоремы и вытекающих из нее свойств пары сил следует, что две пары, лежащие в одной плоскости и имеющие одинаковые по численному значению и по знаку моменты, эквивалентны, так как они могут быть преобразованы одна в другую. Эквивалентные пары могут различаться своим расположением в плоскости, модулем и направлением сил, длиной плеч, лишь бы только были одинаковы по численному значению и по знаку моменты этих пар. [c.76]

Основные свойства пары [c.30]

Основные свойства пары характеризуются следующими тремя теоремами. [c.30]

Пользуясь известным свойством пары сил, преобразуем главный момент так, чтобы силы пары Г и были параллельны и по модулю равны главному вектору Ггл [c.40]

Глава 8. Свойства паров и жидкостей [c.6]

ГЛАВА 8. СВОЙСТВА ПАРОВ И ЖИДКОСТЕЙ [c.222]

Представления (5.1.1) и (5.1.2) в некоторых случаях обобщаются введением не постоянных, а переменных, но не очень сильно меняющихся параметров Rg(pg, Tg), g(pg, Tg), pi(pi, Ti), i(pi, Ti). Применительно к газовой фазе это иногда приходится делать для описания пара вблизи состояния насыщения, ибо теилофизические свойства пара здесь, вообще говоря, не могут рассматриваться в рамках калорпчески совершенного газа и в общем случае следует использовать теилофизические таблицы, (г— )-или (Г — s)-диаграммы, а также достаточно громоздкие аппроксимации. При [c.246]

Парой сил называется система двух равных по модулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 32, а). Система сил f, F, образующих пару, очевидно, не находится в равновесии (эти силы не направлены вдоль одной прямой). В то же время пара сил не имеет равнодействующей, поскольку, как будет доказано, рав-нодействующая любой системы сил равна ее главному вектору 7 , т. е. сумме этих сил, а для пары l =F- -F —О. Поэтому свойства пары сил, как особой меры механического взаимодействия тел, должны быть рассмотрены отдельно. [c.33]

Рассмотрим две теоремы, характеризующ,не важные свойства пар сил. [c.29]

Хотя статистические свойства пары наблюдение - прогноз всесторонне описываются совместной плотностью вероятности 0 2, удобнее вести более простые характеристики предсказуемости, в качестве такой характеристики может служить коэффициент корреляции мещу наблюдением и прогнозом, который можно назвать степенью детерминированности (предсказуемости) [c.87]

Теорема об эквивалентных парах, лелсаи их в одной плоскости. Докажем теорему, которая вместе со следствиями, из нее вытекающими, определяет основные свойства пар на плоскости, [c.52]

Формула (12,40) отражает изменение коэффициента массоотда-чи из-за нарушений аналогии процессов тепло- и массоотдачи, обусловленных неравенством Рго Рг в ламинарном подслое, неизотермичностью системы, неодинаковостью свойств пара и газа в основном потоке и конвективными потоками пара. [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...