Приведение системы параллельных сил к равнодействующей

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ К РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ. [c.199]

В этой главе рассматриваются такие системы параллельных сил, которые приводятся к равнодействующей. Прежде всего нужно отметить, что условия приведения системы параллельных сил к равнодействующей сводятся к одному неравенству F O. [c.130]

Действительно, уже было показано, что второй инвариант системы параллельных сил тождественно равен нулю (стр. 114). Поэтому единственным условием приведения пространственной системы параллельных сил к равнодействующей является неравенство нулю главного вектора этой системы [c.130]

Приведение двух сил, у которых линии действия параллельны, к одной силе — равнодействующей, или сложение этих сил, позволяет получить способ приведения любой системы параллельных сил к простейшему виду. Кроме того, сложение двух равных по модулю, но противоположных по направлению параллельных сил приводит к введению понятия пары сил. [c.26]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем сил следует что при приведении системы сил к равнодействующе силе R эта сила равна и параллельна главному вектору R. Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен нулю, то равнодействующей может и не быть, если система приводится к динаме. [c.83]

Объединяя все случаи сложения мгновенных вращений твердого тела, заключаем, что приведение к простейшему движению мгновенных вращений тела как вокруг пересекающихся, так и вокруг параллельных осей аналогично приведению пространственной системы сходящихся и параллельных сил в статике твердого тела, причем относительная и переносная угловые скорости соответствуют приводимым силам, а абсолютная мгновенная угловая скорость соответствует равнодействующей силе. [c.197]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ, НАПРАВЛЕННЫХ В ОДНУ СТОРОНУ, К РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ [c.67]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ ДВУХ НЕ РАВНЫХ ПО МОДУЛЮ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ, НАПРАВЛЕННЫХ В ПРОТИВОПОЛОЖНЫЕ СТОРОНЫ. К РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ [c.69]

Так как, согласно формуле (23.7), зависит от выбора точки отсчета, относительно которой этот момент рассматривается, то целесообразно выбрать эту точку (O ) так, чтобы векторы и были параллельны друг другу. В этом случае говорят, что система сил приведена к динаме т. е. к совокупности равнодействующей силы и действующего вокруг этой силы момента (этот момент эквивалентен паре сил, плоскость которой перпендикулярна к равнодействующей силе). Исходя из произвольной точки отсчета О, находим положение точки О, необходимое для приведения системы к динаме, следующим образом в уравнении (23.7) разложим момент на две слагающие М , параллельную F , и М , перпендикулярную F далее, определяем а из условия [c.172]

Допустим, что нам даны две параллельные силы Р и Р" определить их равнодействующую Р. Такая задача соответствует первому случаю — приведению плоской системы сил к одной равнодействующей, т. е. обычному графическому методу сложения двух сил и определению величины, направления и точки приложения их равнодействующей. [c.50]

Давление на плоскую стенку. В этом случае гидростатические давления представляют собою систему параллельных сил, действующих в одну сторону и перпендикулярных к плоскости стенки. Такая система приводится к одной равнодействующей, равной арифметической сумме всех X сил и приложенной в центре параллельных сил. Для определения равнодействующей давлений, приложенных к площадке 5, плоскость которой Q наклонена к горизонту под углом 6, возьмем начало координат в плоскости приведенного уровня на линии пере-Рис. 29. сечения с плоскостью площадки, [c.90]

Веревочный многоугольник, а) Сложение сил. Чтобы приведенный выше способ нахождения равнодействующей плоской системы сил иметь возможность использовать и тогда, когда точка пересечения двух слагаемых в частичную равнодействующую сил лежит вне чертежа (например при параллельных силах), прибегают к примененному выше положению, что две равные по величине, но противоположно направленные по одной и той же прямой силы могут быть произвольно прилагаемы, и тем самым статическое значение плоской системы сил не изменится. На этом и основано применение веревочных многоугольников. [c.237]

Требуется определить реактивные силы и R , возникающие в точках С и D подшипника, длина которого а. Проектируя указанные силы на плоскость приведения zOx, перпендикулярную к оси вала Оу, находим величину и наклон равнодействующей Р к оси х. Винтовая ось i данной системы сил будет совпадать с вектором Р. Проекции Р и Р2 параллельны винтовой оси. Откладывая па оси вала в точках их прило- [c.265]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

Система сил приводится к равнодействующей Я= V, линия действия которой параллельна линии действия силы V и отстоит ОТ нее на расстоянии Н = то1У. Положение линии действия равнодействующей должно быть таким, чтобы направление момента равнодействующей Я относительно центра приведения О совпадало с направлением главного момента системы сил то относительно центра О. [c.165]

Пусть дана система сил, расположенных в одной плоскости и параллельных друг другу. Возьмем на этой плоскости произвольную точку А. Если = система может либо находиться в равновесии, либо быть приведенной к равнодействующей, проходящей через точку А параллельно линиям действия составляющих сил. Возьмем yMAiy моментов всех сил относительно какой-либо точки В, выбрав эту точку так, чтобы прямая АВ не была параллельна силам системы. Если сумма моментов относительно этой точки равна нулю, то система находится в равновесии, потому что равнодействующая не может проходить через точки А и В, так как должна быть, параллельной силам системы. Поэтому равенства [c.84]

Центр тяжести твердого тела. — Приведение сил, приложенных к твердому телу, может быть, в частности, выполнено для сил веса всех материальных точек, из которых тело состоит. Все эти сиаы представляют собой параллельные силы, одинаково ориентированные. Эта система векторов приводится поэтому к одной равнодействующей, равной общему весу Р твердого тела и приложенной в центре этих параллельных векторов, который [c.237]

Вышеприведенные теоремы дают возможность усгановить признак существования равнодействующей силы, заключающийся в следующем. Для того чтобы система сил имела равнодействующую, необходимо и достаточно, чтобы по приведении всей системы к силе и паре, мы получили силу, лежащую в плоскости пары или ей параллельную, — иначе, чтобы вектор, изображающий момент пары, и сила были взаимно перпендикулярны. [c.248]

После такого приведения системы сил к одной равнодействующей сосредоточенной силе, действующей в определенной точке, и к одному результирующему моменту относительно этого полюса достирют упомянутого выше (стр. 234) приведения к одной сосредоточенной равнодействующей, для чего сосредоточенную силу перемещают параллельно до тех пор, пока не наступит момент, равный по величине — М, т. е. до взаимного уничтожения обоих моментов. [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...