Плоская система параллельных сил. Пары сил

Плоская система параллельных сил. Пары сил [c.21]

Системой параллельных сил называется совокупность сил, линии действия которых параллельны. Будем рассматривать систему параллельных сил на плоскости как частный случай произвольной плоской системы сил. Покажем, что система параллельных сил приводится либо к равнодействующей, либо к паре сил. Для этой цели рассмотрим сначала три случая расположения двух параллельных сил. [c.62]

В качестве иллюстрации подобного случая можно привести плоскую систему параллельных сил, направленных в разные стороны, у которой алгебраическая сумма проекций сил на ось, параллельную силам, равна нулю. Такая система, как правило, приводится к паре сил. [c.42]

Пусть дана плоская система п произвольно расположенных сил (Рь Р2, Рз, Р ь Ри)- Перенесем параллельно все силы в произвольно выбранный в плоскости действия сил центр приведения О, добавив при этом п пар (рис. 5.3). Моменты этих пар т тг, т- , т равны моментам данных сил относительно центра приведения О. [c.38]

Аналитический метод исследования плоской системы сил. Силу как скользящий вектор можно свободно перемещать только вдоль линии действия ее, но не в параллельном к последней направлении. При параллельном перенесении силы Р в положение на расстояние а получается добавочный моь нт, равный по величине = Ра (фиг. 16), соответствующий паре сил Р и — Р. [c.241]

Условия равновесия произвольной пространственной системы сил. Случай параллельных сил. Произвольную пространственную систему сил, как и плоскую, можно привести к какому-нибудь центру О и заменить одной результирующей силой Р и парой с моментом Мр [значения Я и Мр определяются равенствами (62) и (63)]. Рассуждая так же, как в начале 24, придем к заключению, что для равновесия этой системы сил необходимо и достаточно, чтобы одновременно было Л=0 и Мр= . Но векторы R и Л1л могут обратиться в нуль только тогда, когда равны нулю все их проекции на оси координат, т. е. когда = О и [c.117]

Рели плоское тело вращается вокруг оси, лежащей в его плоскости, с угловой скоростью со, то можно найти силу и пару сил, к которым приводятся центробежные силы, приложенные к различным элементам тела. Примем центр тяжести О в качестве начала системы координат, а ось у направим параллельно оси вращения. Обозначим через с расстояние до точки О от оси вращения. Тогда все центробежные [c.394]

Для приведения плоской произвольной системы сил, как угодно расположенных на плоскости, к одному центру используем следующую теорему силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится. [c.29]

Решение. Поскольку реакции опоры NИд, Мс численно равные давлению соответствующих колесных пар, в данном случае направлены вертикально вверх, а внешние силы представлены только силами т5гасести, то допустимо считать, что на кран с грузом действует плоская система параллельных сил. Кроме того, полагаем, что рессорное подвешивание крановых тележек выравнивает нагрузки на колесные пары так, что Ма=Мви N = N0 я поэтому вместо перечисленных реакций к центрам 0 и [c.44]

Для плоской системы сил главный вектор R лежит в плоскости дей-етвия сил, если за центр приведения выбрать точку в плоскости действия сил. Все присоединенные пары сил тоже лежат в этой плоскости, а следовательно, векторные моменты этих пар перпендикулярны ей и взаимно параллельны. Главный момент о, характеризующий векторный момент пары сил, эквивалентный присоединенным парам, перпендикулярен главному вектору. Он является векторной сум - ой параллельных векторов. [c.41]

Представим себе брус, нагруженный внешними силами, вызывающими его прямой изгиб в плоскостп гОу (рис. 2.107, й). Рассечем его произвольной плоскостью, совпадающей с поперечным сечением бруса, и отбросим одну из частей, отделенных проведенным сечением (рис. 2.107, б). Для определения внутренних силовых факторов, возникающих в поперечном сечении бруса, надо составить уравнения равновесия для внешних и внутренних сил, действующих на оставленную часть. Из теоретической механики известно, что для плоской системы сил статика дает три уравнения равновесия. Если рассмотреть сумму проекций всех сил на ось z, то станет очевидным, что продольная сила N. равна нулю, так как внешние силы не дают проекций на эту осБТ Этй силы параллельны оси у и, следовательно, для обеспечения равновесия в поперечном сечении бруса должна возникнуть сила, направленная вдоль оси у, т. е. поперечная сила Qy. Наконец, третье уравнение равновесия — сумма моментов относительно оси л — убеждает нас в том, что в сечении должна возникнуть внутренняя пара сил, момент которой уравновесит момент внешних сил относительно оси х. Этот момент. [c.258]

Система сил, линии действия которых параллельны и лежат в одной плоскости, называется плоской системой парал-лельныхсил. [c.28]

Криволинейные поверхности весьма распространены в технике. Это стенки резервуаров различной формы, трубы, крышки люков, запирающие элементы щаровых задвижек и т. д. Определение силы давления жидкости на такие поверхности более сложно, чем на плоские стенки, так как силы, действующие на элементарные площадки этих поверхностей, не параллельны в пространстве. В общем случае, как это известно иа механики, такая пространственная система сил приводится к главному вектору (силе) и главному моменту (паре сил), которые достаточно сложно определять, поэтому ограничимся рассмотрением случая воздействия жидкости на такие криволинейные поверхности, для которых пространственная система возникающих при этом элементарных сил давления приводится к одной равнодействующей. К ним относятся поверхности, имеющие точку, ось или плоскость симметрии в частности сферические, цилиндрические и конические. Именно такой формы поверхности чаще всего встречаются при рещении практических задач. [c.39]

Сущность метода графостатики излагается в теоремах VIII, IX, X и их следствиях в конце II раздела. Последовательно, от простого случая двух параллельных, направленных в одну сторону сил, до любой плоской системы сил, не приводящей к паре, Вариньон доказывает справедливость оперирования двумя взаимными фигурами — веревочным многоугольником, напоминающим веревку, в узлах которой нрило-жены силы по различным направлениям, и силовым многоугольником. В этой связи следует отметить, что первый многоугольник в графо- [c.181]

Еслл все силы, действующие на тело, лежат в одной плоскости, то такая система сил называется плоской. Представим себе произвольную плоскую систему сил F , F ,. .., F , т. е. систему сил, как угодно располол<енны.ч на плоскости. Перенося силы f i и F., в точку пересечения их линий действия и складывая их по ] равилу параллелограмма, получим равнодействующую Й12 = F - -+ F . Если силы F, и F параллелЕлш, то их равнодействующая найдется по правилу сложения параллельных (или аитипарал-лельных) сил. Складывая таким же путем Нц с силой F3, напрем их равнодействующую R123 и т. д. Следует оговорить случай, когда слагаемые силы образуют пару. Мы можем тогда сложить все выделенные пары по правилу п. 2.4 гл. II. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...