Произвольная плоская система сил. Случай параллельных сил

Если линии действия всех сил данной системы расположены в одной плоскости и параллельны между собой, то такая система называется плоской системой параллельных сил. Плоская система параллельных сил является частным случаем произвольной плоской системы сил. Поэтому к плоской системе параллельных сил можно применить условия равновесия произвольной плоской системы сил (см. 22) [c.96]

Метод графического определения модуля, направления и линии действия равнодействующей произвольной плоской системы сил, доказанный нами для случая трех сил, применим, очевидно, и к произвольной плоской системе с любым числом сил. Этот метод применим также и к плоской системе параллельных сил, направленных как в одну, так и в разные стороны (рис. 97). [c.137]

Системой параллельных сил называется совокупность сил, линии действия которых параллельны. Будем рассматривать систему параллельных сил на плоскости как частный случай произвольной плоской системы сил. Покажем, что система параллельных сил приводится либо к равнодействующей, либо к паре сил. Для этой цели рассмотрим сначала три случая расположения двух параллельных сил. [c.62]

Плоская система параллельных сил является частным случаем произвольной плоской системы, поэтому к ней у применимы установленные в преды- [c.96]

Условия равновесия произвольной плоской системы сил. Случай параллельных сил. Для равновесия любой плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы одновременно выполнялись условия [c.64]

Условия равновесия произвольной пространственной системы сил. Случай параллельных сил. Произвольную пространственную систему сил, как и плоскую, можно привести к какому-нибудь центру О и заменить одной результирующей силой Р и парой с моментом Мр [значения Я и Мр определяются равенствами (62) и (63)]. Рассуждая так же, как в начале 24, придем к заключению, что для равновесия этой системы сил необходимо и достаточно, чтобы одновременно было Л=0 и Мр= . Но векторы R и Л1л могут обратиться в нуль только тогда, когда равны нулю все их проекции на оси координат, т. е. когда = О и [c.117]

Тензор деформаций, отнесенный к главным осям, имеет в общем случае отличные от нуля компоненты, расположенные на главной диагонали. Эти компоненты обычно называются главными удлинениями и обозначаются уц уз. Следует отметить, что при произвольном расположении осей х, у, z относительно главных удовлетворяется равенство = Vi + Уг + Уз = Ухх + Ууу + +Yz2 т. е. эта величина, определяющая собой объемную деформацию инвариантна по отношению к выбору локальной системь коор-динат. Кроме общего случая пространственной деформации, рассматривается плоская и одномерная деформация. В первом случае деформационная картина идентична в параллельных плоскостях, во втором — единственная отличная от нуля компонента тензора дефор-мации зависит только от одной пространственной координаты. [c.7]

В первом томе рассматриваются следующие разделы статики и кинематики система сходяптихся сил, произвольная плоская система сил, равновесие тел при наличии трения скольжения и трения качения, графическая статика, пространственная система сил, центр тяжести движение точки, поступательное движение и вращение твердого тела вокруг неподвижной оси, сложное движение точки, плоское движение твердого тела, вращение твердого тела вокруг неподвижной точки, общий случай движения твердого тела, сложение вращений твердого тела вокруг параллельных и пересекающихся осей, сложение поступательного и вращательного движений твердого тела. [c.2]

Рассматриваются следующие разданы статики и кииематики система сходящихся сип, произвольная плоская система сил, равноАесне тел при наличии /трения скольжения и трония качения, графическая статика, пространствеМная система сил, движение точки, поступательное движение и вращение твердого тела вокруг неподвижной оси и неподвижной точки, общий случай движения твердого тела, сложение вращений твердого Тела вокруг параллельных и пересекающихся осей, сложение поступательного и вращательного движений твердого тела, Краткие сведения из теории даются в конспективной форме. [c.2]

Еслл все силы, действующие на тело, лежат в одной плоскости, то такая система сил называется плоской. Представим себе произвольную плоскую систему сил F , F ,. .., F , т. е. систему сил, как угодно располол<енны.ч на плоскости. Перенося силы f i и F., в точку пересечения их линий действия и складывая их по ] равилу параллелограмма, получим равнодействующую Й12 = F - -+ F . Если силы F, и F параллелЕлш, то их равнодействующая найдется по правилу сложения параллельных (или аитипарал-лельных) сил. Складывая таким же путем Нц с силой F3, напрем их равнодействующую R123 и т. д. Следует оговорить случай, когда слагаемые силы образуют пару. Мы можем тогда сложить все выделенные пары по правилу п. 2.4 гл. II. [c.57]

В другой работе Вакия [62] рассмотрел движение сфероида параллельно одиночной плоской стенке, предположив, однако, что его ось симметрии образует произвольный угол со стенкой, а не параллельна ей, как это было в двух обсуждавшихся выше случаях движения между параллельными стенками. Этот случай более сложный, чем предыдущие, так как требует преобразования от системы координат х, у, 2, связанной с эллипсоидом, к системе координат X, Y, Z, связанной с направлением движения сфероида (см. рис. 7.5.2). [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...