Система двух параллельных сил

Система двух параллельных сил, равных по модулю и направленных в противоположные стороны (рис. 1.27), называется парой сил (или просто парой) . [c.27]

Система двух параллельных сил, равных по модулю и направленных в разные стороны, называется парой сил (рис. 1.27). [c.40]

Система двух параллельных сил, направленных в одну сторону. Рассмотрим сначала систему двух параллельных сил Р и Q, направленных в одну сторону и действующих на абсолютно твердое тело (рис. 203). Так как сила, действующая на твердое тело, есть вектор скользящий, то достаточно знать только линию действия каждой силы и ее напряжение, а за точку приложения можно брать любую точку на линии действия соответствующей силы, например точку А для силы Р и точку В для силы Q. Соединим эти точки прямой АВ и приложим в них две численно равные силы [c.204]

Итак, система двух параллельных сил, направленных в одну сторону, имеет равнодействующую, которая по модулю равна сумме модулей данных сил, параллельна им и направлена в ту же сторону. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая делит отрезок АВ на части, обратно пропорциональные данным силам, внутренним образом. [c.205]

К твердому телу приложена в точках Л и Б система двух параллельных сил F , F (рис. 65, а, з). [c.222]

Система двух параллельных сил, равных по модулю и направленных в противоположные стороны. [c.58]

Система двух параллельных сил [c.265]

Теперь сделаем несколько замечаний о системе двух параллельных сил. В 90 был рассмотрен вопрос о сложении двух скользящих векторов с параллельными основаниями при условии, что векторная сумма их векторных компонент не равна нулю. [c.265]

Содержанию 90 полностью соответствует задача об исследовании системы двух параллельных сил р1 и р2, имеющих одинаковое или противоположное направление, при условии, что векторная сумма р1+Ра не равна нулю. [c.265]

Парой сил называется система двух параллельных сил, равных по модулю и противоположно направленных. Из определения вытекает, что пара сил — частный случай пары скользящих векторов, рассмотренной в 92. Поэтому для рассмотрения пары сил можно непосредственно воспользоваться результатами, относящимися к паре скользящих векторов произвольного физического происхождения. [c.265]

Возвратимся сначала к системе двух параллельных сил. Применяя формулу (1П.19Ь), найдем точку пересечения линии действия равнодействующей с отрезком прямой аЬ, соединяющим точки приложения этих сил. Для этого в равенстве (III. 19Ь) достаточно положить Х=0. Найдем [c.304]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ, НАПРАВЛЕННЫХ В ОДНУ СТОРОНУ, К РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ [c.67]

СИСТЕМА ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ [c.47]

СИСТЕМА ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ. ТЕОРИЯ ПАР НА ПЛОСКОСТИ [c.47]

Следовательно, и в этом случае система двух параллельных сил, направления которых противоположны, а модули не равны, эквивалентна одной равнодействующей, Я = Я — Р Л- Рч е линией действия, параллельной линиям действия сил Р я Р я проходящей через точку О. Положение точки О (она должна лежать вне части плоскости, заключенной между линиями действия сил / х, / 2) ближе к большей по модулю силе) определяется равенством (4.15). Направление равнодействующей совпадает с направлением [c.63]

Теория пар, лежащих в одной плоскости Система двух параллельных сил, равных по величине и направленных в разные стороны, называется парой сил (рис. 2 12) [c.58]

Глава III. СИСТЕМА ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ [c.60]

Покажем существование центра параллельных сил на системе двух параллельных сил Рх и Ра (рис. 8.1). На основании теоремы [c.73]

ПАРА СИЛ — система двух параллельных сил, равных по модулю и направленных в противоположные стороны. Расстояние I между линиями действия сил Е наз, плечом пары, П, характеризуется моментом пары — мерой механического действия пары, равной сумме моментов сил пары относительно любого центра. Момент пары определяют как произведение силы на плечо пары Е1. [c.269]

Система двух параллельных сил, равных по модулю и противоположно направленных, называется парой сил или просто парой. Пара сил является самостоятельным неприводимым элементом статики. [c.22]

Равновесие твердого тела при наличии плоской системы сил. Напомним сначала, что равнодействующая двух параллельных сил, направленных в одну сторону, равна по модулю сумме модулей данных сил и направлена в ту же сторону. Линия [c.39]

Итак, система двух антипараллельных сил имеет равнодействующую, которая равна по модулю разности модулей этих сил, им параллельна и направлена в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая лежит на продолжении отрезка ВА и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.207]

Когда нам дана система параллельных сил, направленных в разные стороны, то мы можем разделить силы этой системы на две группы, из которых каждая включает силы, направленные только в одну сторону. Находя равнодействующую каждой группы, мы приведем данную систему к системе двух антипараллельных сил, а эта система, как известно, приводится или к одной силе (равнодействующей), или к паре сил. Легко также проверить, что для определения R и Tq (при R ф 0) можно непосредственно пользоваться формулами (11) и (12) [или (13)], беря в них значения Р для сил, направленных в какую-нибудь одну сторону, со знаком плюс, а в противоположную — со знаком минус. [c.210]

Парой сил называется система двух параллельны.ч сил, равных по значению и направленных в противоположные стороны. Расстояние I между линиями действия сил пары называется плечом пары. Моментом пары У называют вектор, перпендикулярный плоскости пары, равный по модулю Т==Р1 и направленный в ту сторону, откуда вращение пары видно против хода стрелки часов. Система сил, образующих пару, не находится в равновесии и не имеет равнодействующей. Воздействие пары на тело полностью характеризуется моментом [c.50]

Таким образом, момент равнодействующей плоской системы сходящихся сил равен алгебраической сумме моментов составляющих Теорема Вариньона о моменте равнодействующей справедлива не только для пучка сил, но для всякой системы сил, имеющей равнодействующую. Так, например, момент равнодействующей R двух параллельных сил и относительно произвольной точки О (рис. 35) равен [c.60]

Теорема Вариньона о моменте равнодействующей справедлива не только для пучка сил, но и для всякой системы сил, имеющей равнодействующую. Так, например, момент равнодействующей R двух параллельных сил Fi и fa относительно произвольной точки О (рис. 75) R. O = (F F,) O= F, (OA-A ) + F ( B + BO) = [c.232]

Понятие о центре двух параллельных сил легко распространить на случай произвольной системы параллельных сил. Условимся не изменять точки приложения параллельных сил, т. е. временно рассматривать силы как связанные векторы. Равнодействующую произвольной системы параллельных сил Е1, Еа,. .., Е можно найти так сначала складываем две силы, например Е1 и Еа, и находим их равнодействующую R2. Затем складываем силы Кз и Ез найдем равнодействующую Кз трех сил Е,, Еа и Ез и т. д. (рис. 150). Наконец, найдем равнодействующую R данной системы параллельных сил. Точки приложения равнодействующих R2, Rз,. .., R,l определяются по формуле (а). Найденная таким образом точка С приложения равнодействующей К произвольной системы параллельных сил не зависит от направления сил в пространстве. Ее положение не изменяется, если одновременно повернуть силы на один и тот же [c.304]

Рассмотрим частный случай сложения двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны пусть силы Р1 и р (рис. 47, а) равны по величине. Величины этих сил обозначим Р, таким образом, Р1=Р( = Р. Складывая эти силы, на основе формулы (1.14) получаем Р = Р—Р=0, т. е. рассматриваемая система сил [c.42]

Если силы Ра и Ра направлены в противоположные стороны, то сложение их производится по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны, и тогда равнодействующая выразится как Применительно к системе сил, показанных на рис. 91, [c.74]

Система двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны (антипараллельных). Две параллельные силы, направленные в противоположные стороны, называют антипараллель-ными. Пусть мы имеем систему антипараллельных сил Р и Q, не равных по модулю и приложенных в точках А w В (рис. 206). Разложим ббльщую силу Р на две параллельные силы R и Q , из которых одну (Q]), равную по напряжению силе Q, приложим [c.206]

Итак, в расс , Отренных случаях система двух параллельных сил эквивалентна одной равнодействующей. Линия действия этой равнодействующей и ее величина определяются по вышеприведенным правилам. [c.64]

Система двух параллельных сил, равных по модулю г паг раял г1Ш.. Х в разные стороны, называется парой сил (рис. 1,27). Pa TOsrvrv. между линиями действия этих сил называется плечом пары. Так как две силы, равные по модулю и направленные в разные стороны, не лежат на одной [c.45]

Это соотношение пределяет положение линии действия равнодействз ющей R. Таким образом, система двух параллельных сил, направленных в одну сторону, имеет равнодействующую, параллельную этим силам, направленную в ту же сторону. Модуль ее равен сзшме модулей слагаемых. Линия действия равнодействующей делит расстояние между точками приложения слагаемых сил внутренним образом на части, обратно пропорциональные модулям этих сил. [c.21]

Теперь перенесем составляющие сил Р , полученные в результате их разложения по направлениям лучей, на стороны многоугольника Вариньона. Этим самым будет осуществлено физическое разложение сил Р . Легко заметить, что составляющие сил Р,-, приложенные вдоль внутренних сторон многоугольника Вариньона, параллельных в рассматриваемом примере лучам 01 и 02, уравновешиваются. Остается система двух сходящихся сил, действующих вдоль крайних сторон многоугольника Вариньона, параллельных в данном случае лучам 10 и 04. Точкой приложения равнодействую- [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...