За Напряженное состояние жидкости

При анализе влияния режима термоциклирования на рост объема алюминиевых сплавов следует учитывать и характер напряженного состояния образцов. С точки зрения образования дислокационных скоплений вблизи включений избыточной фазы эффект темпа смены температуры представляется независимым от ее направления. Поскольку уровень напряжений и пластических деформаций определяется градиентом температур, ускорение нагрева или охлаждения должно оказывать одинаковое воздействие на остаточное увеличение объема при термоциклировании. Вместе с тем интенсифицирующую роль играет лишь ускоренное охлаждение, тогда как при ускоренных нагревах рост образцов меньше, чем при медленных. Исходя из определяющей роли газов следует ожидать обратного эффекта, поскольку при ускоренном нагреве, следующем за быстрым охлаждением, газы не успевают выделиться в порах и остаются в растворе. Необходимо также предположить, что различное влияние ускоренного изменения температуры при нагреве и охлаждении связано и с напряженным состоянием образцов. При ускоренном охлаждении остывающая последней сердцевина образцов окажется под отрицательным давлением и при наличии в ней достаточного количества жидкости, особенно на границах зерен, возможно образование разрывов. При ускоренном же нагреве образца в почти аналогичной ситуации окажутся приповерхностные участки, в результате чего в них возникнут несплошности, сообщающиеся с внешней поверхностью. Поскольку последние при гидростатическом взвешивании образцов оказывались неопределимыми, различие эффективности ускоренных нагревов и охлаждений будет кажущимся. Однако этому выводу противоречат результаты металлографического анализа, согласно которым преимущественное образование трещин в приповерхностных участках образцов при ускоренных нагревах не наблюдается. [c.126]

Обычно в голографической интерферометрии прозрачных объектов изучают плавно изменяющиеся фазовые неоднородности такие, как процессы тепломассопереноса в газах и жидкостях, роста и растворения кристаллов в плазме, ударные волны, напряженные состояния прозрачных моделей, в которых происходят локальные изменения, температуры, плотности, концентрации и других параметров, приводящих к изменению показателя преломления. Этому методу, наряду с достоинствами, присущи некоторые существенные недостатки размытие и ухудшение контрастности интерференционных полос из-за изменения плоскости локализации изображения в процессе записи интерферо-граммы восстановление интерференционной картины на фоне яркого светящегося точечного источника или экрана [24—26]. [c.127]

Внутренние напряжения в твердых телах определяются деформациями тела, подобно тому как давление в жидкости определяется ее сжатием. Связь между напряжениями и деформациями может быть разного типа. Может оказаться, что напряжение в данный момент зависит от того, какие деформации испытывало тело за всю его историю (аналогично жидкостям с релаксацией), а может оказаться, что напряженное состояние в данный момент определяется только деформацией в этот самый момент если при этом внутренняя вязкость отсутствует, то работа в теле при циклическом деформировании тела (с возвращением к исходному состоянию) равна нулю. Более того будем заниматься только телами с линейной упругостью, т. е. телами, для которых связь между компонентами напряжения и деформации линейна. Наконец, ограничимся только изотропными твердыми телами. Требование линейности исключает большие значения тензора деформации, а также исключает среды типа порошков, для которых сжатие вызывает напряжения, но растяжение приводит только к нарушению контакта между частицами. [c.441]

Поверхностное натяжение. У молекул, находящихся внутри объема покоящейся жидкости, силы притяжения взаимно уравновешиваются, а у молекул, расположенных на границе жидкости и газа (воздуха), т.е. в поверхностном слое, система молекулярных сил оказывается неуравновешенной из-за отсутствия притяжения со стороны молекул воздуха. Поэтому появляется сила, направленная внутрь объема жидкости, называемая силой молекулярного давления. Таким образом, молекулы поверхностного слоя находятся в особом напряженном состоянии, характеризуемом силами поверхностного натяжения, которые стягивают поверхность, стремятся ее сократить. Вследствие сил поверхностного натяжения объем жидкости, на который не действуют никакие силы кроме молекулярных, принимает сферическую форму. [c.10]

В задачах термомеханики растущих тел закон движения поверхности наращивания в общем случае определяется из системы соотношений, описывающих тепломассообмен тела с окружающей средой. Это особенно акту ально по отношению к тем случаям, когда наращивание осуществляется за счет фронтального фазового перехода типа жидкость - твердое тело . В задачах, включающих, помимо анализа напряженно-деформированного состояния растущего тела, определение кинетики фронта фазового превращения, первостепенное значение приобретает учет термомеханической связанности, т.е. [c.192]

Во многих случаях Р < 20, поэтому справедливо уравнение (7.8). По мере уменьшения величины Р, т. е. увеличения коэффициента теплопроводности k и уменьшения коэффициента теплопередачи h уменьшаются термические напряжения Отах. т. е. сопротивление термической усталости улучшается, Ферритные стали имеют преимущество перед аустенитными за счет большего коэффициента теплопроводности k. Коэффициент теплопередачи h различается в зависимости не только от состояния поверхности материалов и природы газа или жидкости, находящихся в контакте с поверхностью, но и от таких факторов, как текучесть контактирующей среды, шероховатость и форма поверхности. Этот коэффициент нельзя рассматривать как физическую постоянную. В некоторых случаях величину h можно уменьшить, изменив конструкцию реальной детали Например, лопатка газовой тур-258 [c.258]

Значительно большие деформации можно реализовать на приборе, предназначенном для оценки параметров переноса жидкостей и паров через напряженно-деформированные эластомеры (рис. VI. 15). Образец// в виде диска зажимают по периметру между верхней и нижней частями корпуса шестью болтами. Деформирование образца до 100% можно производить с помощью полусферической головки 12, подъем которой осуществляется вращением стакана 3. Деформации до 1000% задают следующим образом. К штуцеру 5 подводят газ для предварительного раздува образца за счет избыточного давления. Затем стакан 2 поднимают до соприкосновения с образцом, подачу газа прекращают, и исследуемая пленка плотно облегает кромки стакана, поддерживающего ее в деформированном состоянии. Относительную деформацию определяют по предварительно нанесенной на образец сетке. [c.210]

Рассмотрим теперь характерную и фундаментальную особенность эластичной жидкости, а именно свойство претерпевать дальнейшие изменения формы после того, как в некоторый момент времени, следующий за произвольной историей течения, напряжение уже упало до нуля или стало изотропным. Согласно определению ((4.6), п. 2) это одна из двух черт поведения, отличающих упругую жидкость от неупругой. Происходящие при этом дальнейшие изменения формы зачастую об-ратны тем, которые имели место в ходе истории течения, предшествовавшей устранению напряжений. Поэтому для описания такого явления применяется термин упругий возврат . Мы, однако, будем видеть, что в случае, когда история течения была установившимся сдвиговым потоком, частный тип жидкости, рассмотренный в предыдущей главе, возвращается к состоянию (или состояниям), которого прежде не было. Учитывая эту возможность, мы считаем термин упругое восстановление ( последействие ) более предпочтительным. [c.164]

Направляющая пластина колена трубопровода. Движение жидкости в системе трубопровода может приводить к возникновению автоколебаний. Был рассмотрен ряд состояний и режимов работы исследуемого трубопровода, в элементах которого, как показали измерения, не возникало существенных напряжений, вызываемых колебаниями во время работы трубопровода. Проверка при одном из состояний системы трубопровода, не являющемся нормальным для его эксплуатации, обнаружила в направляющей пластине, расположенной на участке колена трубопровода, наличие значительных напряжений из-за поперечных колебаний пластины. Срединная поверхность направляющей пластины расположена по диаметрам сечений трубопровода, перпендикулярным плоскости колена. [c.110]

Анализ эффективного уравнения состояния твердой фазы осложняется фактическим наличием двух систем напряжений, определяющих гидростатическое сжатие сплошного материала под воздействием порового давления в жидкости и деформацию всего скелета в целом из-за фиктивных напряжений. В связи с этим введем в рассмотрение первый 0 инвариант тензора истинных средних напряжений в твердой фазе, связанный с первым инвариантом тензора фиктивных напряжений 0 = 0(1 - - 0 3 соотношением ( /д)0 = [c.38]

При желании к вопросу о справедливости соотношения (62.1) можно было бы подойти с более общих позиций. Точнее, можно отказаться от феноменологического подхода, использованного в п. 58 и 59, и рассматривать вместо этого внутреннее строение жидкости при больших напряжениях. При таком подходе простая термодинамическая теория, изложенная в гл. 4, была бы уже несправедлива и можно было бы попытаться тем или иным способом скомпенсировать невязку в термодинамическом уравнении состояния за счет компонент тензора вязкости. В силу сказанного очевидно, что с этой точки зрения вопрос о справедливости соотношения (62.1) теряет всякий смысл. [c.208]

Затрудненность перемещения макромолекул относительно друг друга придает полимерам свойства твердого тела. Но в это же время отдельные отрезки макромолекулярных цепей, будучи в непрерывном движении, в каждый момент времени находятся в ином положении по отношению к соседним макромолекулам. Это качество полимера придает ему многие свойства, характерные для жидкостей предельно высокой вязкости. Однако низкомолекулярные жидкости мгновенно изменяют взаимное расположение молекул с изменением внешних условий, в то время как все конформационные изменения макромолекул полимера совершаются очень медленно, отставая от изменений внешнего воздействия. Установление равновесного состояния в полимере отстает от скорости изменений внешнего воздействия тем в большей степени, чем выше в нем межмолекулярные силы. Переход полимера из одного равновесного состояния в другое носит название релаксации. Для полимеров с высокой полярностью время релаксации растягивается на многие годы и кажущиеся равновесия часто принимаются за истинные. При частых сменах знака нагрузки (механической, электрической, тепловой) цепи не успевают достигнуть равновесного состояния, соответствующего новым условиям нагрузки поэтому смена знака нагрузки заставит полимер в каждом цикле нагрузки деформироваться иначе, чем в предыдущем (явление гистерезиса). Явление гистерезиса выражено в полимере тем сильнее, чем выше релаксация и больше частота смены внешнего поля напряжения. [c.23]

Проводятся работы, предусмотренные ежемесячным обслуживанием и дополнительно указанные ниже. Проверка напряжения аккумуляторной батареи, надежности контактов, при необходимости за.мена элемента батареи. Очистка батареи от грязи, смазка контактов техническим вазелином. Наружный осмотр погрузчика, устранение трещин, забоин. Проверка действия тормозов (свободный ход педали не должен превышать 10—15 мм) и герметичности гидросистемы. Проверка состояния электропроводки. Замена дефектных пружин, зачистка контактов контроллера и контактора. Проверка грузоподъемника, исправности катков, регулировка натяжения цепей. Контроль уровня рабочей жидкости в баке. Проверка крепления, рессор, подвесок моста, состояния подрессорных втулок, люфта рулевого управления [c.216]

Упругие тела и вязкие жидкости существенно различаются СВОИМИ свойствами при деформировании. Упругие деформируемые тела после снятия приложенных нагрузок возвращаются к своему естественному, или недеформированному, состоянию. В отличие от них несжимаемые вязкие жидкости совсем не имеют тенденции возвращаться после снятия нагрузки в исходное состояние. Кроме того, напряжения в упругом теле связаны непосредственно с деформациями, в то время как напряжения в вязкой жидкости зависят (за исключением гидростатической составляющей) от скоростей деформации. [c.279]

Рассмотрим однородное всестороннее растяжение или сжатие упругого тела или жидкости. Объем V определяется средним напряжением а и абсолютной температурой 0. Любые две из этих трех переменных состояния можно принять за независимые, третья будет от них зависеть. Здесь важно заметить, что от двух упомянутых переменных, например от среднего напряжения о и температуры 0, должна зависеть, вообще говоря, не [c.23]

При быстром закрытии кранов в водопроводе, а также при остановке или пуске насосов, подающих воду в водопроводную сеть, остановившаяся масса жидкости деформируется под действием сил инерции всей движущейся массы. Это явление названо И. Е. Жуковским гидравлическим ударом. Гидравлический удар является исключительным случаем в гидравлике, когда приходится учитывать сжимаемость жидкости, так как под влиянием больших инерционных сил она несколько сжимается, а стенки трубопроводов растягиваются. Гидравлический удар вызывает значительное повышение напряжений в материале труб, связанное с повышением давлений в несколько десятков и даже сотен раз по сравнению со статическим. Это может повлечь за собой разрыв трубопровода и его деформацию с нарушением стыковых соединений. Влияние гидравлического удара на прочность трубопровода и на состояние стыков смягчают путем устройства воздушных колпаков (рис. XIX, 13), жидкостных колонн, амортизирующих предохранительных клапанов, открывающихся в момент удара и выпускающих жидкость из трубы, и других приспособлений. [c.398]

Работа Колемана и Нолла по простым жидкостям... основывается на противоположной предпосылке, которую труднее принять с физической точки зрения из-за природы доступных нам экспериментальных методик. Постулируется..., что напряженное состояние элемента... должно полностью определяться предысторией деформирования... Не представляется самоочевидным, что этот постулат справедлив для всех реальных жидкостей. Например, может [c.242]

Вискозиметры П. А. Иванова. За последнее десятилетие П. А. Ивановым разработано несколько электровискозиметров [12, 13]. Некоторые из этих приборов изготовляются небольшими партиями. Электровискозиметры предназначены для измерения вязкости жидкостей в производственных и в лабораторных условиях. Вследствие высокой неоднородности напряженного состояния исследуемого материала и учитывая, что на некоторых из этих приборов измерения [c.155]

В связи с разработкой норм прочности для аппаратов химического машиностроения широкие исследования малоцикловой прочности при двухосном напряженном состоянии проведены П ] на материалах, типичных для сосудов давления. Круглые пластины i (рис. 31, а) испытывали в условиях переменного циклического изгиба, получаемого за счет гидравлического давления. Рабочую жидкость подают попеременно в обе полости камеры 2. Циклические деформации в центральной зоне пластины непрерывно измеряли с помощью тензодат-чиков, а перемещения, используемые при автоматическом управлении процессом циклического нагружения, определяли с помощью штока 3. Управляющая система обеспечивала испытания материала в жестком режиме циклического деформирования (рис, 31,6), В центре пластины при ее нагружении на каждой из поверхностей возникает двумерное поле деформаций, причем реализуется только случай ра- [c.105]

Здесь учитывается тот факт, что возмущения P , Рц, вносимые второй продольной волной и эквиволюмиальной волной сдвига, отсчитываются уже не от состояния иокоя, а от возмущений первой волны, т. е. за второй волной установятся следующие характерные давления и напряжения Р + Р — Р Fij - - Рц—F , согласующиеся с граничными условиями. Из соотношения (5.40), в частности, следует, что при приложении к насыщенному мягкому грунту нагрузки со стороны жидкости Рц — 0) изменения напряженного состояния на второй волне имеют порядок е-малых величин. Поэтому они не могут быть найдены путем решения системы уравнений (5.36), в которой нренебрегается е-малыми величинами, и чтобы их определить, необходимо решать полную систему уравнений (5.1)—(5.IV), (5.VII). В то же время на первой волне изменения давления будут конечными и для их подсчета, как и при деформации грунта без оттока, можно пользоваться уравнением (5.29). В этих двух случаях характер изменений давления и фиктивных напряжений весьма близок. [c.51]

В продуктивных трещиноватых пластах горное давление, определяющее общее напряженное состояние среды, уравновешивается напряжениями в скелете породы и давлением жидкости в трещинах. При постоянстве горного давления снижение пластового давления за счет отбора жидкости из пласта приводит к увеличению нагрузки на скелет среды. С уменьшением пластового давления (давления жидкости в трещинах) уменьшаются усилия, сжимающие зерна (пористые блоки) трещиноватой породы. Значение этого фактора наряду со значительными силами инерхщи следует учитывать при исследовании процессов фильтрации в трещиноватом пласте. Таким образом, на объем пространства трещин в трещиноватом коллекторе влияют в основном два фактора 1) увеличение объемов зерен [c.39]

Заметим, что касательные напряжения равны нулю также в любой вязкой жидкости, находящейся в покое, так как при существовании любых сколь угодно малых сдвиговых усилий из-за легкоподвижности среды произошло бы относительное перемещение слоев, т. е. жидкость была бы выведена из состояния покоя. Следовательно, полученный вывод о независимости нормальных напряжений от ориентаций площадок справедлив для любой покоящейся жидкости. Давление р в этом случае называется гидростатическим. [c.60]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

В жидкостях улучшенной очистки, но не доведенных до предельно чистого состояния, проводимость практически не зависит от напряженности электрического поля до значений около 0,1 МВ/м. При больших напряженностях наблюдается более резкий рост тока, чем по закону Ома, — наблюдается увеличение проводимости, по-видимому, за счет увеличения подвижности ионов. В жидких диэлектриках обычной технической чистоты зависимость тока утечки от напряженности имеет довольно неопределенный характер. При достаточно больших значениях напряженности в обычных недегазированных жидкостях наблюдается увеличение тока утечки за счет ударной ионизации газовых объемов, находящихся в жидкости в растворенном состоянии. [c.48]

Второй вариант прибора для измерения напряжения трения [49] также реализует нулевой метод измерения. Конструкция прибора приведена на рис. 2.33. Крышка 7 крепигся винтами в пластине, на которой формируется пограничный слой. К крышке также винтами крепится корпус прибора, который для удобства сборки состоит из двух частей, стягиваемых винтами. В верхней части корпуса устанавливается опорная скоба, в которой в кернах подвешена подвижная часть прибора —ось с площадкой, находящейся вровень с поверхностью крышки. Плавающая площадка представляет собой прямоугольник размерами 40X5 мм. Зазор вокруг площадки составляет 0,1 мм. В ее нижней части закреплены ферромагнитная вставка из магнитомягкого железа и тарелка демпфера. В рабочем-состоянии тарелка погружена в демпфирующую жидкость — эпоксидную смолу без отвердителя, налитую в ванночку на пробке. Демпфер необходим для гашения случайных колебаний подвижной части и ее колебаний из-за пульсации параметров потока. Подвижная часть с плавающей площадкой сбалансирована с учетом выталкивающей силы, действующей на тарелку демпфера. [c.68]

А.И. Олемской и Е.А. Тороиов [474] развили синергетическую теорию стеклования, в соответствии с которой стеклование жидкости представляется как кинетический переход, при котором происходит потеря эргодичности и устанавливается стационарное токовое состояние. Потеря эргодичности означает закрепление атомов в узлах нерегулярной решетки стекла, а токовое состояние — появление потоков поперечных фононов, связанных со сдвиговой компонентой х тензора напряжений. Это позволило принять компоненту упругих напряжений х за параметр порядка, а долю п узлов, находящихся в закрепленном состоянии, присущем твердому телу, — за управляющий параметр. [c.291]

Вскоре после опубликования работы Навье в 1829 г. было сделано устное сообщение в Парижской Академии наук об исследованиях Пуассона общих уравнений равновесия и движения упругих тел и жидкости. Эти исследования Пуассона были опубликованы в 1831 г. ). В первом параграфе своего большого мемуара Пуассон различает два вида сил 1) силы притяжения, не зависящие от природы тел, пропорциональные произведению их масс и обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними, и 2) силы притяжения или отталкивания, зависящие в первую очередь от природы частиц и количества содержащейся в них теплоты интенсивность этих сил весьма сильно убывает с увеличением расстояния между частицами. Весь мемуар Пуассона по существу посвящён вычислению механического эффекта именно. вторых сил и выводу уравнений равновесия упругих тел ( 3), уравнений равновесия жидкости с учётом капиллярного натяжения ( 5) и уравнений движения жидкости j учётом внутреннего трения жидкости ( 7). При выводе соотношений, связывающих проекции соответственных сил, представляющих по современной тер-минологии нормальные и касательные напряжения на трёх взаимно лерпендикулярных элементарных площадках, с производными по координатам от проекций вектора скорости, используются соответственные соотношения для напряжений в упругом теле с помощью следующих рассуждений. Общий промежуток времени t делится на п равных малых промежутков времени t. В первый интервал времени t после воздействия внешних сил жидкость смещается как упругое тело, поэтому распределение напряжений будет связано с распределением смещений так же, как и в упругом теле. Если внешние силы, вызы вавшие смещение, перестают действовать, то частицы жидкости быст ро приходят в такое расположение, при котором давление по всем направлениям становится одинаковым, т, е. касательные напря жения исчезают. За это время перераспределения расположения частиц происходит, таким образом, переход состояния напряжений, отвечающего упругому деформированию, в состояние напряжений давлений, отвечающее состоянию равновесия жидкости. Если же причина сме щения продолжает своё действие и в течение второго интервала времени, то, предполагается, что различные малые смещения будут происходить независимо от предшествующих и что новые смещения [c.17]

Полное решение проблемы выбора надлежащей модели материала даже в такой упрощенной форме далеко от завершения, однако имеются примеры удачных частных решений. Так, при сверхвысоких (порядка модуля упругости) давлениях, развивающихся при гиперскоростных соударениях, успешно используется модель идеальной жидкости (М. А. Лаврентьев, 1949). Для материалов типа полимеров, для которых существенны эффекты несовершенной упругости, иногда используется модель вязкоупругого тела (см., например, А. Ю. Ишлинский, 1940). Что касается материалов типа металлов, находящихся под действием умеренно высоких напряжений порядка предела текучести (которым, в основном, и посвящен данный обзор), то для их изучения могут использоваться два подхода. В основе первого из них лежит допущение, что за пределами упругости материал переходит в вязко-пластическое состояние и его определяющее уравнение зависит от времени. Начало этому направлению подолбили работы А. А. Ильюшина (1940, 1941), в которых в качестве определяющих уравнений использованы уравнения вязко-пластического течения, не учитывающие упругих деформаций. В этих работах дано решение нескольких теоретических задач (удар по цилиндрическому образцу твердым телом, деформирование полого цилиндра под действием внутреннего давления) и описан сконструированный автором первый пневматический копер, позволявший достигать скоростей деформаций порядка 10 Исек (с помощью его были определены коэффициенты вязкости некоторых металлов). Сразу вслед за тем учениками А. А. Ильюшина были решены задачи о вращении цилиндра в вязко-пластической среде (П. М. Огибалов, 1941) и об ударе цилиндра по вязко-пластической пластинке (Ф. А. Бахшиян, 1948 — опубликование этой работы задержалось на ряд лет). С математической точки зрения уравнения динамики одноосного вязко-пластического тела принадлежат к классу уравнений параболического типа. [c.303]

Образование трещин в покрытиях на основе дисперсии фторопластов связано с тем, что при спекании фторопласты не переходят в расплавленное состояние и за счет малой скорости релаксационных процессов внутренние напряжения, возникающие в пленке, способствуют нарушению ее сплошности. Введением некоторых добавок, повышающих подвижность частиц дисперсии при сушке, можно увеличить критическую толщину одного слоя до 40—50 мкм [86]. Так, добавляя 2,0—2,5% фтор-углеродных масел и жидкостей к дисперсиям фторлона-3, удается избежать растрескивания покрытия толщиной до 50 мкм за одноразовое нанесение [89]. При использовании дисперсий ПТФХЭ с частицами 1—20 мкм в хлорированном дифениле (с содержанием хлора 10— 40%) можно получить покрытия толщиной до 130 мкм [90]. Такие дисперсии можно наносить шпателем или после разбавления ароматическими углеводородами — распылением, окунанием или др. В этих случаях добавка действует как пластификатор и способствует понижению вязкости частиц дисперсий при сплавлении, испаряясь при этом. При толщине покрытия более 130 мкм образуются трещины и уменьшается адгезия. [c.98]

Следует отметить, что для описания любого избыточного поглощения формально можно использовать зависящий от частоты коэффициент объемной вязкости. Однако имеются некоторые важные соображения, которые, по-видимому, позволяют сделать вывод, что в случае релаксационных процессов использование коэффициента объемной вязкости, по крайней мере на низких частотах, носит не только формальный характер. Как показали Герцфельд и Лито-виц [36], в отсутствие равновесия (что характерно для релаксационных явлений) возникают отклонения нормальных напряжений от тех значений, которые они имели бы, если бы процесс протекал бесконечно медленно. Объемная вязкость, которая необходима для описания таких отклонений на низких частотах, определяется выражением (37), если избыточное поглощение по сравнению с классическим значением (40) отнести за счет объемной вязкости. Необходимо добавить, что Грин [33] получил выражение для объемной и сдвиговой вязкости, связывающее их с флуктуациями вириала. Герцфельд [35] вычислил с помощью этой теории объемную вязкость систем с внутренними степенями свободы и жидкостей, в которых существует равновесие между двумя состояниями с различным удельным объемом и одинаковой энтальпией. Найденные им выражения для объемной вязкости при низких частотах имеют такой же вид, как и выражения, которые можно получить, если рассматривать поглощение звука как соответствующий релаксационный процесс. [c.174]

При уплотнении материала вибрированием масса вибратора приводится в состояние колебательных движений. Вслед за вибратором за счет его кинетической энергии вводятся в состояние колебательных движений и расположенные в зоне его действия частицы уплотняемого материала, поэтому они оказываются под воздействием инерционных сил. Величина этих сил пропорциональна массам частиц. Так как последние не одинаковы, то за счет разности в силах инерции в местах контактов частиц возникают напряжения. До известных пределов эти напряжения будут уравновешиваться силами сцепления и внутреннего трения материала, а в грунтах — и прочностью связующих пленок. После превышения этих пределов возникнут взаимоперемещения частиц. Те силы, с которыми частицы отрываются друг от друга, пропорциональны инерционным силам, поэтому они определяются не только разностью масс соседних частиц, но также и теми ускорениями, которые развиваются при колебательных движениях. Таким образом, относительное перемещение частиц наступит тем скорее, чем больше будет разница в массах отдельных частиц, составляющих материал, и чем слабее будут силы связей между частицами. Поэтому вибрирование применимо к уплотнению материалов, состоящих из частиц разных размеров со слабыми связями между ними. К таким материалам относятся несвязные и малосвязные грунты и бетонные смеси. Последние особенно хорошо уплотняются вибрированием, так как обладают ярко выраженными тиксотропными свойствами, в результате чего при встряхивании они приобретают свойства жидкости. [c.247]

При достаточно медленной кристаллизации отдельные кластеры графита успевают встретиться, срастись и отгородиться от окружающего аустенита прослойкой пустоты, формирующейся из объединенных межкластерных разрьшов. Таким образом, графит выполняет в чугуне роль пустоты. Связи железо-углерод при этом практически исчезают, исчезают и признаки РезС. При быстрой кристаллизации кластеры графита, разделенные в жидкости кластерами аустенита, не успевают найти друг друга и графит кристаллизуется в соответствии с выражением (3.1.5), т.е. в виде отдельных кластеров, не отделенных от аустенита пустотой. В этом случае контакт графита с аустенитом становится постоянным и плотным. Связи железо-углерод из непостоянных переходят в постоянные и реакция соединения атомов железа и углерода быстро распространяется с помощью диффузии по всему объему кластеров и прилегающему аустеншу. Чугун становится белым. Такая структура неравновесна, в том числе из-за присущих ей внутренних напряжений третьего рода (решеточных). Если эти напряжения в чугуне снимаются, цементит вновь становится неустойчивым и распадается даже в твердом состоянии, что обычно происходит при графитизирующем отжиге. [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...