Волна установившаяся

Подобное явление можно обнаружить в опытах со звуковыми волнами. Установим два динамических громкоговорителя и подключим их к выходу одного звукового генератора. Перемещаясь на небольшие расстояния в классной комнате, на слух можно обнаружить, что в одних точках пространства звучание громкое, а в других — тихое. Звуковые волны от двух источников в одних точках пространства усиливают, а в других ослабляют друг друга (рис. 227). [c.228]

A. И. Некрасов. 0 волнах установившегося вида на поверхности тяжелой жидкости.— Науч. изв. Акад. центра Наркомпроса РСФСР, 1922, вып. 3 (Труды Моск. физ. об-ва), стр. 128—138. См. также Собрание сочинений, т. I, 1961, стр. 69—78. [c.286]

Другое интересное свойство этих волн установившейся формы состоит в том, что они имеют по отношению к невозмущенной воде некоторое количество движения в направлении распространения волн. Количество движения жидкости, находящейся между свободной поверхностью и глубиной h (ниже уровня начала), причем h предполагается большим по сравнению с Я, отнесенное к длине волны, будет [c.522]

Мы видим, следовательно, что движение отдельных частиц при этих прогрессивных волнах установившейся формы есть не только чистое колебательное движение, но что еще имеет место медленное, но постоянное движение всех частиц вперед в направлении распространения волн ). Диференцируя (15) по Л и разделив на рЛ, мы получим приближенно величину этого потока в единицу времени на глубине Л она равна [c.523]

Гельмгольц привел теорию волн установившейся формы в связь с общими принципами динамики. [c.533]

Условия распространения волн установившегося типа были очень простым способом исследованы Ранкином ). [c.603]

Рассмотрим теперь стоячую сферическую волну, установившуюся между двумя концентрическими сферами, внутренняя из которых пульсирует по гармоническому закону, а внешняя неподвижна. В линейном [c.60]

Рассмотрим течение жидкости в неограниченном канале глубины К и предположим, что вся жидкость как нечто целое перемещается со скоростью с, имея, следовательно, открытую поверхность горизонтальной, у = 0. Допустим теперь, что под влиянием некоторых причин такой простой режим течения изменился и поверхность жидкости покрылась волнами установившегося вида. Предположим, что это возмущение основного потока обладает потенциалом скоростей, не зависящим от времени ф (х, у). Для невозмущенного движения компоненты скорости суть с и 0 для возмущенного движения они будут [c.44]

Выполнив изложенное здесь исследование, Рэлей решил вычислительным путем задачу о волнах установившегося вида и высказал пожелание, чтобы эта же самая задача была решена строго математически и тем самым было бы устранено мнение, высказывавшееся в свое время крупными математиками, о невозможности существования периодических установившихся волн[ 90]. [c.656]

Кроме того, начало исследования ведется в более обш,их предположениях, чем в работе А. И. Некрасова. Именно допускается, что лишь профиль волны установившийся, а не все движение установившееся. С помош,ью двух добавочных предположений, налагаемых на поток, доказывается, что и все движение жидкости будет установившимся. Эти два предположения состоят в следую-п ем [c.719]

Динамические задачи теории упругости (т. е. задачи, в которых нельзя пренебречь влиянием сил инерции) можно разделить на два типа —задачи о распространении волн и задачи сб установившихся колебаниях различие между этими двумя группами задач определяется как математическими свойствами соответствующих уравнений, так и методами их решения. [c.103]

Установив противоречие между уравнениями преобразования Галилея и экспериментальными постулатами, Эйнштейн проанализировал представление о способах измерения пространства и времени. По отношению к измерению пространства классическая механика пользовалась вполне реальными приемами сравнения измеряемых величин с образцовым эталоном (например, сравнение с эталонным метром или с длиной световой волны), причем возможность однозначных измерений обеспечивалась существованием жестких тел (не изменяемых при определенных условиях температуры и т. д.). [c.455]

То же справедливо и при фотолюминесценции. Внесем в зеркальную полость какое-нибудь фосфоресцирующее вещество, предварительно возбужденное освещением. Свечение нашего тела будет постепенно ослабевать действительно, свет фосфоресценции, отраженный зеркальными стенками, может частично поглощаться нашим веществом и нагревать его однако он не сможет поддерживать длительной фосфоресценции, для возбуждения которой требуется освещение светом более короткой длины волны, чем испускаемый свет (закон Стокса). Значит, и в данном случае будут иметь место постепенное нагревание тела за счет света фосфоресценции и постепенная замена этого излучения тепловым излучением нагретого тела, т. е. излучением, интенсивность и спектральный состав которого определяются температурой тела. Аналогично будет затухать свечение, вызванное кратковременным электрическим разрядом, и заменяться тепловым излучением, соответствующим установившейся температуре системы. [c.684]

Установим связь между звуковыми давлениями и скоростями частиц в звуковой волне. Ограничимся для простоты случаем плоской волны (впрочем, основные наши выводы будут справедливы и для других типов волн). Пусть плоская волна возбуждается бесконечной пластинкой, колеблющейся в направлении х по закону [c.722]

Для описания волнового процесса в среде нужно знать зависимость между смещениями различных точек среды для любого заданного момента времени. Установим эту зависимость для случая, когда в среде распространяется плоская синусоидальная волна. [c.206]

Мы можем определить приведенную скорость распространения установившейся детонационной волны, подставив в уравнение (60) значение Яз = 1. При этом [c.223]

Вернемся к рассмотрению процесса распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в установившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия изобразится горизонтальной прямой ПУ (см. рис, 100). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией 1. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но в начальном (входном) сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется, только напором Но над центром отверстия. Поэтому в момент прихода ко входному сечению волны повышения давления в этом сечении должна возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенсировала бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть уплотненной жидкости будет вытолкнута из трубопровода в резервуар, благодаря чему понизится давление в верхнем конце трубы и это понижение распространится вниз (линия 3). Появление этой распространяющейся вниз по трубе волны изменения давления называют отражением ударной волны от входного конца трубы. В момент, когда отраженная волна достигнет выходного конца с полностью закрытым затвором, произойдет новое отражение, но уже без перемены знака волны, т. е. отраженная волна будет иметь тот же знак, что и подошедшая. [c.209]

Продуктах взрыва ( 2D/3 [47, 38]). Расширение начинается на двух граничных поверхностях заряда, следовательно, при установившемся процессе детонации всегда имеется область EF, в которой не ощущается влияние волны разгрузки. Для цилиндрического заряда область EF является конической. При ограниченной длине заряда давление внутри конуса дает выброс вследствие резко выраженного краевого эффекта. Процесс расширения продуктов взрыва регулируется изменением формы заряда. [c.15]

Установим теперь физический смысл коэффициента пропорциональности ц , входящего в определение координаты ж = и /, при распространении волны нагрузки. Из физических соотношений для упругопластического фиктивного тела следует зависимость [c.52]

Установим с помощью интеграла Лагранжа связь между давлением р на фронте ударной волны [c.182]

Следуя X. А. Рахматулину [35], установим существование волны разгрузки, определим скорость ее распространения Ь и покажем, что <(20 = ]/ /ро- Зависимость между напряжением сг и деформацией е при разгрузке стержня устанавливается соотношением а = = Од — В (бн — б), где Од и Сд — напряжение и деформация, соответствующие началу разгрузки. Подставляя это соотношение в уравнение (3.1.3 ), получим [c.234]

Все изложенное относится к начальному периоду процесса нагружения сферы при ударе, когда процесс неустановившийся и связан с распространением волн напряжений. После трех-четырехкратного пробега волн в объеме сферы процесс нагружения становится установившимся, сфера переходит в состояние колебательного движения, которое характеризуется тензором кинетических напряжений (Г). Построение этого тензора выполняется методом М. М. Филоненко-Бо-родича, изложенного во второй части книги. [c.303]

Адемар Жан-Клод Барре де Сен-Венан (1797—1886) — выдающийся французский ученый в области механики и инженер, член Парижской академии наук. Работы Сен-Венана по гидромеханике посвящены сопротивлениям течению в трубах и каналах, гравитационным волнам, установившемуся и неустановив-шемуся движениям в открытых руслах, истечениям газов, общим уравнениям вязкой жидкости. [c.422]

Это уравнение A. И. Некрасова, Изв. Иваново-Вознесенского политехи, ин-та. 3 (1921), 52—65 6 (1922), 155—171 (см. также переработанное издание этих статей Точная теория волн установившегося вида , статья 19 в Собр. соч. А. И. Некрасова, т. I, Изд-во АН СССР, 1961.—Прим. перев.). [c.409]

Теория нелинейных гравитационных волн установившегося типа — это одна из традиционных областей исследований советских гидродинамиков. Начало этим исследованиям было положено замечательной работой А. И Некрасова (1921), который предложил процедуру, сводящую проб-лему нелинейных гравитационных волн периодического типа в жидкости бесконечной глубины к интегральному уравнению вида [c.55]

Теория безвихревых волн получила дальнейшее развитие в исследованиях Рейлея (1876 г.), однако решение все еще оставалось приближенным. И лишь в 1921 г. советским ученым А. М. Некрасовым было получено точное решение этой задачи для периодических волн установившегося типа конечной высоты на поверхности глубокой тяжелой жидкости. В 1927 г. А. М. Некрасов дал строгое доказательство для таких же волн при жидкости ограниченной глубины. Уравнения [c.515]

Рассмотрим сначала плоскую стоячую волну, установившуюся между двумя плоскими параллельными жесткими границами, одна из которых неподвижна, а другая колеблется. Эта задача содержит в себе, как частный случай, и задачу Рэлея, в которой обе границы неподвижны. Рассмотрение проведем в переменных Лагранжа, с помош ью которых легко записать граничное условие на колеблюш ейся поверхности. [c.59]

В предыдугцем исследовании были определены стоячие волны в бассейне с наклонным дном. Применяя обычный прием, можно получить из этих волн установившиеся волны и прогрессивные волны, распространяюхциеся параллельно береговой черте. [c.406]

В случае турбулентного потока длины волн, меньпгае диаметра частиц, учитываются постоянной времени или коэффициентом сопротивления (фиг. 2.1, стр. 31 и фиг.. 5.2, стр. 206), в то время как длины волн, больпше диаметра частиц, учитываются членом относительного ускорения и членом Бассе. Кроме того, если движение установившееся (член Бассе пренебрежимо мал) и не происходит сдвига, то для смеси с малой концентрацией частиц в правой части уравнения (6.41) остается только третий член. Логично также пренебречь объемом, занимаемым дискретной фазой, т, е. принять в уравнении (6.30) р р, особенно если р и рр близки по величине. [c.283]

Содержание настоящего параграфа не является традиционным для теории колебаний. В теории колебаний случайные колебания рассматривались лишь как результат случайных воздействий на колебательную систему. Возможность самогенерирования динамической системой случайных колебаний, несмотря на очевидную реальность стохастических волн и турбулентных колебаний, оставались вне рассмотрения. Отчасти это связано с тем, что основными установившимися движениями, исследуемыми [c.325]

Установим с помощью формул Френеля соотношения между фазами падающей, преломленной и отраженной волн. Амплитудные коэффициенты отражения — величины вещественные (случай полного внутреннего отражения, когда это не так, рассматривается в гл. XXIV). Поэтому фазы отраженной, преломленной и падающей волн либо совпадают, либо отличаются на я. Заметим, что направления, выбранные для наших векторов в качестве положительных, конечно, условны (так же как во всякой геометрической задаче). Но поскольку мы придерживаемся их на всем протяжении нашего рассмотрения, то найденные таким путем соотношения имеют общий смысл. Наш выбор положительных направлений означает, в частности, что волны i, г, d совпа,[1,ают по фазе, если амплитуды Ег, имеют одинаковые знаки, и противоположны по фазе, если знаки различны. [c.475]

В схемы устройств для измерения кинематических и динамических параметров процесса распространения волн напряжений входят датчики, являющиеся преобразователями механических возмущений в электрические сигналы, и измерительная аппаратура, позволяющая регистрировать эти сигналы. Рассмотрим принцип работы и устройство датчиков и измерительной аппаратуры. Установим требования, предъявляемые к ним, на примере аксельрометра [прибора для замера ускорения, представляющего собой систему с одной степенью свободы и состоящую из инерционного элемента массы М, упругого чувствительного элемента с жесткостью К. и демпфера с коэффициентом затухания т (рис. 14)]. При определенных допущениях [1] систему можно считать линейной и ее движение характеризовать уравнением X + 20х Ь = / t), решение которого имеет вид X = gn/(o — Г], (1.2.10) [c.24]

Для других областей возмущений тензор кинетических напряжений строится аналогично изложенному. К моменту времени ifn = = [2 (/ — /) Р) Мс процесс распространения волн напряжений становится установившимся, плита совершает колебательное движение И находится в напряженном состоянии, которое характеризуется тен зором кинетических напряжений (Г). Построение этого тензора для заданной формы плиты приведено в [19]. Если плита изготовлена из вязкопластического материала, то все исследование напряженного состояния и движения частиц плиты в областях возмущений волн на-пряжений проводится аналогично изложенному, однако функции состояния материала имеют другой вид и определяются по следующим формулам в случае нагрузки [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...