Решетка нерегулярная

Разрешающая способность 186 Рассеяние излучения 255 Резонансное излучение 348 Резонаторы 77 Рентгеновские лучи 224, 364 Рентгеновский спектрометр 228 Рефракция 231 Решетка нерегулярная 212 [c.411]

Пренебрегать атомной структурой твердого тела нельзя при рассмотрении теплового движения, в нем. Тепловое движение атомов кристаллической решетки представляет собой быстрые нерегулярные колебания атомов около положений равновесия. При этом смежные атомы могут колебаться с различными амплитудами и фазами и часто могут двигаться навстречу друг другу. А это значит, что в спектре [c.696]

Химическая очистка воды работала нерегулярно, качество питательной воды не контролировалось, продувка котла производилась один раз в 4—5 дней, котел промывался редко при промывках механическая очистка поверхностей нагрева котла от накипи не делалась. Однако администрация предприятия водный режим котла не улучшила и, несмотря на запрещение инженера-контролера, продолжала эксплуатировать котел (котел не был опломбирован) до аварийной остановки вследствие возникновения трещин в огневой решетке между трубами, расстройства и течи вальцовочных соединений. [c.422]

На рис. 7.17 приведена схема, поясняющая принцип действия лазерного дефлектора, использующего синтезированную нерегулярную дифракционную решетку в качестве отклоняющего элемента. Голограмма/", имея в разных своих областях неодинаковую пространственную частоту, освещается лазерным светом С. Свет, дифрагировавший на голограмме, собирается в задней фокальной плоскости линзы Л. Подводя к лучу участки голограммы, имеющие различные пространственные частоты, можно направлять луч в любую заданную точку плоскости Р. [c.158]

Изменение окраски, например, относится к изменениям второго порядка и не выдерживает нагрева до 300 С. В результате облучения свободные электроны локализуются в нерегулярностях кристаллической решетки, образуя центры окраски. Высокая температура, а иногда даже действие солнечных или ультрафиолетовых лучей вновь освобождают эти электроны из ловушек , причем кристалл приобретает свою первоначальную окраску. [c.244]

Идеальный кристалл должен отражать в угловой области порядка 3— 5. Угловое уширение отражения от металлического монокристалла много больше, чем у идеального, и обычно составляет несколько сотен секунд. Для объяснения таких особенностей в характере рассеяния рентгеновских лучей Дарвин ввел предположение (1922) о мозаичной структуре кристаллов. Мозаичным называют кристалл, состоящий из независимых совершенных областей (блоков), кристаллическая решетка которых ориентирована почти параллельно относительно друг друга, так что наблюдается лишь небольшая нерегулярная дезориентация этих блоков. Размер блоков мозаики предполагается малым (порядка 10 см). В таких блоках эффектом поглощения и многократного отражения можно пренебречь. В общем случае полагают, что имеются распределение блоков по размерам и разброс углов дезориентации. [c.227]

В случае искривленных границ узлы регулярных решеток могут оказаться за пределами области. Тогда можно деформировать часть решетки вблизи границы [ПО], формируя нерегулярную решетку, что является частным случаем интерполяции. Поскольку почти всегда (за исключением некоторых электронных и ионных источников) решетка является регулярной в области самого пучка, необходимая точность обычно достигается без приложения чрезмерных усилий. В случае источников благодаря значительным различиям в размерах анода и катода применима сферическая система координат, в которой размер. ячейки увеличивается с ростом радиальной координаты [111]. [c.147]

Из этого исследования (при N = 48) конфигураций, порождаемых через промежутки времени А , равные 19 200 пробным смещениям, вытекает также, что за этот интервал времени перемещения молекул в состояниях нижнего уровня были, как правило, малы по сравнению с расстоянием между ближайшими соседями иначе говоря, в течение длительных периодов времени молекулы оставались вблизи средних положений, соответствующих регулярной гексагональной решетке. С другой стороны, в состояниях верхнего уровня в интервале неразберихи скорее правилом, чем исключением, были большие перемещения молекул за время между контрольными конфигурациями, что сопровождалось частыми изменениями характера структуры от нерегулярной до типа 7 X 7 . Переходы между верхними и нижними состояниями (и наоборот) происходили довольно редко во всем диапазоне плотности интервала неразберихи . Частота таких переходов была наибольшей вблизи границы этого интервала, соответствующей низкой плотности, затем при возрастании плотности она убывала при т < 1,3 такие переходы совершенно исчезали. [c.334]

Решетка с нерегулярным шагом. Регулярность скважности и уровень боковых лепестков можно ослабить, если внести нерегулярность в расстановку приемников в пределах блока фильтрующей решетки. При нерегулярности вдоль направления, перпендикулярного к потоку, улучшаются условия. фильтрации в поперечном направлении, а при внесении нерегулярности в направлении потока улучшается фильтрация конвективной компоненты волнового числа хц. Совместная нерегулярность на основании гипотезы перемножения приводит ж общему улучшению характеристики фильтра. [c.118]

Выше мы исследовали движение электронов по замкнутым орбитам без учета их взаимодействия с фононами и нерегулярностями кристаллической решетки (примесями, вакансиями и т. д.). Циклический характер движения электрона проявится Б кристалле в том случае, когда период обращения электронов меньше времени между двумя столкновениями с примесями или фононами. Другими словами, циклическое движение электронов проявится при условии, когда длина свободного пробега электронов между двумя столкновениями значительно превышает диаметр замкнутой траектории. Эти условия могут быть выполнены при использовании при низких температурах монокристаллов очень высокой чистоты в полях достаточно большой напряженности. Увеличивая напряженность магнитного поля, можно сократить размеры орбиты и период обращения. Верхний предел напряженности поля определяется условием, чтобы размер орбиты значительно превышал постоянную решетки и само поле не должно изменять изоэнергетических поверхностей, т. е. законов дисперсии Е к). [c.170]

К настоящему времени, однако, известно кое-что (см. гл. 8—11) о спектрах возбуждений пространственно неупорядоченных систем, характеризуемых гамильтонианами без трансляционной симметрии идеальной решетки. Поэтому представляет интерес изучить термодинамические свойства нерегулярных спиновых систем, в которых узлы или неодинаково заполнены, или по-разному взаимодействуют с соседями. [c.540]

Кеезом и др. [124] исследовали влияние облучения нейтронами в реакторе на теплоемкость. В образце, подвергнутом общей дозе облучения, равной 5-10 нейтронов на 1 обнаружились два эффекта а) величина 0 уменьшилась примерно на 3% и б) в пределах погрешности эксперимента линейный член в теплоемкости исчез. Последующий отжиг до 500° С не вызвал существенных изменений в низкотемпературной теплоемкости, отжиг до 780° С привел к появлению линейного электронного члена, не изменив, однако, пониженной облучением величины вд. Эти эффекты можно объяснить в рамках существующих представлений о влиянии облучения нейтронами на электрические свойства кремния (ссылки на соответствующие работы см. в [124]). Под действием облучения возникают нерегулярности решетки (свободные места и смещенные атомы), что приводит, по-видимому, к появлению новых уровней в запрещенной зоне между валентными электронами и зоной электронов проводимости. При низких температурах эти новые уровни являются ловушками для электронов проводимости и дырок, что вызывает исчезновение линейного члена в теплоемкости, появление которого связано с носителями тока (в нашем случае с дырками, так как до облучения образец принадлежал к дырочному типу). Отжиг при достаточно высокой температуре устраняет нарушения, вызванные облучением, и уменьшает количество новых уровней, что приводит снова к появлению линейной добавки к теплоемкости. [c.347]

Эшби показал, что для сложных границ скольжение по границе и миграция тесно связаны. В этом случае скольжение и миграция границы пропорциональны, поскольку только в этом случае возможно скольжение без изменения структуры границы. При зернограничном проскальзывании по большеугловой границе миграция выступает как процесс, обеспечивающий непрерывное под-страивание границы до плоскости в атомном масштабе благодаря перемещению зернограничных дислокаций. Однако эту миграцию следует отличать от той, которая происходит в процессе пластической аккомодации, когда миграция, наблюдаемая при локальной пластической деформации, непосредственно не связана со скольжением по границе зерна. Такая нерегулярная миграция может препятствовать зернограничному проскальзыванию, поскольку не позволяет границе в процессе скольжения оставаться плоской. Для осуществления непрерывного скольжения по поверхности границы зерна необходимо действие источников зернограничных дислокаций. Предполагается, что источниками таких дислокаций могут быть источники типа Франка — Рида, действующие на границе зерна. Обнаруженные спиральные образования на границе зерен являются источниками дислокаций границ зерен, размножение которых происходит не скольжением, а переползанием. Дислокации границ зерен могут образовываться и в результате взаимодействия дислокаций решетки со структурными дефектами границы. [c.178]

Топки с неподвижным слоем и ручной подачей топлива резко снижают производительность при зашла-ковании колосников и в периоды их очистки от шлака. Особенно сильно эти недостатки проявляются при отсутствии воздушного дутья и секционной подачи воздуха под решетку. Необходимость (при отсутствии дутья) повышения разрежения в топке при росте нагрузки ведет к высоким присосам воздуха в топку и по всему газовому тракту. Заплавление жидким шлаком части решетки, ухудшая ее охлаждение воздухом, вызывает перегрев и повреждения колосников. Операции по подрезке шлака и очистке решетки связаны с опасностью механических повреждений колосников инструментом, особенно при недостаточной квалификации и внимательности персонала. К перегреву и повреждениям колосников ведет также накопление и горение провала мелкого топлива под решетками особенно при нерегулярной очистке шлаковых бункеров и отсутствии устройств для заливки шлака водой. [c.28]

Иллюстрирование схемы КМОЗ на примере A yZ-моде-ли показало, что для этой задачи было необходимо ввести S-матрицы вида (20). Существенно отметить, что для этой задачи введённая 5"-матрица не является физической, но представляет нек-рую абстрактную 5-матрицу, использование к-рой в схеме КМОЗ приводит к диагонализации гейзенберговского гамильтониана. Для др. физ. задач, напр, о цепочке Хаббарда или об эффекте Кондо, частицы имеют внутр. симметрию и их состояния характеризуются дискретным индексом, конкретно—проекцией спина, поэтому физ. 5-матрица в этих задачах является матрицей по этим индексам. Она должна удовлетворять ур-нию Янга — Бакстера, и с её помощью вводятся описанные выше ма-тем. конструкции КМОЗ — матрица монодромии Т и трансфер-матрица Т. Однако этих величин недостаточно для полного рещения задачи. Особую проблему составляет учёт периодических граничных условий. В рамках КМОЗ эта проблема нахождения импульсов сводится к диагонализации трансфер-матрицы Т на т. н. нерегулярной решетке. [c.153]

Обычно различают регулярные (или специальные) и нерегулярные границы. У регулярных границ имеется решетка совпадений, параметры которой условно характеризуют числом атомов Ь в ячейке совпадений (А = 1 — полное совпадение решеток — границы нет А = 3 — граница двойника плоекости (111) гранецентрированной кубической решетки другие границы начинаются при А = 5, а при А > 25 — 29 уже наблюдаются нерегулярные границы). [c.31]

А.И. Олемской и Е.А. Тороиов [474] развили синергетическую теорию стеклования, в соответствии с которой стеклование жидкости представляется как кинетический переход, при котором происходит потеря эргодичности и устанавливается стационарное токовое состояние. Потеря эргодичности означает закрепление атомов в узлах нерегулярной решетки стекла, а токовое состояние — появление потоков поперечных фононов, связанных со сдвиговой компонентой х тензора напряжений. Это позволило принять компоненту упругих напряжений х за параметр порядка, а долю п узлов, находящихся в закрепленном состоянии, присущем твердому телу, — за управляющий параметр. [c.291]

Как уже отмечалось в 4.1, главная трудность при записи синтезированных голограмм и фильтров — необходимость записывать одновременно их амплитудную и фазовую части. Эту трудность можно преодолеть, если записывать эти части по отдельности. Так, в [63] предложено синтезировать оптимальный фильтр (7.9) в два этапа на ЦВМ синтезировать амплитудную компоненту фильтра, а фазовую компоненту записать голографическим методом в виде голограммы, состоящей из набора кольцевых дифракционных решеток, сдвинутых одна относительно другой на половину периода решетки (метод нерегулярной фазовой решетки). Процедура оптического синтеза фазовой компоненты винеровского фильтра подробно описана в [200]. [c.151]

Еще более сложной оказалась картина генерации в самонакачивающем-ся обращающем зеркале на кристалле ВаТЮз [86], когда резонатор был образован торцами кристалла, перпендикулярными с-оси. Исследовалось несколько вариантов покрытия торцев а) непокрытые, б) с зеркальным и в) с диффузным покрытием. Был обнаружен ряд интересных закономерностей в кинетике генерации, в том числе стабильные во времени (более 1 ч) регулярные пульсации интенсивности обращенного пучка со 100%-ной глубиной модуляции в случае в). При этом частота пульсаций изменялась примерно пропорционально / в пределах 0,04—40 Гц при изменении интенсивности от 1 до 200 Вт/см . Для случая б) зафиксированы регулярные пульсации интенсивности после нескольких промежуточных стадий с удвоением, утроением и т.д. основной частоты биений, переходящие в оптический хаос. С помощью интерференционной методики было показано, что регулярные пульсации связаны с возникновением одной движущейся решетки в кристалле. При хаотических пульсациях наблюдается нерегулярная пульсация скоростей. [c.251]

Трехмерная проблема Изинга не может быть решена точно даже в отсутствие магнитного поля. Однако в последние годы для решения проблемы были развиты численные методы, позволяющие получать чрезвычайно точные анпроксимации. Их идея состоит в вычислении коэффициентов разложений в ряды Тейлора, пригодных либо при высоких, либо при низких температурах. Эти коэффициенты получаются с помощью диаграммных методов, приводяш их к чрезвычайно сложным комбинаторным задачам. Прогресс в этой области был достигнут лишь благодаря использованию ЭВМ. В настоящее время во многих случаях приходится иметь дело с очень длинными рядами (в некоторых задачах они насчитывают от 30 до 80 членов). Затраты большого труда на вычисление таких длинных рядов не обусловлены просто прихотью. Оказывается, что коэффициенты в этих рядах принимают чрезвычайно нерегулярные значения если же ряды вообще сходятся, то они сходятся очень медленно. Чтобы дать представление об этом, приведем первые члены низкотемпературного разложения (по степеням и = е в ) намагниченности в нулевом поле для модели Изинга с d = 3 в случае гранецентрированной решетки (это разложение было получено Фишером в 1965 г.) [c.360]

Это свидетельствует о том, что кажущееся на первый взгляд существенное различие между кубической гранецентрированной и гексагональной плотноупакованной структурами на самом деле оказывается незначительным, и эти структуры являются родственными. Как видно из фиг. 5, б, атомы в гексагональных слоях (00.1) упакованы точно также, как и в плоскостях 111 структуры ГЦК (фиг. 3, б). Однако если трехмерная гексагональная структура строится путем наложения этих плоскостей в последовательности АВАВ..., то при построении кубической гранецентрированной решетки плоскости 111 накладываются друг на друга в последовательности АВСАВС..., т. е. при этом используется третье возмол ное положение плотноупакованного слоя, обозначенное на фиг. 5, б буквой С. Разница в энергетическом отношении между этими двумя структурами весьма незначительна, и в связи с этим последовательность чередования слоев может легко нарушаться при пластической деформации, а также в результате возникновения нерегулярностей во время роста кристаллов вследствие образования так называемых дефектов упаковки (более подробно дефекты упаковки описываются в гл. 1П). [c.33]

Гораздо более полное описание кинетики процессов роста, лимитируемых диффузией, было дано Хэмом [34, 351, а также Булафом и Ньюменом [8, 9] для случая выделения на дислокациях. В работе Хэма была рассчитана временная зависимость скорости выделения для ряда сфероидальных Р-частиц в правильной кубической решетке. Использованный им метод решения формально сходен с методом Вигнера — Зейтца, применяемым для расчета структуры энергетических зон в твердых телах для расчета используются свойства симметрии такого ряда частиц в качестве граничного условия принимается следующее нормальная компонента потока атомов примеси становится исчезающе малой на поверхности кубической ячейки , окружающей каждую частицу. За исключением короткого начального переходного периода, закон роста для сферических частиц идентичен закону, даваемому методом Уэрта — Зинера можно также показать, что нерегулярное распределение частиц р-фазы не влияет сколько-нибудь заметно на закон их роста. Иглы иди пластины, сохраняющие в процессе роста эллипсоидальную форму с неизменным эксцентриситетом также дают качественно сходные результаты, отличающиеся от формулы Уэрта — Зинера только численной величиной входящих в уравнение параметров. Отсюда следует, что уравнение Аврами (39) является хорошим приближением для описания роста на ранних стадиях превращения во всех этих случаях, хотя, как подчеркивает Хэм, оно не имеет особого значения в случае превращений, лимитируемых диффузией, за исключением того, что служит [c.280]

В кристаллическом силикате ионы металлов и силикат-анион располагаются определенным порядком в жесткой решетке, слагая пространственный правильный каркас. При синтезе силикатов используемый щелочной силикат несет в себе из-за наличия равновесия полимеризации силикат-ионов элементы нестехиоме-трического состава. Даже при высоком pH 3, когда силикат-ион находится в иопомерпом состоянии, небольшая добавка раствора соли двухвалентного металла вызывает интенсивную полимеризацию. Образующиеся при этом полисиликат-ионы имеют различную степень полимеризации и вызывают в дальнейшем осаждение гидросиликатов металла нерегулярного состава. [c.101]

Основные неполадки топочных устройств с неподвижным слоем и ручной подачей топлива—это заполнение расплавленным шлаком живого сечения колосниковых решеток, деформация их, заедание поворотных колосников и неисправность их приводов, разрушение отражательных плит, защищающих фронтовые дверки от лучистой теплоты слоя топлива. В результате дверки часто накаляются докрасна. Зашлаковывание живого сечения колосниковой решетки происходит чаще всего при отсутствии воздушного дутья и секционной подачи воздуха под решетку, ухудшает ее охлаждение воздухом, вызывает перегрев и повреждение колосников, снижает паропроизводительность котла. При подрезке шлака и очистке решетки возможны механические повреждения колосников инструментом, особенно при недостаточной квалификации и небрежности обслуживающего персонала. Перегреву и повреждению колосниковых решеток способствует также горение провала (мелкого топлива) под решеткой, особенно при нерегулярной очистке шлаковых бункеров и отсутствии устройств для заливки шлака водой. [c.245]

Амплитудные голограммы. Исторически первым методом расчета амплитудной голограммы является метод Ломана [2], основанный на использовании свойств нерегулярной амплитудной дифракционной решетки. По Ломану любая голограмма может быть интерпретирована как искаженная дифракционная решетка. Таким образом, сутью цифровой голографии является расчет этих искажений, исходя из характеристик голографируемого объекта. Голограмма Ломана представляет собой набор ячеек вида рис. 1.37, каждая из которых соответствует одному пикселу матрицы Т. Если рассматривать цифровую голограмму как искаженную решетку, то ясно, что при смещении отверстия в ячейке относительно центрального положения фаза падающей световой волны будет изменяться на пропорциональную величину. [c.22]

Оптический элемент (1.30) представляет собой нерегулярную дифракционную решетку, переходящ то в регулярную при рт = О, а = О, а = 1. Изменение любого из перечисленных параметров приводит к перераспределению светового потока между различными порядками дифрашщи, что эквивалентно направлению части мощности светового пучка в вспомогательные элементы. При этом в полезный рабочий дифракционный порядок идет различная доля энергии из различных ячеек, что эквивалентно неявному введению амплитудного пропускания наряду" с фазовым, но при использовании чисто фазовой структуры. [c.24]

Первая работа по синтезированным на компьютере оптическим элементам для анализа и формирования поперечно-модового состава излучения была опубликована в 1982 г. [51]. В то время ДОЭ, согласованные с поперечными модами, представляли собой бинарные амплитудные (а виоследстврш — фазовые) нерегулярные решетки, рассчитанные с помощью компьютера. Близкая к [51] по постановке задача содержалась в работе [52], опубликованной в 1983 г. До появления ДОЭ предлагались сложные диафрагмы с газовыми ячейками, повторяющие форму нулей мод 53], однако формируемые ими изображения содержали много паразитных мод. Виослед- [c.443]

Эта область соответствует энергии внещнего магнитного поля, при которой происходят необратимые смещения стенок доменов. Указанным смещениям препятствуют примеси в кристалле и другие дефекты кристаллической решетки. Плотность этих дефектов определяет смещения стенок доменов, влияет на магнитное сопротивление и потери на гистерезис. Под влиянием различных дефектов кристаллической решетки возникают нерегулярные колебания смещающихся стенок, которые наблюдаются в виде электромагнитных шумов в процессе намагничивания. В этом заключается суть эффекта Баркгаузена. [c.187]

Реальные металлы обладают отличным от нуля согфотивлением, так как электроны рассеиваются вследствие наличия дефектов кристаллической решетки и ее колебаний. По мере роста температуры внутреннее сопротивление металлов также растет, так как из-за увеличения амплитуд колебаний решетки, энергия которых дроиорциональна кТ, возрастает рассеяние электронов. Собственное сопротивление сплавов и металлов, содер-жаш,их примеси, больше, чем сопротивление чистого металла. Это обусловливается большей нерегулярностью кристаллической решетки сплавов и металлов с примесями в сравнении с чистыми металлами. [c.315]

У идеальной решетки штрихи должны быть строго парал,/гельны и име-1 ь одинаковою форму. Однако на практике оба эти требования обычно не выполняются. Совершенно нерегулярные ошибки приводят к затумапивапию картины и не так серьезны, как систематические ошибки, например в периоде решетки. Последние приводят к появлению в спектре паразитных линий, называемых духа.чи. Очень часто такие духи с большим трудом можно отличить от настоящих линий. [c.374]

При перетягивании исходных заготовок в вс нередко возникают нерегулярности микроструктуры материала вследствие разрывов в решетке химических связей, например, В — О — В, 81 — О — 81 связей [27, 65], вероятность этих разрывов тем выше, чем при меньшей вязкости и с большим натяжением вытягивается вс и зависит также от силы этих связей. Эти нарушения когерентности микроструктуры сохраняются в ВС — вытянутые двухслойные или градиентные волокна представляют собой сильно термозакаленные системы, причем вследствие бинарности макроструктуры ВС и различия в коэффициентах расширения жильной и оболочечной его частей последующий отжиг ВС не приводит к заметному восстановлению разрывов связей, которые становятся центрами светоослабления, обусловленного и поглощением, и рассеянием. [c.53]

В силу неоднородности среды длинноволновое поле как бы промодулировано коротковолновым полем, причем в конденсированной среде глубина модуляции, вообще говоря, велика. Отличие кристаллов от жидкостей состоит в этом отношении в том, что в жидкостях модуляция носит нерегулярный (флуктуационный) характер, а в кристаллах помимо флук-туационной части имеется и регулярная модуляция с пространственными периодами, равными и меньшими постоянной (или постоянных) решетки. [c.135]

Покажем теперь связь Ггматрицы с Г-матрицей. Следует обратить внимание на различные аргументы в. гматрицах, образующих оператор Tj, поэтому необходимо обобщить понятие Г-матрицы и матрицы монодромии до сих пор задаваемых соотношениями (18.4) и (18.9). Определим так назыв1аемые матрицу монодромии и трансфер-матрицу на нерегулярной решетке (своих аргументов) [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...