Среда вязко-пластическая

Способность пластины несущая 244 Среда вязко-пластическая 306 [c.323]

Среды вязко-пластические Бингама 144, 145 — Течение в трубах 145, 146 [c.825]

Течение сред вязко-пластических 145, 146 [c.830]

При внедрении тела в преграду, как отмечено в предыдущем параграфе, образуются область внедрения с пограничным слоем и область возмущенного состояния среды (рис. 67). Пограничный слой имеет ширину I ) и окаймляет кратер, форма которого определяет форму этого слоя. Пограничный слой характеризуется уравнениями образующих внутренней Гд (д) и внешней Г1 (г) ограничивающих поверхностей. Среда в пограничном слое вязко-пластическая, имеет температуру Тп и характеризуется тензором напряжений (о), вектором скорости частиц V и плотностью р, которым соответствует тензор кинетических напряжений (Т). [c.198]

Область возмущенного состояния среды образуется в результате распространения волны напряжений, ограничена внешней поверхностью пограничного слоя, свободной поверхностью преграды и поверхностью переднего фронта волны напряжений, которая может быть как волной нагрузки, так и волной разгрузки. Среда в области возмущенного состояния находится при температуре Г в упругом, вязком, пластическом или другом состоянии в зависимости от ее физико-механических свойств и условий внедрения, которое характеризуется тензором напряжений (а), вектором скорости частиц V и плотностью р им соответствует тензор кинетических напряжений (Т). [c.198]

В теории деформируемых твердых тел, несмотря на широкое развитие всех прежних направлений, центр тяжести стал смещаться в сторону новых схем упругопластическое, вязко-пластическое состояние, явления упрочнения (наклепа), ползучесть, нелинейные упруго-пластические колебания, механика сыпучей среды и грунтов. В настоящее время эти направления в своей совокупности превосходят по числу посвященных им работ и численности занимающихся ими исследователей классические разделы теории упругости. Во всех этих направлениях шла работа и над принципиальными основами, и над решением частных задач. [c.301]

Упруго пластические и вязко-пластические среды [c.173]

Рис. 136. Реологические кривые вязко пластической среды, обладающей объемной вязкостью

Вязко-пластическая среда [c.306]

Уравнение состояния. Свойства вязко-пластической среды характеризуются моделью (фиг. 207), состоящей из вязкого элемента, соединенного параллельно с площадкой с кулоновым трением о . м. [c.306]

Закон деформации вязко-пластической среды имеет вид [c.306]

Движение вязко-пластической среды характеризуется своеобразными чертами. Так, при продавливании вязко-пластической массы через круглую трубу центральная часть потока не деформируется и движется как твердое тело деформируется лишь некоторый кольцевой слой, примыкающий к стенкам трубы. [c.307]

Установлено, что на удалении (1,0-ь 1,5)А от плоскости входа течение становится одномерным и профиль скорости потока перестает изменяться. Это позволяет ограничить длину области решения величиной порядка (2 4-2,5)/г. На участке установившегося одномерного течения известно аналитическое решение для линейно-вязкой и вязко-пластической сред. [c.291]

Вязко-пластическое тело относится к разновидности нелинейно-вязких сред. Предполагается, что в пространстве ац, Т) существует поверхность, такая, что по одну сторону от этой поверхности реакция на внешнее возмущение отсутствуёт, а по другую сторону от нее среда ведет себя как вязкое тело. Простейшими моделями такого типа описывается поведение густых смазок, металлов при высоких температурах и т. д. , [c.14]

В предельном случае идеально пластической среды скорости пластических деформаций являются функциями напряжений. Тем не менее, идеально пластическая среда имеет глубокие.отличия от вязкой среды. Для вязкой среды не существует понятий начальной поверхности текучести и упругой разгрузки,, в то время как для идеально пластической среды эти понятия имеют основное значение. Есть и другие различия между вязкой и идеально пластической средами, однако более подробно на этом вопросе мы здесь останавливаться не будем. [c.26]

Систему уравнений (11) можно переписать в несколько ином виде, которым удобно пользоваться для описания движения частных случаев бингамовских сред — вязких жидкостей (то = 0) и пластических сред ( 1 = 0). Для этого левую и правую части этих уравнений разделим на число Рейнольдса К. После этого данная система уравнений примет следующий вид [c.66]

Присоединяя к выражениям (1.7) условие сжимаемости а = /(е), получим известные выражения соотношений вязко-пластической среды при квадратичных потенциалах. [c.125]

Для вязко-пластических сред функция нагружения зависит от компонент тензора скорости эластической деформации [c.131]

Рассмотрим модели вязко-пластических сред, определенные на основе представлений о трансляционных механизмах упрочнения [2]. [c.131]

Нередко при гидротранспорте приходится иметь дело с мелкодисперсными материалами, обладающими специфическими физическими и физикохимическими свойствами. При разбавлении в воде эти материалы образуют вязко-пластические (структурные) среды (глинистые, цементные и меловые растворы, илистые, торфяные, тонкодиспергированные угольные гидромассы и т. п.), не подчиняющиеся закону трения Ньютона. [c.769]

Для упруго-вязко-пластической среды с определяющим уравнением в форме (Д. Д. Ивлев, 1959) [c.306]

Дальнейшее обобщение линейной теории вязкоупругости состоит в переходе к нелинейным уравнениям вида (10.41) или (10.42), т. е. к соотношениям указанного вида при нелинейных операторах Р и R. Нелинейная теория вязкоупругостн позволяет получить достаточно хорошее описание ползучести бетона и полимеров при различных режимах, в том числе неизотермических. В то же время этой теорией не охватываются необратимые процессы, протекающие мгновенно (атермическая пластичность) такие явления, как было указано, характерны в первую очередь для металлов. Тела, обладающие упругостью, вязкостью и пластичностью, описываются теорией упруго-вязко-пластических сред. Реологические уравнения этой теории уже не могут быть представлены в виде (10.41) или (10.42) (даже при нелинейных операторах Р и R ) подобно тому, как соотношения между напряжениями и деформациями для упруго-пластического тела нельзя записать в виде конечных (функциональных) связей. В рамках упомянутой теории и следует искать описание поведения металлов при достаточно высоких температурах. [c.754]

Согласно В. Ольшаку понятие механические свойства среды включает два элемента — закон, определяющий связь между тензорами напряжений и деформаций и их скоростями, а также некоторые величины, называемые модулями или параметрами, входящие в этот закон. -Модули, или параметры, могут быть действительными физическими постоянными, зависящими от температуры и энтропии (упругая, линейно-релаксирующая или вязкая среда), или они являются функциями инвариантов тензоров напряжений, деформаций и скоростей деформаций (пластические и вязко-пластические среды) [107]. [c.10]

Вязко-пластические среды. Параллельное соединение вязкого и пластического элементов (рис. 73, а) дает вязко-пластическую среду Шведова и Бингама. При а х среда не деформируется. При от, уравнение состояния имеет вид [c.175]

По-нрежнему будем рассматривать мгновенное состояние в момент времени t. При сделанных допущениях для вязко-пластической среды функционал / [уравнение (XIV.50) ] имеет вид [c.321]

МЕТОДИЧЕСКИЙ ПРИМЕР, Решая краевые задачи неизотермического пластического течения с применением метода конечных элементов, с иллюстративной целью остановимся на сравнительно несложной, с точки зрения реологии, несжимаемой вязко-пластической среде. Выберем в качестве метода построения алгебраической системы метод Га-леркина. [c.286]

Приведенные в предыдущем параграфе дискретно-структуриая модель и явная схема расчета предполагают возможность использования пшрокого класса реологических соотношений с учетом упругих, вязких, пластических, а также анизотропных свойств элементов слоев, микрослоев и их компонент. Главным в зтих соотношениях является то, что закон среды должен быть разрешим относительно скоростей изменения напряжений или самих напряжений. [c.150]

Для уяснения основ теории пластичности, а также при решении практических задач большую роль играют вариационные принципы теории пластичности. С их помощью можно описать напряженное и деформированное состояние тела в форме требования минимума некоторого функционала при некоторых дополнительных условиях. В качестве последних используются не все уравнения и неравенства задачи, а лишь часть их. Напомним, что вариационные принципы для рассеивающих сред, в которых варьируются кинематически допустимые поля деформаций и статически допустимые поля напряжений, выраженные через упругий потенциал и потенциал рассеивания, были введены еш е Г. Гельмгольцем и Ф. Энгессе-ром. Для идеально пластического тела из принципа Гельмгольца следует, 265 что действительное поле напряжений обращает в максимум мощность поверхностных сил Но поскольку, согласно закону сохранения энергии, эта мощность равна мощности внутренних сил и сил инерции, то и эта последняя должна стремиться к максимуму. Обобщение принципов Гельмгольца и Энгессера на вязко-пластическую среду получили А. А. Ильюшин , а позднее Дж. Г. Олдройд и В. Прагер. [c.265]

Достигнутые успехи привели к более или менее отчетливому осознанию основных принципов построения механики сплошной среды как единой феноменологической дисциплины, основанной на макроэкснерименте, хотя и построение конкретных моделей по некоторому паспорту экспериментальных данных представляет собой весьма сложную задачу. Грани между так называемым твердым деформируемым телом, жидкостью и газом, определяемые для реальных тел физическими параметрами (давление, температура, скорость процесса и пр.), стираютсяи в их модельном описании. Для примера, модель несжимаемого упруго-вязко-пластического тела включает в себя как частные (предельные) случаи упругое тело, вязкую жидкость, идеальную 279 несжимаемую жидкость, идеально-пластический материал. [c.279]

Иными словами, твердые тела одновременно обладают некоторым сопротивлением начальной пластической деформации или пределом текучести (в этом их отличие от собственно жидкостей) и существенной зависимостью этого сопротивления от скорости (т. е. вязким поведением, подобно поведению вязких жидкостей). Явление по,тзучести, т. е. постепенного нарастания остаточной деформации во времени при достаточной температуре, есть важнейшее проявление вязко-пластических особенностей материалов. Подобно теориям пластичности (см. п. 5) на основе механики сплошных однородных сред, развиты математические теории ползучести, на основе которых проведены многочисленные расчеты [15]. Они позволили определить кривые релаксации по кривым ползучести (и наоборот), рассчитать ползучесть при сложных напряженных состояниях для труб под внутренним давлением, пластин, оболочек, вращающихся дисков и т. п. Далее, по кривым ползучести при простом напряженном состоянии (обычно при растяжении) и постоянной температуре рассчитана [c.138]

В начале 1 отмечалось, что главные достижения динамики упругих тел были связаны с математической школой Ленинградского университета и Сейсмологическим институтом Академии наук СССР. В известной мере аналогичное утверждение можно высказать о связи первых достижений динамики пластических и вязко-пластических тел с механико-математиче-ской школой Московского университета и Институтом механики Академии наук СССР. Основоположниками динамики вязко-пластических и пластических сред стали современные представители названной школы — А. А. Ильюшин и X. А. Рахматулин. Их исследования были продолжены в Институте механики (В. В. Соколовский, Г. С. Шапиро и др.) и в МГУ (В. С. Ленский, П. М. Огибалов и др). Основные результаты в этой области опубликованы в изданиях Института механики — журнале Прикладная математика и механика и Инженерном сборнике , а также в Ученых записках и Вестнике Московского университета. [c.301]

Полное решение проблемы выбора надлежащей модели материала даже в такой упрощенной форме далеко от завершения, однако имеются примеры удачных частных решений. Так, при сверхвысоких (порядка модуля упругости) давлениях, развивающихся при гиперскоростных соударениях, успешно используется модель идеальной жидкости (М. А. Лаврентьев, 1949). Для материалов типа полимеров, для которых существенны эффекты несовершенной упругости, иногда используется модель вязкоупругого тела (см., например, А. Ю. Ишлинский, 1940). Что касается материалов типа металлов, находящихся под действием умеренно высоких напряжений порядка предела текучести (которым, в основном, и посвящен данный обзор), то для их изучения могут использоваться два подхода. В основе первого из них лежит допущение, что за пределами упругости материал переходит в вязко-пластическое состояние и его определяющее уравнение зависит от времени. Начало этому направлению подолбили работы А. А. Ильюшина (1940, 1941), в которых в качестве определяющих уравнений использованы уравнения вязко-пластического течения, не учитывающие упругих деформаций. В этих работах дано решение нескольких теоретических задач (удар по цилиндрическому образцу твердым телом, деформирование полого цилиндра под действием внутреннего давления) и описан сконструированный автором первый пневматический копер, позволявший достигать скоростей деформаций порядка 10 Исек (с помощью его были определены коэффициенты вязкости некоторых металлов). Сразу вслед за тем учениками А. А. Ильюшина были решены задачи о вращении цилиндра в вязко-пластической среде (П. М. Огибалов, 1941) и об ударе цилиндра по вязко-пластической пластинке (Ф. А. Бахшиян, 1948 — опубликование этой работы задержалось на ряд лет). С математической точки зрения уравнения динамики одноосного вязко-пластического тела принадлежат к классу уравнений параболического типа. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...