Токовые состояния

Следует иметь в виду, что режим СОК отвечает скорее не токовому состоянию, а перемежаемости в образовании и коллапсе лавин, которой [c.61]

Нелинейные эффекты. Токовые состояния [c.128]

Мы разберем здесь очень интересный нелинейный эффект, заключающийся в появлении так называемых токовых состояний (Долгополов, 1975) [36]. Пусть задача поставлена так же, как при циклотронном резонансе. Однако на этот раз будем считать, что амплитуда переменного магнитного поля Н- не мала по сравнению с амплитудой постоянного поля Н, приложенного к образцу. В этом случае движение электронов будет существенно различным в зависимости от взаимной ориентации полей [c.128]

Мы будем интересоваться спонтанным возникновением токовых состояний и поэтому положим в (7.69) Яв=0. Подставляя = получаем [c.130]

При рассмотрении циклотронного резонанса и токовых состояний мы уже говорили о скачущих траекториях. Остановимся теперь на этом вопросе подробнее. [c.179]

Допустимые предельные значения нужны при проектировании и для сравнения с результатами измерения при эксплуатации. При расчете разности потенциалов параллельным протеканием тока через землю следует пренебречь. Для сопротивлений рельсов следует подставлять максимально возможные значения. В пределах каждого участка пути рекомендуется принимать равномерно распределенную токовую нагрузку. При повторной проверке во время эксплуатации усредненное во времени значение разности потенциалов следует определять при продолжительности измерений не менее 3 ч. Одно измерение во время работы само по себе не дает достаточной информации о состоянии рельсовой сети. Могут быть даже сделаны ошибочные выводы, поскольку малые разности потенциалов должны быть объяснены низким сопротивлением сети рельсов на землю, что в таком случае приведет к появлению особо больших блуждающих токов. Такая оценка состояния рельсовой сети возможна только путем сопоставления рассчитанных значений с измеренными. [c.318]

ПЕРЕКЛЮЧЕНИЯ ЭФФЕКТЫ — скачкообразный обратимый переход полупроводника (или полупроводниковой структуры) из высокоомного состояния в низкоомное под действием электрик, поля, превышающего пороговое значение п = Ю —Ю В/см, П. э. наблюдаются в полупроводниках, у к-рых вольт-амперная характеристика (ВАХ) имеет участок с отрицательным дифференциальным сопротивлением. Такой характер ВАХ обусловлен формированием электрик, доменов (для ВАХ А-типа см. Ганна аффект, Ганна диод) или токовых шнуров (для ВАХ iS-типа см. Шнурование тока). [c.558]

П.-э. может наблюдаться только в проводящих средах, где подвижные носители заряда (электроны и ионы в газоразрядной плазме, электроны и дырки — в полупроводниках) присутствуют в приблизительно одинаковом кол-ве. Если же и.меется только один тип носителей тока, то электрич. поле пространственного заряда эффективно препятствует сжатию тока к оси. Прохождение больших токов (10 — 10 А) через газ сопровождается ионизацией и нагревом вещества и переходом его в состояние плазмы. Нагрев плазмы происходит при токовом тепловыделении на омич, сопротивлении плазменного канала (джоулев нагрев) и при адиабатич. сжатии пинча как целого (образуется высокотемпературная плазма). [c.587]

При иек-рых условиях С. н п. может осуществляться самопроизвольно как переход в энергетически более выгодное состояние, когда вследствие развития неустойчивости происходит подстройка процессов переноса частиц в энергии таким образом, чтобы реализовывались устойчивые распределения тока, темп-ры и т. д. Такая самоорганизация плазмы наиб, отчётливо проявляется в токовых системах — токамаках и пинчах с обращённым магн. полем. [c.658]

Квантовая частица, преодо. 1евающая потенц. барьер, может быть связана с термостатом. В классич, механике это соответствует движению с трением. Тем самым, для описания туннелирования необходимо привлечение теории, получившей назв, диссипативной квантовой механики, Такого рода соображения необходимо использовать для объяснения конечного времени жизни токовых состояний контактов Джозефсона. В этом случае происходит туннелирование эфф, квантовой частицы через барьер, а роль термостата играют нормальные электроны. [c.176]

А.И. Олемской и Е.А. Тороиов [474] развили синергетическую теорию стеклования, в соответствии с которой стеклование жидкости представляется как кинетический переход, при котором происходит потеря эргодичности и устанавливается стационарное токовое состояние. Потеря эргодичности означает закрепление атомов в узлах нерегулярной решетки стекла, а токовое состояние — появление потоков поперечных фононов, связанных со сдвиговой компонентой х тензора напряжений. Это позволило принять компоненту упругих напряжений х за параметр порядка, а долю п узлов, находящихся в закрепленном состоянии, присущем твердому телу, — за управляющий параметр. [c.291]

В 7.4 уже говорилось, что если глубина скин-слоя мала по сравнению с ларморовским радиусом, то основной вклад в ток вносят электроны, движущиеся по скачущим траекториям (рис. 7.7). Вид этих траекторий существенно зависит от размера ларморовского радиуса. При наличии постоянного поля возникает асимметрия между токами в разные полупериоды, и В результате у поверхности появляется выпрямленный ток. Эгот ток создает добавку к постоянному магнитному полю в образце. Эффект токовых состояний заключается в возможности спонтанного появления выпрямленного тока и соответствующего постоянного поля без приложения какого-либо внешнего постоянного поля. Поле и ток при этом поддерживают друг друга. Конечно это можег проис- [c.128]

Отсюда, конечно, нельзя сделать определенное заключение о возможности спонтанных токовых состояний для этого необходимо точное решение задачи. Однако предельные формулы для (7.73) и (7.74) показывают, что ненулевое решение уравнения (7.69) при Яв=Оможет существовать в области Ж Н . Обязательным условием является наличие скачущих траекторий, т. е. (бгд) / < I. Подставляя б согласно (7.72), получаем [c.131]

При Ад. 9 О функции (39.28) канонического преобразования одновременно отличны от нуля, следовательно, новые фермиев-ские операторы и Л, соответствующие рождению новых элементарных возбуждений (квазичастиц), относятся к состояниям, являющимся суперпозицией электронных и дырочных состояний одноэлектронного приближения. Такие элементарные возбуждения являются коллективными сильно скоррелированными состояниями двух электронов, обусловленными их спариванием. Рассеяние (торможение) электронов требует разрыва пары. Следовательно, оно возможно только в том случае, когда кинетическая энергия электронов, связанная с появлением тока, будет превышать энергию спаривания. Если р —средний импульс электрона в токовом состоянии, то изменение энергии (. к) = Н к 12т по абсолютной [c.290]

Этот результат позволяет дать качественное объяснение сверхпроводящему состоянию электронного газа. Согласно рис. 6 токовое состояние может быть изображено посредством смещения ферлш-сферы в й-про-странстве. После выключения поля, создающего ток, вновь устанавливается равновесие при этом электроны, поглощая и испуская фононы, рассеиваются, переходя в первоначальную ферми-сферу (рнс. 96). [c.329]

Для сверхпроводящего газа закон сохранения энергии требует, чтобы в таком процессе начальная энергия была по крайней мере на 2А больше конечной. Пусть это не выполнено, т. е. смещение ферми-сферы так мало, что ни один электрон из левой заштрихованной области рис. 96 не имеет энергии на 2Д больше энергий состояний правой заштрихованной области. В этом случае релаксация токового состояния невозможна, во всяком случае посредством известных механизмов рассматриваемых в тeopиvl переноса в нормальных проводниках. Ток течет, не испытывая сопротивления. [c.329]

Ферриты с ППГ используются как магнитные элементы для хранения и обработки информации потому, что имеют два устойчивых магнитных состояния, соответствующие положительному и отрицательному значениям остаточной магнитной индукции. Для перехода из одного состояния в другое материал либо перемагничивают импульсом тока, создающим поле, значительно превосходящее коэрцитивную силу, либо совпадающими по времени несколькими токовыми импульсами, каждый из которых не может заметно изменить состояние материала, а суммарно они превосходят коэрцитивную силу. [c.28]

Преобразователь выполнен в виде корпуса, в котором размещены подпружиненные токовые электроды, ферроэлемент с механизмом перестройки ориентации его оси относительно линии, соединяющей точки касания с металлом токовых электродов. В преобразователе предусмотрены направляющие, обеспечивающие фиксацию его во впадине зуба между зубьями заданного модуля. Токовые электроды при этом фиксируются на смежных поверхностях профиля зуба выше средней линии на 1—2 мм. При прохождении преобразователя над трещиной, расположенной вдоль впадины у ножки зуба, результирующее магнитное поле деформируется, появляется поперечная тангенциальная составляющая, воздействующая на сердечник ферроэлемента. Критерии оценки состояния поверхности зуба шестерни — амплитуда и фаза огибающей, которая детектируется, усиливается и сравнивается с опорным сигналом. При незначительном изменении сигнала отклоняется стрелка микроамперметра и включается световой индикатор. На результаты контроля не оказывает влияния смазка, однако окалина, ржавчина и краска должны быть удалены с поверхности изделия. Глубина и ширина дефекта определяются как среднеарифметическое значение результатов трех измерений. Обнаруживаются трещины длиной от 20 мм, глубиной от 0,5 мм до сквозных, выходящих на противоположную поверхность зуба. За один проход вручную контролируется вся поверхность впадины зуба, ограниченная линиями, образуемыми точками касания токовых электродов. [c.123]

Сначала были сообщения об одноступенчатой формовке в течение нескольких часов [199], при этом получалось стихийное изменение рабочей поверхности, сопровождаемое, как правило, уменьшением эмиссионного тока при постоянном напряжении. И в этом случае основная идея формовки может быть сформулирована следующим образом постепенный выход автокатода на рабочий токовый режим, стабилизирующий состояние эмитти-рующей поверхности автокатода. [c.141]

Экспериментально установлено, что изотопич. симметрия является частью более широкой нарушенной симметрии Л С/(3), а изотопич. мультнплеты входит в состав унитарны.х мультинлетов SU Z), включающих странные частицы. Масштаб нарушеиин 5 7(3)-симмст-рии определяется тем, что масса странного кварка на 120—150 МэВ больше массы и-, d-кварков и может составлять 20—30%. Для более тяжёлых с-, Ь- и т. д. кварков различия в массах с и-, d , -кварками настолько велики, что симметрия полностью нарушается и остаётся лишь подобие в классификации адронных состояний на основе их кваркового строения. Возможно, однако, что симметрия между кварками разл. типов (ароматов) восстанавливается на очень малых расстояниях (т. е. при достаточно высоких энергиях) в тех явлениях, где можно пренебречь массами кварков. Поскольку не выяснен механизм, обусловливающий разности масс кварков разл. ароматов, близость масс и- и d-кварков, на к-рой основана изотопич. симметрия, представляется случайной , связанной скорее всего с тем, что оба соответствующих токовых кварка — лёгкие (практически безмассовые). [c.120]

Для проволочных И. к. используются след, способы съёма информации. Метод ф е р р и т о в ы х к о-л е ц, к-рые нанизываются на каждую нить И. к. При прохождении импульса тока через нить её колщо меняет одно намагнич. состояние на другое. Через коль-ца продеты считывающие проволоки, связанные с ЭВМ. Ограничений по числу одновременно регистрируемых искр нет. Один искровой промежуток в проволочной И. к. даёт лишь одну координату. Для регистрации второй координаты применяется второй проме жуток, но перевёрнутый на 90 М а г и и т о -с т р и к ц. метод. Электроды И. к. изготавливаются из фсрромагн. проволок, изменяющих размеры при намагничивании (Ni и др.). На конец каждой проволочки надето считывающее кольцо. Искра производит локальную деформацию, распространяющуюся вдоль нити. Время задержки между прохождениедг искры и регистрацией кольцом сигнала от неё даёт координату. Метод распределения тока. На противоположных концах каждой нити измеряется токовый сигнал от одной и той же искры. Если нить однородна, сигналы делятся в отношении сопротивлений соответствующих участков нити. Отнощение сигналов определяет координату искры. Осн. преимущество этого метода — быстрое считывание (через 200 не после события). [c.217]

Для матричных элементов матрицы рассеяния вое эти бесконечные множители собираются поело иеренор мировки векторов состояний кварка п глюона в эфф. (токовую) массу кварка и эфф. константу вааи- [c.313]

Такие К. называют к о н с т и т у е н т п ы м и ( составляющими ) К. Масса i-K., согласно эксперименту, но мопсе 45 ГэВ. С ростом эфф. масса К. уменьшается. По этой причине значения масс т. н. токовых К. (т. е. К., образующих нач. и конечное состояния токов перехода, отвечающего сильному, эл.-магн. или слабому взаимодействию и ненулевому значению д ) заметно отличаются от приведённых выше велнчп[( п составляют [c.341]

Переход П. т. т. в результате неустойчивости в состояние диссипативной пространственно-временной структуры может быть описан на языке неравновесного фазового перехода. Как правило, с изменением уровня возбуждения П. т. т. испытывает неск. неравновесных фазовых переходов, в результате к-рых одни диссипативные структуры заменяются другими. Примерами этих структур являются колебания концентрации носителей и (или) Т. Часто эти колебания сопровождаются изменением тока, проходящего через П. т. т. (в случае токовых неустойчивостей), так что П. т. т. в сочетании с внеш. электрич. цепью выступает как генератор электрич. колебаний. Др. примером служит инм-екционный лазер, где в результате инжекции электронов и дырок создаётся бинолярная плазма высокой плотности с инвертиров. заполнением электронных состояний в зоне проводимости по отношению к валентной зоне. Возникновение когерентного эл.-магн. излучения может быть описано как неравновесный фазовый переход. [c.604]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

В связи с вводом в эксплуатацию мощных многоанодных с обожженными анодами электролизеров встал-вопрос об изучении взаимовлияния распределения токовой нагрузки по анодам и технологического состояния процесса электролиза алюминия. Работа была выполнена на ТадАЗе Казахским политехническим институтом совместно с ВАМИ. Исследования проводили на промышленных электролизерах на силу тока 162 и 167 кА с помощью 30-канальной измерительной системы К 484/2 с выводом информации на перфоратор. Измерялось падение напряжения на фиксирован ном участке анодной штанги, которое соответствует силе тока, протекающего по данному аноду. Сила тока серии и электрическое напряжение электролизера замерялись через гальванические разделители Е826 для защиты системы от попадания потенциала серии. Дискретность опрашивания входных сигналов составляла 0,1 с, и общее время измерения параметров одного электролизера -не превышало 2,5 с. Таким образом, можно считать измерение выполненным при постоянных значениях силы тока серии и рабочего напряжения ванны. Периодичность опроса определяли в зависимости от поставленной задачи. При исследовании нормального режима работы регистрацию производили через каждые 10 мин, при праведении технологических операций — непрерывно. На печать выводились единичные измерения, а также средние за определенный период времени (час, смена, сутки). Полученные на перфолентах результаты обрабатывали по. специальной программе на ЭВМ СМ-2. Для визуального контроля и изучения динамических характеристик отдельных анодов применяли самопишущие приборы типа Н-338 и КСП. Для количественной оценки равномерности токораспределения по анодам данного электролизера [c.35]

Частным случаем локального уменьшения МПР является наличие низкоопущенных и просевших анодов, неровностей и конусов на анодах, касание настыли или попадание кусков оборотного электролита под анод. Проведенные измерения показали, что на таких анодах увеличивается токовая нагрузка и ухудшается токораспределение по остальным анодам. При наличии одного и более анодов с перегрузкой состояние нестабильности наступает очень быстро [4J. Измерение токораспределения на 38 ваннах дало следующие результаты влияния перегруженных анодов на Ктр. [c.38]

Временные диаграммы токов и напряжений в предлагаемом методе приведены на рис. 2.8 ( - емкостной ток /- у - ток инжекции). Первоначально МДП-структуру заряжают импульсом постоянного тока, переводя ее в состояние аккумуляции или глубокой инверсии (см. рис. 2.8, участок /). Затем полярность токового импульса изменяют на противоположную и структура начинает перезаряжаться (см. рис. 2.8, участок 2). На этом участке из временной зависимости напряжения на структуре Vj t) можно получить зависимость емкости от напряжения, которая будет являться низкочастотной вольт-фарадной характеристикой. [c.125]

При инжекции электронов из кремния с увеличением концентрации фосфора и ростом толщины слоя ФСС увеличивается диапазон возможных изменений порогового напряжения МДП-транзисторов, который может достигать значений до 6 В. Однако для обеспечения приемлемых значений плотности поверхностных состояний величина инжектированного заряда при подгонке порогового напряжения не должна превышать ОД мКл/см . Диапазон токового воздействия при изменении зарядового состояния МДП-приборов целесообразно ограничить 10 . .. 10 А/см . Уменьшение амплитуды токового воздействия сопровождается трудностями технической реализации в связи со значительным возрастанием времени инжекции требуемой величины заряда. Увеличение амплитуды токового воздействия приводит к значительному возрастанию вероятности пробоя образца, а при инжекции электронов из Si — к повышению плотности поверхностных состояний и генерации положительного заряда в Si02. [c.145]

На рис. 1,9 представлена полная анодная поляризационная кривая фз1 AB DE, характеризующая истинную скорость растворения анода (анодный ток+ток саморастворения). Если на электроде протекает относительно малоэффективный катодный процесс Фк1 К, то построенная по токовым показателям прибора анодная кривая имеет вид фаз A B DE. Она является результатом алгебраического суммирования кривых катодных фк1 К и анодных Фа, AB токов. Как видно, токовая кривая на участке активнопассивного состояния ввиду слабой эффективности катодного процесса на этом участке мало чем отличается от истинной анодной кривой, построенной по зависимости скорости коррозии k от потенциала ф. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...