Интерференционные полосы контрастность

В интерференционном опыте Юнга (см. 16) источниками света служат две щели, освещаемые некоторым источником света, т. е. схема опыта в существенных своих чертах совпадает со схемой рис. 4.20. Если разность хода сравнительно невелика, так что наблюдаются полосы низкого порядка, то контрастность интерференционных полос будет определяться главным образом степенью пространственной когерентности освещения щелей. Аналогично положение и в случае звездного интерферометра Майкельсона (см. 45), где частичная пространственная когерентность освещения щелей интерферометра служит средством для измерения угловых размеров звезд. [c.105]

Как показали исследования А. Ломана, интерференционные полосы, получаемые путем расщепления исходного пучка света на два или несколько взаимно пространственно когерентных частей с помощью дифракционных решеток, оказываются контрастными даже тогда, когда размеры источника света существенно превышают размеры, определяемые требованием Юнга в обычной хроматической системе [12]. [c.27]

Вместе с тем контрастность интерференционных полос, полученных в такой системе, не ограничена степенью монохроматичности света. [c.29]

Обычно в голографической интерферометрии прозрачных объектов изучают плавно изменяющиеся фазовые неоднородности такие, как процессы тепломассопереноса в газах и жидкостях, роста и растворения кристаллов в плазме, ударные волны, напряженные состояния прозрачных моделей, в которых происходят локальные изменения, температуры, плотности, концентрации и других параметров, приводящих к изменению показателя преломления. Этому методу, наряду с достоинствами, присущи некоторые существенные недостатки размытие и ухудшение контрастности интерференционных полос из-за изменения плоскости локализации изображения в процессе записи интерферо-граммы восстановление интерференционной картины на фоне яркого светящегося точечного источника или экрана [24—26]. [c.127]

Вместе с этим возможность наблюдения достаточно контрастных интерференционных полос высокого порядка (для б = Л/2, где > 1) в данной схеме остается проблематичной. Последнее связано с тем, что при подобной синусоидальной модуляции объектного пучка эффективность двухволнового взаимодействия оказывается подавленной также и из-за непрерывно меняющегося фазового сдвига между взаимодействующими волнами. [c.217]

Из табл. 1 видно. Что в пластинке без отражательных покрытий вся энергия падающего светового пучка распределена между двумя отраженными и двумя прошедшими лучами. В проходящем свете лучи имеют резко отличающиеся друг от друга интенсивности, при этом отраженные лучи практически равны по интенсивности. В отраженном свете наблюдаются достаточно контрастные интерференционные полосы. [c.14]

Т. е. для относительной ширины интерференционной полосы клинообразного многолучевого интерферометра справедливо выражение (24) для плоскопараллельного интерферометра. Другие параметры — эффективное число интерферирующих лучей Ne, коэффициент пропускания 0 и контрастность К — выражаются так же, как и для случая плоскопараллельного интерферометра соответственно формулами (25), (30) и (32) Таким образом, для клинообразного многолучевого интерферометра можно использовать основные расчетные зависимости многолучевой интерференции в плоскопараллельных пластинках. [c.33]

Майкельсон ввел величину контрастности ) интерференционных полос [c.366]

Рассмотрим идеальный случай лазера непрерывного действия, излучение которого монохроматично и имеет постоянную амплитуду. Спектр мош,ности такого идеального источника представлял бы собой сконцентрированный на единственной частоте сигнал с постоянной амплитудой. Вследствие этого максимум амплитуды автокорреляционной функции был бы независим от времени наблюдения и лазер мог бы давать интерференционные полосы с максимальной контрастностью на любом расстоянии. [c.371]

Фиг. 7.2. Соотношение между спектральной плотностью / (v) и контрастностью интерференционных полос V (т).

V — контрастность интерференционной картины j o, Лл — расстояние между интерференционными полосами, толщина полосы в случае параллельной системы полос [c.405]

В интерферометрах источник света (например, апертурная диафрагма) имеет конечные размеры. Поэтому разность хода можно представить суммой двух величин А= Дц+бА (Дд — разность хода лучей, исходящих из центра апертурной диафрагмы 6Д — приращение разности хода между осевым лучом и лучом, выходящим из некоторой произвольной точки апертурной диафрагмы). По ней выбирается источник света для освещения интерферометра. Небольшое отклонение До от нуля не вызывает заметного изменения контрастности. Однако при значительном Д вследствие недостаточной монохроматичности применяемого света контрастность интерференционных полос понижается. Величина бД зависит от размеров апертурной диафрагмы. Суммарная освещенность в данной точке Р найдется интегрированием формулы (8) [c.28]

При вычислении освещенности в некоторой точке поля интерферометра задача сводится к нахождению 6Д и вычислению интеграла по площади действующей апертурной диафрагмы (прямоугольной, щелевой, круглой и т. д.). Контрастность интерференционных полос в данной точке [c.28]

Принимая во внимание выражение (4), формула для контрастности интерференционных полос примет вид [c.29]

В поле зрения микроскопа, вдоль образующей профиля резьбы, появляется тонкая черная интерференционная линия, а также ряд менее четких линий. Штрихи окулярной сетки совмещают с самой контрастной интерференционной полосой. Так как интерференционная полоса несколько светлее штрихов окулярной сетки, то точное совмещение их не представляет затруднений. [c.242]

В предшествующих параграфах, посвященных явлению интерференции световых пучков, резко противопоставлялись когерентные и некогерентные пучки. В то же время при интерференции немонохроматическнх пучков увеличение разности хода приводит, разумеется, к постепенному ухудшению контрастности интерференционных полос. Поэтому представления о полностью когерентных и полностью некогерентных пучках соответствуют некоторым крайним, предельным условиям. В действительности же реализуются и все промежуточные случаи, и тогда говорят о частичной когерентности. [c.94]

Все эти выводы особенно легко получить, рассматривая точечный источник и определяя расстояние 5 52 между изображениями источника в верхней и нижней поверхностях пластинки. Если пластинка не строго плоскопараллельна, и имеет в разных местах не вполне одинаковую толщину, то при отражении от разных мест пластинки мы получим несколько различные расстояния 5т52. Следовательно, интерференционные полосы, образовавшиеся благодаря отражению от разных мест пластинки, будут иметь несколько различную ширину и, следовательно, вся картина станет менее контрастной, чем при строго плоскопараллельной пластинке. [c.130]

ЧИТАТЕЛЬ. Когерентность света характеризует его способность к интерференции. Чем выше Ьтепень когерентности, тем контрастнее картина интерференционных полос, наблюдаемая в известном опыте Юнга. Казалось бы, подобные вопросы должны рассматриваться в рамках не квантовой, а волновой оптики. [c.287]

Контролируемая пластина располагается на трех сферических опорах параллельно эталонной грани с зазором 0,2—0,5 мм. Особенностью прибора является возможность контроля тонких прозрачных пластин, а также ]нлнфованных пластин за счет малых углов падения лучей на объект контроля. Точность измерения (цена одной интерференционной полосы) — 1 мкы для излучения с длиной волны 1 = = 0,63 мкм. Размер контролируемой пластины — до 100X100 мм . Контрастное изображение нн1ерферограмм наблюдается на телевизионном мониторе, причем может быть применена система его автоматической обработки на микроЭВМ. Пластина может располагаться вертикально для исключения влияния прогиба. [c.78]

Таким образом, если мы определим по экспериментально найденным полуширине интерференционных полос и контрастности интерференционной картины с помощью диаграммы Е. Баллика (рис. 33) значения параметров Db и Lb, то они будут связаны с истинными значениями D и L (при наличии клина между зеркалами ИФП и круглой выходной диафрагмы) формулами [c.109]

В окрестностях максимумов интерференции при их совпадении для рассматриваемого интерферометра так же, как для интерферометра с равными расстояниями между зеркалами, относительная ширина интерференционной полосы определяется выражением (86), коэффициент пропускания интерферометра определяется произведением коэ4)фициснтов пропускания обоих интерферометров [см. выражение (68)1. Спект зальная величина области дисперсии определяется параметрами интерферометра с меньшей толщиной 1см. выражение (65)1, контрастность интерферометра различна в зависимости от характера наблюдаемой картины. В окрестностях совпадения максимумов обоих интерферометров контрастность интерференционной картины определяется параметрами второго интерферометра 1см. выражение (70)] вдали от мест совпадения максимумов, контрастность определяется произведением контрастностей интерферометров [см. выражение (71)]. [c.40]

Этот остаток содержит два члена. Один из них имеет ту же фазу, что и когерентный фон, но амплитуду в Ац Ао) раз больше амплитуды когерентного фона. Этот член может быть сделан очень малым, если интенсивность когерентного фона относительно велика, но это вовсе не означает, что контраст в голограмме будет плохим. Пусть, например, (/4i//lo) = 0,01, т. е. интенсивность вторичной волны составляет лишь 1% интенсивности первичной. Это дает Ai/Ao = 0,[, и отношение интенсивности максимума к интенсивности минимума в системе интерференционных полос равно (1,1/0,9) = 1,5. При коэффициенте контрастности Г = 2 отношение коэффициента пропускания интенсивности будет равно 1,5 = 2,25, т. е. будет наблюдаться очень сильный контраст. Значение контраста упадет ниже минимальной величины, которую еще можно наблюдать (около 4%), лишь при (/liMo)2 0,0001, т. е. если поток света, рассеянного предметом на площадь всей голограммы, меньше чем 0,01% освещающего потока света. Этот замечательный эффект когерентного фона систематически применялся Цернике [5] для увеличения видимости слабых интерференционных полос. [c.224]

Этот конус и внешняя каустика делят пучок на четыре области различного характера, две из которых, выделенные на рис. 8 точками, содержат интерференционные полосы. Первая из них лежит внутри огибающей, но вне конуса. Лучи пересекаются в каждой точке этой области. Вторая область окружает аксиальную каустику. Она ограничена огибающей и конусом максимального раскрытия, и в каждой ее точке пересекаются три луча. Интерференционные полосы в обеих областях настолько резки и контрастны, что делают помещенные в них предметы почти невидимыми таким образом, весь отмеченный точками объем не является подходящим местом для размеще- [c.246]

Кроме того, голография позволит увеличить фокальную глубину фотографий в трековой камере [125]. Однако здесь на пути исследователей встает ряд трудностей. Во-первых, поскольку углы достигают 45°, приходится брать фотоэмульсии высокого разрешения, которые малочувствительны. Во-вторых, в камере Вильсона с частотой циклов расширения 30 раз1мин осложняется сам процесс голографической съемки. В-третьих, сильное магнитное поле камеры вызывает фарадеево вращение плоскости поляризации, что ухудшает контрастность видимости интерференционных полос. Наконец, яркость и контрастность восстановленных треков невелики. [c.309]

Если, как говорилось в п. б , источник действительно монохроматический, то система полос будет периодичной по т, а контрастность будет постоянной. Точно так же квазимонохромати-ческий источник с прямоугольной спектральной интенсивностью даст картину интерференционных полос, содержащую модуляционную характеристику sin х/х. Контрастность будет иметь огибающую аналогичного характера. [c.369]

В этом случае интерференционные полосы имеют форму прямолинейных полос, расположенных параллельно ребру клина. Наиболее контрастные полосы наблюдаются у вершины клина. Возникновение интерференции схематично показано на рис. 11.39. Луч света 5, падающий на стеклянную пластинку под углом а, будет в точке А разделен иа два луча 5 и 5". Луч 5, находящийся в оптически более плотной среде, отразившись от границы с оптически менее плотной средой, начнет отставать на полволны. После выхода из стеклянной пластины лучи 5 и 5" будут интерферировать. Усиление или ослабление света при интерференции будет зависеть от разности хода лучей 5 и 5", т. е. какому числу длин полуволн она будет соответствовать — четному или нечетному. Разность хода полностью будет определяться толщиной (I клина в месте разложения луча 5. [c.361]

Так. например, Прайс и Томас [258] в своей работе по потускнению серебряных сплавов иногда наблюдал , что сульфидная пленка на полированной серебряной поверхности не дает интерференционных цветов, даже если ее толщина для этого заведомо достаточна. Это являет собой пример прозрачной плевки на хорошо отражающей поверхности, для которой интерференционная полоса, по-видн мому, слишком узка и недостаточно глубока, чтобы дать окраску обработка поверхности серебра абрази вом перед образованием сульфидной пленки приводит к повышению контрастности и расширеншо интерференционной полосы, в результате чего пленка создает ожидаемую окраску. [c.253]

III. Лучи 4а и 46 соответствуют той части волны, которая испытывает двукратное рассеяние на поверхности I— до отражения от поверхности II и после него. Эти лучи характеризуются разностью хода А4, зависящей от расстояния между рассеивающими частицами и от скачков фаз, сопутствующих рассеянию на каждой из них. При нерегулярной структуре покрытия величина А4 от точки к точке изменяется хаотически, что приводит к возникновению системы большого числа лучей с некоррелированной разностью хода и созданию некогерентного светового фона, снижающего контрастность интерференционной картины. Вклад некогерентного фона растет с увеличением плотности рассеивающего покрытия. Поэтому соотношение между яркостью изображения S и освещенностью интерференционных полос и их контрастностью в немалой степени зависит от плотности покрытия. Вместе с тем, пространственное распределение интенсивности излучения — индикатриса рассеяния, зависит от размеров рассеивающих частиц d и их формы. При в направлении падения рассеивается больше света, чем в обратном направлении (эффект Ми [45]), Причём, увеличение d сопровождается существенным сужением и удлинением индикатрисы рассеяния в направлении падения. В силу такого инди-катрисного эффекта размеры и яркость интерференционного поля существенно зависят от размеров и формы рассеивающих частиц. Таким образом, свойства рассеивающего покрытия самым непосредственным образом влияют на распределение освещенности в интерференционной картине. [c.11]

При изучении общей теории интерференционных систем исследователей интересуют следующие вопросы получение интерферирующих пучков, классификация интерференционных полос, местоположение (локализация) наиболе контрастной интерференционной картины, влияние различных факторов на характеристики интерференционных полос, условия наблюдения картины и др. [c.115]

При использовании источника света конечных размеров, т. е. при i Ф onst будут наблюдаться интерференционные полосы или кольца. Поскольку интерференционная картина формируется системой параллельных пучков, для наблюдения ее следует использовать проекционную систему. В фокальной плоскости будем иметь контрастную интерференционную картину, что соответствует ее локализации в бесконечности. [c.128]

Описанная ниже юстировка четырехзеркального интерферометра обеспечивает начальное положение зеркал, которое затем стремятся приблизить к основному геометрическому положению зеркал в идеальном интерферометре, чтобы получить высокую контрастность или цветовую насыщенность интерференционных полос при использовании монохроматического или белого света соответственно. Поскольку в процессе юстировки экспериментатор наблюдает интерференционные картины различного вида, то целесообразно предварительно пояснить механизм их возникновения при различном расположении зеркал. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...