Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Поля скоростей

Реологическое уравнение состояния представляет собой соотношение, позволяющее вычислить напряжение как функцию кинематических переменных и в конечном счете как функцию поля скорости, возможно зависящего от времени. Если ограничиться рассмотрением жидкости с постоянной плотностью, то система уравнений (1-1.1)— (1-1.3) вместе с реологическим уравнением состояния может быть в принципе решена, как показано в табл. 1-1.  [c.13]


Подобным же образом мы можем каждой точке пространства поставить в соответствие векторное или тензорное значение, и тогда следует говорить о векторном или тензорном поле соответственно. Примерами полей такого типа могут служить поля скоростей и напряжений в жидкости.  [c.30]

Выражение в квадратных скобках в уравнении (1-7.12) представляет собой, очевидно, субстанциональную производную скорости выкладки, приводящие к уравнению (1-6.7), можно без труда повторить с заменой ноля плотности р полем скорости v. Подставляя выражение (1-7.12) в уравнение (1-7.10), получаем динамическое уравнение в форме Лагранжа  [c.45]

Градиент скорости Vv в общем случае получается на основе пространственного описания течения, т. е. на основе поля скорости  [c.100]

Многие из течений, встречающихся в практических приложениях, относятся к типу, который мы назвали течениями растяжения. Говоря в широком смысле, это такие течения, в которых неоднородность поля скорости развивается преимущественно в направлении самой скорости, а не в направлении, ортогональном к ней, как это имеет место в сдвиговых течениях. Примеры таких течений встречаются в процессах прядения волокна или образования пленки, где текучий материал, т. е. расплав или раствор, вытягивается из отверстия фильеры. В головке экструдера, где развивается сходящееся поле течения в направлении выпускного отверстия, течение в основном по своему характеру также может быть течением растяжения, хотя должны появляться и некоторые сдвиговые деформации.  [c.288]

Поле скоростей жидкости за счет перемешивающего действия частиц может выравниваться, становиться более пологим, а отношение максимальной и средней скорости потока—уменьшаться Л. 115, 135, 211]. В случае горизонтального потока влияние нарастающей концентрации при прочих равных условиях проявляется в искажении симметричности профиля за счет перемещения вверх максимума скорости воздуха и значительного убывания скорости в придонной части трубы Л. 15, 55, 275].  [c.109]

Обобщенная зависимость для расчета gp при вертикальном пневмотранспорте отсутствует. Это объясняется, по существу, тем, что отсутствуют обобщенные зависимости для определения полей скоростей компонентов потока газовзвеси. По опытным данным [Л. 115] р= = (0,882,1) д. Здесь большие значения р относятся к мелким частицам. Это обстоятельство и численные значения р подтверждаются данными [Л. 116] для частиц 4=0,642 -5,67 мм р= (0,84-2,12)ц.  [c.129]

Объяснение влияния концентрации простой неточностью в определении числа Рейнольдса, которое учитывает уменьшения относительной скорости частицы, недостаточно. На рис. 5-8 пунктиром нанесена линия, которая показывает, что падение Ub. /чв в изученных условиях весьма невелико. По-видимому, основной физической причиной снижения истинной интенсивности теплообмена с увеличением концентрации может явиться нарастание стесненности движения частиц. Помимо ранее отмеченных следствий этого явления, следует также указать на возможное нарушение поля концентрации на возрастание неравномерности обтекания частиц на эффект выравнивания частицами поля скоростей потока, возможное гашение его турбулентности. Что касается перекрытия вихревого следа одной частицы другой, то это также является следствием нарастающей с увеличением р стесненности.  [c.171]


Изменения, внесенные холодной деформацией в структуру и свойства металла, не необратимы. Они могут быть устранены, например, с помощью термической обработки (отжигом). В этом случае происходит внутренняя перестройка, при которой за счет дополнительной тепловой энергии, увеличивающей подвижность атомов, в твердом металле без фазовых превращений из множества центров растут новые зерна, заменяющие собой вытянутые, деформированные зерна. Так как в равномерном температурном поле скорость роста зерен по всем направлениям одинакова, то новые зерна, появившиеся взамен деформированных, имеют примерно одинаковые размеры по всем направлениям.  [c.56]

Наиболее существенное изменение поля скоростей турбулентного потока (а также соответственно коэффициента сопротивления) с изменением режима течения, т. е. числа Re, имеет место в тех елучаях, когда течение происходит с отрывом потока от твердой поверхности, а изменение Re вызывает соответствующее перемещение точки отрыва вдоль этой поверхности. Такое течение характерно, например, для отрывных диффузоров с углами расширения Tsi 15-i-45°, для колен с небольшими радиусами закругления / , но без направляющих лопаток, для отводов при среднем радиусе закругления Rk < (0>6 2) Ь, а также для обтекания шара, цилиндра и т. п. В перечисленных случаях автомодельная область наступает при Reg.jT 5- Ю Т  [c.15]

При расширении потока по сечению уменьшается его максимальная скорость, а поле скоростей на расстоянии (8—10) выравнивается настолько, что величина гй , ,х становится близкой к единице (на расстоянии, даже меньшем, чем для вполне стабилизированного турбулентного профиля скорости). Затем профиль скорости опять несколько вытягивается.  [c.22]

Рис. 1.1.3. Поле скоростей в различных сечениях начального участка диффузора с углом расширения aj -= 8° и г, 4 [I5G, 221] Рис. 1.1.3. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> в различных сечениях начального участка диффузора с углом расширения aj -= 8° и г, 4 [I5G, 221]
Рис. 1.14. Поле скоростей по диаметрам различных сечений (различных Пх) конического диффузора при Ре = (4л-Ч-5) 10 [71] Рис. 1.14. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> по диаметрам различных сечений (различных Пх) конического диффузора при Ре = (4л-Ч-5) 10 [71]
Рис. 1.15. Поле скоростей за начальным участком плоских диффузоров с различными углами расширения j [203] Рис. 1.15. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> за начальным участком <a href="/info/19730">плоских диффузоров</a> с различными углами расширения j [203]
Рис. 1.16. Поле скоростей в конце конического диффузора при П] = 4, Re = 5-10 и различных углах расширения по двум диаметрам [223] Рис. 1.16. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> в конце <a href="/info/86400">конического диффузора</a> при П] = 4, Re = 5-10 и различных углах расширения по двум диаметрам [223]
Рис. 1.17. Поле скоростей при Ке = = 1,1 10 в конце конического диффузора при 1 = 16 и в трубе постоянного сечения ( 1 = 0) [223] Рис. 1.17. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> при Ке = = 1,1 10 в конце <a href="/info/86400">конического диффузора</a> при 1 = 16 и в трубе постоянного сечения ( 1 = 0) [223]

Рис. 1.19. Поле скоростей на выходе из конического диффузора (а = 8°, — Рис. 1.19. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> на выходе из конического диффузора (а = 8°, —
Местоположение начала отрыва в диффузоре обусловливается не только степенью неравномерности распределения скоростей на входе (величиной оша.ч)- но и характером распределения, аналогично его влиянию на профили скорости в сечениях безотрывного диффузора. При подводе жидкости к диффузору с вытянутым профилем скорости отрыв происходит в сечениях, более близких к входу, чем при подводе потока с равномерным полем скоростей (рис. 1.23, а и б). При вогнутом профиле скорости на входе начало отрыва в диффузоре несколько отодвигается вниз по потоку (рис. 1.23, в).  [c.29]

Выравнять поля скоростей в диффузоре можно также с помощью системы направляющих лопаток—дефлекторов, которые отклоняют часть потока вблизи входа из средней области диффузора к его стенкам, вследствие чего зона отрыва уменьшается или полностью устраняется [44—46,. 57, 63 1. В результате улучшается распределение скоростей и снижаются гидравлические потери.  [c.35]

Так, например, поле скоростей в плоском диффузоре с углом расширения = 16 (рис. 1.31) можно описать формулой  [c.37]

Необходимо обсудить роль динамического уравнения по отношению как к а, так ъкр. Предположим, что поле скорости определено и известно реологическое уравнение состояния для данной жидкости. Если это реологическое уравнение принадлежит к тину уравнений с девиаторным тензором напряжений, то т вычисляется на основании известной кинематики и далее из динамического уравнения (уравнение (1-7.13)) определяется Vp. Следовательно, поле давлений вычисляется с точностью до произвольной аддитивной постоянной. Если же, как это бывает наиболее часто, реологическое уравнение состояния принадлежит к типу уравнений, содержащих недевиаторные избыточные напряжения, то тензор т определяется по вычисленному т из уравнения (1-8.4), а Vp — из уравнения (1-7.13), как и ранее.  [c.47]

Рассмотрим периодическое плоское сдвиговое течение, поле скорости которрго описывается в некоторой декартовой системе координат выражениями  [c.196]

Необходимо подчеркнуть два обстоятельства. Во-первых, рассматриваемое здесь течение описывается уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) и (5-4.21), (5-4.22), которые просто получаются из уравнений, описывающих стационарное плоское сдвиговое течение между двумя параллельными плоскими пластинами, умножением на периодический множитель Из уравнения (5-4.30) следует, что в предельном случае = О скорость сдвига у равна величине, которая была бы скоростью для стационарного плоского сдвигового течения, умноженной на тот же самый множитель. Переход от стационарного описания поля скоростей к эйлеровому периодическому течению путем умножения на является общим правилом для всех вискозиметрических течений. Эквивалентность дифференциальных уравнений для распределения скоростей в периодическом течении (для плоского сдвигового течения — это уравнение (5-4.23)) и для стационарного течения фактически представляет собой следствие пренебрежения силами инерции.  [c.198]

В лагранжевых периодических течениях поле скоростей стационарно в эйлеровом смысле в некоторой системе отсчета. В такой системе отсчета каждая материальная точка циклически перемещается по замкнутой траектории и элементы материала подвергаются периодическим деформациям. Кроме того, лагранжевы периодические течения являются течениями с предысторией постоянной деформации, и, следовательно, тензор if в уравнении (5-1.24) не зависит от  [c.203]

При анализе некоторых полей течения в гл. 5 предполагалось вначале, что кинематика движения предопределяется известными граничными условиями и, вообще говоря, физической интуицией-Следующей стадией было вычисление поля напряжений на основании соответствующего уравнения состояния. В гл. 5 рассматривалось общее уравнение для простой жидкости с затухающей памятью, но эти стадии в методике остаются, по существу, теми же самыми, если даже предполагается, что имеет место более частное уравнение состояния. Действительно, тип уравнения состояния, которое могло бы быть использовано, часто подсказывается кинематическим типом течения, о котором известно, что он хорошо описывается определенным типом уравнения состояния. Третьей стадией расчета будет подстановка полей скоростей и напряжений в уравнения движения и определение полей давления и некоторых параметров кинематического описания, которые еще не были определены на первой стадии.  [c.271]

Кратко рассмотрим смысл полученных критериев. Комплекс Но — критерий гидродинамической гомохрон-ности, мера ускорения полей скорости. Критерий гомо-  [c.119]

Для теплообменных аппаратов типа движущийся продуваемый слой более распространены схемы не прямоточного, а противоточного типа. В этих, далее рассматриваемых случаях до сравнительно недавнего времени аналогично неподвижному слою поле скоростей считали равномерным. Ошибочность этих представлений была обнаружена в основном при изучении укрупненных и промышленных установок. Л. С. Пиоро [Л. 236, 237] изучал распределение газа не только в выходном, но и во внутренних сечениях противоточного слоя. Установленная им неравномерность поля скоростей воздуха не изменялась при 1деформация поля скоростей и максимальное отнощение локальной и средней скоростей выражено тем резче, чем больше оцениваемая симплексом Д/йт стесненность в канале. По [Л. 313] у стенок скорость потока на 80% выше, чем в центральной части камеры. Наличие максимума скорости газа в пристенной части слоя с резким снижением вблизи стенки отмечено также в Л. 342]. В исследовании Гу-бергрица подчеркивается, что в шахтных генераторах имеет место значительная неравномерность распределения газа, приводящая к неудовлетворительному прогреву сланца во внутренней части слоя [Л. 104а]. Можно полагать, что одна из главных причин рассматриваемого явления заключается в следующем. Как показано далее, движение плотного слоя приводит к созданию разрыхленного пристенного слоя, толщина которого может составить от трех до десяти калибров частиц. Этот 18 275  [c.275]


Рис, 9-4. Изменение толщины при- поле скоростей, а б ПО (A/"=0°5iT5)"° плотного слоя оду слоя нарастает от нуля на входе до по-  [c.296]

Рдс. 9-5. Поле скоростей твердой фазы (rfm=4,8 ли) в плотном дисперсном потоке по Финдлею и Гойнсу при отсутствии (а) и при наличии (б) регулирующих перегородок.  [c.297]

Характер поля скоростей подводимого потока при данном режиме течения зависит только от форм и геометрических параметров аппаратов и подводящих участков. Если формы и параметры заданы, то с этой точки зрения безраз шчно, какой технологический процесс происходит в аппарате (в некоторых случаях следует только учесть влияние эффекта температурного градиента). Это очень важно, так как можно решать вопрос о распределении скоростей и способах выравнивания их по сечению, а также о выборе схем подводящих и отводящих участков в достаточно обобщенном виде. Результаты теоретических исследований и экспериментов со схематизированными. моделями можно распространить на аппараты разнообразного технологического назначения, если только их формы и геометрические параметры, а также условия подвода потока к рабочим элементам или изделиям и соответственно условия отвода потока будут близки к исследованным.  [c.10]

Мак-Карти [198] исследовал трехмерный поток через проволочную решетку с произвольным распределением сопротивления в канале постоянного, но различной формы, сечения. Не вводя ограничения па величину изменения сопротивления решетки по сечению и на степень неравномерности поля скоростей, как это сделано во всех перечисленных работах, он вывел уравнения, позволяющие вычислить изменение сопротивления решетки, необходимое для получения заданного профиля скорости. Эти уравнения справедливы для случая плоской решетки произвольной кривизны, но только для равномерного исходного профиля скорости.  [c.11]

Экспериментальные исследования перечислешпях вопросов равномерного распределения потоков по сечению каналов и аппаратов до 50-.х годов не носили систематического характера. Исследования выравнивающего действия сетки, плоских и пространственных (трубчатых) решеток, помещенных в потоке с большой начальной неравномерностью поля скоростей, были проведены в 1946—1948 гг. [58], Начальная неравномерность поля скоростей на прямых участках создавалась путем установки перед ними прямолинейных диффузоров прямоугольного сечения с углами расширения 1=244-180° и степенью расширения iii - F /Fq = 33, а также коротких (lg/2bi 1 rti 3,3), криволинейных (dpidx = onst) I ступенчатых диффузоров.  [c.12]

Поскольку, как было отмечено, ни абсолютные размеры, ни абсолютная скорость в отдельности практически не влияют на ст[ уктуру потока для большего обобщения результатов измерений поля скоростей удобнее представлять в безразмерных параметрах, т. е. в виде зависимостей относительных скоростей W wiw,f или Шних/ау, от относительных  [c.15]

На рис. 1.1, 6 и б показаны поля скоростей при да,,шх 3, но зоны повышенных скоростей очень малы и составляют около 1/20 площади сечения. Если для этих нолей скоростей подсчитать коэффициенты количества движения и кинетической энергии, то получим 1,13 и 1,4, т. е. значения, практически мало отличающиеся от единицы. Это и понятно несмотря на большие местные отклонения скоростей в большей части се-чшгия скорость близка к среднему значению. На рис. 1.1, в величина да, ,х 2, но так как в одной половине сечения находится зона повышенных  [c.18]

Результаты измерений свидетельствуют о том, что чем больше неравномерность поля скоростей на входе в диффузор, тем более вытянутыми получаются профили скорости на начальном участке. Вместе с тем (см. рис. 1.14) в последующих сечениях диффузора увеличение неравномерности скоростей на входе (увеличение относительной длины проставки) ускоряет выравнивание поперечного распределения скоростей по длине диффузора профили скорости при х > 4 и /у = 20 и соответственно х > 8 и 0 = 1 более пологие (да сшах меньше), чем при = 0. Более ускоренное выравнивание потока объясняется, как и выше, интенсификацией турбулентного перемешивания при наличии проставки перед диффузором.  [c.26]

Рис. 1.20. Поле скоростей а коническом диффузоре ио. чиамстрам сечений I—I и II — II при 1=4, Ре = (4—5) 10 и различных 1 Рис. 1.20. <a href="/info/6281">Поле скоростей</a> а <a href="/info/86400">коническом диффузоре</a> ио. чиамстрам сечений I—I и II — II при 1=4, Ре = (4—5) 10 и различных 1
Рпс. 1.24. Поле скоростей в выходном сечении конического диффузора с 30° 1 = = 2, 1ц= о и = 0- ( 1 — диаметр выходого сечения диффузора 1 — длина вы-  [c.30]


Смотреть страницы где упоминается термин Поля скоростей : [c.127]    [c.209]    [c.235]    [c.249]    [c.83]    [c.168]    [c.209]    [c.243]    [c.274]    [c.361]    [c.15]    [c.16]    [c.17]    [c.32]   
Смотреть главы в:

Прикладная теория пластичности и ползучести  -> Поля скоростей


Прикладная теория пластичности и ползучести (1975) -- [ c.185 , c.187 ]



ПОИСК



1.81 — Схема формирования потока 1.82 — Характеристик и, щ, турбулентный — Поле скоростей 1.84 — Понятие

HRR-поле (HRR-field) скорость высвобождения энергии (energy

KB-поле скоростей разрывное

Асимптотическая картина течения при х — . Переход к трехпалубной структуре поля скоростей

Безвихревые и соленоидальные поля скорости в неодносвязных областях

Бесконтактные методы измерения полей скорости

Вдавливание Поле скоростей

Вектор поля скоростей

Вихрь двумерного поля скоростей

Вихрь поля скорости

Влияние магнитного поля на поглощение звука скорость звука

Влияние сил плавучести на микроструктуру полей скорости и температуры

Внхрь поля скорости фильтрации в среде со случайными неоднородностями

Волновое решение задачи о распростронетш звука в слое. Выражение звукового поля через нормальние волны. Фазовая и групповая скорости. Штерпорешда нормальных волн

Гипотеза Кармана об автомодельности корреляционных функций поля скорости

Гипотеза Миллиовщикова о связи четвертых и вторых моментов и эмпирические данвые о распределениях вероятностей поля скорости

Групповая скорость в однородном поле

Движение адиабатическое поля скоростей

Движение тел в центральном поле тяготения. Космические скорости

Двумерные поля температур и скоростей теплоносителей

Деформации поля скоростей

Деформация во вращающемся диск напряжений 184 — Поля скоростей

Диаграмма поля скорости

Дифференциальные характеристики поля скоростей

Диффузия в поле однородной турбулентности и в поле простейших течений с градиентом скорости

Дрейфовая скорость во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях

Единственность решения задачи об определении поля скоростей по вихрям и источникам

Зависимость скорости движения пятна в магнитном поле от плотности газозой среды и явление инверсии движения

Задание движения сплошной среды. Поле скоростей. Линии тока и траектории

Задание движения сплошной среды. Поле скоростей. Линии тока и траектории. Трубка тока и струя

Задачи конвекции и диффузии при заданном поле скорости

Замыкание уравнений поля средних скоростей

Звуковое поле источника звука при сверхзвуковой скорости движения

Зондовые методы измерения полей скорости

Измерение полей скорости

Измеренпя спектра поля скоростей в инерционном и вязком интервалах

Изостатическое прессование в неоднородном температурном поле (Основные предроложения. Особенности применения метода конечных элементов при расчете процесса изостатического прессования. Алгоритм расчета поля скорости. Расчет температурного поля. Результаты расчета)

Интегральные характеристики поля скоростей

Исследование заряжения поверхности методом контактной разности потенциалов. Комбинация контактной разности потенциалов с эффектом поля (ПО). 3.8.3. Определение зависимости скорости поверхностной рекомбинации от потенциала поверхности

Исследование поля скоростей и давлений в проточной части

Исследование поля скоростей твердого тела

Коэффициент выравнивания потока поля скоростей

Коэффициент неравномерности поля скоросте

Коэффициент поля скоростей

Краевые задачи и экстремальные теоремы (Начально-краевая задача. Частные краевые задачи Законы трения пористых тел. Уравнение виртуальных мощностей. Экстремальное свойство действительного поля скоростей для краевой задачи нестационарного течения. Экстремальное свойство действительного поля напряжений для краевой задачи нестационарного течения. Экстремальное свойство действительного поля скоростей при установившемся движении)

Литье центробежное — Недостатки 368 Окружные скорости форм 370 — Предварительный подогрев изложниц 378 — Преимущества 367 — Расчет: гидродинамический силового взаимодействия 368 скорости вращения формы 368, 369 — Сущность процесса 368 — Теория литья 368370 — Толщина теплоизоляции изложницы 373 — Частота вращения изложниц поперечного магнитного поля

Локальная структура поля скорости

Магнитное поле, влияние на поглощение звука скорость звука

Математическая постановка задачи определения поля скорости

Метод разрывных полей скоростей

Методы построения непрерывных полей скоростей

Методы экспериментального исследования полей температуры, давления, скорости, плотности и концентрации

Микроструктура полей скорости ветра и температуры в приземном слое атмосферы

Микроструктура турбулентного потока Структурные и спектральные функции поля скоростей в турбулептяом потоке

Наклон крыла поля скоростей

Неединственность поля скоростей. Критерий выбора. Полное решение

Неоднородное поле скоростей протекания

О построении согласованных полей напряжений и скоростей

Об определении поля скоростей идеально пластического течения в случае общей плоской задачи

Однородность поля скоростей

Определение полей скоростей, концентраций, температур

Определение поля давлений и скоростей в аэродинамической трубе

Определение поля скоростей

Определение поля скоростей в плоском сверхзвуковом потенциальном газовом потоке методом характеристик

Определение поля скоростей в трубопроводе

Определение поля скоростей методами конформных отображений и наложения потоков

Определение поля скоростей по вихрям и источника

Определение поля скоростей по заданному полю вихрей и полю расхождения скорости Вычисление вектора скорости по вихрю н расхождению скорости для бесконечного пространства

Определение поля скоростей по заданным вихрям и источникам

Определение приближенное поля скоростей при

Определение траектории частиц по заданному полю скорости

Перенос примеси полем случайной скорости фильтрации в среде со случайной пористостью

Плоские поля смещений или скоростей

Подобие полей энтальпий, концентраций и скоростей

Поле векторное фазовой скорости

Поле звуковое скорость распространения

Поле касательных напряжений скоростей

Поле осредненной скорости

Поле скоростей

Поле скоростей

Поле скоростей безвихревое

Поле скоростей в зазоре между рабочими колесами в меридиональном сечении гидромуфты с тором и радиальными лопатками

Поле скоростей в окрестности крыла

Поле скоростей в плоском в твердом теле, вращающемся

Поле скоростей в плоском движени

Поле скоростей в плоском движени вокруг неподвижной точки

Поле скоростей в плоском движени нестационарное

Поле скоростей в плоском движени стационарное

Поле скоростей в твердом теле, вращающемся вокруг неподвижной точки

Поле скоростей в турбулентном потоке. Начальный участок 14-2. Дифференциальное уравнение турбулентного потока

Поле скоростей векторное

Поле скоростей вокруг заданной системы вихрей в безграничной жидкости формула Био — Савара

Поле скоростей вокруг заданной системы вихрей формула Био — Савара

Поле скоростей вокруг заданной системы вихрей. Формула Био — Савара. Потенциал скоростей замкнутой вихревой нити Аналогия с потенциалом двойного слоя

Поле скоростей вызываемое вихрями

Поле скоростей движения жидкости

Поле скоростей деформируемой частицы

Поле скоростей деформирующейся поверхности

Поле скоростей и его основные характеристиНеобходимые уравнения движения сплошных сред

Поле скоростей и скорости изменений

Поле скоростей нестационарное

Поле скоростей однородное

Поле скоростей от вихревой системы крыла

Поле скоростей от вихревых систем. Уравнения для циркуляции

Поле скоростей перемещений

Поле скоростей плоского изолированного вихря

Поле скоростей плоскопараллельного движения

Поле скоростей при плоскопараллельном движении твердого тела

Поле скоростей при потенциальном движении, приближенное определени

Поле скоростей сплошной среды и основные его характеристики

Поле скоростей стационарное

Поле скоростей твердого тела

Поле скоростей тела с одной неподвижной точкой

Поле скоростей точек плоской фигуры

Поле скоростей угловых

Поле скоростей, вызванное вихрями. Формула Био-Савара

Поле скоростей, вызываемое вихрями. Формула Био-Савара

Поле скоростей, определение по заданным

Поле скоростей, определение по заданным вихрям и источникам

Поле скоростей,- Виды течений

Поле скорости жидкости

Поле скорости мгновенное

Поле скорости точечных вихрей в круговой области

Поле скорости, индуцированное винтовыми вихревыми нитями

Поле тензорное скоростей

Поле угловых скоростей (вихрей)

Полеты с малой тягой в гравитационных полях при переменной скорости истечения (Дж. Ирвинг)

Поля скоростей и ускорений в общем случае движения твердого тела

Потенциал поля скоростей замкнутой вихревой линии

Потенциал скоростей и его определение по заданному полю скоростей

Потенциал скоростей. Поле источника и диполя. Непрерывное распределение источников и диполей. Ньютонов потенциал Потенциал простого и двойного слоев

Проверка второй гипотезы подобия Колмогорова для поля скорости

Проверка локальной изотропии поля скорости

Проверка цервой гипотезы подобия Колмогорова для поля скорости

Программа скорости истечения с малой тягой в поле тяготения

Равновесие и устойчивость цилиндрических потоков в заданном поле скоростей

Расчет поля индуктивных скоростей

Расчет поля скорости

Ребане. Поле скоростей точек абсолютно твердого тела и торсоры

Регуляризация поля скорости точечных

Регуляризация поля скорости точечных вихрей

Результаты измерений скорости движения пятна в зависимости от напряженности магнитного поля и тока

Ротор двумерного поля скоростей

Связь между полем температур и полем скоростей в движущейся среде

Связь характеристик микроструктуры полей скорости и температуры с характеристиками усредненных полей

Сильная и слабая закрутка в экстремальных полях скоростей

Склейка разрывных полей скоростей

Скоростное поле сплошной среды в окрестности данной точки Угловая скорость и вихрь. Тензор скоростей деформаций и его компоненты

Скорость волны, нарастающей в преднапряженном поле. Wave speed, incremental, in the prestressed field- W ellengeschwindigkeit Oberlagerte Welle in oorgespannten

Скорость групповая влияние магнитного поля

Скорость групповая электрического поля

Скорость объемного расширения жидкости. Интегральные представления дифференциальных операторов поля. Основные интегральные формулы

Скорость поля пульсаций

Скорость хода движущихся стандартных часов в гравитационном поле

Скорость. Ускорение. Мгновенное поле скоростей

Соленоидальное поле скорости. Функция тока

Спектральная плотность поля скоростей

Способы задания движения сплошной среды. Поле скоростей. Линии и трубки тока

Способы приближенного определения поля скоростей при потенциальном движении

Статистические характеристики полей ускорения. вихря скорости и давления

Стационарность поля скоростей

Степень выравнивания поля скорости

Степень выравнивания поля скорости колена

Степень выравнивания поля скорости расширения диффузора

Степень выравнивания поля скорости струи

Струя спутная поле вертикальных скоросте

Тензор пространственных корреляций турбулентного поля скорости

Уравнения для корреляционных функций поля скорости

Уравнения для пространственного характеристического функционала поля скорости

Уравнения для спектральных функций поля скорости

Уравнения для структурных и спектральных функций полей скорости и температуры

Уравнения плоского деформированного состояния, выраженные в скоростях перемещений. Поля скоростей перемещения

Условия сопряжения полей нормальной составляющей скорости

Циркуляция скорости в потенциальном поле

Экспериментальное исследование поля скоростей и давлений в муфтах с радиальными лопатками

Экстремальные поля скоростей в литературе и некоторые обобщения

Экстремальные поля скоростей во вращающихся цилиндрических потоках



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте