Замыкание уравнений поля средних скоростей

Замыкание уравнений поля средних скоростей. Для решения уравнений осредненного движения необходимо, чтобы принимались такие феноменологические соотношения (называемые также соотношениями замыкания), которые позволяют определить напряжения и Тр. Хорошо известно допущение [2.1], что коэффициент турбулентной вязкости К и путь смешения Ь можно определить таким образом, что [c.34]

Использование уравнений (2.7)—(2.8) совместно с уравнениями (2.1)—(2.4) принято называть замыканием уравнений поля средних скоростей. В уравнениях (2.7) должны задаваться или коэффициент турбулентной вязкости, или длина пути смешения. [c.34]

Отличный от них подход недавно был развит в [2.14], в которой замыкание уравнений основывается на соображениях подобия, аналогичных тем, которые были использованы в теории двумерных течений в пограничном слое, а не на обращении к полю средних скоростей. При таком подходе пограничный слой подразделяется на приземный слой воздуха и внешний пограничный слой. Можно утверждать, что напряжение приземного трения Тц должно зависеть от скорости потока на некотором небольшом расстоянии г от поверхности земли, шероховатости местности (т.е. параметра шероховатости z ) и плотности воздуха р, поэтому То выразится в виде функции F от этих величин, т.е. [c.37]

Другой подход к теории турбулентности был предпринят О. Рейнольдсом (1895), составившим общие уравнения для осредненного поля скоростей, которые оказались содержащими средние значения квадратов и произведений пульсационных составляющих скорости. В результате система уравнений Рейнольдса оказалась незамкнутой и возникла весьма трудная, до сих нор не решенная проблема ее замыкания при помощи тех или иных физических гипотез. [c.72]

Все попытки аналитического решения проблемы пограничного слоя в урагане, которые были предприняты до сих пор 12.77 — 2.81], применимы к установившимся осесимметричным средним течениям. Решения, полученные в [2.77] с использованием результатов [2.801, базируются на предположении, что турбулентная вязкость постоянна, и поэтому не могут обеспечить надежное подробное описание потока вблизи поверхности земли. Значительно более реалистичная модель учета влияния турбулентности используется в [2.811, где уравнения движения и неразрывности дополняются соотношениями для замыкания уравнений осредненного поля турбулентности, которые были рассмотрены в разд. 2.1 см. (2.9)—(2.13). Полученная таким образом система уравнений, в котррой выражение для градиента поля давления принято в виде (1-17), была решена численно для значений параметра шероховатости от 0,002 до 0,90 м при разнице между высоким давлением в удаленной области и низким давлением в центре урагана от 60 до 140 мбар и изменении радиусов, при которых градиентный ветер имеет максимальные значения скоростей, от 30 до 50 км. В соответствии с [2.81] на самых нижних 400 м пограничного слоя профили сред- [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...