Наклон крыла поля скоростей

Таким образом, в рассмотренном случае на поле скоростей и х, у) п V х, у) не оказывает влияния наклон крыла (рис. 68). Указанное поле скоростей при цилиндрическом потоке рассчитывается по уравнениям плоского потока, т. е. в этом случае соблюдается так называемый принцип независимости. Определение W х, у) производится из линейного дифференциального уравнения с известными переменными коэффициентами (148). Этот вопрос рассмотрен в работах многих авторов и, в частности, в статье Ротта и Кребтри [39]. [c.145]

После проведения исследований на круглом крыле диаметром 70 мм с насадком, имеюгцим диаметр 14 мм, были проведены эксперименты на поворотной державке. Схема такого эксперимента показана на рис. 3. На поворотной державке были укреплены два одинаковых круглых крыла диаметром 45 мм. Одно из них устанавливалось на угол атаки а = 90°, а второе — на угол а ф 90°. Расстояние между их критическими точками равно 2Ь. Разница между давлениями в их критических точках измерялась на том же наклонном спиртовом манометре. Давление в критической точке крыла, установленного на угол атаки а = 90°, естественно, равно рд. После запуска трубы и регистрации разности давлений в положении 1 (крыло, установленное при а < 90°, расположено в трубе при г < 0), поворотная державка переводилась в положение 2 путем поворота на 180° вокруг продольной оси X. При этом критические точки крыла а ф 90° и крыла а = 90° менялись местами (рис. 3). После проведения измерений в положении 2 труба останавливалась. Разность давлений Ahi, измеренная манометром, определялась разностью давлений (Артах)ск=90°, в этих точках поля скоростей трубы и собственно разностью давлений (Артах)ск 90° в критических точках крыльев при а = 90° и а ф 90°. Соответственно для положений 1 и 2 можно записать следуюгцие соотношения [c.504]

Как и в предыдущем примере, автоколебания вызываются потоком жидкости, но их бесспорная практическая роль вряд ли нуждается в специальных пояснениях. На фото XXI показана прежняя демонстрационная модель, но стержень полукруглого сечения заменен моделью профиля крыла. Длинная гибкая опора позволяет крылу перемещаться вверх и вниз как жесткому целому (таким же образом движется и стержень пол т<рутлого сечения) это Д1т кение соответствует перво1 1 степени свободы. Движение, соответствующее второй степени свободы — это поворот крыла вокруг своей оси, сопровождающийся деформацией тонкой листовой пружинки при таких колебаниях изменяется наклон крыла относительпо набегающего потока. Система имеет и другие степени свободы (так, крыло может перемещаться параллельно потоку), но они не играют существенной роли. При достаточно высокой скорости потока крыло совершает вертикальные колебания, и одновременно происходят изменения угла наклона крыла относительно набегающего потока угла атаки). Это — пример классического флаттера — движения, происходящего с двумя степенями свободы. [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...