Поле скоростей стационарное

Полученное, как описано выше, поле скоростей стационарного винтового потока может существовать только в идеальной жидкости. [c.105]

Если рассматривать поле а как поле скоростей стационарного течения жидкости, то поток поля через замкнутую поверхность о, ограничивающую некоторую область V, равен объемному расходу жидкости из области V или объемному расширению жидкости в области V за единицу времени. Дивергенция поля скоростей жидкости есть расход жидкости в данной точке, отнесенный к единице объема. [c.233]

Как отмечалось (1.2.104), построение одного объемного поля скоростей стационарного течения сводится дня одного ik-To слоя к построению двух скалярных [c.77]

Локальное ускорение равно нулю в любой момент времени, если поле скоростей стационарно. Локальное ускорение может обращаться в нуль в тот момент, когда в данной точке величина скорости достигает своего максимального или минимального значения во времени. [c.51]

Задано поле скоростей стационарно движущейся среда [c.57]

В этой постановке рассмотрены теплообмен и диффузия сферических частиц при их обтекании потоком несжимаемой жидкости. В зависимости от чисел Рейнольдса обтекания Рво использовались поля скоростей ползущего движения (Reo 1) или соответствующие аналитические решения, полученные с помощью сращиваемых асимптотических разложений, справедливые при Reo — 1 -т- 10. Кроме того, использовались различные численные решения и схематизации поля скоростей (тонкий пограничный слой вблизи поверхности, зона отрыва за частицей, потенциальное поле скоростей вне погранслоя и т. д.). В этой постановке определено влияние относительного обтекания на теплообмен и массообмен сферической частицы с потоком в стационарном процессе. Указанное влияние характеризуется числами Пекле [c.262]

Из доказанного следует, что поля скоростей и ускорений точек тела, движущегося поступательно, будут однородными (рис. 133), но вообще не стационарными, т, е. изменяющимися во времени (см. 32). [c.119]

Такое представление определяет поле скоростей в данной области пространства в любой момент времени. Поле, зависящее от времени, называют нестационарным, не зависящее от времени — стационарным. [c.330]

Согласно равенству (130) полная механическая энергия В сохраняет свою величину вдоль трубки тока или — что то же самое в случае стационарного поля скоростей — вдоль траектории. Равенство [c.247]

Если провести в данном поле линию, во всех точках которой вектор напряженности касателен к ней, то мы получим линию напряженности, которая аналогична линии тока в стационарном поле скоростей. [c.179]

Установившимся (стационарным) движение будет в том случае, если поле скоростей не зависит от времени, т. е. скорости частиц, проходящих через определенные точки пространства, постоянны во времени и = [ (х, у, г). При этом частные производные по времени [(см. уравнение (3.2)] [c.37]

В самом общем случае сила, приложенная к материальной точке, является функцией ее координат, скорости и времени. Если сила зависит только от координат точки ее приложения (и, может быть, еще от времени) или от взаимного расположения точек материальной системы, то такая сила называется позиционной. Область пространства, в которой на помещенную туда материальную точку действует позиционная сила, являющаяся однозначной конечной и дифференцируемой функцией координат этой точки и времени, называется силовым полем. Поле называется стационарным, если сипа явно не зависит от времени в противном случае попе называется нестационарным. [c.236]

Установившееся и неустановившееся движения. Если поле скоростей не меняется с течением времени, движение называется установившимся (стационарным). В этом случае характеристики движения изменяются только при переходе от точки к точке пространства и функциональная зависимость для скорости примет вид [c.60]

В пятой главе рассматриваются методы реализации простейшей модели конвективного теплообмена, заключающейся в решении уравнения энергии при заданном поле скоростей. Обсуждаются особенности конечно-разностной аппроксимации конвективных членов в уравнении энергии. Подробно разбираются численные схемы для двух часто встречающихся на практике задач расчет двумерного стационарного температурного поля жидкости при течении в канале и совместный расчет одномерного температурного поля стенки и жидкости. [c.5]

Тогда можно написать следующую систему дифференциальных уравнений, описывающих стационарное поле скоростей при смывании плоской пластины, бесконечной в направлении оси Oz. Уравнения движения [c.140]

Поясним общие положения теории подобия на частном примере из гидромеханики. Для этого рассмотрим один из простых случаев стационарного изотермического вынужденного движения жидкости или газа внутри плоского канала. Схема такого движения показана на рис. 2-8. На входе в канал скорость движения постоянна. По мере продвижения среды вдоль канала вследствие сил вязкого трения частицы жидкости вблизи поверхностей замедляются. В потоке возникает переменное поле скоростей. [c.46]

Прежде всего подобными могут быть лишь процессы теплообмена, протекающие в геометрически подобных системах. Далее необходимой предпосылкой подобия должно быть подобие полей скорости, температур и давлений во входном или начальном сечении таких систем. При выполнении этих условий стационарные процессы конвективного теплообмена при вынужденном движении будут подобны, если выполняется условие [c.54]

Поэтому если при интегрировании уравнения (1.13) определяется поле скоростей однородного винтового потока, то такого поля скоростей в стационарном течении вязкой несжимаемой жидкости существовать не будет. [c.21]

Теорема 2 исключает возможность существования стационарного однородного винтового поля скоростей в реальной жидкости. Поэтому следует иметь в виду две возможности либо это поле скоростей существует только между сечениями 1-1 и 2- 2, а ниже по течению оно прыжком переходит в другое поле скоростей, либо его не существует и между сечениями 1-1 и 2-2. В этих случаях возникает необходимость найти то поле скоростей, которое может существовать в жидкости при условии, что в ней нельзя пренебрегать внутренней вязкостью, а можно пренебрегать только тангенциальными внешними силами. [c.105]

При стационарном течении несжимаемой проводящей жидкости в цилиндрических и призматических трубах в постоянном магнитном поле индуцированное магнитное поле не оказывает обратного влияния на ее течение. Поле скоростей получается при решении задачи в строгой постановке таким же, как и при решении в безындукционном приближении. Поскольку дальше рассматриваются только такие течения, то никаких предполо- [c.62]

В лагранжевых периодических течениях поле скоростей стационарно в эйлеровом смысле в некоторой системе отсчета. В такой системе отсчета каждая материальная точка циклически перемещается по замкнутой траектории и элементы материала подвергаются периодическим деформациям. Кроме того, лагранжевы периодические течения являются течениями с предысторией постоянной деформации, и, следовательно, тензор if в уравнении (5-1.24) не зависит от [c.203]

Таким образом, в подкритическом потоке вязкой несжимаемой жидкости после тангенциального щелевого эавихрителя будет не поле скоростей стационарного однородного винтового потока, а поле скоростей свободно вихревого потока (5.27). [c.105]

Вычислим локальные производные dXkldt для произвольной точки М области течения, предполагая среду несжимаемой, а поле скоростей стационарным, С этой целью [c.110]

Необходимо подчеркнуть два обстоятельства. Во-первых, рассматриваемое здесь течение описывается уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) и (5-4.21), (5-4.22), которые просто получаются из уравнений, описывающих стационарное плоское сдвиговое течение между двумя параллельными плоскими пластинами, умножением на периодический множитель Из уравнения (5-4.30) следует, что в предельном случае = О скорость сдвига у равна величине, которая была бы скоростью для стационарного плоского сдвигового течения, умноженной на тот же самый множитель. Переход от стационарного описания поля скоростей к эйлеровому периодическому течению путем умножения на является общим правилом для всех вискозиметрических течений. Эквивалентность дифференциальных уравнений для распределения скоростей в периодическом течении (для плоского сдвигового течения — это уравнение (5-4.23)) и для стационарного течения фактически представляет собой следствие пренебрежения силами инерции. [c.198]

Что касается стационарных насыпных слоев (объемных решеток), то, казалось бы, они должны обладать такими же свойствами, что и система плоских решеток или пучки труб, т. е. жидкоегь, набегая узкой струей, должна в них также растекаться постеиеино от сечения к сечению, а следовательно, за слоем при соответствующем значеннн его коэффициента сопротивления должно было бы установиться наиболее равномерное поле скоростей (рис. 3.12, а). [c.89]

Проведем в установившемся потоке (т. е. таком, что поле скоростей в нем не зависит от времени — стационарно) одтю-родной идеальной несжимаемой жидкости бесконечно тонкую трубку тока (рис. 326). Если жидкость однородна и кесжп-маема, то плотность ее одинакова во всем потоке. Идеальная л<идкость представляется такой моделью сплошной среды, в которой при ее движении полностью отсутствуют касательные на-пря /кения (внутреннее трение). Выделим в трубке в данный момент времени t объем, заключенный между двумя ортогональными к боковой поверхности трубки сечениями Oi и В смежный момент t + dt выделенный объем жидкости сместится вдоль труб- >-ки тока и займет положение, ограни- ченное сечениями а и а. [c.245]

Е сли местная скорость к явко зависит от времени, т. е. изменяется с течением последнего, то движение и соответствуюгцее ему пол( скоростей называют неустановившимися или нестационарными. Если в каждой точке пространства вектор и имеет постоянное во времени значение, то движение и поле скоростей будут установившимися или стационарными. В этом случае [c.27]

Если поле скоростей остается неизменным во времени, то движение называется стационарным, или установившимся. Если же оно зависит от времени, то движение будет нестационарным. В некоторых случаях характер движения будет зависеть от выбора системы координат. Так, в координатной системе, связанной с телом, движуш,имся с постоянной скоростью, обтекание этого тела (поезд, автомобиль и пр.) будет стационарным, в то время как в неподвижной координатной системе (для неподвижного наблюдателя) движение среды, обтекающей тело, будет нестационарным. [c.37]

Обсудим прежде всего вопрос о том, когда поля скорости, давления, плотностей температур и концентраций компонентов стационарны. Решение этого вопроса позволяет существенно упростить постановку и последующее решегие задачи, так как для стационарного течения все газодинамические параметры не зависят от времени. [c.199]

Напомним, что система дифференциальных уравнений (4-28), (4-29) и (4-30) получена для стационарного безградиентного омываипя плоской поверхности жидкостью с постоянными физическими свойствами в жидкости отсутствуют внутренние источники теплоты, выделение тепла трения пренебрежимо мало. Заметим, что при принятых здесь условиях поле скоростей не зависит от поля температур. [c.142]

Толщина движугйегося слоя жидкости переменна по высоте и связана со скоростью дйижения в этом слое. Поле скоростей описывается уравнением движения. При принятых условиях, течение происходит в основном в направлении оси Ох, поэтому используем уравнение движения только в проёкциях на ось Ох. Для стационарного течения и с учетом ранее принятых допущений уравнение движения упрощается. В результате вместо уравнения (4-18) будем иметь [c.233]

Одним из такпх типоб является стационарное движение жидкости, В нем поле скоростей пе зависит от времени t. Хотя жидкость движется и частицы все время изменяют [c.205]

Если импульс в потоке П или энергия заданы, то невозможно говорить о применении принципа стационарности кинетической энергии. Задание П или ер является дополнительной связью, полностью определяющей состояние, т. е. х, при известном поле скоростей, заданных и <7 = 1. Такое положение может быть реализовано, скажем, в гидравлическом прыжке второго рода от потенциального потока с ридусом свободной поверхности Xi к потоку, экстремальному с радиусом свободной поверхности < х,. В этом случае для экстремального потока заданы П, Шу, q = 1, и в нем нельзя применять принцип минимума кинетической энергии потому, что импульс П не является свободным принцип может применяться только при свободной координате х,, а следовательно, и при неизвестном, свободном значении П. [c.100]

А как известно из теории колебаний ... в диссипативной системе единственным о стационарным состоянием является состояние равновесия. Периодические движения в диссипативных системах, очевидно, невозможны, так как энергия системы при движении убывает, [120, с. 119]. Это подтверждает как единственность определения стационарного состояния при помощи функции ец, так и отсутствие колебательных форм движения. Аналогичное подтверждение справедливости использования принятого в [61] и данной книге энергетического метода определения устойчивых стационарных форм движения можно найти в [ 121, с. 103 122, с. 97]. Все сказанное дословно распространяется на вращающиеся цилиндрические потоки как с тангенциальным, так и с вихревым полем скоростей [(4.24) (4.29) и др.]. На этом основании автор не может согласиться с мнением М. А. Гольдштика о том, что Ф. Т. Ка-меньщиковым использована "специально сконструированная функция Ляпунова . Она при заданных связях единствтна. [c.165]

В самом деле, в1следствие задания поля скоростей в объеме и стационарности процесса отпадают уравнения (12-1) и (12-11) с соответствующими краевыми условиями, а также уравнения (12-6), (12-7), (12-14) и (12-22). В (12-12) отпадают оба нестационарных члена, а также член, учитывающий жондуктииный перенос тепла, IB результате чего оно принимает более простой вид [c.358]

Несмотря на отсутствие частиц выше зоны всплесков асимптотическое значение а в 2—3 раза превышало значение, рассчитанное по формуле Ни 0,25 Не°> для поперечного обтекания цилиндра стационарным потоком, что связано с турбулизацией потока следами пузырей и веравномерностьо поля скоростей газа. Аналогичное увеличение а в надслоевой зове обнаруживают и другие авторы. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...