Интенсивность истинная

Здесь использованы те же обозначения, что и в соотношении (2.60) 0 — параметр, характеризующий условие макроразрушения. Подчеркнем, что а,- — интенсивность истинных напряжений, отнесенных к нетто-сечению структурного элемента. [c.156]

Для определения истинных интенсивностей и ширин полос поглощения выбирают одиночные полосы поглощения, расположенные по возможности дальше от других полос. В соответствии со сделанными выше предположениями о дисперсионном распределении интенсивности истинного контура поглощения можно использовать следующие полосы хлороформ —1230 см-, циклогексанон— 750 см , йодистый метил—1260 см->, ацетон—1250 см- (4%-ный раствор в СЗг), нитрометан — 920 см , бензол — 2210 см- . [c.167]

При расчете компонент истинных напряжений и интенсивности истинных напряжений использовались текущие значения среднего диаметра и толщины стенки трубчатого образца [формула (4.5)], при этом площадь поперечного сечения вычислялась следующим образом [c.123]

Г. А. Смирнов-Аляев экспериментально установил взаимосвязь критической интенсивности истинных деформаций (8 )кр при различных схемах напряженного состояния (при различных П ) с деформацией разрушения при линейном растяжении (e )p [c.104]

Первое представление о поведении металла при нагружении в условиях любой схемы напряженного состояния позволяет получить знание деформационной характеристики материала, т.е. зависимости интенсивности истинных напряжений от интенсивности истинных деформаций о, = /(е . [c.195]

Было бы неправильным полагать, что критические режимы, определяющие качественные изменения дисперсных потоков, зависят только от концентрации или массовой скорости. Сравнение по истиной концентрации пригодно лишь для одного класса дисперсных систем. Представление о массовой скорости сквозной среды позволило сопоставить интенсивность теплопереноса различных систем, но лишь при прочих равных условиях. При этом массовая скорость не является обобщенной переменной и поэтому не пригодна для использования в качестве искомого критерия. Накопление и анализ прямых опытных данных для всего диапазона изменения концентраций позволит в дальнейшем выяснить возмож- [c.25]

Объяснение влияния концентрации простой неточностью в определении числа Рейнольдса, которое учитывает уменьшения относительной скорости частицы, недостаточно. На рис. 5-8 пунктиром нанесена линия, которая показывает, что падение Ub. /чв в изученных условиях весьма невелико. По-видимому, основной физической причиной снижения истинной интенсивности теплообмена с увеличением концентрации может явиться нарастание стесненности движения частиц. Помимо ранее отмеченных следствий этого явления, следует также указать на возможное нарушение поля концентрации на возрастание неравномерности обтекания частиц на эффект выравнивания частицами поля скоростей потока, возможное гашение его турбулентности. Что касается перекрытия вихревого следа одной частицы другой, то это также является следствием нарастающей с увеличением р стесненности. [c.171]

Заметим, что интенсивность теплообмена и время пребывания частиц (или их истинная концентрация) зависят во многом от одних и тех же безразмерных переменных. [c.176]

С (нагрев слоя в бункере прямым пропуском тока), относительной длине канала L/D = 31 125, D=16 мм и сл/ ст = 3,8- -16. Скорость частиц достигала 3,5 м сек. Наибольшие значения коэффициента теплоотдачи составили величину порядка 300—400 вт/М -град. Было обнаружено изменение теплообмена по высоте канала — вначале увеличение (тем большее, чем меньше средняя для всего канала истинная концентрация), а затем либо неизменность, либо некоторое падение интенсивности теплоотдачи. Подобное явление не наблюдается ни для флюидных потоков, ни для плотного слоя, и его следует объяснить неравенством истинных концентраций по высоте канала, разгоном частиц в начале и определенной стабилизацией их движения в конце канала. [c.265]

Кроме феноменологических подходов к проблеме хрупкого разрушения в настоящее время интенсивно развиваются исследования по анализу предельного состояния кристаллических твердых тел на основе физических механизмов образования, роста и объединения микротрещин. Разработаны дислокационные модели зарождения и подрастания микротрещины [4, 24, 25,. 106, 199, 230, 247], накоплен значительный материал по изучению закономерностей образования и роста микротрещин в различных структурах [8, 22, 31, ИЗ, 183, 213, 359, 375, 381], подробно изучены макроскопические характеристики разрушения, в том числе зависимости истинного разрушающего напряжения от разных факторов, таких, как диаметр зерна, температура и т. д. [6, 101, 107—109, 121, 149—151, 170, 191, 199, 222, 387, 390, 410, 429]. Как отмечалось выше, при формулировке критериев разрушения наиболее целесообразным представляется подход, интерпретирующий механические макроскопические характеристики исходя из структурных процессов, контролирующих разрушение в тех или иных условиях. [c.59]

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

Данные, приведенные в таблице 6, не отражая истинных значений скоростей смешения рассматриваемых фаз в условиях их движения в пористой среде со скоростями фильтрации, наблюдаемыми в экспериментах, тем не менее дают качественно приближенную оценку процесса во времени. Условия смешения рассматриваемых фаз в процессе их взаимного вытеснения из пористой среды, естественно, будут несколько отличаться от условий вышеуказанных экспериментов. В этих условиях смешение жидких фаз обусловливается образованием языков выклинивания на границах раздела смешивающихся фаз и водного контакта. Так как интенсивность выклинивания этих языков возрастает с увеличением приложенного градиента давления в силу роста общей скорости фильтрации потока, интенсивность перемешивания увеличивается, а следовательно, скорость смешения фаз возрастает. [c.48]

Истинные интенсивности линий находятся в виде разностей Д =- -ЬФ—- Ф Д = 2+Ф — /ф- [c.44]

Интегральная интенсивность линий не зависит от аппаратурных искажений спектрометра и формы контура возбуждающей линии. Отношение площадей, заключенных внутри наблюдаемых контуров линий, будет равно отношению истинных интегральных интенсивностей линий. Поэтому интегральные интенсивности линий,, непосредственно связанные с энергетическими характеристиками излучающего (рассеивающего) вещества, играют важную роль при проведении научных исследований. Кроме того, интегральные интенсивности линий можно использовать и для аналитических целей. [c.125]

Таким образом, если все линии имеют одинаковую форму, то отношение их истинных интегральных интенсивностей равно отношению произведений из наблюдаемых интенсивностей в максимуме /о и ширин б. [c.125]

Табличные значения интенсивностей линий выражают распределение интенсивности в СКР индивидуального вещества, близкое к истинному. При составлении табличных данных было учтено искажающее влияние установки на распределение интенсивности по спектру и, в частности, спектральная чувствительность фотопластинок. При определении интенсивности линий смеси /1см, Ьсм, /зсм, находящихся в различных спектральных областях, также следует учитывать влияние установки и фотопластинок. Для этого необходимо иметь источник света с известным распределением энергии по спектру, например лампу накаливания или флуоресцирующее вещество. [c.141]

Сфотографировав СКР смеси и марки почернения, приступают к обработке спектрограммы. Фотометрирование на микрофотометрах МФ-2 (или МФ-4) проводят с шириной щели 0,2—0,3 мм. По правилам фотографической фотометрии (см. задачу 3) определяют наблюдаемые интенсивности в максимуме юм, асм и /зсм для трех линий, принадлежащих трем компонентам исследуемой смеси. Найденные таким образом величины характеризуют истинные интенсивности линий /юм, hem и /зсм, взятые по отношению к интенсивности спектра флуоресценции сернокислого хинина, поскольку он использовался для съемок марок почернений. Поэтому [c.142]

Метод с использованием интенсивности линий индивидуальных веществ, В этом методе необходимо знать истинное распределение интенсивности линий в СКР- Для этого следует исключить влияние спектральной чувствительности установки на соотношение интенсивностей линий, расположенных в разных участках спектра. Например, фотоэлектронный умножитель ФЭУ-17 с сурьмяно-цезиевым фотокатодом обладает большой чувствительностью в сине-зеленой области спектра, которая резко падает к красному краю спектра. [c.143]

Если измерены интенсивности линий /1 см. набл, Ь см. набл и зсм. набл, принадлежащие трем компонентам смеси и расположенные в различных спектральных областях с частотами VI, V2 и vз, то истинные значения интенсивностей линий комбинационного рассеяния смеси определяют выражениями [c.144]

Упражнение 2. Определение истинных ширин и интенсивностей ИК-полос поглощения. [c.167]

Путем поправок на щель определите истинное значение ширины полос и интенсивностей поглощения в их максимумах. [c.167]

Вместе с тем характер проводимых экспериментов часто не позволяет выполнить все эти условия. Тогда вторичное поглощение будет искажать истинную форму спектра люминесценции и его влияние должно быть учтено путем введения в полученный спектр соответствующих поправок. В общем случае такие поправки требуют трудоемких расчетов, предусматривающих знание спектра поглощения исследуемого вещества и распределение энергии в спектре возбуждающего люминесценцию источника. Расчеты сильно упрощаются, когда для возбуждения свечения используется монохроматическое излучение (выделяется одна монохроматическая линия из возбуждающего спектра). В этих условиях при полном поглощении возбуждающего света, истинная интенсивность люминесценции /ист в некоторой частоте v связана с интенсивностью люминесценции в этой же частоте /набл, наблюдаемой на опыте, соотношением [c.203]

Для получения истинных реакций в каждом квадрате необходимо найденные X,. умножить на Q. Интенсивности давления в каждом квадрате равны [c.275]

Истинная нейтральность фотона приводит к тому, что при достаточно высокой энергии столкновения с вполне заметной интенсивностью идет рождение заряженной частицы с любыми квантовыми числами В, S, L, L, L", С в паре с ее античастицей. Поэтому е е [c.390]

В рассматриваемом случае кривые статической усталости строились по результатам испытаний на одновременное растяжение и внутреннее давление тонкостенных труб в координатах интенсивность истинных напряжений — логарифм времени до разрушения [58, 601. Результаты статистической обработки этих данных приведены в табл. 4.2. Величина О может в случае ПЭВП [c.111]

Объясняется это тем, что в узких зазорах концентрация ингибитора со временем снижается практически до нуля. По мере увеличения ширины зазора облегчается диффузия ингибитора в щель, что ведет вначале к сокращению площади коррозионных поражений, а затем к лолному подавлению коррозии. Эти результаты получены были, когда металл, образующий щель, не находился в контакте с металлом, к оторому имеется свободный доступ электролита, а значит, ингибитора. Когда же имеется внешний контакт, положение еще более осло.жняет-ся при наличии внешнего контакта в зазоре сильно увеличивается как скорость общей коррозии (кажущаяся скорость), так и ее интенсивность (истинная ско-рость). [c.100]

Gj, е, - интенсивность истинных напряжений и логарифмической деформации соответственно сть истинный предел текучести материала еь - деформация, соответсвующая напряжению Оь, В и ai опытные коэффициенты. [c.122]

По свидетельству Григория Самуиловича Ландсберга идея тонкой структуры молекулярного рассеяния была высказана Л. И. Мандельштамом еще в 1918 г., но соответствующая статья [36] была напечатана лишь в 1926 г., когда французский физик Леон Бриллюэн независимо нашел часть результатов, изложенных в [36]. Мандельштам считал необходимым подтвердить свои идеи экспериментально, что стало возможным лишь в 1925 г., когда он стал работать в Московском университете. Сын Леонида Исааковича профессор Сергей Леонидович Мандельштам так вспоминает об этих днях Под влиянием отца Г. С. Ландсбергом была начата работа по изучению молекулярного рассеяния света в твердых телах, которое до сих пор по существу еще не наблюдалось, и эта работа, как и большинство других работ Григория Самуиловича, яв илась пионерской. Молекулярное рассеяние маскировалось во много раз более сильным рассеянием на включениях и неоднородностях. Чтобы отделить молекулярное рассеяние от рассеяния на загрязнениях, Григорий Самуилович вместе с К. С. Вольфсоном применил удивительно изящную методику — нагрев кристалла, при котором интенсивность истинного молекулярного рассеяния света увеличивалась е температурой, а рассеяние на примесях оставалось неизменным... Григорий Самуилович умел обходиться очень простыми средствами. Сейчас трудно себе представить бедность оснащения тогдашних лабораторий. [c.147]

Ложные линии Роуланда возникают в результате периодических ошибок в постоянной решетке. Они лежат возле истинных и расположены относительно их симметрично. Интенсивность ложных линий в хороших рехнетках не превышает 0,01 от интенсивности истинной линии в первом порядке. Относительная их интенсивность растет примерно пропорционально квадрату порядка истинной линии. Ложные линии Роуланда спутать с истинньиш, вообще говоря, довольно трудно, однако онн могут маскировать собой истинные линии других длин волн, которые расположены вблизи данной истинной линии. [c.100]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Таким образом, все факторы, рассмотренные в 8-2 и влияющие на истинную концентрацию падающего слоя, сказываются и на интенсивности его теплообмена. В частности, увеличение расхода и удельной нагрузки канала (массовой скорости частиц), а также уменьшение относительной длины канала и размера частиц способствуют усилению теплообмена. Для лучшего сравнения с флюидным потоком данные также обработаны в принятой автором манере Nun/N u = /(P). Оценка скорости и расхода газа по данным, приведенным в 8-2, позволила определить число Рейнольдса для газа, эжектируе-мого падающими частицами. Во всех случаях оказалось, что Re<2 300 (у = 0,05 2,4 м1сек). Поэтому число Nu оценено по формуле ламинарного режима течения газа. Для тех же условий, для которых получена зависимость (8-21), но с более значительной погрешностью, вызванной неточностью оценки расхода газа, получено Л. 96, 286] [c.266]

В результате таких испытаний определяется зависимость интенсивности напряжений от интенсивности приращений пластических деформаций и от температуры ai = ai dzi , Т) (так называемая термодеформограмма), которая характеризует истинное сопротивление металла деформированию в условиях сварочного термического и деформационного цикла и отражает совокупное воздействие основных явлений, сопровождающих процесс сварки. [c.415]

Энергия связи нейтрона в железе и других ядрах, входящих в состав стали, около 7 Мэе. Умножая эту величину на Фн(0 и на геометрический фактор ослабления, получаем интенсивность потока энергии 1= = 5 10" Мав1 см сек). Коэффициент истинного поглощения у-квантов не ревосходит ра=0,2 см . В соответствии с этим плотность энерговыделения от рассматриваемого энергетического потока не будет превосходить Ра/= = 1 10 Мэе/(см сек). [c.308]

Прп измерении а надо, конечно, учитывать, что часть света отражается на границе исследуемого вещества, и вносить соответствующие иоиравки, например, при помощи формул Френеля. Еще удобнее измерять интенсивности света и , ирощедшего соответственно сквозь слои толщины di и 2- Вычисляя коэффициент поглощения из соотношения IJL= exp [а (d., — di)l, найдем истинное значение а, свободное от поправок на отражение. [c.564]

Если необходимо записать контур линии комбинационного рассеяния без заметных искажений, то щирину входной и выходной щелей 5 берут не больще половины щирины наблюдаемого контура линии б. В этих условиях щирина линии б и интенсивность в максимуме /о искажаются мало. Однако они отличаются от истинных параметров линии. Наблюдаемый контур линии комбинационного рассеяния искажается не только за счет влияния ширины щелей спектрометра, но также за счет спектральногс распределения в пучке возбуждающего света и различных аппаратурных влияний спектрометра (дифракция света, аберрация и др.). [c.122]

Зная истинное распределение энергии в спектре эталонного источника света iфл(v) (табл. 5 приложения) и измерив его на данном спектрометре /фл. нaбл(v), легко произвести коррекцию интенсивности линий наблюдаемого СКР смеси. [c.144]

Таким образом, при наличии начальной неправильности, либо эксцентриситета продольной силы, либо поперечной нагрузки прогибы v (2) растут бесконечно при F / кр.э- Исключение составляет е = —qlFk в случае (15.48). Если в решении учесть геометрические нелинейности, появление которых неизбежно с ростом прогибов, то каждой конечной силе соответствует конечный прогиб, аналогично тому, как это показано в 15.6. Такое положение более соответствует истине. Однако нужно считаться с тем, что при приближении F к р.э прогибы начинают интенсивно расти и график их зависимости от F по полученному решению может быть представлен в виде рис. 15.23. По причине быстрого роста к (z) при Р Ркр,ь назначается коэффициент запаса на продольную силу порядка 0,5...0,6, так как в реальных условиях всегда существует эксцентриситет (по технологическим причинам). [c.363]

Условия образования пластических деформаций и разрушений зависят от типа напряженного состояния. Для сопоставления сопротивления материалов деформациям при различных напряженных состояниях диаграммы деформирования строят в единых координатах. Такими координатами являются максимальные касательные напряжения tmax и максимальный истинный сдвиг Ymax (или интенсивность напряжений и деформаций). [c.8]

Однако это положение справедливо только при рас-смотрецных выше граничных условиях. В общем случае время запаздывания можзт зависеть от интенсивности теплообмена тела с окружающей средой. Однако если время запаздывания определять по температурам на оси и в точке, истинная те мнература которой равна средней 140 [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...