Поле скоростей плоскопараллельного движения

Поле скоростей плоскопараллельного движения [c.131]

Теорема 2.14.1. Поле скоростей плоскопараллельного движения может быть либо поступательным, либо вращательным с осью, перпендикулярной плоскости движения. [c.131]

Так как v — произвольная точка подвижной плоскости, то формула (25.31) определяет поле скоростей плоскопараллельного движения твердого тела. [c.40]

Соответствующее поле скоростей плоскопараллельно, движение жидкости симметрично относительно оси z и одинаково во всех плоскостях, параллельных плоскости ху. [c.290]

Иное Положение имеет место при плоскопараллельных движениях. Если для плоскопараллельных движений поле скоростей во всей плоскости зависит только от координат точки и от констант, имеющих размерность, зависящую от размерности коэффициента кинематической вязкости v, то в полярных координатах справедливы формулы, аналогичные формулам (2.2). (В этом случае /- — радиус-вектор в плоскости движения.) [c.118]

Последний случай не может иметь место при движении твердого тела и плоскопараллельных движениях ) жидкости, в которых О) ортогонально г . Многообразие возможных движений жидких сред гораздо богаче многообразия возможных движений твердых тел для деформируемых тел случай, когда о параллельное, может иметь место. Например, если непрерывное поле скоростей задается формулами [c.23]

Применение схемы плоского движения далеко не ограничивается плоскопараллельными полями скоростей— она применяется для приближенного описания существенно более общих ситуаций. Например, ей можно пользоваться при изучении обтекании крыла самолета на значительной части его длины (теория крыла бесконечного размаха), лишь у концов крыла эта схема перестает действовать и нуждается в уточнениях. [c.15]

Из уравнений (48.4) нетрудно получить распределение скорости, температуры и индуцированного магнитного поля при плоскопараллельном стационарном движении. В случае продольного поля магнитогидродинамическое взаимодействие между полем и потоком отсутствует в этом случае индуцированного поля нет, и сохраняются профили скорости и температуры, полученные в 43 (формулы (43.6)). В случае поперечного поля сохраняется линейное распределение температуры, а профили скорости и индуцированного (продольного) магнитного поля имеют вид [c.344]

З.б Поле скоростей прж плоскопараллельном движении твердого тела [c.46]

Рассмотрим сначала вопрос об устойчивости стационарных плоскопараллельных течений несжимаемой вязкой жидкости, имеющих скорость ио== /(г). О, 0 , так что возмущения поля скорости и(х, t) будут удовлетворять уравнениям (2.12) с добавлением в правую часть уравнений движения слагаемого vДu, описывающего ускорение сил вязкости. Назовем такие уравнения (2.12 ). Тогда для двумерных элементарных волновых решений этих уравнений вместо уравнения Рэлея (2.16) получится следующее так называемое уравнение Орра—Зоммерфельда [c.100]

Рассмотрим обтекание решетки профилей установившимся плоскопараллельным потоком жидкости или газа. Относительно движения жидкости или газа предположим еще, что поля плотности, скорости и напряжения периодические с периодом I и что на далеких расстояниях от решетки (по нормали к периоду Т) перед решеткой и за решеткой потоки выравниваются к поступательным движениям с постоянными векторами скорости и 2 соответственно (см. рис. 45). [c.81]

Примеры решения модельных задач о наборе максимальной энергии при вертикальном подъеме и об оптимальной вертикальной посадке в постоянном плоскопараллельном гравитационном поле, о. посадке с круговой орбиты спутника и о наборе гиперболической скорости при старте с круговой орбиты спутника показали, что, несмотря на малые значения удельного веса двигателей ограниченной скорости истечения, учет веса двигательной системы суш,ественно влияет на параметры оптимального движения тела переменной массы и приводит к экстремальной задаче определения наивыгоднейшего значения веса двигателя (максимальной тяги), обеспечиваюш его максимум доставляемого полезного груза [c.273]

Таким образом, плоскопараллельное поле скоростей всегда можно привести к вращательному полю, основание упповой скорости которого перпендикулярно плоскости движения. [c.132]

Поскольку множество решений допускает сдвиг вдоль направления е , получаем уравнение прямой, указанное в утверждении теоремы. Обратимся к изучению поля ускорений в плоскопараллельном движении. Зададим точку твердого тела радиусом-вектором г, выходящим из неподвижного полюса О, а мгновенный центр скоростей — радиусом-вектором с началом в том же полюсе. По теореме 2.14.1 найдем скорость точки твердого тела в плоскопаргшлельном движении [c.147]

Если в плоскопараллельном движении задана система точечных вихрей, то для определения неустановившегося поля скоростей достаточно знать движение каждого вихря. По теореме Томсона циркуляция каждого вихря сохраняется постоянной, Ги = onst. В безграничной массе жидкости для опредсле- [c.296]

Итак, в предположении плоскопараллельности дело сводится к исследованию устойчивости течения с известным профилем продольной скорости Vz и соответствующим распределением температуры Го. Продольная координата г рассматривается как фиксированный параметр это дает основание ввести, как обычно при исследовании устойчивости плоскопараллельных движений, нормальные возмущения. Уравнения для амплитуд полу- чаются обычным образом из уравнений движения и теплопроводности. Эти уравнения, собственно, уже были получены в 43 (уравнения (43.8)). Целесообразно лишь переписать их в несколько иной форме. [c.358]

В качестве примера сложения плоскопараллельных потоков рассмотрим поле скоростей, которое создаёт бесконечная цепочка точечных вихрей одинаковой интенсивности, расположенных на одной прямой, называемой осью депочки, на равных расстояниях друг от друга ) (фиг. 21). Обозначим расстояние между двумя соседними вихрями цепочки через i и будем считать, что кан дый вихрь индуцирует циркуляционное движение с [c.57]

Для течения в шероховатых трубах в отсутствие магнитного поля гидравлическое сопротивление при ламинарном режиме практически не отличается от сопротивления при течении в гладких трубах. В поперечном магнитном поле картина течения в шероховатых трубах существенно меняется. Исследование свободного обтекания тел проводящей жидкостью [17] показало, что наложение магнитного поля приводит к увеличению давления в окрестности лобовой части тела и к понижению в кормовой (т. е. к увеличению сопротивления формы), к повышению сопротивления трения вследствие увеличения градиента скорости на поверхности тела, к безотрывности течения при больших значениях индукции магнитного поля и т. д. Обтекание элементов шероховатости, расположенных на стенке, имеет специфические особенности, однако качественно влияние поперечного магнитного поля на течение в обоих случаях аналогично. Численное решение дифференциальных уравнений движения для ламинарного плоскопараллельного течения несжимаемой проводящей жидкости между бесконечными непроводящими плоскостями, имеющими равномерно расположенные призматические выступы квадратного сечения [18], подтверждает это предпо- [c.66]

В статье Д. В. Грилицкого, П. П. Краснюка [21] рассматривается динамическая контактная задача по определению стационарных вертикальных термоупругих колебаний и температурных полей в системе двух весомых плоскопараллельных слоев, находящихся под действием гармонической нормальной нагрузки F(t) (Pj антиплоское движение по поверхности нижнего с постоянной малой скоростью, за счет чего в плоскости контакта происходит тепловыделение от трения (коэффициент трения / = onst). Считается, что тепловой контакт тел неидеален, а между внешними поверхностями слоев и окружающей средой с нулевой температурой происходит теплообмен по закону Ньютона. [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...