Вдавливание Поле скоростей

На рис. 3 показано поле скоростей перемеш,ений и, v в плоскости годографа для поля характеристик, приведенного на рис. 1 при наклонном вдавливании штампа со скоростями uq = = 0,833, vq = —0,315 и = 0,455. В отличие от плоской деформации влияние продольного сдвига приводит к неоднородному распределению скоростей в области ОАО под штампом и вдоль /3-характеристик, сходяш,ихся в сингулярной точке А в области центрированного веера АВО. Поле скоростей в области однородного напряженного состояния АВС оказывается неоднородным с уменьшением скоростей и, v вдоль границы АС. [c.60]

Поля напряжений и скоростей могут быть определены аналогично предыдущему. Однако эти задачи содержат те же трудности, что и задача о вдавливании клина с выпуклыми боковыми сторонами. [c.283]

Задача определения поля скоростей перемещений может быть эегаена численно, она же даст изменение координатной сетки в некоторый близкий момент после начала вдавливания. Очевидно, что максимальный угол раствора АО В (фиг. 1) основания гатамна в рассматриваемом случае равен 2тг/3. [c.219]

В настояш,ей работе исследуется задача о вдавливании тонкого лезвия в пластическое полупространство. Устанавливается аналогия между липеаризироваппыми задачами теории идеальной нластичпости и газовой динамики. Указанное обстоятельство позволяет использовать результаты, полученные в теории крыла конечного размаха [4, 5], для определения поля скоростей перемегцений при вдавливании тонкого лезвия в пластическое полупространство. [c.366]

При вдавливании прямоугольного в плане штампа на свободной от внешних напряжений границе полупространства перед его ребрами имеем граничные условия (3.1). В плоских сечениях у = onst и ж = = onst, нормальных к ребрам штампа, возникает плоское пластическое течение с полем линий скольжения и полем скоростей Прандтля или Хилла в зависимости от кинематических граничных условий на поверхности контакта штампа с полупространством. Давление на штамп постоянно и определяется формулой (3.2). Линия симметрии ж = О и биссектрисы прямых углов между ортогональными ребрами штампа являются линиями раздела течения с непрерывным изменением напряжений и скоростей. Если пластический материал скользит по поверхности гладкого штампа, то граница пластической области на поверхности полупространства определяется выражениями [c.68]

Известные перспективы анализа осесимметричной задачи открываются при переходе к условию пластичности Треска — Сен-Венана и ассоциированному закону течения. При этом следует отдельно рассматривать течения, отвечающие напряжениям на ребрах призмы текучести и на гранях ее. В первом случае задача статически определима и гиперболична, характеристики совпадают с линиями скольжения. Использование ассоциированного закона позволяет ставить вопрос о разыскании согласованного поля скоростей. Решения этого класса, обсуждавшиеся Р. Т. Шилдом, Д. Д. Ивлевым (1959) и другими авторами, можно рассматривать как. кинематически возможные (если поле скоростей определено) и, следовательно, приписывать им смысл верхней границы. При условии полной пластичности рассмотрена задача о вдавливании гладкого круглого штампа [c.108]

Агамирзян Л. С. К определению поля напряжений н поля скоростей в пластической среде при вдавливании жесткого плоского штампа.— Труды Груз, политехи, ин-та , 1961, № 6. [c.485]

Из (38.1), (38.2) вытекает, что в пластической области возможно равномерное поле скоростей == onst, у,, = onst, т. е. пластическая область перемещается как твердое тело. " Эти области можно интерпретировать как области ничтожных пластических деформаций. Такие поля встречаются, например, в задаче о вдавливании плоского штампа ( 45). [c.162]

Рис. 133. Вдавливание плоского штампа в пластическое полупространство а — поле линий скольжения по Р. Хиллу б — линии разрыва скоростей — годограф скоростей для схемы б>

Ординаты ударных диаграмм деформации поликристаллов проходят выше статических [5]. При повышенных скоростях удара к главному силовому полю (растяжение, сжатие, изгиб) добавляется местное поле в области контакта ударяющихся тел. Использование метода вдавливания [5, 6], при котором местное силовое поле являлось одновременно и главным полем, позволило значительно упростить методику и впервые получить надежные опытные данные о влиянии изменения скорости деформирования в 100 млн. раз (от 10 до 10 1/с) на сопротивление значительной пластической деформации. При этом верхний интервал скоростей был увеличен на два порядка по сравнению со скоростями деформирования, достигавшимися ранее. Сопротивление пластической деформации оценивалось по величине твердости Як (твердость по Кубасову) при вдавливании конуса с углом при вершине 90° [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...