Скорость. Ускорение. Мгновенное поле скоростей

СКОРОСТЬ УСКОРЕНИЕ. МГНОВЕННОЕ ПОЛЕ СКОРОСТЕЙ 159 [c.159]

Скорость. Ускорение. Мгновенное поле скоростей [c.159]

Второе слагаемое в правой части соотношения (1.12) носит название конвективного ускорения и оно обусловлено тем, что в разных точках пространства скорости различны. В случае однородного поля скоростей V не зависит от координат) конвективное ускорение равно нулю. При ударе тела о поверхность неподвижной жидкости в первое мгновение поле скоростей однородное и конвективное ускорение будет равно нулю. [c.12]

Конвективное ускорение равно нулю в любой момент времени, если поле меняется со временем одинаково во всех своих точках, оставаясь при этом однородным. Конвективное ускорение может обращаться в нуль на мгновение, если в этот момент поле скоростей однородно (например, в начале движения тела в неподвижной жидкости, в движении, вызванном ударом тела о поверхность неподвижной жидкости). [c.51]

Предположим теперь, что в покоящейся жидкости или жидкости, движущейся поступательно и равномерно, т. е. и в том и другом случае в однородном скоростном поле, мгновенно возникают ускорения, как это имеет, например, место при явлениях удара тела о поверхность жидкости, при начале движения тела в неподвижной жидкости и др. В этом случае ускорение сведется к локальному и только после того, как от действия локальных ускорений возникнет неоднородность поля скоростей, появится конвективное ускорение. Указанное соображение упрощает рассмотрение мгновенных явлений и лежит в основе теории удара. [c.55]

Нетрудно видеть, что угловое ускорение е будет равно нулю во все время движения, так как вектор мгновенной угловой скорости вращения остается во все время движения постоянным и по величине, и по направлению. Поэтому будет равна нулю и составляющая Для уп полу шм следующее значение [c.53]

Рассмотрим время t, которое значительно больше, чем At. В точки пространства, расстояние г которых до начального положения заряда больше, чем t, новость (информация) о том, что заряд получил ускорение, еще не прибыла. Точки, для которых г меньше t — —At), получат информацию о перемене состояния заряда, т. е. до них дойдут перегибы в силовых линиях, вызванные неожиданным ускорением заряда. Электрическое поле в этих точках будет определяться электрическим полем заряда, движущегося с постоянной скоростью V. Это поле направлено от мгновенного положения заряда д. Электрическое поле в фиксированной точке наблюдения, находящейся на расстоянии г от мгновенного положения заряда, движущегося со скоростью V, выведено в томе И, п. 5.6. В точке наблюдения это поле направлено вдоль линии, соединяющей точку мгновенного положения заряда с точкой наблюдения, и его величина равна [c.330]

Конец А балки скользит вдоль пола, а конец В — вдоль стены. В данный момент времени балка имеет угловую скорость и -= 0,6 рад/с и угловое ускорение е = 0,36 рад/с . Определить в рад угол между вектором ускорения и отрезком, соединяющим точку В с мгновенным центром ускорений. (0,785) [c.156]

При использовании такого подхода, известного как метод Эйлера, наблюдатель отмечает характеристики течения е окрестности фиксированной точки пространства при Прохождении через нее отдельных жидких частиц. Описание полного поля течения по существу заключается в установлении мгновенных картин распределения скоростей и ускорений. [c.53]

Механическая модель. Механическая система состоит из тел, моделируемых материальными точками, расположенными на некотором расстоянии друг от друга в пустом пространстве. Никаких других объектов в системе нет. Взаимодействие между ними осуществляется на расстоянии, передаваясь мгновенно. Такое взаимодействие называют дальнодействием. Результат взаимодействия состоит в непрерывном изменении импульса и кинетической энергии материальных точек при их движении в пространстве точки движутся с ускорением. Механическая модель взаимодействия применяется в определенных условиях. Она относится к макромиру и к нерелятивистской области движения. Это значит, что не принимается в расчет конечная скорость передачи взаимодействий, а вместе с тем и их переносчик — физическое поле. Механическая модель применима только к гравитационному и электромагнитному взаимодействиям. [c.18]

Следует отметить, что смещение оси вращения хорошо заметно лишь в моменты поворота, т.е. при изменении скорости тележки. Это связано с тем, что наблюдатель непроизвольно следит за тележкой, и глаза отстают от неё только при наличии ускорения. Чтобы заметить смещение мгновенной оси вращения вверх или вниз при движении тележки с постоянной скоростью, надо оставить в поле зрения только часть плоскости диска с точками, прикрыв от наблюдателей движущуюся тележку и края диска неподвижным экраном с отверстием подходящего размера. [c.9]

Поскольку множество решений допускает сдвиг вдоль направления е , получаем уравнение прямой, указанное в утверждении теоремы. Обратимся к изучению поля ускорений в плоскопараллельном движении. Зададим точку твердого тела радиусом-вектором г, выходящим из неподвижного полюса О, а мгновенный центр скоростей — радиусом-вектором с началом в том же полюсе. По теореме 2.14.1 найдем скорость точки твердого тела в плоскопаргшлельном движении [c.147]

Советская промышленность уже в 1975 году освоила серийный выпуск лазеров различных типов, серий ГОС и ГОР, серии ЛГ и др. Они демонстрировались на iMho-гих международных выставках, и вызывали всеобщий интерес [4, 5, 6]. Ускоренными темпами развивалась лазерная техника и в США, Франции, Англии, Италии, ФРГ. В новое научное направление вовлекалось все больше ученых и исследователей. Они принесли новые идеи, часть из которых оказалась давно забытыми старыми. Так, например, использование схемы эксперимента А. Майкельсона, который он приводил еще в npomJioM веке, привело к созданию лазерного гироскопа, а точнее, датчика угловой скорости вращения (ДУС), который отличается от роторного более высокой точностью, широким диапазоном измеряемых скоростей, практически мгновенным включением в работу (не нужно время на раскрутку ротора), малой чувствительностью к перегрузкам [7, 8]. Эти приборы стали использовать в системах навигации и стабилизации. Для решения ряда научных проблем были построены различные локаторы и дально-. меры с лазером в качестве источника излучения. Например, при проведении локации Луны локатор был размещен в Крымской обсерватории и им осуществлялось зондирование поверхности Луны. С тем, чтобы получить отраженный сигнал значительной мощности, на Луну был доставлен зеркальный отражатель, изготовленный французскими учеными и техниками [9, 10]. О высокой точности лазерной локации говорит такой эксперимент.. Он был выполнен сотрудниками обсерватории Мишель де Прованс по американскому спутнику Эксплорер-22 . Этот спутник был также оснащен зеркальной панелью, состоящей из 360 оптических элементов. В локаторе в качестве источника излучения использовался рубиновый лазер. После обработки результатов локации выяснилось, что в момент измерений наклонная дальность от локатора до спутника составляла 1571 км 992 м. Причем это Расстояние было измерено с ошибкой всего 8 м. Такой эксперимент дает ученым возможность составить более правильное представление о форме Земли и о распределении поля тяготения. И если раньше считалось, что поле тяготения имеет сферическую форму, затем стали говорить об эллиптической форме, то теперь о поле тяго- [c.6]

Эффект ускорения молекулярной диффузии под действием турбулентности был впервые отмечен Таунсендом (1951). В этой работе были даны предварительные оценки указанного эффе ста и приведены результаты специальных экспериментов (по измерению постепенного падения максимальной температуры тепловых пятен , создаваемых импульсным разрядом тока в турбулентном потоке), подтвердивших его существование (и даже показавших, что формулы типа (10.36) неплохо соблюдаются Для значительно больших значений I — и, чем можно было бы заранее предполагать). Дальнейшие более полные формулы для диффузии от мгновенного линейного источника (содержащие, впрочем, некоторые ошибки в значениях числовых коэффициентов см. Сафмен (1960)) были получены Таунсендом (1954) и Бэтчелором и Таунсендом (1956). Заметим, наконец, что второе слагаемое в правой части формулы (10.35) очень напоминает формулу (9.58) для дисперсии продольной координаты жидкой частицы в однородном турбулентном потоке с постоянным градиентом средней скорости. Это сходство не случайно при малых I — вся примесь находится в малой окрестности источника, в которой поле скорости Ч Х, 1) допустимо считать линейно зависящим от координат X (ограничившись первыми членами соответствующего ряда Тэйлора), и именно такому представлению поля скорости и соответствует формула (10.35). [c.524]

Математически указанные выше парадоксальные свойства несжимаемой жидкости проявляются в том, что поле давления здесь интегральным образом зависит от скорости (см. равенство (1.9 ) на стр. 38 части 1). Вследствие этого любое локальное изменение поля скорости мгновенно сказывается на значениях давления во всем пространстве изменение же давления сразу влияет на поле ускорения, определяющее значения скорости во все последующие моменты времени. Чтобы исследовать, как сказывается это обстоятельство на изменении во времени коррелящюнных связей, предположим, что в начальный момент времени = О нам удалось создать во всем безграничном пространстве однородное поле скорости и (х, 0) с экспоненциально затухающими на бесконечности тензорами В1](г, 0), В1/,1 г, 0) и всеми остальными семиинвариантами любых порядков. Выясним, каким в этом случае будет корреляционный тензор Ву (г, О в моменты времени > 0. [c.152]

Рис. 31. Построение мгновенного центра ускорений звена ВС кривошипно-пол-зунного механизма а) план положения, б) план скоростей, в) план ускорений.

Причина всегда предшествует действию. В И ьютоно-вой фиаике, основанной на идее дальнодействия, это ут-верждопио представлялось необязательным сила и вызываемые ею действия — ускорение или деформация — относятся к одному моменту времени. В относительности теории, согласно к-рой любое воздействие передается от одного тела к другому с конечной скоростью, не превышающей скорость света в вакууме, последовательность гонетичоски связанных явлений инвариантна. Но и в макроскопич. половых теориях отношение между напряженностью поля в данной точке и вызываемым ею ускорением частицы пе разделено во времени (локальность взаимодействия). Предшествование причины действию выявляется лишь в таких теориях, к-рые рассматривают порождение действия не как мгновенный акт, а как процесс, совершающийся во времени (иапр., при учете релаксации). Следует отметить, что предшествование одного явления другому еще пе достаточно для установления причинной зависимости между ними необходимо, чтобы они были связаны генетически. Именно эта особенность причинной связи позволяет отличить ее от других форм функциональной зависимости. [c.205]

Эта задача объясняет частотный спектр электромагнитного излучения, называемого синхротронным. Его источником является релятивистский электрон, совершающий равномерное круговое движение с частотой Vj. Можно показать (см. главу 7), что, если такое движение совершает нерелятивистский электрон, то он испускает электромагнитное излучение одной частоты Vj. Причина в том, что электрическое поле в излучении нерелятивистского электрона пропорционально той компоненте ускорения заряда, которая перпендикулярна радиусу-вектору от заряда к наблюдателю. При круговом движении эта проекция ускорения представляет собой гармоническое движение. Поэтому, для нерелятивистского электрона излучаемое поле пропорционально os oi или sin oi. Для релятивистского электрона вpeмeннaя зависимость излучаемого поля не определяется os (x>ii. Вместо этого интенсивность излучения сильно сконцентрирована по направлению мгновенной скорости заряда. Когда электрон движется прямо на наблюдателя, он испускает излучение, которое будет обнаружено наблюдателем позже. Излучение, испускаемое в другие моменты времени, не достигнет наблюдателя. Таким образом, электрическое поле, измеренное наблюдателем, имеет определенную величину в течение короткого интервала At однажды за каждый период Ti и будет близко к нулю в остальную часть периода. Поэтому наблюдаемый спектр состоит из частот Vj= 1/Tj и гармоник 2v,, Sv и т. д. до максимальной (главной) частоты, близкой к I/At. Покажите, что временной интервал At определяется из приблизительного равенства At/Tit AQ/2n, где А0 — полная угловая ширина . [c.101]

Теория составной ракеты (стр. 68— 74). Движение составной ракеты в воздухе (стр. 166—173). Метод подъема потолка ракеты путем предварительного снижения уровня старта (стр. 158—160). Метод определения расхода топлива при пересечении атмосферы ракетой, взлетающей вертикально (стр. 143—147). Максимум высоты подъема ракеты в функции начального запаса топлива (стр. 156— 157). Оптимальное давление в камере сгорания (стр. 157—158). Парадоксы 1) давления в камере сгорания 2) мертвого веса 3) массы топлива 4) повторных пусков двигателя (стр. 161—166). Формула мгновенного к.п.д. ракеты, движущейся в сопротивляющейся среде (стр. 65). Формула полного динамического к.п.д. для полезного груза ракеты (формула 84, стр. 66). Максимальная кинетическая энергия ракеты (стр. 67). Отношения между достигнутыми скоростями и пройденными путями в поле тяготения и в свободном пространстве для ракет с постоянным ускорением реактивной силы (формулы 272 и 273 на стр. 141). Метод проектирования стратосферной ракеты (стр. 154—156). Максимум количества движения истекающей из сопла газовой струи (стр. 78). Применение контурных коек для экипажа космического летательного аппарата с целью увеличения сопротивляемости организма перегрузке (стр. 42). Указатель пути (одограф), который в отличие от ранее предложенных для этой цели приборов (например, Обертом, Эно-Пельтри и др.), дает возможность отличить ускорение свободного падения от реактивного ускорения (стр. 97). Расчеты гелиоцентрических орбит, аналогичных орбитам искусственных планет Луна-1 , Пионер-4 , Пионер-5 , Ве-нера-1 , Рейнджер-3 , Марс-1 [c.210]

Силы инерции направлены от мгновенной оси вращения тела к его периферии. Эти снлы принято называть центробежными. Совместное действие центробежных iu ннерцин вызывает деформации растяжения тела. На рис. П2.4 показаны эпюры центробежных сил инерции в плоскости, перпемднкулярноп вектору угловой скорости. В данном случае поле удельны.х снл инерции неоднородно н является центральным полем. Эпюры тангенциальных сил инерции показаны на рис. П2.5 в плоскости, перпендикулярной вектору углового ускорения. Эти снлы приводят к деформациям скручивания тела. Поле данных сил инерции также неоднородно. [c.542]

Пороховые и пружинные ГМ обеспечивают практически мгновенный разбег ротора. Здесь при запуске отпускается либо предварительно закрученная пружина, либо воспламеняется заряд пороха, помещенный в роторе. Значительный реактивный момент пружины или выходящего из сопел газа сообщает ротору чрезвычайно высокое ускорение в течение 0,1 с он приобретает скорость до 40000 об/мин [4, 18]. Рабочим режимом для порохового и пружинного ГМ является режим выбега (режим работы после выключения гиродвигателя). В настоящее время наряду с совершенствованием ГМ переменного тока, имеющих преимущественное применение, ведутся работы по созданию ГМ со сферическим ротором, использующих для подвеса сферического носителя кинетического момента электростатические и электромагнитные поля (см. разд. [c.192]

СИНХРОТРОННОЕ излучение (магнитотормозное излучение), излучение эл.-магн. волн заряж. ч-цами, движущимися с релятив. скоростями в однородном магн. поле. Излучение ч-ц, движущихся в перем. электрич. и магн. полях, наз. ондуляторным излучением. С. и. обусловлено ускорением, связанным с искривлением траекторий ч-ц в магн. поле. Аналогичное излучение нерелятив. ч-ц, движущихся по круговым или спиральным траекториям, наз. циклотронным излучением оно происходит на осн. гиромагнитной частоте и её первых гармониках. С увеличением скорости ч-цы роль высоких гармоник возрастает при приближении к релятив. пределу излучение в области наиб, интенсивных высоких гармоник обладает практически непрерывным спектром и сосредоточено в направлении мгновенной скорости в узком конусе с углом раствора тс 1 , где т тл 8 — масса и энергия ч-цы. [c.688]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...