Поле скоростей вызываемое вихрями

ПОЛЕ СКОРОСТЕЙ, ВЫЗЫВАЕМОЕ ВИХРЯМИ 249 [c.249]

Поле скоростей, вызываемое вихрями. Формула Бно-Савара. [c.249]

ПОЛЕ СКОРОСТЕЙ, ВЫЗЫВАЕМОЕ ВИХРЯМИ 251 [c.251]

ПОЛЕ СКОРОСТЕЙ, ВЫЗЫВАЕМОЕ ВИХРЯМИ 253 [c.253]

На рис. XVI.7 показаны схемы ванн для исследования потока в колене (а), диффузоре или конфузоре (б) и для изучения поля скоростей, вызываемых радиальными вихрями в области между двумя цилиндрами (в). Последнее имеет значение при изучении пространственных потоков в турбомашинах. Для этого, как видно из рисунка, достаточно ванну сделать в форме секторального выреза из цилиндров и один электрод поместить на плоскость А, а другой — на плоскость В. Аналогичные ванны можно построить и для изучения потоков в вентиляторах и насосах. [c.475]

По результатам наблюдения или теоретическим соображениям оказывается возможным во многих случаях установить форму вихрей, которые появляются в потоке при обтекании данного тела. Вслед за этим возникает обычно вопрос об определении поля скоростей, вызываемого присутствием заданной системы вихрей в потоке. [c.249]

Можно дать другое представление поля скорости, происходящего от вихревой нити. В самом деле, поскольку всюду в жидкости вихри отсутствуют, кроме точек вихревой нити L, движение, вызываемое вихревой нитью, должно иметь потенциал Ф, т. е. [c.189]

Теоретически величину усилия, развиваемого ротором, можно определить, исходя из вихревой теории (см.), согласно которой поле скоростей, вызываемое вращающимся цилиндром, можно заменить полем от прямолинейного вихря. Если сложить такой ЦПркуЛЯЦИОННЫ] [c.401]

Таким образом, расчет неоднородного поля KOpo xefi протекания основывается на определении скоростей, индуцируемых дискретным элементом вихревой пелены. Ниже дается вывод формул для скоростей, индуцируемых вихревой линией или поверхностью. Прежде всего будет рассмотрена прямолинейная вихревая нить, что позволит изучить ряд общих черт поля индуцируемых вихрями скоростей. Вихревая нитв конечной интенсивности представляет собой предельный случай, когда поле вихрей конечной суммарной интенсивности сконцентрировано в трубке бесконечно малого поперечного сечения. Вблизи вихревой нити поле скоростей имеет особенность, причем скорости стремятся к бвсконечности обратно пропорционально расстоянию до нити. В реальной жидкости вследствие влияния вязкости эта особенность отсутствует, ибо диффузия вихрей превращает нить в трубку малого, но конечного поперечного сечения, называемую ядром вихря. Скорость принимает максимальные значения на некотором расстоянии от оси вихревой трубки, которое можно принять в качестве радиуса ее ядра. Поскольку лопасти несущего винта часто проходят очень близко к концевым вихрям от впереди идущих лопастей, ядро вихря играет важную роль в создании индуктивных скоростей на лопастях несущего винта, и существование такого ядра следует учитывать при описании распределения вызываемой винтом завихренности. Радиус ядра концевого вихря составляет примерно 10% длины хорды лопасти. Экспериментальных данных о размерах ядра концевого вихря очень мало, особенно для случая вращающейся лопасти. [c.489]

В теории винта для описания вихревого. следа используется ряд моделей. Модель следа, все элементы которого переносятся с одной и той же средней скоростью, называется линейной или жесткой. Если входящая в состав скорости переноса каждого элемента индуктивная скорость берется равной ее значению в точке диска винта в момент схода этого элемента, то получающийся след называется полу-жестким. Возможно, что после того, как угол ф превысит 2n/N (т. е. элемент вихря приблизится к следующей лопасти), было бы точнее вводить в состав скорости переноса среднюю по диску винта индуктивную скорость. Если каждый элемент вихря переносится с местной скоростью потока, в которую входит индуктивная скорость, вызываемая самим следом, то след деформируется (относительно идеализированного линейного следа), и тогда его называют свободным или нежестким. Деформация следа может быть определена как расчетом, так и экспериментально. При использовании в расчетах формы вихрей, взятой из эксперимента, часто говорят, что модель вихрей имеет предписанную форму. [c.673]

Как показали Л. А. Симонов и С. А. Христианович, решение задач определения поля скоростей по данной системе вихрей при наличии сжимаемости воздуха можно упростить для случая, относящегося к исследованию крыла (или винта) в силу следующих соображений. В этом случае поле скоростей определяется потоком, набегающим на крыло со скоростью V (скорость потока на бесконечности), а также добавочными скоростями, вызываемыми присутствием крыла и представляющими собой малые величины (за исключением небольших областей в непосредственной близости от крыла). Вихревую пелену будем считать простирающейся неограниченно, так что влиянием местных зон у поверхности крыла, где имеются незначительные возмущения, будем пренебрегать. [c.429]

Взаимодействие энтропийных волн с самими собой вообще является эффектом порядка бь взаимодействие же этих волн с вихревыми движениями, очень существенное в случае температурно-неоднородной среды, фактически порождает лишь энтропийные волны. Последний эффект, очевидно, должен проявляться и в несжимаемой жидкости и действительно, здесь ои сводится к конвективному перемешиванию температурных неоднородностей при инерционном движении жидких частиц, описываемому членами уравнения Корсина, содержащими функцию О (или соответствующим членом Тт к,1) спектрального уравнения (14.63)). Таким образом, и с этим эффектом мы уже много раз имели дело и можем на нем больше не задерживаться. Из эффектов, вызываемых взаимодействием звука с вихревой и с энтропийной компонентами движения, особо важными представляются эффекты порождения звука, обычно интерпретируемые как рассеяние звука на пульсациях полей скорости и температуры. Взаимодействие звука с вихревыми движениями может приводить и к порождению вихревых движений, а его взаимодействие с энтропийной компонентой — к порождению энтропийной компоненты однако соответствующие эффекты конвекции вихрей и температурных неоднородностей акустическими волнами в реальных условиях очень малы по сравнению с аналогичной конвекцией, создаваемой вихревой компонентой поля скорости. Наконец, последний пока еще не упомянутый эффект, не содержащий множителя б,, заключается в порождении завихренности прн взаимодействии энтропийных волн, создающих градиент энтропии (плотности), и звуковых волн, создающих градиент давления учет этого эффекта (описываемого так называемым членом Бьеркнеса уравнения баланса вихря в сжимаемой жидкости) существенен при объяснении происхождения крупномасштабных циркуляционных процессов в земной атмосфере. но при исследовании мелкомасштабной турбулентностн нм обычно также можно пренебречь. [c.301]

Отмечу прежде всего, что автор находит разность делений по обе стороны лопатки в средней части канала между лопатками путем графического построения течения газа, так как для пользования формулой флюгеля ему надо знать радиусы кривизны траекторий движения газа. Пренебрегая трением и изменением плотности, автору приходится строить квадратную сетку линий токов и линий равного потенциала скоростей. Как и обычно при таком построении, автор не считается с тем, что соотношение Ламе устанавливает связь между кривизной линий квадратной сети. Чтобы удовлетворить соотношению Ламе, надо задавать сие не законом изменения радиусов кривизны линий токов (см. уравнение (20) стр. ) 17), а задаваться участком поля известной квадратной сети, подходяш,ей к рассматриваемому случаю. Так, в примере автора, когда крайние линии тока суть окружности, уместно взять участок поля, вызываемый двумя вихрями. Тогда уравнение Ламе будет соблюдено, а уравнение (20) заменится другим, имеюш,им меньший произвол. Наконец, возникает вопрос пе лучше ли для приближенного решения брать среднее значение разности давлений по обе стороны лопатки вместо максимальной разности, взятой автором Средняя разность давлений легко найдется по крутяш,ему моменту турбины. [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...