Поле скоростей и скорости изменений

Поперечный поток пара, направленный от поверхности, изменяет поля температур и скоростей, что приводит к изменению интенсивности теплоотдачи. Как было сказано ранее, теоретические работы показывай-ют, что при испарении, сублимации, вдуве вещества через пористую стенку толщина теплового и гидродинамического пограничных слоев [c.346]

Использование гомогенизированной модели течения позволяет рассчитать поля температур и скоростей в поперечном сечении пучка вне пристенного слоя. Тогда для расчета течения в пристенной области можно использовать приближения пограничного слоя, считая внешнее течение заданным. При математическом описании пристенной области течения, где проявляются силы вязкости, можно принять, что давление по толщине пристенного слоя является постоянным, и использовать уравнения плоского пограничного слоя. Такой подход возможен из-за малой толщины слоя 5 по сравнению с радиусом кривизны стенки винтового канала трубы и малой кривизны ее винтовой поверхности, не претерпевающей резких изменений. Уравнения пограничного слоя для стационарного течения в этом случае имеют вид [15] [c.23]

Рассмотрим сначала пульсации давления в смежных каналах только от прямого объемного импульса, причем предположим синусоидальное изменение полей давления и скоростей, что допустимо при достаточно большом осевом зазоре. [c.245]

Уравнения (9-28), (9-32), (9-Э5) и (9-37) позволяют провести расчет теплоотдачи и сопротивления трения, а попутно и полей температуры и скорости при произвольном изменении физических свойств жидкости (р, ц. К, Ср) в зависимости от температуры. [c.181]

Турбулентное движение воздуха можно представить следующим образом. Атмосферные процессы, такие, например, как трение воздушного потока о поверхность земли и образование вследствие этого профиля скорости ветра с большими вертикальными градиентами, термическая конвекция, связанная с неодинаковым нагреванием различных участков подстилающей поверхности, изменение поля температуры и скорости ветра в результате облако-образования и т. п. [3], приводят к образованию крупномасштабных вихрей. Характерный размер этих вихрей о называется внешним масштабом турбулентности. Если число Рейнольдса Lo/v, где —разница скоростей на расстоянии 1о, ве- [c.11]

При включении магнитного поля кинетическая энергия вращения электрона изменяется. Возникает вопрос, как это может происходить, если сила, действующая со стороны магнитного поля, перпендикулярна к скорости электрона v и, следовательно, работы не совершает Ответ состоит в том, что последнее утверждение относится к постоянным магнитным полям, которые только и учитываются уравнением (92.2). Но при включении магнитного поля оно нарастает во времени от нуля до максимального значения, а в дальнейшем вплоть до выключения остается постоянным. Во время же нарастания магнитного поля, согласно закону индукции Фарадея, возбуждается вихревое электрическое поле, которое и совершает работу над электроном, меняя его кинетическую энергию. Когда магнитное поле становится постоянным, электрическое поле пропадает и дальнейшее изменение кинетической энергии вращения электрона прекращается, пока не будет выключено магнитное поле. К этим установившимся вращениям и относятся движения, найденные выше. Подробное рассмотрение механизма изменения кинетической энергии вращения электрона было приведено в учении об электричестве (см. т. П1, 88). [c.568]

А. Поле скоростей и скорости изменений [c.89]

Здесь м — фазовый угол, величина которого зависит от угловой частоты изменения электрического поля со и от свойств жидкости, окружаюш ей газовый пузырек Уд п 7 определяют соответственно стационарный и зависящий от времени вклады в скорость течения жидкости и имеют вид [100] [c.278]

Различные векторные и скалярные величины, характеризующие сплошную среду, как, например, скорость, ускорение, плотность и т. п., рассматривают как функции этих переменных. В случае сплошной среды изучаются поля скалярных и векторных величин, характеризующих движущуюся сплошную среду и ее свойства. Изучаются распределение этих величин по точкам пространства, занятого сплошной средой, и их изменение с течением времени. [c.209]

Ускорение частиц в циклотроне с постоянным периодом возможно лишь до значений скоростей, значительно меньших скорости света. С приближением скорости частицы, к скорости света в вакууме, равной с=300 ООО км/с, масса частицы возрастает, вследствие чего увеличивается период ее обращения в магнитном поле. Равенство периода обращения частицы и периода изменения электрического поля нарушается, ускорение прекращается. [c.182]

Частица, движущаяся в заданном электромагнитном поле, взаимодействует с полем излучения. Найти скорость изменения полной и обобщенной энергий. [c.287]

Во-первых, обратим внимание на то, что из-за большого различия масс ядер и электронов характер движения этих частиц существенно отличен. Ядра в кристаллах совершают колебания относительно некоторых положений равновесия. Электроны же участвуют в поступательно-вращательном движении. При этом их скорость много больше скорости ядер. Каждое изменение положения ядер приводит к практически мгновенному установлению нового пространственного распределения электронов. При медленном движении ядра электроны увлекаются за ним, в результате чего сохраняется целостность атома. В то же время, в силу инерционности, ядро не следует за движением каждого электрона. Оно движется в усредненном поле всех электронов. [c.211]

Видно, что магнитное поле приводит к изменению угловой скорости движения электрона по орбите, пропорциональному индукции поля. Поскольку в выражение (10.9) не входят радиус орбиты и скорость вращения электрона, Асо для любой орбиты одинаковы. Если орбита наклонена к полю (рис. 10.3,6), т. е. угол между вектором В и плоскостью орбиты не равен 90°, то под действием поля орбита прецессирует. Нормаль к плоскости орбиты описывает конус относительно направления В с частотой Асо. Величина Ай) получила название частоты Лармора. [c.323]

Это представление сближает оба рассматриваемых случая — сил, действующих при непосредственном соприкосновении, и сил, действующих на расстоянии (поскольку в обоих случаях время, в течение которого распространяется действие силы , не учитывается). Таким образом, введенные ограничения (в отношении величин ускорений заряженных тел и скоростей изменения внешних электрического и магнитного полей) в значительной степени исключают те различия, которые существуют между силами, действующими при непосредственном соприкосновении, и силами, действующими на расстоянии . Именно поэтому, измеряя с помощью динамометров величину электрических зарядов и напряженностей электрического и магнитного полей в данной точке пространства, мы можем не различать сил, действующих при непосредственном соприкосновении, и сил, действующих на расстоянии. [c.83]

Движения электрически заряженных частиц в электрическом поле мы рассматривали, чтобы показать, как может быть проверен на опыте второй закон Ньютона ( 23 и 24). Были рассмотрены движение частиц, попадающих в однородное электрическое поле без начальной скорости (движение в продольном поле ), и движение частиц, обладающих скоростью, перпендикулярной к направлению поля на начальном участке, пока изменением абсолютной величины скорости частиц [c.206]

Следует отметить, что и тело, брошенное под углом к горизонту, при достаточно большом V(,i может уйти за пределы той области, где практически сказывается притяжение Земли. Но поле тяготения не обрывается так резко, как электрическое поле на обкладке конденсатора. Поэтому в случае тела, удаляющегося от Земли с большой начальной скоростью, необходимо учитывать изменение силы тяготения с расстоянием. Это будет сделано в 76. [c.208]

Для этого введем в поле течения пленки жидкости линии = Ук(х) и обозначим Ut. x) = и[х, у (л )1, V/, x) = v[x, У(.(х)], 7 (х) = Т х, у (х)], где п (х), П(.(х), Т (х) - компоненты скорости и температуры в направлении координат х и у. Сведем задачу о развитии течения в пленке жидкости и теплообмена в ней к численному определению полей скорости и температуры, а также межфазной поверхности Н х), которая в процессах фазового превращения существенно меняется вследствие переменного расхода по длине пленки. Обозначим величину изменения расхода для всей пленки жидкости через Р х). По определению она равна и [c.36]

В этих уравнениях все параметры зависят только от х, причем скорость и х) направлена по оси х, а напряженности магнитного и электрического полей перпендикулярны между собой и к направлению движения Вг = В х), Ер = Е(х) будем считать функции Вг и Ер, а также функцию Е х), описывающую изменение площади поперечного сечения канала, заданными. [c.238]

При небольшой продолжительности процесса теплообмена температурное поле определяется не только первым, но и последующими членами ряда. Это так называемая неупорядоченная стадия процесса охлаждения или нагревания, в течение которой величина температуры в некоторых точках тела и скорость ее изменения зависят от начального распределения температур в теле. [c.302]

При изменении степени открытия меняются поля давлений и скоростей во всех сечениях проточной части клапана, форма линий тока, протяженность и интенсивность зон отрыва. В зонах отрыва А, Б и В устанавливается периодически нестационарное движение среды (см. гл. 3, 6, 7) и генерируются высокоамплитудные пульсации. Если рабочей средой является жидкость, в зонах отрыва и областях максимальных скоростей статическое давление близко [c.275]

Поскольку в газах диффузионное число Прандтля близко к единице, сделанные ранее выводы о слабом влиянии неподобия полей температур и скоростей на относительное изменение коэффициентов трения и теплоотдачи, справедливы и для процесса диффузии. Поэтому при обтекании пластины можно принять еп 1. Тогда для случая изотермического вдува инородного газа имеем [c.115]

Оба ротора образуют одну проточную часть и имеют самостоятельное независимое вращение относительно друг друга. Двухвальный вариант турбины позволяет выполнить ряд важных исследований и прежде всего провести исследования отдельных ступеней в широком диапазоне изменений и/со с предвключен-ной группой турбинных ступеней, т. е. при реальном поле скоростей и реальном распределении влаги по высоте и углу входа. В турбине могут быть установлены ступенн с /р до 100—120 мм при djl A- 8. Выхлоп турбины организован через четыре симметричных патрубка 3, обеспечивающих равномерное поле давлений и скоростей на выходе из последней ступени. Вместе с тем выхлоп может быть осуществлен также через два патрубка, что аналогично натурным установкам. [c.118]

Райс и Трэйси [6] изучили рост изолированной сферической поры в однородном поле напряжений и скоростей деформаций. Исходный радиус сферы г , поле деформаций содержит растягивающую компоненту скорости е в направлении и компоненты скоростей поперечного сужения —1/2е в направлениях Xi и Xj. Этот случай соответствует состоянию простого растяжения несжимаемого материала. Для анализа был выбран материал, подчиняющийся критерию Мизеса. Относительная скорость роста пор D — г /ег показана Б зависимости от а°°1ху на рис. 111, где о — среднее нормальное нанряжение на достаточно большом расстоянии от поры и Гу — предел текучести при сдвиге. Для больших значений а°°/ху (высокая трехос-ность) изменение формы поры пренебрежимо мало по сравнению с ее ростом, величину которого можно выразить через о /ху в аналитической форме [c.195]

Ток высокого напряжения получается путем трансформации в катушке зажигания тока низкого напряжения, поступаюшего от аккумуляторной батареи или генератора. Получение высокого напряжения достигается созданием в катушке зажигания (индукционной катушке) мощного переменного магнитного поля. Величина и скорость изменения магнитного поля в эксплуатационных условиях в основном зависят от тока низкого напряжения и скорости его исчезновения. [c.109]

Уравнения движения идеальной жидкости заметно упрощаются, если жидкость можно считать несжимаемой, т. е. ее плотность массы р (при изменении давления в широком диапазоне) можно считать равной постоянной величине ро во всем объеме жидкости в любой момент времени . Поскольку плотность известна, то движение среды определяется полями давления и скорости. Действительно, в этом случае уравнение непрерывности и уравнение Эйлера принимают В1ид [c.496]

Формулы для расчета скорости движения частиц (26), их траектории (28), и температуры (30), несмотря на их некоторую приближенность, дают возможность в ряде случаев сделать оперативные оценки с целью выбора оптимальных условий ведения технологического процесса. Кроме того, при их использовании упрощаются численные расчеты движения и нагрева частиц в переменном поле температур и скоростей плазменного потока при разбиении потока на участки с небольщим изменением параметров потока, так что nt < 10и k J < 10 . [c.78]

Поперечный поток пара, направленный от поверхности испарения, изменяет поля температур и скоростей, что приводит к изменению интенсивности телоотдачи. Как было сказано ранее, теоретические ра- [c.336]

Для О пределения параметров смешанного потока в выходном сечении горловинь (сечение 3) воспользуемся уравнениями количества движения, сохранения энергии и неразрывности. В первом приближении будем считать, что поля давлений и скоростей 0 сечениях 1 и 3 равномерны силовое воздействие стенки на поток отсутствует СИЛЫ) давления, действуюш,ие на поток от Стенки горловины, не дают осевых составляющих силами трения в пер вом П ри ближении также можно пренебречь. Поэтому изменение количества движения между сечениями 1 и 3 равно разности импульсов сил давления в этих сечениях. Следовательно, уравнение количества движения для сечений 1—3 можно записать в виде [c.424]

Изменения объемной пористости и скорости в пристеночном слое по-разному скажутся на среднем коэффициенте теплоотдачи шаров, расположенных около стенки. Для активной зоны в виде цилиндра с плоским подом и v = onst можно принять, что поля полного и статического давления в поперечном сечении будут одинаковыми, и тогда можно считать, что onst для любой струйки, протекающей параллельно оси активной зоны. Приняв, что плотность газа, коэффициент гидродинамического сопротивления, диаметр твэла и высота активной зоны одинаковы для всех коаксиальных струек газа, можно найти зависимость для определения скорости газа в пристеночном слое [c.87]

Из теории турбулентности известно [25], что перенос взвешенных в потоке частиц осуществляется главным образом крупномасштабными вихревыми образованиями, присущими турбулентному потоку. Величина образований обусловлена порядком размера потока и поэтому перенос частиц осуществляется по всей глубине потока. Крупные вихри (крупномасштабная турбулентность) захватывают и переносят взвешенные частицы различных размеров. При отсутствии центробежных сил (на поворотах, ответвлениях п т. п.), а также специфических особенностей пылегазовой смеси (уплотнение пыли в местах поворота, залнпание ее на поверхностях, комкование и 1. д.), поля концентрации (запыленности) должны меняться незначительно в сравнительно широком диапазоне изменения скоростей и размеров частиц и при сравнительно небольших концентрациях (щ < < 0,3 кг/кг) и мало влияют на характер полей скоростей всего потока. Это подтверждается опытами ряда исследователей [45]. (Вопросы осаждения аэрозольных частиц на стенках сравнительно длинных труб и каналов в соответствии с миграционной теорией осаждения [97 ] здесь не рассматривается.) В проведенных опытах [45] изучалось распределение концентрации (х, кг/кг) и плотности пылевого потока [ , кг/(м -с) ] в рабочей камере модели аппарата при различных условиях подвода и раздачи потока по сечению. Для запыливаиия потока воздуха применялась зола тощего угля с фракционным составом, приведенным ниже, и плотностью р = = 2,16 г/см . [c.312]

Далее рассмотрим осесимметричную систему с заряженнылш частицами, первоначально удерживаемыми в объеме радиусом Лд. Затем это ограничение снимается в момент времени = 0, и частицы движутся в осевом направлении (в направлении г) со скоростью и.. Поле, ограниченное радиусом г, равно полю вблизи линейного источника, расположенного вдоль оси с линейным изменением плотности заряда [c.483]

По векторной формуле (3) вычисляют поле ускорений в переменных Эйлера, если известно поле скоростей. В эту формулу входит дv/дt — локальная производная от вектора скорости и группа слагаемых Ох до/дх) 4- Пц (ди1ду) 4- Иг до1дг), представляющая собой конвективную производную от этого вектора. Полное изменение вектора скорости с течением времени, т. е. ускорение, обозначим ОоЮ1. [c.210]

Космический корабль массы Ото движется в отсутствщ внешнего силового поля с постоянной скоростью vo. Для изменени) направления движения был включен реактивный двигатель, которьн стал выбрасывать струю газа с постоянной относительно корабл скоростью U, причем вектор и все время перпендикулярен направле нию движения корабля. В конце работы двигателя масса корабля стала равной т. На какой угол изменилось направление движения корабля за время работы двигателя [c.84]

Замечание. Более детальное исследование влияния магнитного поля на движение электрона показывает ), что изменение угловой скорости электрона не сопровождается изменением радиуса его орбиты г. Поскольку радиус орбиты остается постоянным, то изменение угловой скорости на гЬДт сопровождается изменением линейной скорости на Дп = = гДсо, а следовательно, и-изменением кинетической энергии электрона. При этом возникает вопрос за счет работы каких сил происходит это изменение энергии (Сила Лорентца перпендикулярна к направлению скорости и работы не совершает). [c.626]

Пусть ракета движется вертикально вверх в однородном поле тя-гкести при отсутствии сопротивления среды. Ракету принимаем за материальпую точку. Начальная скорость ракеты равна нулю, на-2 к чальная масса Д/о. Относительная скорость и, отделения продуктов сгорания топлива постоянна и паправлепа вертикально вниз. Требуется пайти скорость ракеты и высоту ее 2 к подъема как функции времени, считая, что закон изменения массы ракеты со временем задан. [c.220]

При n= i/i, т. е. n = i/i/iE , тепловое и механическое действия электромагнитного поля компенсируются, вследствие чего скорость газа не изменяется (duldx = 0), при u = оба воздействия равны нулю ), из-за чего также duldx = 0. Особенность линии и = U2 состоит в том, что в точках пересечения с ней кривых п(М) изменение значения скорости звука пропорционально изменению значения скорости газа, в силу чего производная от числа Маха по длине канала при U — U2 всегда равна нулю. Переход через линию и = U2 возможен на диаграмме рис. 13.20 только по вертикали (при М = onst). [c.242]

В различные моменты времени и в различных местах неподвижного пространства скорость частиц б дет вообще различна. Мы можем это пространство характеризовать и о-лем скоростей, в общем случае непрерывно меняющимся во времени. Дать закон изменения этого поля, значит выразить скорость и, а следовательно, и ее проекции на оси координат как функцию четырех аргументов, а Имепно времени / и координат х, у и г точек иеиодвпжного пространства [c.43]

Замечание. Если известны эпюра скоро тен и закономерность изменения скорости в какой-либо характерной точке сочения, например, в осевой точке Um=f x), то этим полностью опрсделяется лее поле скоростей струи. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...