Устойчивость термодинамическая критического состояния

Как уже отмечалось, при приближении к критическому состоянию детерминант устойчивости Dy и коэффициенты устойчивости (dXi/dxi)x. стремятся к нулю, а теплоемкость, сжимаемость, восприимчивость (вторые производные термодинамического потенциала) возрастают до бесконечности, что является макроскопическим проявлением большого развития флуктуаций. Эта математическая особенность вторых производных термодинамического потенциала и связанные с ней большие флуктуации в критической точке затрудняют теоретическое и экспериментальное изучение критических явлений. Однако результаты интенсивно проводимых исследований этих явлений позволяют принять, что сингулярность основных термодинамических функций вблизи критической точки имеет простой степенной вид [c.249]

С изменением термодинамических сил, действующих на систему, изменяются различные характеристики фазового перехода первого рода (ФП I рода). Так,, при повыщении температуры и давления в системе жидкость — пар уменьшаются удельная теплота перехода и области метастабильных п неустойчивых состояний (см. рис. 31). Предельным случаем ФП I рода является критический переход. В критическом состоянии спинодаль и бино-даль сливаются в одну точку, удельные объемы фаз становятся одинаковыми, а фазы — тождественными. Критическое состояние определяется тем, что детерминант устойчивости и ИКУ равны нулю Dy = 0, (pP/<3V )t = 0, (<Э7 /55)р = 0. [c.174]

Температурные напряжения возникают в результате теплового расширения элементов оболочки и в принципе зависят от деформаций в момент потери устойчивости. Возникновение этих деформаций должно приводить к снижению температурных усилий. В процессе деформации меняется температура. Сжатие элементов сопровождается выделением тепла, растяжение — поглощением. В оболочке имеет место перетекание тепла от сжатых элементов к растянутым. При неравномерном нагреве из-за градиентов температур возникают дополнительные внутренние тепловые потоки. Происходит необратимый теплообмен с окружающей средой. Строгое решение задачи о температурном выпучивании возможно лишь термодинамическими методами. Однако в работах [21.14, 21.20] показано, что критическое состояние упругой системы в рамках линейной теории устойчивости не зависит от природы исходного поля напряжений. [c.253]

Рассмотреть устойчивость сверхпроводящей фазы сверхпроводника, помещенного в магнитное поле, по величине меньшее, чем термодинамическое критическое поле Я при рассмотрении использовать длину когерентности и глубину проникновения к. Исполь-зуя тот факт, что параметр Ландау — Гинзбурга х для случая, когда поверхностная энергия в критическом поле является положительной, должен быть меньше 1/1/2, показать, что предположение о связи между отношением и параметром х является вполне приемлемым. Почему сверхпроводник целиком не переходит в нормальное состояние при внешних полях, превышающих Не, когда поверхностная энергия отрицательна [c.94]

В предыдущих разделах мы обсудили устойчивость термодинамического состояния при флуктуациях. Но представленная теория не определяет вероятность флуктуации заданной величины. И несмотря на то что наш опыт свидетельствует о том, что флуктуации термодинамических величин чрезвычайно малы в макроскопических системах, за исключением состояний, близких к критическим точкам, тем не менее хотелось бы иметь теорию, которая связывала бы эти флуктуации с термодинамическими величинами и описывала условия, при которых они становятся существенными. [c.312]

Аналитическое уравнение состояния представляет собой алгебраическое соотношение между давлением, температурой и мольным объемом. Как будет показано в последующих разделах этой главы, предлагалось много различных форм такой связи. Все они должны удовлетворять критерию термодинамической устойчивости в критической точке [c.35]

На основании этих экспериментальных исследований Дж. В. Гиббс (1876) и независимо от него А. Г. Столетов (1879) сформулировали основные положения классической термодинамической теории критических явлений. По Гиббсу — Столетову, критическая фаза представляет собой предельный случай двухфазного равновесия, когда обе равновесно сосуществующие фазы становятся тождественными. Иначе говоря, это устойчивое состояние однородной системы, лежащее на границе устойчивости по отношению к виртуальным изменениям каждой ее координаты при постоянстве других термодинамических сил. [c.243]

Как показывается в статистической физике, коэффициенты устойчивости обратно пропорциональны флуктуациям различных физических величин. С приближением к критической точке флуктуации растут. За критической точкой существуют только устойчивые состояния, поэтому в этой области невозможно сосуществование фаз, имеющих границу раздела. Анализ термодинамической устойчивости закритической фазы привел [c.247]

Из этих диаграмм видно, что чем ближе состояние вещества к критическому, тем меньше значения коэффициентов устойчивости. Практически это будет означать, что, например, в отношении — дp/дv)т даже небольшое изменение давления приводит к значительному изменению удельного объема, что и означает пониженную термодинамическую устойчивость вещества в закритическом состоянии. [c.55]

В процессе циклического нагружения металла его состояние изменяется таким же образом, как это происходит с открытой динамической системой, находящейся вдали от термодинамического равновесия [45]. Изменение состояния металла происходит в некотором интервале времени непрерывно, но в критические моменты происходит резкий переход к новому механизму или процессу эволюции. В процессе всей эволюции от начала циклического нагружения до достижения полного разрушения металла он претерпевает ряд последовательных переходов от одного устойчивого состояния динамического равновесия к другому. [c.119]

Существенный интерес представляет получение условий устойчивости состояния системы жидкость —пар в критической точке термодинамическим методом. [c.188]

При этом, в соответствии с требованиями термодинамической устойчивости, при давлениях ниже критического мы исправим уравнение состояния и заменим изотермы Ван-дер-Ваальса с горбами и впадинами реальными изобарами-изотермами, проведенными в соответствии с условием равенства химических потенциалов или эквивалентного ему [c.412]

Точка на изотерме, которая характеризуется условиями (1.2), называется критической точкой [1]. В ней нарушается условие термодинамической устойчивости вещества, поскольку для устойчивых состояний выполняются неравенства [c.9]

Выше критической температуры все стадии перехода от когерентной жидкости к некогерентному газу реализуются как термодинамически устойчивые состояния. Но при Т Тц часть конфигураций относится к мета-стабильным и лабильным состояниям. [c.258]

Раздел 3 — Неравновесные состояния условия равновесия и их применение (возрастание энтропии при необратимом адиабатическом переходе из одного равновесного состояния в другое определение энтропии неравновесных состояний определение свободной энергии для равновесного состояния изменение энтропии при необратимых процессах изменение свободной энергии при необратимых процессах условия равновесия системы замечания, связанные с уточнением физического смысла законов термодинамики фаза условие устойчивости системы, состоящей из одной фазы фазовые превращения фазовые превращения первого рода уравнение Клапейрона — Клаузиуса равновесие трех фаз поверхность термодинамического потенциала критическая точка поверхностная энергия и поверхностное натяжение роль поверхностного натяжения при образовании [c.364]

В тех случаях, когда состояние системы достаточно далеко от состояния равновесия, а внешние условия, в которых протекает процесс, неизменны, могут иметь место потеря устойчивости первоначальной структуры (типа) процесса и переход к новой, более устойчивой структуре. Явление потери устойчивости, делающее невозможным дальнейшее продолжение первоначальной структуры процесса, называют кризисом. Критические ситуации могут иметь самый разнообразный характер, однако, с точки зрения термодинамики, они представляются достаточно идентичными, поскольку допускают, как это будет ясно из дальнейшего, единое термодинамическое описание посредством тех же макроскопических параметров, с помощью которых анализируются равновесные состояния. [c.54]

Устойчивость термодинамическая критического состояния — 116 Устойчивость термодинамическая пара и диагмагнетиков — 119 [c.799]

Из числа теоретических исследований в сборник включены работы, посвященные термодинамическому анализу устойчивости термодинамических систем, статистической теории газовых систем, в которых протекают химические реакции, выводу уравнения состояния, учитывающему неаддитивность трехчастичного взаимодействия, и т. п. Показано, в частности, что при анализе таких кризисных явлений, как критическая точка, переход ламинарного течения в турбулентное, кризис кипения, кризис течения газа по трубе возможен единый термодинамический подход. [c.3]

В гомогенной смеси с с компонентами термодинамическое состояние имеет с-4-1 степень свободы (см. гл. 6, 6, п.1). Если критическое состояние определено наложением двух дополнительных условий, соответствующих (Б.7) или (Б.9), та оно будет иметь соответственно с — 1 степень свободы. Обычное условие устойчивости гомогенной системы состоит в том, что некоторая квадратичная форма должна быть положительной. Для выполнения этого условия необходимо и достаточно, чтобы все собственные значения этой формы были положительными. В критической точке эта квадратичная форма вырождается, т. е. одно из собственных значений стремится к нулю (или к бесконечности) при асимптотическом приближении к некоторому состоянию. Если форма, определяющая устойчивость, представляет собой сумму квадратов, то это условие совпада ет с условиями (Б.7) или (Б.9). Если число компонентов больше двух, то возникает осложнение, связанное с тем. что в форме, определяющей устойчивость, могут появиться перекрестные члены д Р1дЫ дЫ Ф О (см. гл. 6. 8). В этом случае необходимо сначала привести форму к главным осям. Переменная, являющаяся неопределенной в двух- [c.200]

Однако обращение некоторых частных производных в критической точке в бесконечность, а также неоднозначность отдельных частных производных ограничивают возможность представления термодинамических функций в виде рядов по степеням разйости двух параметров в критической и рассматриваемой точках, вследствие чего такой подход оправдывается только для некоторых, но не для всех функций. Далее, существенным является выбор независимых параметров (одного или двух в зависимости от того, рассматриваются ли свойства вещества только на кривой фазового равновесия или также в окрестностях ее), по которым ведется разложение термодинамических функций в ряд. Так как условия устойчивости наиболее отчетливо формулируются в независимых переменных V и 5, то очевидно, что именно этими переменными следует прежде всего воспользоваться при анализе критического состояния. Кроме них можно применять переменные т), для которых якобиан преобразования д ( , т))/5 (У, 5) нигде не обращается в нуль или бесконечность. Следует в связи с этим указать, что в некоторых теориях критического состояния используются независимые переменные, не удовлетворяющие этому требованию, в частности переменные У, Т так как д (V, Т)/д (V, 5) =—Т1суу то указанные теории фактически исходят из предположения, что в критической точке теплоемкость Су имеет конечное значение . По этой причине нельзя ожидать, что эти теории могут описать действительный ход зависимости Су в области критической точки. [c.105]

Однако, если предположить, что обе фазы, находясь в точках а и 6, могут взаимодействовать между собой, образуя термодинамическую систему, находящуюся при постоянных р а Т, то выяснится, что состояние Ь, в котором потенциал выше, чем в состоянии а, является лишь относительно устойчивым — метастабильным, ибо переход вещества из состояния два приведет к уменьшению потенциала ф. Аналогичные заключения можно сделать относительно точек с н d. То же относится н к рис. 2-4. На основании этого частки изобар и изотерм на рис. 2-3 и 2-4, относящиеся к состоянию устойчивого равновесия, изобрал<ены сплошными линиями, а участки, относящиеся к метастабильным состояниям,—пунктирными. Как уже отмечалось, реальные термодинамические системы могут находиться в метастабиль ных состояниях, если приняты меры к тому, чтобы они не подвергались заметным возмущениям извне, и если возмущения, связанные с естественными флуктуациями, малы по сравнению с порогами устойчивости. Так, например, очень чистую жидкость, находящуюся при некотором постоянном давлении, меньшем критического, можно нагреть до температуры, заметно превосходящей температуру насыщения при данном давлении Т з(р), без того, чтобы йачался процесс парообразования. Такое состояние жидкости аналогично точке d на рис. 2-4,а. Наоборот, пар можно изобарно охладить до точки Ь (рис. 2-4,а) без того, чтобы он начал конденсироваться. Однако можно показать, что существуют определенные границы существования метастабильных состояний. Эти границы определяются тем, что для метастабильных состояний должны выполняться условия устойчивости, поскольку, как отмечалось, мета--стабильные состояния по отношению к малым возмущениям устойчивы, т. е. для близкой окрестности точки метастабилшого равновесия должны выполняться условия (2-37) и (2-38) [c.36]

Уравнение состояния позволяет установить аналитический вид кривой инверсии, а также кривых Бойля и идеального газа. С помощью уравнения состояния удобно исследовать вопросы, связанные с фазовым равновесием, критическими явлениями, термодинамической устойчивостью и другими характеристиками системы. Наконец, теоретически обоснованное уравнение состояния позволяет на основе данных по термическим величинам получить представление о межмолекулярном взаимодействии и других микросвойствах вещества. [c.103]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Спонтанная конденсация в потоке пара. Вопросам спонтанной конденсации уделяется большое внимание во многих работах (см., например, [2.49]). 13 дальнейшем, где это необходимо, будет использоваться теория луклеации Френкеля [2.56], согласно которой образование жидкой фазы из пара происходит в результате гетерофазных флуктуаций, выводящих систему за пределы исходного агрегатного состояния. В термодинамически устойчивой системе (Фг > Ф1) случайно возникшие зародыши новой азы исчезают — флуктуации рассеиваются . Известно, что в метаста-бильных системах (Фз < i), когда устойчивой является новая фаза, ге-терофазные флуктуации размером, меньшим критического являются неустойчивыми и распадаются. Напротив, флуктуации размером, большим г , устойчивы и потенциально способны к росту. [c.53]

При значительных наросодержаниях и скоростях течения двухфазного потока жидкостная пленка может быть весьма тонкой. Перенос тепла через нее осуществляется за счет теплопроводности. Для передачи больших тепловых потоков пленка должна быть перегрета по отношению к температуре насыщения. Однако ее температура Га ограничивается предельной температурой существования жидкости в метастабильном состоянии Т. В момент достижения Т = Т происходит спонтанное вскипание. Потерю устойчивости метастабильного слоя жидкости связывают с термодинамическим кризисом кипения (рис. 3.14). Расчеты критических тепловых потоков по этой теории являются оценкой верхней границы критических нагрузок. [c.119]

Правда, эти отклонения бывают кратковременными, так как по прошествии времени релаксации система переходит в наиболее вероятное равновесное состояние. Так, если бы в термодинамически устойчивой системе (крж1< фж2) случайно возникли зародыши новой фазы, то через короткий промежуток времени эти новообразования исчезли бы (флуктуации рассеиваются). В случае метастабильного состояния (q>x i> px2), когда новая фаза является устойчивой, малые гетерофаз-ные флуктуации являются неустойчивыми, несмотря на то, что в макроскопических масштабах новая фаза является единственно возможной. Жизнеспособными являются только те зародыши, размер которых превышает определенную критическую величину. Дальнейший рост новой фазы происходит па таких устойчивых образованиях, называемых ядрами конденсации. Применительно к случаю двухфазной среды, состоящей из пара и шарообразных капелек жидкости, впервые Томсоном было показано, что давление пара, находящегося в равновесии с каплей жидкости при заданной температуре 7, тем больше, чем меньше радиус г этой капли. Таким образом, возможны случаи, когда пар, перенасыщенный в обычном смысле (по отношению к капле бесконечно большого радиуса), оказывается ненасыщенным по отношению к капельке достаточно малого размера. Этим объясняется испарение мелких зародышей в ме-тастабильной системе. [c.20]

Для анализа устойчивости 1фисталлической решетки и характеристик прочности межатомной связи металлических кристаллов рассмотрим подходы к оценке максимальной (идеальной) прочности с использованием термодинамических и упругих констант кристаллов. С позиции принципов синергетики критические параметры, контролирующие устойчивость системы вблизи точек бифуркаций, инвариантны к виду подводимой энергии. В связи с этим за энергетический критерий устойчивости кристаллической решетки можно принять энергию, необходимую для нагрева кристалла до температуры плавления и его плавления [266]. Она определяется работой, которую надо произвести над кристаллической решеткой при заданных температуре и давлении, чтобы перевести ее в состояние, подобное состоянию металла при температуре плавления. Эта аналогия вытекает из инвариантности энергии, контролирующей бифуркационную неустойчивость систем, к условиям подвода энергии. [c.147]

На рис. 10.2 приведена зависимость AG от радиуса частицы выделения для случая г>0, ег==0. Случай gv<0 соответствует однофазному устойчивому состоянию, при котором выделение частиц новой фазы энергетически невыгодно, так как все три члена в выраженпи (10.1) больше нуля. Кривая 1 показывает увеличение термодинамического потенциала вследствие роста площади межфазной границы. Кривая 2 описывает понижение термодинамического потенциала за счет образования более стабильной по сравнению с матрицей фазы. Суммарная кривая 3 дает зависимость изменения термодинамического потенциала системы от размера зародыша. Максимум кривой определяет критический размер зародыша Rk, при превышении которого становится выгодным рост частицы фазы выделения. Зародыш <разы выделения критического размера находится в неустойчивом равновесии с окружающей матрицей уменьшение и увеличение его размера энергетически выгодно. Радиус критического зародыша можно найти из условий максимума AG [c.201]

На рис. 5.12 приведена качественная картина диаграммы состояния воды в координатах относительной температуры и плотности Г/Гк—p/f>K, где Гк=647,15 К, рк=0,315 г см- — критические температура и плотность. Области, расположенные левее критических точек А, Ао и выше бинодалей У, 5, соответствуют термодинамически устойчивым состояниям жидкокапельной аэрозольной плазмы и кластерной плазмы, содержащей гидратирован- [c.184]

Однородные неустойчивые состояния, для которых ) < О, не реализуются при квазистатических процессах и образуют на термодинамической поверхности запрещенную область, стягивающуюся к критической точке. На рис. 2 показана поверхность р = / (Г, р), отмечена бинодаль и спинодаль. Возможность равновесного сосуществования фаз и переходов первого рода связана с наличием области неустойчивости однородных состояний внутри спинодали [20]. Не только знак, но и величина детерминанта I) О и коэффициентов устойчивости характеризуют в известной мере устойчивость системы по отношению к непрерывным изменениям. Такой подход позволяет упорядочить материал по фазовым переходам различной природы [21—24]. [c.17]

Выше критической температуры граница устойчивости (1.8), (1.9) нигде не достигается, если не заходить в область кристаллизации. При Г (или при р > р ,) невозможно сосуш ествование изотропных фаз в простой однокомпонентной системе, отсутствуют и метастабильные состояния. Переход от газа к плотному жидкоподобному состоянию происходит плавно через непрерывный ряд промежуточных состояний. Но более внимательный анализ такого перехода выявляет одну интересную особенность. На близких закритических изотермах наблюдаются участки интенсивной внутренней перестройки веш ества. Этим участкам соответствуют максимумы теплоемкости, сжимаемости, термического расширения, коэффициента поглощения звука ит. д. Другими словами, выше критической точки существует область пониженной термодинамической устойчивости. На плоскости р, Т состояния с минимальной устойчивостью располагаются на продолжении бинодали. [c.18]

Спинодаль является границей устойчивости метастабильной фазы относительпо непрерывных изменений состояний. Считается, что к сииподали можно подойти квазистатически, сохраняя макроскопическую однородность вещества. Термодинамически безупречное определение спинодали совершенно не касается свойств конкурирующей фазы и возможности появления ее зародышей. Эта возможность связана с другим видом устойчивости, который рассмотрен в 10. Обратимся теперь к обсуждению таких свойств снинодального состояния, которые связаны с сосуществованием фаз. Чтобы удовлетворить требованию равновесия, рассмотрим внутри метастабильной жидкости пузырек пара критического размера. Для него выполняются условия (1.15), (1.16). Сместим неустойчивое равновесие системы за счет изменения температуры и давления в жидкости. При этом изменяется давление пара и химические потенциалы, так что л = Последнее равенство можно записать в следующем виде [c.253]

Для н-гексана константы в (9.52) найдены Тимпаном по значениям критических параметров и по удельному объему жидкости при 20 °С и атмосферном давлении. Граница термодинамической устойчивости жидкости по (9.52)-вполне удовлетворительно согласуется с другими определениями (см. рис. 80, 81). Формулу Фюрта и уравнение Гимпана можно рекомендовать в качестве первого приближения для оценки положения спинодали жидкости. Уравнение состояния по ячеечной теории, протабу.чиро-ванное в [221], и уравнение по дырочной модели в приближении Оно [39] приводят к заметно более низким [c.271]

При потенциалах более отрицательных, чем потенциал Ец , зависящий от перенапряжения водорода, на нержавеющей стали выделяется водород. При потенциалах более положительных, чем потенциал анодного растворения Е , сталь начинает корродировать в активном состоянии, пока не будет достигнута критическая плотность тока пассивации. Растворение нержавеющих сталей в активном состоянии протекает обычно при выделении водорода. Однако, если такая сталь имеет достаточно широкую область иммунитета, что можно определить из поляризационной кривой, то реакция деполяризации, т. е. восстановление водородного иона и выделение водорода, может протекать и при очень отрицательных потенциалах, когда анодное растворение ун е становится незначительным. В этом случае сталь становится достаточно устойчивой и в активном состоянии. Если же область иммунитета на поляризационной кривой узкая или совсем отсутствует, то сталь в этом случае не будет обладать хорошёй коррозионной стойкостью в активном состоянии. Область иммунитета расширяется, если потенциал анодного растворения Е сдвигается к более положительным, а Е к более отрицательным значениям. Этим условиям отвечают как металлы, термодинамически [c.16]

Если потенциал титана искусственно медленно повышать начиная от этого отрицательного значения, то можно достичь критического уровня потенциала, при котором скорость коррозии резко падает и на металле возникает защитная пленка. Значение потенциала, при котором это происходит, обычно лежит между —0,5 и —0,2 В (н, к. э.), и очевидно, что при таких потенциалах термодинамическое состояние границы раздела металл/электролит благоприятствует формированию устойчивой, нерастворимой двуокиси титана [46]. Было показано, что эта защитная поверхностная пленка состоит в основном из анатаса — тетрагональной модификации окисла. При дальнейшем повышении потенциала происходит рост толщины пленки, сопровождающийся переменой интерференционных цветов, н, в конечном счете, пленка приобретает темнопурпурный цвет, соответствующий максимальной толщине около 2-10 7 м. После сформирования пленки величина тока через электролит становится очень малой, и коррозия практически не происходит, пока потенциал поддерживается на достигнутом защитном уровне. [c.195]

По-видимому, не существует никаких доводов против общего вывода Кикучи (см. 12.1) о том, что фазовый переход невозможен, когда концентрация магнитных атомов оказывается ниже порогового значения Для протекания по узлам. Не вполне очевидно, однако, что намагниченная фаза должна быть термодинамически устойчивой вблизи Г = О, когда концентрация р лишь немного превышает р - Может оказаться, например (см., в частности, [9.45]), что размерность топологической структуры бесконечного связного кластера недостаточна для того, чтобы препятствовать флуктуационному распаду основного состояния упорядоченного гейзенберговского магнетика (ср. с 5.6). Эту теоретическую возможность нельзя исключить [13] ни путем перехода к какой-либо эффективной среде ( 5.2 и 9.4), ни с по-моп ью приближения малых кластеров ( 5.4 и 10.9). Она не противоречит и виду кривой Гс (р)- вытекающему из экстраполяции результатов высокотемпературных разложений на область малых концентраций р. По-видимому, уменьшение концентрации связей в случае квантового гейзенберговского ферромагнетика приводит к тому, что кривая (р) почти строго прямолинейно идет к нулю у порога протекания по связям р [14]. С другой стороны, в модели с малой концентрацией узлов [15] соответствующая линия явно проходит так, что ее продолжение пересекло бы ось ординат в точке выше р . Таким образом, влияние разбавления на критические свойства сестем с коллективным поведением зависит от природы модели, и не существует какого-либо очевидного универсального критерия подобия, определяющего порог протекания. [c.545]

Низкотемпературная тетрагональная модификация термодинамически устойчива от температуры фазового перехода 1765 20° С [11] до температуры эвтектоидного распада, которая, по наиболее надежным данным, )авна 1514 10° С [И]. Сообщались также такие значения 1500 30° С 12, 13, 23], 1300°С [16], 1500—1600° С [9]. Ниже критической температуры, включая комнатную, а-иСг находится в метастабильном состоянии, причем сохранение его в этом состоянии не представляет затруднений. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...