Основное положение классической

Работами Ньютона (1643—1727) заканчивается по словам Ф. Энгельса первый период нового естествознания. Ньютон объединил, обобщил и обосновал современные ему достижения механики в своем выдающемся труде Математические начала натуральной философии (1687). В этой книге указаны основные положения классической механики. Огромным достижением Ньютона было установление закона всемирного тяготения. [c.21]

На основании этих экспериментальных исследований Дж. В. Гиббс (1876) и независимо от него А. Г. Столетов (1879) сформулировали основные положения классической термодинамической теории критических явлений. По Гиббсу — Столетову, критическая фаза представляет собой предельный случай двухфазного равновесия, когда обе равновесно сосуществующие фазы становятся тождественными. Иначе говоря, это устойчивое состояние однородной системы, лежащее на границе устойчивости по отношению к виртуальным изменениям каждой ее координаты при постоянстве других термодинамических сил. [c.243]

Основное положение классической статистики. [c.194]

Можно сохранить основное положение классической постановки и рассматривать систему как совершенную, но принять, что возмуш ения, налагаемые на систему, являются не бесконечно малыми, а малыми, но конечными. [c.142]

При подготовке книги к изданию преследовалась главная цель — изложить физическое содержание основных положений классической термодинамики и четко охарактеризовать термодинамический метод исследования, что [c.3]

Исследования в области теории трения и опыт, накопленный практикой в течение последнего столетия, показали, что основные положения классических представлений [20.28] носят весьма приближенный характер и в ряде конкретных случаев не выполняются. Было установлено, что коэффициент трения может изменяться в широких пределах в зависимости от условий трения [c.388]

Приведем некоторые основные положения классической теории изгиба тонких однородных изотропных пластин постоянной толщины, основанной на гипотезах Кирхгофа — Лява. Более подробные сведения по этому вопросу можно найти в монографиях [14, 179, 185, 229]. [c.247]

Оперативными средствами для решения указанных вопросов являются в теоретической части основные положения классической теоретической механики, а в экспериментальной — обобщение результатов специальных тягово-энергетических испытаний локомотивов, вагонов и опыта их эксплуатации. [c.4]

Основная цель книги — разъяснение основных положений теоретической механики. Большое внимание уделяется изложению истории развития основных положений классической механики с позиций исторического материализма, а также критическому анализу этих положений в свете дальнейшего развития теоретического естествознания. Показана тесная связь между теоретической механикой и другими разделами механики— в первую очередь с теорией механизмов и машин и сопротивлением материалов. Отдельная глава книги посвящена общей теории центрального движения и ее приложениям к динамике космического полета. [c.2]

Глава I. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ 1. Аксиомы механики ) [c.11]

ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ [ГЛ I [c.12]

Первая глава посвящена термодинамическим основам термоупругости. Изложение начинается с основных положений классической термодинамики. При рассмотрении второго закона термодинамики предпочтение дается новой его формулировке, разработанной профессором Киевского университета Н. Н. Шиллером в 1897—1901 гг., немецким математиком Каратеодори в 1909 г. и Т. А. Афанасьевой-Эренфест в 1925—1928 гг. Эта формулировка устанавливает общий эмпирический принцип о невозможности определенных процессов — принцип адиабатической недостижимости, удобный для математического выражения второго закона термодинамики в случае термодинамических систем, состояние которых определяется большим числом независимых переменных (деформируемых твердых тел и др.). [c.6]

Вместе с тем, для целого ряда вопросов теории пневматических приводов применяются основные положения классической термодинамики, например, при изучении движения газа по трубопроводам, истечения из сосудов и т. д. [c.8]

Формулируя основные положения классической теории равновесных состояний, мы предполагали только, что состояние системы может быть определено координатами и импульсами и что энергия системы является их определенной функцией. Сейчас мы предположим, что наша изолированная система точно подчиняется классической механике. Тогда законы изменения состояния системы во времени известны, и средние по времени от любой функции состояния принципиально могут быть найдены. [c.187]

Рассмотрим теперь, что дают основные положения классической статистики при их приложении к вопросу о теплоемкости кристаллических твердых тел. [c.220]

Основные положения квантовой статистики основываются на представлениях квантовой механики. Им может быть придана формулировка, аналогичная формулировке основных положений классической статистики. Существенное отличие имеется, однако, в том, как в квантовой теории описывается и задается состояние системы. В классической статистике состояние системы определялось заданием всех координат и импульсов системы, и нужно было найти выражение для вероятности так определенного состояния. В квантовой же теории такое определение состояния системы невозможно, так как в силу принципа неопределенности невозможно точное одновременное задание и координат, и импульсов системы. [c.282]

Рассмотрим адиабатически изолированную систему, состоящую из N точечных частиц 2), причем N—очень большое число. К этой системе мы будем применять основные положения классической статистической механики. Микроскопическое состояние системы описывается точкой [c.183]

Изложение строится следующим образом. Вначале обсуждается несколько вводных положений классической термодинамики предполагается, что читатель знаком с макроскопической термодинамикой в объеме, обычно содержащемся в инженерных курсах. Далее обсуждаются некоторые общие термодинамические результаты, применимые ко всем материалам (в том числе и к материалам, обладающим памятью). Затем для одного очень простого предельного случая исследуется, как использование концепции памяти влияет на термодинамические результаты, и, наконец, приводятся основные результаты термодинамической теории для простых жидкостей с затухающей памятью. [c.147]

С понятием метрологический отказ тесно связано поняттле.метрологической исправности средства измерений. Под ней понимается состояние СИ, при котором все нормируемые MX соответствуют установленным требованиям. Способность СИ сохранять его метрологическую исправность в течение заданного времени при определенных режимах и условиях эксплуатации называется метрологической надежностью. Специфика проблемы метрологической надежности состоит в том, что для нее основное положение классической теории надежности о постоянстве во времени интенсивности отказов оказывается неправомерным. Современная теория надежности ориентирована на изделия, обладающие двумя характерными состояниями работоспособное и неработоспособное. Постепенное изменение погрешности СИ позволяет ввести сколь угодно много работоспособных состояний с различным уровнем эффективности функционирования, определяемым степенью приближения пофсшности к допустимым граничным значениям. [c.166]

Монография рассчитана на подготовленного читателя, знакомого с основными положениями классической статистической теории связи, и может быть использована при проектировании высокоинформативных лазерных систем связи, передающих информацию на большие расстояния, систем поиска, локации и измерения параметров движеипя объектов. Она представляет интерес для науч- [c.5]

Определения понятия насыщение валентности в книге не дается содержание, вкладываемое здесь в этот термин, не ясно. В квантовой механике ввести такое понятие затрудните.тьно, так же как и само понятие числа валентности, а если тем или другим путем аналог классического понятия валентпостп атома в той или другой молекуле введен (на основе какого-либо приблия5ения в квантовой механике), то в согласии с основными положениями классической теории строения все единицы сродства атома в любой молекуле, радикале или ионе всегда насыщены. Это следует из того, что по основному определению классической теории число валентности атома в данной молекуле есть число единиц сродства затрачиваемых атомом на все связи с другими атомами в данной молекуле (т. е. насыщенных) см. также [45].— Прим. ред. [c.411]

Монография состоит из восьми глав, дополнения и списка литературы. В первой главе приведены краткие сведения об основных положениях классической механики разрушения. Дан краткий обзор литературы по механике разрушения, в основном динамической. Исследована структура полей напряжений в окрестности фронта движущейся трещины. Введены понятия динамических коэффициентов иитенсивности напряжений, не зависящих от пути интегрирования интегралов и Г-иитегралов. Рассмотрены силовые и энергетические критерии разрушения при динамических нагрузках. [c.6]

Такое парадоксальное положение еще более расширилось после того, как Дэвиссоном (1881—1958) и Джермером (1896—1971) в 1927 г. была открыта дифракция электронов. Оказалось, что волновые свойства присущи и частицам обычного вещества, — идея, развивавшаяся французским физиком де Бройлем (р. 1892) за несколько лет до открытия дифракции электронов. Развитие квантовой механики позволило частично объяснить возникшее парадоксальное положение ценой отказа от основного положения классической физики — принципа причинности в форме детерминизма. А исследования в области физики высоких энергий (иначе называемой физикой элементарных частиц) показали, что если энергия частиц превосходит их энергию покоя, то частицы могут рождаться, исчезать или превраш.аться друг в друга. В этом отношении они ведут себя подобно ( ютонам, которые могут излучаться или поглощаться. В квантовой электродинамике фотоны рассматриваются как кванты электромагнитного поля. Поэтому в физике высоких энергий целесообразно говорить об электронно-позитронном, мезонном, нуклон-ном и прочих полях, квантами которых являются электроны, позитроны, мезоны, протоны, нейтроны и т. д. Таким образом вопрос [c.31]

Основное положение классической статистики состоит в том, что вероятность распределения, удовлетворяющая поставленному требованию для изолированной (находящейся в адиабатической оболочке) системы, дается Л1Нкроканоническим распределением . [c.185]

Сформулировав основное положение классической статистики мы пока не дали ему никакого обоснования. Но классическая механика справедлива только приближенно, как предельньи случай квантовой. То же относится и к классической статистике, и она правильна лишь приближенно, в частности при достаточно высоких температурах, как предельный случай квантовой статистики. Поэтому, в сущности, естественно было бы сначала обосновать квантовую статистику, а из нее уже как известное приближение получить положения классической статистики. Тем не менее, представляется интересным даже с логической точки зрения разобрать вопрос об обосновании классической статистики, исходя из классической механики. Этот вопрос разбирается в следующем параграфе. Мы увидим, что положения классической статистики с неизбежностью должны быть приняты, ес.т1п мы хотим, с одной стороны, удовлетворить общи.ч положениям термодинамики и, с другой стороны, законам классической механики. [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...