Состояние нормальное

Для исследования устойчивости в первом уравнении (7.125), выражающем сумму моментов сил, приложенных к бесконечно малому элементу оболочки относительно оси у, надо учесть момент от нормальных сил в деформированном состоянии и сил начального основного безмоментного состояния — N i. Полагаем, что в критическом состоянии нормальные силы [c.261]

Октаэдрическими называются площадки равного наклона к главным осям напряженного состояния. Нормальное напряжение в октаэдрической площадке равно среднему арифметическому из трех главных, а касательное октаэдрическое [c.85]

Для их определения необходимо знать по меньшей мере два состояния на кривой парообразования в области низких температур, когда справедливы сделанные выше допущения. Чаще всего одно из таких состояний — нормальная точка кипения-точка А на рис. 2-7, характеризуемая температурой Гн.к и давлением насыщенных паров, равным I физической атмосфере, т. е. 760 мм рт. ст. (101, 325 кПа). Если константу i выразить через Гн.к, то получится [c.39]

Второе из этих соотношений означает, что радиус кривизны проходящей через заданную частицу нормальной линии после деформации является таким же, как и радиус кривизны проходящей через эту частицу нормальной линии (другой) до деформации. Если в начальном состоянии волокна параллельны, так что 1/г о = О, то 1гп = О, т. е. в деформированном состоянии нормальные линии являются прямыми, а волокна параллельными. Это аналитическое доказательство одного из результатов, сформулированных в разд. III, Н. [c.329]

Если в начальном состоянии нормальные линии не являются прямыми, то из второго соотношения (89) нельзя, вообще говоря, сразу определить форму нормальных линий в деформированном состоянии. В этом случае нахождение формы нормальных линий связано с определением величины сдвига и, возможно, напряженного состояния (в зависимости от того, какая именно задача исследуется). [c.329]

На рис. 4 показаны витки оболочки, начиная с к-то, в основном и вспомогательном состояниях. О последнем состоянии нормально к оси X показано непрерывную составляющую тангенциального (вдоль оси х) перемещения со t, х) в предположении, что начало координат не имеет перемещений. Таковые, описываемые задачей теории упругости для упругого слоя толщиной /г/2, зависят от отношения длины контакта I к толщине слоя и, как показано в [5], при стремлении отношения h 2l к нулю приближаются к дельта-функции Дирака. Коэффициент при дельта-функции в нашем случае равен /г (1 + v) E. [c.347]

Двухпараметрическое напряженное состояние (нормальное и касательное напряжения), а >0. Предполагается линейная аппроксимация кривой, пределов выносливости на диаграмме Хея для растяжения—сжатия и для чистого сдвига. Возможны и другие аппроксимирующие зависимости, например (1.7) [c.89]

Если принять за начальное состояние нормальное состояние газа, то [c.67]

Как указывалось в главе 7, сверхпроводящие аморфные сплавы имеют весьма любопытные физические свойства. Температура перехода Те у них 9 К, а ширина перехода чрезвычайно мала (i 0,05 К). В состоянии нормальной проводимости их электросопротивление составляет 200—300 мкОм см, la в сверхпроводящем состоянии они имеют хорошую пластичность. Такие свойства позволяют применять аморфные сверхпроводники довольно широко. [c.304]

Пруток из сплава марки Д16, в закаленном естественно состаренном состоянии, нормальной прочности, круглого сечения, диаметром 50 мм, нормальной точности изготовления, длиной 3000 мм [c.233]

Наличие механизмов типа А обусловлено, как правило, проявлением некоторых параметрических эффектов в рассматриваемом объекте, т. е. таких явлений, при которых вибрация, вызывая механические деформации и перемещения различных элементов объекта, приводит к изменению основных параметров объекта как системы, предназначенной для выполнения определенных функций. Так, например, колебания электронно-лучевой трубки вызывают изменение расстояний между ее электродами, что приводит к изменению таких важнейших параметров, как напряженность электрического поля и т. п. Последние могут оказать существенное влияние на яркость и четкость изображения. При прекращении вибрации первоначальные параметры полностью восстанавливаются, и объект переходит в состояние нормальной работы. [c.432]

В общем случае неоднородного неодноосного напряженного состояния нормальное напряжение в (1.72) следует заменить наибольшим эквивалентным напряжением (в опасной точке) [c.38]

Второй тип задач связан с изучением вынужденных волновых движений в волноводе. В связи с наличием бесконечного набора возможных состояний (нормальных мод) в волноводе возникающие здесь задачи отличаются от аналогичных задач для полупространства большей сложностью. Ряд таких задач рассмотрен в главе 7 данной книги. [c.110]

Кроме того, =/, так как в начальном состоянии нормальная [c.7]

В условиях сложного напряженного состояния нормальные и касательные напряжения в данной точке характеризуются линейным (о) и квадратичным (Г) инвариантами тензора напряжений [4]. Первый из них, среднее давление, находится из [c.138]

Пример обозначения прутка из сплава Д16 в закаленном и естественно состаренном состоянии нормальной прочности круглого сечения диаметром 50 мм, длиной 1500 мм, нормальной точности изготовления [c.19]

Рис. 3-6.1. Структурная схема разностного управления, записанного в пространстве состояний (нормальная форма).

Экспериментальная проверка величины энтропии нулевой точки может производиться следующим путем. Зная температурную зависимость молярной теплоемкости кристалла, его расплава и его пара, а также энтропию плавления и испарения или энтропию возможных превращений, можно определить калориметрическим путем из соотношения (7.11) энтропию для стандартного состояния (нормальную энтропию) или в точке кипения. Кроме того, можно получить значения энтропии для газа методом статистической механики из суммы состояний по уравнению (б.Юв). [c.121]

При переходе упругой деформации в пластическую при линейном напряженном состоянии нормальное напряжение 01 равно сопротивлению деформации 0т и энергия изменения формы (2.5а) выразится так [c.81]

Для того чтобы началась пластическая деформация при линейном напряженном состоянии, нормальное напряжение 101 должно достигнуть сопротивления пластической деформации сгт- Тогда касательное напряжение достигнет критического значения Ткр. Следовательно, Ткр=ат os X os Я. Отсюда сгт=Ткр/со8 Я os х- [c.104]

Медь обладает высокой тепло- и электропроводностью, пластичностью. Она легко подвергается пластической деформации в холодном и нагретом состояниях. Нормальный электродный потенциал двухвалентной меди Си Си + + 2е ) равен -Ь0,34 В, а одновалентной (Сич Си+- -< ) 4-0,52 В. [c.66]

Для второго состояния нормального формоизменения [c.144]

Основным физическим законом математической теории упругости является обобщенный закон Гука, выражающий наличие линейных соотношений между величинами, определяющими напряженное состояние (нормальные и касательные напряжения) в упругом теле, и величинами, характеризующими его деформацию (относительные удлинения и сдвиги). Это свойство идеально-упругого (гукова) тела соблюдается для большого числа материалов при достаточно малых деформациях. [c.212]

Случай цилиндра, помещенного в продольное поле, очень прост, поскольку он может находиться только в одном из двух состояний — нормальном илп сверхпроводящем. При умепьигеппи внешнего поля от некоторого значения, превышающего Яцр., до нуля у идеально проводящего цилиндра должен остаться большой замороженный парамагнитный момент, тогда как в соответствии с эффектом Мейснера момент цилиндра должен быть равен нулю. Постулат обратимости, раснространенный на образцы других геометрических форм, ограничивает типы возможных структур промежуточного состояния. Сверхпроводящие области в промежуточном состоянии в основном [c.624]

Для растянутого (сжатого) стержня помимо гипотезы Бернулли примем типотезу о ненадавливаемости волокон, из которой следует, что нормальные напряжения по граням элемента, лежащим в продольных сечениях стержня (граням, нормальным к осям у и г ), равны нулю. Таким образом, в любой точке растянутого или сжатого стержня для элемента (рис. II.3, б) отличным от нуля будет единственный компонент напряженного состояния нормальный к поперечному сечению, который в дальнейшем будем обозначать ст. [c.35]

Так как связь в куперовских парах относительно слабая, то совершенный конденсат, охватывающий все электроны, способные объединяться в пары, может существовать лишь при абсолютном нуле. С повышением температуры в кристалле появляются фононы, способные разрушать пары и переводить электроны в нормальное состояние. Нормальные электроны, взаимодействуя с парами, нарушают их импульсную упорядоченность и ослабляют корреляционную связь в конденсате, т. е. уменьшают ширину энергетической щели Есв (рис. 7.14, б). При критической температуре энергетическая щель сужается до нуля и сверхпрогодящее состояние разрушается все электроны становятся нормальными. Теория БКШ дает следующее выражение для Т, , [c.200]

Таким образом, при анализе отказов функционирования и восстановлений относительного уровня функционирования СЭ следует исследовать не только процесс перехода системы из одного состояния, определяемого состоянием ее элементов, в другое, но одновременно и совместно с этим процессом - процесс возникновения отказов функционирования системы, поскольку в зависимости от уровня тгжущего спроса на продукцию системы одни и те же состояния системы, определяемые состояниями ее элементов, могут быть то состояниями нормального функционирования, то состояниями, в которых происходят отказы функционирования. [c.81]

Метод, основанный на последовательном понижении температуры, называется каскадным методом. Рассмотрение каскада начнем с хлористого метила. Хлористый метил можно привести в жидкое состояние посредством сжатия при обыкновенной температуре. Критическая температура хлорметила равна416,2°К- Если дать возможность хлорметилу испаряться, то температура его при этом понижается. Точка кипения хлорметила при нормальном давлении—249,2° К. Температура, которая достигается при испарении хлорметила, вполне достаточна, чтобы произвести сжижение этилена. Критическая температура этилена равна 182,7° К. Если жидкий хлорметил заставить циркулировать в системе охлаждения компрессора, то этилен переходит в жидкое состояние при соответствующем давлении. Температура кипения этилена при нормальном давлении равна 169,5° К, ион остается в жидком состоянии до 104,4° К- Кипящий под пониженным давлением этилен используется для охлаждения компрессора, сжимающего кислород до температуры, при которой он переходит в жидкое состояние. Нормальная точка кипения кислорода равна [c.223]

Экспериментальные данные, характеризующие кинетику изменения силовых параметров термоциклического деформирования в исследуемых материалах приводят к весьма важному выводу. Так как для всех исследуемых напряженных состояний нормальные и касательные х у напряжения остаются практически постоянными или изменяются однотипно вплоть до разрушения, то можно считать, что в процессе проведения эксперимента отношение = Ла = onst, что согласуется с полученными ранее результатами [101. Исходя из этой экспериментально установленной закономерности, можно, принимая однородность плосконапряженного состояния и неизменность градиента температур в образце при всех уровнях деформации, обосновать техническую теорию прочности при термической усталости и построить обобщенную кривую термоциклического деформирования при сложнонапряженном состоянии. [c.81]

Первичные напряжения (по нормам ASME) вычисляются для. каждого состояния трубопровода, причем в каждый промежуток берутся самые ограничительные из состояний (нормальное, с отклонениями от нормальных условий, аварийное, с повреждениями) при соответствующих нестационарных процессах. [c.183]

Концепцию о сушествовании субцентров скрытого изображения можно считать весьма плодотворной. Она легко может быть связана с теорией серебряных центров скрытого изображения, однако ее значение сохранилось бы и при допушении иной природы скрытого изображения. Согласно этой концепции, центр скрытого изображения образуется в течение двух резко разграниченных стадий в первой образуется устойчивый субцентр, который слишком мал для инициирования процесса проявления, а во второй стадии этот субцентр растет до состояния нормального (эффективного) центра проявления- В настоящей статье мы [c.168]

Метод описанный в Главе 8.4, в отличие от изложенного выше не требует применения весьма специальных способов интегрирования У П. Кроме метода характеристик, от желающих воспользоваться им требуется уметь рассчитывать смешанные течения установлением или иной итерационной процедурой. При этом на втором этапе в подобластях с р < р уравнение состояния нормального (например, совершенного) газа заменяется достаточно простым уравнением ненормального газа. В стационарном течении ненормального газа число Маха при уменьшении р не растет, а убывает. В Главе 8.4 приведены демонстрирующие эффективность развитого подхода примеры построения суперкритических профилей и мотогондол. [c.215]

Сигналы формируются в устройствах ЧПУ высоким уровнем электрического напряжения, замкнутым состоянием нормально открытого контакта электромагнит ного реле, наличием отверстия в соответствующей дорожке перфоленты (носителя программы) и т. д. [c.46]

Однако для числоимпульсных систем управления унитарный код неприемлем, так как запись программы становится чрезвычайно громоздкой длина ленты программоносителя в ЭТ0.М случае составляла бы сотни метров. Наиболее приемлемой системой счисления является та, при которой для написания любых чисел требуется только два знака. В таком случае эти знаки могут быть уподоблены подтверждению или отрицанию, наличию или отсутствию какого-либо элементарного воздействия. Если обратиться к технике формирования сигналов, выраниющих такие знаки, то один знак может быть выражен высоким уровнем электрического напряжения, замкнутым состоянием нормально открытого контакта электромагнитного реле, наличием отверстия на перфоленте и т. п. Второй знак выражается прямо противоположным состоянием всех перечисленных средств передачи сигналов. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...