Скачок теплоемкости

На основании этих соотношений можно указать несколько способов, которые позволяют экспериментальным путем получить у—коэффициент при электронной теплоемкости. Величина у связана, во-первых, с V , Uq и Тд (соотношение (33.6),] во-вторых, со скачком теплоемкости в точке перехода [соотношение (33.5)] и, наконец, с наклоном кривой температурной зависимости критического поля при Т = Тд [соотношение (33.7)]. [c.363]

При внешнем иоле, равном нулю, переход является переходом второго рода скрытая теплота отсутствует (()=0), но в точке перехода существует скачок теплоемкости АС [c.684]

Полагая в уравнении Эренфеста (12.11) А = Н и a — J, получаем для скачка теплоемкости [c.240]

Итак, энтропии обеих фаз равны (5s-= 0) при Т-Тс и Г=ОК, а при 0<Т<Т разность S s —5 <0, так что разность энтропий должна проходить через минимум при какой-то температуре (рис. 45). При Т-Тс скачок теплоемкости максимален и равен величине, определяемой формулой (12.16). Когда разность энтропий двух фаз при некоторой температуре ниже проходит через минимум, теплоемкости обеих фаз (как умноженные на Т производные от [c.242]

Полагая в уравнениях Эренфеста (10.11) А=с для скачка теплоемкости [c.167]

Воспользовавшись условиями для фазового перехода второго рода (s(2) == = ц< )), нетрудно определить скачки теплоемкости и других [c.142]

Рис. 4.23. Скачок теплоемкости с / гелия при фазовом переходе второго рода

На самом деле кривая фазового равновесия вблизи критической точки является почти параболой и не имеет прямолинейного участка. Появление этого участка обусловлено гидростатическим эффектом и представляет собой искажающее действие последнего. Гидростатический эффект, т. е. неоднородность плотности, а соответственно и внутренней энергии, сказывается также на определении теплоемкости С при эксперименте. Этот эффект может исказить действительный ход зависимости оп Т — или р — именно этим объясняется, что в некоторых опытах были получены данные о конечной величине Су в критической точке, отсутствии скачка теплоемкости в критической точке и т. д. [c.262]

Скачок теплоемкостей. При переходе через кривую фазового равновесия из двухфазной области в область однородного состояния вещества теплоемкость Ср изменяется от оо до значения теплоемкости в однородном (т. е. жидком или газообразном) состоянии. Другими словами, скачок теплоемкости Ср при переходе через кривую фазового равновесия жидкость—газ равняется бесконечности. [c.273]

Из этого, в частности, следует, что значение теплоемкости с" (а также и с ) будет одно и то же независимо от того, осуществляется ли переход на пограничную кривую из однофазной или двухфазной области. Скачок теплоемкости Су на пограничной кривой вначале уменьшается с удалением от критической точки пропорционально температуре. [c.275]

Пример. Вычислить скачок теплоемкости Су в критической точке для вещества, удовлетворяющего уравнению Ван-дер-Ваальса. [c.276]

Зная Дс" , можно вычислить с" и после скачка теплоемкости [c.87]

Рассмотрим результаты экспериментальных исследований фазовых переходов второго рода. На рис. 3.29, 3.30 представлены экспериментальные данные теплоемкости Ср некоторых ферромагнетиков (Со, Fe) Б области точки Кюри. Для того чтобы зафиксировать значение теплоемкости в непосредственной близости к точке перехода внутри узкой флуктуационной области, необходимо проводить измерения с очень малым температурным шагом. Во многих случаях это условие очень трудно выполнить. Поэтому результаты измерений являются достоверными только на некотором удалении (доли градуса) от точки перехода. При анализе экспериментальных данных обращают на себя внимание два обстоятельства. Во-первых, скачки теплоемкости не выражены резко, поэтому изменение Ср имеет квазинепрерывный характер при прохождении точки фазового превращения. Во-вторых, обнаруживается сходство кривых, выражающих температурную зависимость Ср при фазовых переходах второго и первого рода (во всяком случае для области перехода от низкотемпературной к высокотемпературной фазе.) Это сходство особенно наглядно проявляется, если рассматривать не самую величину теплоемкости, а ее прирост в области фазового пс-ре.хода. В полулогарифмических координатах In Т Аср, [/Т экспериментально определенные точки в области фазовых переходов как второго, так и первого рода при Т Т образуют прямую линию. Причем тангенс угла наклона этой прямой практически равен —Elk, где Е — энергия образования вакансий. Таким образом, в реальном кристалле [c.256]

Следовательно, скачок теплоемкости Су в критической точке имеет конечное, не равное нулю, значение. [c.441]

Скачок теплоемкости Су на пограничной кривой уменьшается с удалением от критической точки. [c.442]

Логарифмическое возрастание теплоемкости при постоянной плотности, равной рк, наблюдается при подходе к критической точке как со стороны однородной, так и со стороны двухфазной области, причем значения теплоемкости с при Т Тк и отличаются на конечную величину, т. е. при переходе через критическую точку имеет место конечный скачок теплоемкости (при бесконечно больших значениях с по обе стороны от критической точки). Сказанное хорошо видно из [c.227]

Для практических расчетов нестационарных процессов гидродинамики важное значение имеет изменение энтальпии теплоносителя при тепловом возмущении. Решая исходную систему дифференциальных уравнений, записанную в 4-1, теперь необходимо учесть скачок теплоемкости Сро на длине трубы (/—/н) (рис. 4-34), который дает дополнительное изменение энтальпии /доп. Тогда в уравнении (4-18) вместо члена [c.166]

Уравнения (47,10), (48) и (48,1) показывают, что при фазовых переходах второго рода испытывают скачок теплоемкость, коэффициент теплового расширения и изотермический коэффициент сжимаемости. [c.183]

Вычисленные по уравнению (52,4) в точке фазового перехода (при Як=0) и полученные экспериментально значения скачков теплоемкости приводятся в таблице 1 [c.198]

Сравнение экспериментальных результатов по измерению скачка теплоемкости таллия, полученных калориметрическим способом, с расчетами из магнитных данных по формуле (52,2) для различных температур ниже критической температуры приводятся в таблице 8. [c.198]

Скачок теплоемкости для таллия [c.198]

Следует еще раз подчеркнуть ( 1-4), что теория скачков теплоемкости и показателя изоэнтропийного процесса (а следовательно, и скорости звука) ири пересечении линии насыщения рассматривает идеальную модель процесса и не учитывает гетерофазных флуктуаций вблизи этой линии. В действительности скачки обладают протяженностью, которую необходимо учитывать в расчетах [Л. 46]. [c.23]

Я пределе, что н4РУшает регулярность упругого изменения объема бруса, вызывает скачок теплоемкости и, соответственно, фазовый термодинамический переход при критических напряжениях за пределом упругости. Граница, ядра — гетерогенной фазы, имеет коэ(1>фициент Пуассона равный нулю и является зоной деструкции тела. [c.42]

Охлам<дение сверхпроводника приводит, во-первых, к тому, что при Т = Тс происходит скачок теплоемкости без появления скрытой теплоты. Это означает, что сверхпроводящий переход является фазовым переходом второго рода. Во-вторых, при Т< Тс зависимость теплоемкости от температуры определяется выражением вида [c.264]

Точные калориметрические измерения в гелиевой области температур начались в 1930 г., когда был создан весьма чувствительный термометр из фосфористой бронзы. Вскоре же был открыт скачок теплоемкости у сверхпроводников и затем обнаружена электронная теплоемкость в металлах, поведение которой, как было установлено, соответствует теоретическим предсказаниям. Продолжала развиваться п теория теплоемкости для некоторых элементов была детально разработана теория колебаний решетки. Разработка зонной теории твердых тел нриве [а к дальнейшему усовершенствованию теории электронной теплоемкости. [c.315]

Скачку теплоемкости (ДС)то, который, согласно измерениям Кока и Кеезома, составляет 1,9 мджоулъ1моль-град по соотношению (20.1) соответствует ъелячияА =0,85 мджоу ль/моль-град . Это значение меньше полученных непосредственно из и из данных по критическому магнитному полю. [c.344]

После скачка теплоемкость сиерхпроводииков надает с поипл евием температуры быстрее, чем теплоемкость нормальных металлов. Наиболее тщательные исследования были проведены Кеезомом и вап-Лером [95], которые производили измерения на олове. В этом веществе теплоемкость сверхпроводящей фазы меняется приблизительно как Т . [c.632]

Скачок теплоемкости, согласно формуле С = T[ dSldT), оказывается равным [c.684]

Открытие Х-перехода в жидком гелии побудило Эренфеста [12] рассмотреть этот тип перехода в более обш их чертах. Эренфест предложил различать типы переходов по характеру разрывов производных термодинамических потенциалов. Род перехода ои определил в зависимости от того, какая из производных претерпевает разрыв—первая, вторая или третья. Так, переход, сопровождаюш ийся поглощением скрытой теплоты (как, например, плавление), нужно рассматривать как переход первого рода, в то н е время Х-переход является переходом второго рода, так Kaii при этом переходе нет разрыва в тепловой энергии, а происходит лишь скачок теплоемкости. Из смещения Х-точки с давлением следует, что [c.788]

Это выражение для скачка теплоемкости при сверхпроводящем переходе при отсутствии магнитного поля называется формулой Рутгерса. Из нее следует, что s> . Формула Рутгерса хорошо [c.240]

Рассматриваемый скачок изменения плотности газа при переходе от его смешения со сколь угодно близким по своим свойствам газом к смещению с одинаковым газом аналогичен известному скачку теплоемкости, коэффициента распшрения и сжимаемости в точке фазового перехода второго рода при непрерывном изменении параметра порядка. [c.321]

Это выражение для скачка теплоемкости при сверхпроводящем переходе при отсутствии магнитного поля называется формулой Рутгерса. Из нее следует, что s> n- Формула Рутгерса хорошо согласуется с экспериментальными данными, как это видно из таблицы [c.168]

Говоря о свойствах вещества в критической точке, следует отметить, что ряд вопросов до настоящего времени не получил однозначного решения. Среди них вопросы о том, конечна или бесконечно велика теплоемкость с, в критической точке, равны нулю или конечны третья и последующие производные от р и у в критической точке, равна нулю или конечна величина скачка теплоемкости с, в критической точке и др. Отсутствие однозначных ответов на эти вопросы объясняется тем, что, как показывает анализ, критическая точка является совершенно особой точкой на термодинамической поверхности состояния вещества. Дело в том, что при попытке применить к критической точке обычные соотношения, справедливые для всех других точек пограничных кривых и двухфазной области, во многих из этих соотношений появляются нераскрываемые неопределенности. Положение осложняется тем, что экспериментальные исследования термодинамических свойств веществ в критической точке сопряжены с огромными трудностями неизбежно большая погрешность измерения ряда величин (обусловленная не столько несовершенством применяемых приборов, сколько трудностями принципиального характера) не позволяет на основе только экспериментальных данных сделать однозначные заключения по упомянутым вопросам. [c.200]

Сложлый характер изменения физических свойств. веществ наблюдается и в области критических термодинамических параметров состояния, где характерны резкие скачки теплоемкости, коэффициента [c.17]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Это уравнение, определяющее величину скачка теплоемкостей fj р на линии фазового перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние в отсутствие внешнего магнитного поля, носит название формулы Рутгерса. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...