Коэффициент объемного расширения

Температурный коэффициент объемного расширения капельных жидкостей значительно меньше, чем газов. В небольшом диапазоне изменения температур, а значит, и удельных объемов производную в уравнении (9.7) можно заменить отношением конечных разностей параметров холодной (с индексом ж ) и прогретой (без индексов) жидкости [c.78]

Коэффициент теплоотдачи а зависит от физических свойств жидкости и характера ее движения. Различают естественное и вынужденное движение (конвекцию) жидкости. Вынужденное движение создается внешним источником (насосом, вентилятором, ветром). Естественная конвекция возникает за счет теплового расширения жидкости, нагретой около теплоотдающей поверхности (рис. 9.1) в самом процессе теплообмена. Она будет тем сильнее, чем больше разность температур A/ = f — и температурный коэффициент объемного расширения [c.78]

Р —коэффициент объемного расширения, К" [c.4]

Историю термометрии с начала 18 столетия можно проследить по двум направлениям, родоначальниками которых были Фаренгейт и Амонтон. С одной стороны, разрабатываются все более точные практические шкалы, основанные на произвольных фиксированных точках, такие, как шкалы Фаренгейта, Цельсия и Реомюра, при одновременном создании все более совершенных практических термометров. С другой стороны, наблюдается параллельное развитие газовой термометрии и термодинамики. Первый путь привел (через ртутные термометры) к появлению платиновых термометров сопротивления, к работам Каллендара и наконец в конце 19 в. к платино-платинородиевой термопаре Шателье. В гл. 2 будет показано, что кульминационной точкой в практической термометрии явилось принятие Международной температурной шкалы 1927 г. (МТШ-27). Следуя по пути развития газовой термометрии, мы придем к работам Шарля, Дальтона, Гей-Люссака ш Реньо о свойствах газов, из которых следуют заключения о том, что все газы имеют почти одинаковый коэффициент объемного расширения. Это послужило ключом к последующему пониманию того, что газ может служить приближением к идеальному рабочему веществу для термометра и что можно создать [c.32]

Площади этих треугольников, как объяснялось в 5.4, должны быть одинаковыми. На плоскости Pv эта площадь равна (АЯ) (Ап)р/2. При этом, вспоминая определения термического коэффициента давления, 1 , и коэффициента объемного расширения, а, можно записать АР) = дР/дТ) АТ = ( АТ, а (Ао) = [c.171]

Если коэффициент объемного расширения газа в порах обратно пропорционален абсолютному значению температуры, а плотность среды определена уравнением Менделеева — Клапейрона, то интенсивность конвективного переноса тепла определяется зависимостью [c.160]

Например, нулю должен равняться коэффициент объемного расширения (2.4). [c.59]

Р — силовая постоянная температурный коэффициент объемного расширения [c.377]

При нормальных условиях модуль всестороннего сжатия для твердого тела приблизительно в миллион раз больше,, чем для газообразного. Величина, обратная р, называется сжимаемостью (коэффициентом сжатия). Таким образом, газы примерно в миллион раз более сжимаемы, чем твердые тела, тогда как коэффициент теплового расширения газа в 10 и даже в 100 раз больше, чем коэффициент твердого тела. Коэффициент объемного расширения, который в. три раза больше коэффициента линейного расширения а, оп- [c.10]

Такое поведение коэффициента объемного расширения у воды приводит к такому ее аномальному свойству, что в интервале температур 0адиабатном сжатии она не нагревается, как другие жидкости и все газы, а охлаждается . [c.67]

Коэффициент объемного расширения а воды при 4 °С изменяет знак, будучи при 0° с < / < 4 °С величиной отрицательной. Показать, что в этом интервале температур вода при адиабатном сжатии охлаждается, а не нагревается, как другие жидкости и все газы. [c.86]

Входящие сюда производные можно определить, зная лишь термическое уравнение состояния Р = Р(Т, V) или измеряя непосредственно коэффициент объемного расширения а =- [c.56]

Коэффициент объемного расширения записывается формулой [c.263]

Важной зависимостью также является связь плотности с температурой, которую можно охарактеризовать коэффициентом объемного расширения. Этот коэффициент определяет подъемную силу, которая возникает в подогретой жидкости, и, следовательно, влияет на интенсивность свободного движения. [c.308]

Коэффициент объемного сжатия Температурный коэффициент объемного расширения Коэффициент расхода водослива ( второго рода ) [c.330]

Плотность, вязкость, коэффициенты объемного расширения и сжатия некоторых жидкостей (при ра = 101325 Па и 7" 293 К) [c.285]

Температурным коэффициентом объемного расширения Р называется относительное изменение объема V при нагревании тела на один кельвин [c.222]

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ОБЪЕМНОГО РАСШИРЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ (табл. 10.13) [c.251]

Таблица 10.13. Температурный коэффициент объемного расширения газов и жидкостей при нормальном давлении [16], Приведены значения истинного коэффициента объемного расширения (при данной температуре Т) или среднего коэффициента объемного расширения 3 (в интервале ЛТ)

Таблица 10.13. <a href="/info/109207">Температурный коэффициент объемного расширения</a> газов и <a href="/info/2458">жидкостей</a> при <a href="/info/9920">нормальном давлении</a> [16], Приведены <a href="/info/306921">значения истинного</a> коэффициента объемного расширения (при данной температуре Т) или среднего коэффициента объемного расширения 3 (в интервале ЛТ)

Из соотношений (1.96) и (1.96а) уже следуют некоторые важные дифференциальные соотношения уравнений состояния - изобарный коэффициент объемного расширения а, изохорный коэффициент давления у и изотермический коэффициент сжимаемости Р [c.56]

Изобарный коэффициент объемного расширения принимает вид [c.62]

Как правило, величина а есть величина положительная следовательно, около нагретых тел должна наблюдаться подъемная конвекция, а около холодных — опускная. Нужно, однако, иметь в виду, что возможны и аномалии, когда коэффициент объемного расширения есть величина отрицательная (например, вода в интервале температур 0—4 °С). В этом случае подъемная конвекция будет у холодных тел, а опускная — у нагретых. [c.94]

Изобарный коэффициент объемного расширения [выражение (6.2)] принимает вид [c.76]

Второе слагаемое учияшает изменение плотности еидкости. Если считать жидкость несжимаемой, то изменение ее плотности обусловлено тепловым расширением. Известно, что температурный коэффициент объемного расширения определяется зависимостью Д/ [c.98]

AVt = t AtVi. где Р — средний коэффициент объемного расширения в интервале температур At= til Vx, —объем жидкости при первоначальной температуре ti. [c.60]

Тепловое расширение решетки или изменение равновесного объема Vo при изменении температуры, характеризуемое температурным коэффициентом объемного расширения — AV j VoAT), обусловлено асимметрией взаимодействия между атомами, вызванной тем, что сила отталкивания возрастает быстрее при сближении атомов, чем сила притяжения при их удалении друг от друга. Это приводит к непараболическому виду кривой потенциальной энергии взаимодействия (рис. 6.13). При Т атомы колеблются так, что межатомное расстояние изменяется от А до В со средним значе-ннем (рис. 6.13). При более [c.185]

Примерами температурного коэффициента являются величины температурный коэффициент линейного расширения, температурный коэффициент объемного расширения, температурньн коэффициент давления и т. п. [c.93]

В табл. 10.1 —10.12 приведены значения ТКЛР для индивидуальных веществ (элементов и неорганических соединений), а также для технических материалов в твердом состоянии. В табл. 10.13 приведены значения температурного коэффициента объемного расширения некоторых жидкостей и газов. [c.222]

Члены, стоящие в левой части уравнения энергии, называются конвективными и определяют вынужденную конвекцию. Может существовать также свободная конвекция, природа которой обусловлена Архимедовой подъемной силой, вызванной подогревом жидкости. Обозначим через р коэффициент объемного расширения среды через АТ повышение температуры данной частицы среды, по сравнению с ненагретыми частицами. Тогда р АТ есть относительное изменение объема данной частицы, а Архимедова подъемная сила будет равна Fa = pg P AT g— ускорение свободного падения). Полученную силу, отнесенную к единице массы, можно рассматривать как массовую силу и ввести ее в уравнение движения (1.18) в качестве/ [c.39]

Теплотехника (1991) -- [ c.78 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.39 ]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.140 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.122 , c.394 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.94 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.129 ]

Краткий справочник прокатчика (1955) -- [ c.129 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.125 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.14 ]

Теплообмен и сопротивление при ламинарном течении жидкости в трубах (1967) -- [ c.7 ]

Справочник механика заводов цветной металлургии (1981) -- [ c.22 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.238 ]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 (1999) -- [ c.0 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.53 , c.55 , c.65 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.65 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...