Центры простая модель

Рассмотрим простейшую модель велосипеда, которая получается при условии, что ось руля вертикальна, проходит через центр переднего колеса и является главной осью инерции передней части велосипеда. [c.212]

При рассмотрении П. как спонтанного (самопроизвольно возникающего) процесса простейшая модель нейтрального слоя (рис. 2,а) представляет собой плазменную конфигурацию с антипараллельными магн. нолями, в центре к-рой существует плоскость, где магн. поле обращается в нуль. В более общем случае в систе- [c.574]

Простейшей моделью флаттера является система с двумя степенями свободы. Физически этой модели соответствует профиль крыла, имеющий поступательную (поперечную относительно потока) степень свободы у и вращательную в. К этой же модели приводятся изгибно-крутильные колебания упругого крыла н колебания управляемого стабилизатора при схематизации его абсолютно жестким телом, имеющим упругое крепление относительно двух осей физической оси вращения и перпендикулярной ей оси, проходящей по борту фюзеляжа (см. п. 9). Математическая модель колебаний в потоке профиля определяется следующими параметрами (рис. 8) массой т моментом инерции относительно центра масс / смещениями центра жесткости н угла поворота относительно вектора скорости набегающего потока у а в. [c.491]

Хотя такое описание встречает определенные трудности, в частности, приводит к труднообъяснимому в рамках простой модели увеличению энергии связи атомов углерода с границами зерен (АС ) с ростом концентрации адсорбированного фосфора (С [154], а также в отличие от модели адсорбции на одном наборе центров (конкуренции) не позволяет понять, почему при изменении и их сумма остается постоянной и близкой к 1 (см. рис. 19), в принц<ипе видна возможность такой трактовки. [c.106]

Предполагая, что такая же работа затрачивается на образование единицы объема кавитационных впадин, можно по размерам впадин определить работу, затрачиваемую на их образование. Далее, поскольку впадины близки по форме к сферическому сегменту, в первом приближении можно предположить, что часть освобождаемой при схлопывании пузырька энергии, которая затрачивается на образование впадины, равна отношению объема сферического сектора, основанием которого является поверхность впадины, к объему всей сферы. Центр этой сферы можно считать точкой, из которой гидродинамически сконцентрированная энергия схлопывания передается твердой поверхности в виде разрушающего удара. В простейшей модели, вероятно пригодной для оценки порядка величины начального радиуса пузырька и расстояния от центра схлопывания до поверхности, энергия распространяется из центра схлопывания во всех направлениях равномерно, причем скорость ее распространения очень велика по сравнению со скоростью течения. Эта модель показана схематически на фиг. 8.6. [c.394]

Как уже отмечалось во введении, в теоретической механике изучается движение материальных тел относительно друг друга. Для этого требуется прежде всего построить модели объектов и дать определение понятий, с которыми имеет дело механика. В теоретической механике рассматривается простейшая модель обычного евклидова трехмерного пространства. Постулируется, что в этом пространстве существует хотя бы одна система координат, в которой справедливы законы Ньютона инерциальная система). Многочисленные опыты и измерения показывают, что с высокой степенью точности система отсчета с началом в центре Солнечной системы и осями, направленными к далеким неподвижным звездам, является инерциальной системой. В дальнейшем будет показано, что если существует хотя бы одна инерциальная система, то их имеется бесчисленное множество ) (инерциальные системы отсчета условно называются неподвижными). [c.16]

До сих пор для получения значений параметров многоатомной корреляции или векторов смещения А г у на основе дифракционных данных не было предложено никакого систематического метода. Детальные расчеты влияния размера атомов были проведены на основе использования простой модели смещений, а именно модели радиальных смещений, спадающих обратно пропорционально квадрату расстояния от начала, как в макроскопическом случае возмущения анизотропного твердого тела центром расширения [30]. Имеющиеся экспериментальные данные и приближенные теоретические модели указывают на то, что поля смещений точечных дефектов не изотропны и изменяются сложным образом в зависимости от расстояния и направления от дефекта, а эффективные поля смещений, которые следует использовать для неупорядоченных сплавов, без сомнения, должны быть похожи на поля смещения точечных дефектов. [c.381]

Определение квазилокальных членов. Переходим к исследованию простейшей модели — рассеяния двух нерелятивистских бесспиновых частиц с точечным взаимодействием. Учитывая трансляционную инвариантность и рассматривая матричный элемент по системе 1п-состояний в двухчастичном канале в системе центра масс, имеем [c.35]

Иногда оказывается, что при рассмотрении системы взаимодействующих тел, при изучении основных закономерностей их движения можно пренебречь протяженностью этих тел (или, как мы покажем позже, следить за движением только одной точки тела, например его центра масс), но нельзя пренебречь массой, содержащейся в теле. Идеализируя эту ситуацию, можно иногда считать, что вся масса тела сосредоточена в точке. Так в механике приходят к наиболее простой модели точечного объекта. [c.43]

Рассмотрим простейшую модель саней (рис. 3.14), где А —точка прикосновения полоза к плоскости, С — положение центра масс, В — точка [c.167]

Устойчивость движения упрощенных моделей неуправляемого велосипеда, а) Простейшая модель велосипеда получается при условии, что ось руля вертикальна, проходит через центр переднего колеса и является главной осью центрального эллипсоида инерции передней части велосипеда. При выполнении этих условий параметры велосипеда удовлетворяют равенствам [c.355]

Модель Джейнса-Каммингса-Пауля, введённая в предыдущем разделе, является самой простой моделью взаимодействия атома с квантованным полем она рассматривает только один двухуровневый атом И единственную моду поля излучения. Кроме того, в неё можно также включить движение центра инерции. В данной главе, однако, мы пока пренебрегаем движением атома это первоначальная версия модели Джейнса-Каммингса-Пауля. К квантовому рассмотрению движения центра инерции мы обратимся в главах 19 и 20. [c.460]

Исследование этой экранировки в случае больших спинов требует учета того обстоятельства, что большие спины могут быть созданы электронами незаполненных й- или /-оболочек примесных атомов, имеющих отличный от нуля орбитальный момент. Анализ этого вопроса сложен (см. обзор [117]), и мы ограничимся простейшей моделью, когда примесный спин связан с 5-оболочкой и равен 5=1/2. Хотя буквально это в природе не происходит, но истинные случаи й- или /-оболочек во многом близки к рассматриваемой модели. Например, для случая /-оболочек вследствие сильной спин-орбитальной связи состояния характеризуются полным моментом J=L +8. Благодаря действию кристаллического поля состояния с разными значениями проекции J на кристаллическую ось оказываются настолько разделенными по энергиям, что при наличии центра инверсии сохраняется лишь двукратное вырождение, которое можно описывать как некоторый спин 1/2 две проекции спина соответствуют двум состояниям. Главное же заключается в том, что во всех реальных случаях при Т —> О происходит полная экранировка примесного спина любой величины. [c.247]

Рекомбинация на квазинепрерывном спектре ПЭС. В самых простых моделях рекомбинации на квазинепрерывном спектре ПЭС предполагают, что отдельные центры действуют независимо, т е. полный поток неравновесных носителей заряда к поверхности кристалла является суммой потоков к отдельным центрам. В этой ситуации зависимость 5(м5) находят интегрированием по энергии соотношения ) (3.57) с учетом заданной зависимости концентрации рекомбинационных центров от энергии М, (е,). Результат такого интегрирования, естественно, зависит от величин параметров, заложенных в расчет. В частности, в простейшем варианте модели — в предположении постоянства плотности рекомбинационных центров и коэф- [c.105]

Начнем с адсорбции донорных молекул, центрами локализации которых являются Э/4-центры. В качестве простейшей модели адсорбата выберем воду. Для получения наиболее полной информации об изменении электрофизических параметров рассмотрим гидратированную реальную поверхность Ое и 51. На рис.8.5 представле- [c.249]

Эта чрезвычайно простая модель усложняется следующими возможностями (см. рис. 39). На этом рисунке в центре изображена зонная структура, сходная с изображенной на рис. 37, — в данном случае структура германия. Из этой структуры выделены некоторые области. Начнем с точки Г, т. е. с центра зоны Бриллюэна. Если нижний край зоны проводимости лежит в этой точке (рис. наверху слева), то это соответствует изотропной параболической зоне. Это значит, что состояния описываются посто- [c.111]

Мы уже привыкли к фазовым портретам линейного осциллятора без трения (состояния равновесия типа центр или седло ), с малым затуханием (состояние равновесия типа фокус ), с большим затуханием (состояние равновесия типа узел ). Линейный осциллятор подробно обсуждался в гл. 1, но для дальнейшего изложения полезно еще раз взглянуть на все возможные фазовые портреты линейных автономных систем — они представлены на рис. 15.1 а-г. Исследование нелинейных систем мы начали в двух предыдущих главах с рассмотрения динамики нелинейного осциллятора и простейших моделей автоколебаний. Их уже достаточно сложные фазовые портреты также приведены на рис. 15.1, который собрал в себе все, что мы пока знаем. [c.307]

Самая простая модель — прямоугольный потенциальный барьер радиусом / о и высотой, равной энергии электростатического взаимодействия осколков, центры которых находятся на расстоянии [c.274]

В качестве иллюстрации рассмотрим молекулу НС1 на поверхности германия. Диэлектрическая проницаемость Ge равна 16. Дипольный момент НС1 равняется 1,065-10 ед. СГСЭ, а длина связи равна 1,275 А, что при простой модели зарядового распределения дает -1-0,174 е вблизи центра атома водорода и такой же величины отрицательный заряд вблизи центра атома хлора. Оценить отдельно эффективные радиусы водорода и хлора в НС1 из величины потенциала Леннард-Джонса трудно, поэтому мы используем формулу (4.7). В случае твердого тела мы получаем рс(Н) = 1,0 А, рс(С1) = 1,65 А и p (Ge) = 1,9 А. При этом получаются следующие расстояния между эффективными зарядами молекулы НС1 и их зеркальными изображениями (i) И —Hi = 5,8 А, С1—С1г=7,1 А, Н — С1, = С1 — = 6,54 A. Энергия взаимодействия молекулы с ее изображением равна [c.171]

Энергия электрона в зоне достигает минимума и максимумов соответственно в центре (q = 0) и на границах зоны Бриллюэна. Параметр В — ширину зоны — удобно использовать в качестве энергетического масштаба системы он характеризует величину взаимодействия между соседними узлами решетки. Разумеется, сделанные замечания совершенно тривиальны с точки зрения обычной физики,твердого тела, а модель электронной или фононной зоны, записанная в виде (8.15), очень далека от настоящих систем. Однако в теории неупорядоченных систем зачастую только такие простые модели и удается рассматривать с известным успехом. [c.340]

Рис. 39. Простейший опыт в потоке воздуха от вентилятора, показывающий, как влияет положение центра тяжести модели (оси вращения) на свойства продольной устойчивости крыла

Подобные вопросы в последние годы находятся в центре внимания исследователей, стремящихся уйти от неоклассической ортодоксии и расширить рамки экономических исследований, в особенности в связи с исследованием влияния технических инноваций в экономике 8.5 . Но здесь мы ограничимся рассмотрением простой модели спекулятивного поведения , показывающего, в каких условиях флуктуации рынка можно рассматривать как термодинамические. [c.104]

Простейшей моделью в механике является материальная точка, заменяющая реальное тело. Такая замена допустима, если при заданной точности вычислений размерами тела можно пренебречь - оно мало по сравнению с некоторым расстоянием, рассматриваемым в поставленной задаче. Это традиционное определение понятия материальной точки находит более глубокое обоснование введения этого понятия в связи с возможностью отделения вращательного движения тела вокруг центра масс от поступательного его движения вместе с центром масс и возможностью независимого их изучения. [c.4]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Можно ожидать, что выражение (17.1) лучше всего соответствует идеализированному одновалентному металлу, электроны проводимости которого могут рассматриваться как свободные, так что их энергия выражается простым равенством Считается, что колебания решетки такого металла удовлетворительно описываются моделью Дебая (т. е. дисперсия во внимание не принимается). Рассеяние электронов проводимости на колебаниях решетки также сильно упрош ено. Теория рассеяния развита в предположении, что статическое взаимодействие электрон—пои точно определено и поэтому обш ее рассеяние зависит только от смеш ения иона. В согласии с этим далее предполагается, что взаимодействие имеет место лишь вблизи центра иона. В остальной части атомного объема электроны проводимости рассматриваются как совершенно свободные. По существу это соответствует почти полному экранированию заряда иона другими электронами проводимости металла. [c.188]

Понятие сплошной среды не так просто, как может показаться на первый взгляд и как это казалось подавляющему большинству ученых в XIX и первой половине XX столетий. Оказывается, что можно строить разные модели сплошной среды, наделяя их разными свойствами. Простейшая модель, которую мы будем называть классической моделью, вводится следующим образом. Примем за основное первичное понятие материальную точку. В кинематике это понятие тождественно с понятием геометрической точкп. Можно представить себе точку как сферу бесконечно малого радиуса. При стремлении радиуса к нулю единственной величиной, индивидуализирующей точку, остается радиус-вектор центра сферы или три числа — координаты точки. Представляя себе некоторую замкнутую область пространства непрерывно заполненной точками, мы получим модель сплошной среды. Пусть Xio — координаты некоторой точки в момент времени to. При движении среды координаты данной точки меняются, в момент t они принимают значения Xi t). Движение среды полностью задано, если функции Xi(t) для каждой индивидуальной точки известны. Именно так определяется кинематика классической модели сплошной среды. До недавнего времени эта модель была единственной, на основе ее строились все механические теории. Но можно представить себе и иные сплошные среды, наделенные некоторой внутренней структурой. Будем рассматривать, например, материальную точку как бесконечно малый эллипсоид. Устремляя его размеры к нулю и сохраняя при этом нанравления главных осей, мы получим среду, с каж- [c.22]

При решении кинетич. ур-ния исходят из опредол. модельных представлений о взаимодействии молекул. В простейшей модели жёстких упругих молекул при столкновении не происходит передачи момента импульса и изменения эфф. размера молекул. Более реалистична модель, в к-рой молекулы рассматривают как центры сил с потенциалом ф Г1 — Гг). Дифференц. эфф. сечение в (3) выражают через параметры столкновения классич. механики adQ — bdbd Ь — прицельное расстояние, е — азимутальный угол линии центров). Для ф(г) берут обычно ф-ции простого вида, напр. ф(г) = = fi /г) (р — показатель отталкивания). Эта модель допускает сжимаемость молекулы. Для большинства реальных газов р прини.мает значения между р = 9 (мягкие молекулы) и р Ъ (жёсткие молекулы). В частном случае р = 4 (максвелловские молекулы) решение кинетич. ур-ния сильно упрощается, т. к. можно найти собств. ф-ции линеаризованного интеграла столкновений, и первое приближение для коэф. переноса совпадает с точным значением. Для учёта эффектов притяжения и отталкивания используют модель, в к-рой отталкивание описывается потенциалом твёрдых сфер, а притяжение — степенным законом. Довольно реалис-тич. форму имеет потенциал Ленард-Джопса [c.359]

Во многих случаях для описания процессов заполнения ловушечных центров используют простую модель, основанную на следующем уравнении [c.122]

Во многих машинах (например, паровая турбина, маховик, вепти.чятор и т. д.) на валу вращается диск простая модель вращающегося на валу диска показана на рис. 362. На спице, посгавленной вертикально, насажен диск небольшого радиуса диск всегда имеет некоторую разбалансировку, т. е. центр масс его не лежит на оси вала. В наших опытах ради наглядности разбаланси- [c.445]

Упругое взаимодействие дислокаций с атомами примесей атмосферы Коттрелла. Наиболее простой моделью растворенного атома в упругой среде является центр дилатации, который образуется с помощью следующих операций [c.443]

Эти уравнения достаточно сложны. Рассмотрим более простой случай, который, тем не менее, хорошо выявляет основные границы влияния спектральной неоднородности на энергетику генерации. Предположим, что генерация имеет стационарный характер [к— = и =0), происходит на одной моде о, расположенной по центру линии люминесценции (Vr" Vo) и миграция энергии возбуждения отсутствует (т, =0). Выберем также наиболее простую модель неоднородно уширенной линии лазерного перехода, состоящую только из одной штарковой компоненты. Получающиеся при этом уравнения имеют вид [c.96]

Рис. 14.1. Простейшая модель атома водорода состоит из протона в точке Гр и электрона с координатой Ге. Так как отношение масс электрона и протона отлично он нуля, центр инерции К = (шр + те) теГе + трГр) слегка сдвинут от протона к электрону

Рис. 14.2. Простая модель взаимодействия атома и поля с учётом движения центра инерции. Единственная мода добротного резонатора, которая описывается модовой функцией u(r), изображённой здесь в простейшей форме, как синусоида, взаимодействует с атомом, имеющим полную массу М и находящимся в точке R. Движению центра инерции атома отвечает кинетическая энергия Р /2М. Мы рассматриваем только два внутренних состояния атома, а именно, возбуждённое состояние а) и основное состояние Ь) с энергиями, соответственно, Еа = hua и Еь = hujb- Частота перехода есть оо = ооа - ( ь-Дальнейшее упрощение происходит, когда мы считаем, что атом находится в фиксированной точке, то есть пренебрегаем движением центра инерции. В таком случае данная модель, которую называют в литературе моделью Джейнса-Хаммингса-Пауля, описывает взаимодействие двухуровневой системы с одной

Эта простая модель, изображённая на рис. 14.2, обладает, тем не менее, достаточно богатым физическим содержанием, чтобы описать большинство явлений атомной оптики и квантовой электродинамики эезонаторов (КЭР). Она является дрозофилой квантовой оптики. Модель, которая пренебрегает движением центра инерции, то есть рассматривает только взаимодействие квантованного поля резонатора с двухуровневой атомной системой, мы называем моделью Джейнса-Каммингса-Пауля. [c.450]

Ниже мы рассмотрим относительно простую модель, позволяющую описать основные закономерности спектров РВС примесных центров такого типа. Эта модель состоит в следующем. Как и в предыдущей модели, имеются два невырожденных электронных состояния — основное и возбужденное, используются адиабатическое приближение и приближение Кондона. Кроме того, предполагается, что оптические электроны в центре взаимодействуют лишь с одним экспоненциально затухающим локальным или псевдолокальным колебанием. Считается, что в результате этого взаимодействия при электронном переходе изменяется не только положение равновесия указанного колебания, но и его частота. Последнее изменение считается малым по сравнению с самой частотой, но большим по сравнению с распадной шириной первого колебательного уровня Г, определяемой скоростью затухания [c.347]

Выше было рассмотрено РВС примесных-центров кристаллов лишь в некоторых относительно простых моделях. В ряде случаев рассмотренные модели хорошо описывают эксперимент. Однако в ряде других случаев они являются недостаточными. Сказанное относится прежде всего к тем центрам, в которых электронные состояния вырождены или квазивырож-дены. [c.348]

В однородных диэлектриках электрическое поле волны вызывает поляризацию молекул среды. Простейшая модель диэлектрика — совокупность нейтральных молекул. В нейтральных молекулах заряды электронов точно компенсируют заряды ядер, причем для большинства диэлектриков центры отрипательных н положительных зарядов совпадают. В этом случае в отсутствие электромагнитного поля молекулы не обладают дипольным моментом. Под действием поля волны происходит смещение электронов (ионы при этом можно считать неподвижными, поскольку их масса велика по сравнению с массой электронов) и каждая молекула поляризуется — приобретает дипольный момент р = ег. Если диэлектрик однороден и в единице объема содержится N одинаковых молекул, то вектор объемной плотности поляризации равен Р = Мр. [c.66]

На рис. 3.2 показано устройство модели 55Р, построенной Е. Рокком. Это типичная любительская конструкция, в основу которой положены необычайно простые технические решения. Фюзеляж модели изготовлен из дюралевых уголков и профилен. Двигатель резмещен в передней части фюзеляжа валом вверх. На валу находится осевой вентилятор с восемью лопатками, а сразу за ним малая шестерня первой ступени редуктора, для привода которой используется зубчатый ремень. На промежуточном валу находятся большая шестерня первой ступени редуктора, центробежная муфта сцепления и малая шестерня второй ступени редуктора. Большая шестерня второй ступени редуктора располагается на валу винта. Рулевой винт приводится во вращение с помощью ременной передачи на вспомогательных шкивах. Крутящий момент передается с первой ступени редуктора через шкив, закрепленный на конце промежуточного вала редуктора. Второй ремень передачи, соединяющий первый и второй набор шкивов, повернут на 90. В системе управления применен гироскоп, связанный с рулевым винтом и препятствующий резкому повороту модели во время увеличения оборотов несущего винта. Впереди центра масс модели в общем кожухе расположено радиооборудование модели приемник, четыре исполнительных механизма и блок питания. Бак объемом 340 см помещен также впереди центра масс, сбоку от радиооборудования. Широко расставленное [c.47]

Установка двигателя за осью. Показанная нарис. 1.8.12 продольная установка двигателя за осью могла бы быть для легковых автомобилей вообще самым экономичным вариантом установки, особенно при использовании двухшарнирной подвески с качающимися полуосями или на косых рычагах с углом скоса, равным 45° (см. рис. 3.8.3 и 3.10.2). По зтой причине в настоящее время на нескольких более простых моделях используют эту схему, например, на мод. Фиат-126 , Сеат-850 (рис. 1.8.14), Симка-1000 и Фольксваген-1200 (рис. 1.8.15). Показанный в разрезе двигатель воздушного охлаждения с противолежащими цилиндрами автомобиля Фольксваген-1200 отличается малой длиной и низким расположением центра тяжести использование рядного двигателя водяного охлаждения хуже в отношении распределения масс и положения центра масс автомобиля (см. рис. 1.8.12 и 1.8.14). Эти двигатели больше свешиваются назад и вместе с расположенным рядом радиатором увеличивают нагрузку на задние колеса. Чтобы устранить зтот недостаток, в 1959 г. фирма НСУ стала устанавливать на автомобиле Принц-ЗО двухцилиндровый двигатель воздушного охлаждения за осью поперек автомобиля (рис. 1.8.16), а в середине 60-х годов таким же образом — четырехцилиндровые двигатели мощностью 30—48 кВт. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...