Заряд эффективный

Запрещенные линии 53, 230, 244, 253, 437 Заряд эффективный 49, 310 Зарядовое число 18 Зеемана эффект 41, 331 [c.637]

П.-э. может наблюдаться только в проводящих средах, где подвижные носители заряда (электроны и ионы в газоразрядной плазме, электроны и дырки — в полупроводниках) присутствуют в приблизительно одинаковом кол-ве. Если же и.меется только один тип носителей тока, то электрич. поле пространственного заряда эффективно препятствует сжатию тока к оси. Прохождение больших токов (10 — 10 А) через газ сопровождается ионизацией и нагревом вещества и переходом его в состояние плазмы. Нагрев плазмы происходит при токовом тепловыделении на омич, сопротивлении плазменного канала (джоулев нагрев) и при адиабатич. сжатии пинча как целого (образуется высокотемпературная плазма). [c.587]

Согласно (7.66), амплитуда модуляции электрического поля экспоненциально затухает при удалении от плоскости заряда, причем показатель экспоненты пропорционален пространственной частоте решетки v = /С/2я. Электрическое поле имеет заметную пространственную модуляцию не во всем кристалле, а лишь в небольшом слое, непосредственно примыкающем к плоскости заряда. Толщина такого слоя приблизительно 1/v и одинакова как для продольных, так и поперечных компонент поля. Таким образом, толщина слоя заряда, эффективно модулирующего считывающий свет,, уменьшается с увеличением пространственной частоты. Это является причиной убывания амплитуды пространственной модуляции света при больших частотах записанных решеток. [c.152]

ЭТОГО вывода содержатся в книге Шриффера 112].) В результате получаются указанные выше значения эффективного заряда, эффективной массы и п. Показано также, что, как мы уже говорили выше, параметр порядка т з пропорционален локальному значению энергетической щели Д, фигурирующей в микроскопической теории. Это согласуется с выражениями (5.80), (5.81) и (5.83), из которых следует, что величина 11 ф пропорциональна (Т — Гс), а также согласуется с выражением (5.82), согласно которому энергия конденсации пропорциональна (7 — Тс), в то время как энергия конденсации, согласно микроскопической теории, равна п( )Д /4. [c.593]

Для П.-э. необходимо примерное равенство концентраций носителей зарядов противоположного знака в среде. В потоках носителей зарядов одного знака электрич. поле пространственного заряда эффективно препятствует сжатию тока. Прохождение достаточно больших токов через газ сопровождается его переходом в полностью ионизованную плазму, состоящую из заряж. ч-ц обоих знаков, П.-э. в этом случае отжимает плазменный шнур (токовый канал) от стенок камеры, в к-рой происходит разряд. Т. о. создаются условия для магнитной термоизоляции плазмы. Этим св-вом мощных само-сжимающихся разрядов объясняется возникший в связи с проблемой управляемого термоядерного синтеза [c.532]

Рециркуляция применяется как в бензиновых двигателях, так и дизелях. Перепуск ОГ происходит из-за разности давлений в системе выпуска и впуска, регулирования степени рециркуляции — с помощью заслонок и клапанов. На полных нагрузках рециркуляцию применять нецелесообразно, так как значительно возрастают выбросы углеводородов, сажи, расход топлива (до 20%). Более эффективна межцилиндровая рециркуляция отработавших газов, когда ОГ переходят из цилиндра, в котором заканчивается такт выпуска, в цилиндр с тактом впуска. Каналы рециркуляции открываются поршнями в их положении у н.м.т. Высокая скорость перетекания газов способствует также интенсивному завихрению заряда в цилиндрах. [c.45]

Снижению выбросов продуктов неполного сгорания, улучшению экономичности способствует обеднение смеси, однако работа многоцилиндрового бензинового двигателя при а> 1,15 практически невозможна из-за появления пропусков воспламенения в отдельных цилиндрах. Эффективное сгорание бедных смесей (а> 1,3) в цилиндрах может быть обеспечено расслоением заряда, при котором воспламенение и начальная стадия процесса сгорания происходят в зоне обогащенной, а последующее — в зоне бедной смеси (рис. 21). Расслоение смеси препятствует образованию и окислов азота. В первой стадии сгорания этому способствует недостаток кислорода, во второй — относительно низкая температура горения. [c.45]

Осаждение заряженных частиц, взвешенных в газе, на одном цилиндрическом коллекторе, не имеющем заряда, изучалось в работах [508, 872]. Авторы указанных работ представили данные, характеризующие зависимость между эффективностью осаждения на фильтре в одно волокно и безразмерным параметром, определяемым как отношение поляризационной силы к силе сопротивления. Осаждение частиц аэрозолей под действием поляризационной силы (заряженная частица и нейтральное волокно) было исследовано для произвольно заряженных аэрозолей с частицами диаметром 0,1 и 1 мк. Были использованы два разных генератора [c.474]

В поток между двумя параллельными пластинками коллектора, имеющими равные, но противоположные по знаку потенциалы от О до +10 в. Заряженные частицы отклонялись в электрическом поле и оседали на пластинках коллектора. Распределение заряда вычислялось по распределению частиц на пластинках и в контрольном фильтре [462]. Эффективность фильтра в одно волокно г с определяется отношением [c.477]

Длина пробега частицы зависит от заряда, массы, начальной энергии и среды, в которой происходит движение. Длина пробега увеличивается с возрастанием начальной энергии частицы и уменьшением плотности среды. При одинаковой начальной энергии тяжелые частицы обладают меньшими скоростями, чем легкие. Медленно движущиеся частицы взаимодействуют с атомами более эффективно и быстрее растрачивают имеющийся у них запас энергии. [c.324]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Взаимодействия нейтронов с ядрами составляют, пожалуй, самый обширный и разнообразный класс ядерных взаимодействий. Объясняется это тем, что нейтроны (наряду с протонами) входят в состав любого атомного ядра, в котором они прочно связаны ядерными силами. Поэтому при сближении с ядром нейтроны должны с ним эффективно взаимодействовать, причем в отличие от протонов, которые из-за кулоновского барьера не могут эффективно взаимодействовать с ядром при малых энергиях, нейтроны, не имеющие заряда, взаимодействуют с ядром и при низких энергиях. [c.283]

Другой распространенный метод разделения трансурановых элементов называется методом ионообменной хроматографии. В основе метода лежит использование свойства некоторых смол обмениваться своими ионами с соответствующими по знаку ионами солей, которые находятся в растворе, омывающем смолу. Эффективность взаимодействия иона со смолой определяется го зарядом и размером. Поэтому она будет различной для разных ионов. [c.415]

Обработка результатов опытов по изучению рассеяния быстрых электронов на нуклонах позволяет получить две электромагнитные характеристики нуклона распределение электрического заряда и распределение аномального магнитного момента. Эта возможность связана с тем, что, как показывает расчет, рассеяние зарядом и рассеяние магнитным моментом дают различную зависимость эффективного сечения от угла. [c.657]

Таблица 2.2. Эффективные заряды атомов в некоторых соединениях

Как видно из табл. 2.2, один и тот же элемент в разных соединениях имеет различные эффективные заряды. Например, в [c.59]

В алмазоподобных соединениях (сфалерит, вюрцит) образование четырех связей требует перехода одного—трех электронов от элементов V—УП групп к элементам I—П1 групп. Переход электронов и поляризация ведут к появлению эффективных зарядов на атомах, поэтому к ковалентной компоненте добавляется небольшая ионная компонента. [c.81]

Простейший такой центр — f-центр , изо- бражен на рис. 3.6. Он представляет собой анионную вакансию, которая, имея эффективный положительный заряд, удерживает при себе свободный электрон. Этот электрон может появиться в кристалле, например, в результате ионизации избыточного атома щелочного металла. Такой f-центр вызывает появление полос поглощения в видимой области спектра. В результате этого бесцветный щелочно-галоидный кристалл становится окрашенным. [c.94]

Найдем, в качестве примера, положение локальных разрешенных уровней примесных атомов V группы таблицы Менделеева в элементарных полупроводниках IV группы. Предположим, например, что в одном из узлов кристалла германия находится атом мышьяка, имеющий пять электронов в валентной оболочке. Четыре валентных электрона участвуют в образовании ковалентных связей с четырьмя соседними атомами германия.- Поскольку ковалентная связь является насыщенной, пятый электрон новой связи образовать не может. Находясь в кристалле, он сравнительно слабо взаимодействует с большим числом окружающих мышьяк атомов германия. Вследствие этого его связь с атомом As уменьшается и он движется по орбите большого радиуса. Его поведение подобно поведению электрона в атоме водорода. Таким образом, задача сводится к отысканию уровней энергии водородоподобного атома. При ее решении необходимо учесть следующие обстоятельства. Поскольку электрон движется не только в кулоновском поле иона мышьяка, но и в периодическом поле решетки, ему необходимо приписать эффективную массу т. Кроме того, взаимодействие электрона с атомным остатком As+, имеющим заряд Ze, происходит в твердом теле, обладающем диэлектрической проницаемостью г. С учетом этого потенциальная энергия электрона примесного атома [c.237]

Предположим, что электроны в металле являются свободными и обладают зарядом с и эффективной массой т. Тогда проводимость с [c.162]

Функции Блоха фк(1 ) являются системой одночастичных функций для электронов, которые применимы к кристаллу с фиксированными в положениях равновесия ионами. Эти функции можно определить в приближении Хартри или приближении Хартри—Фока, в которые включены эффекты обмена электронами. Здесь используется еще более простое приближение и предполагается, что плотность валентных электронов однородна и эффективный потенциал F(r), в котором движутся электроны, таков, что заряд ионов в положении равновесия скомпенсирован однородным отрицательным зарядом. Если w(r—Rj)—потенциал иона в состоянии равновесия R , то [c.758]

Эффективная масса носителей заряда [c.84]

Из анализа электрических сил, действующих на носители заряда (см., например, (2.59)), следует, что дырка ведет себя так, как если бы она обладала положительным зарядом - -е и эффективной массой, равной по величине, но обратной по знаку эффективной массе отсутствующего электрона. Надо учесть, что эффективные массы электрона у потолка заполненной (валентной) зоны отрицательны. Следовательно, дырка ведет себя как частица с положительной эффективной массой и положительным зарядом. Как правило, эффективные массы электронов и дырок отличаются друг от друга, поскольку.они относятся к различным зонам. [c.89]

Имеется существенное различие между поведением одиночной дырки вблизи потолка в целиком заполненной зоне и одиночного электрона вблизи потолка пустой зоны. Одиночный электрон имеет отрицательный заряд, и его эффективная масса вблизи потолка зоны отрицательна. Дырка в аналогичном положении в зоне ведет себя так, как если бы она обладала положительным зарядом и положительной массой. Отношение заряда к массе одно и то же и для одиночного электрона, и для соответствующей одиночной дырки. Это означает, что и электрон, и дырка в электрическом поле будут приобретать ускорение в одном направлении, но в случае дырки поле будет затрачивать работу, а в случае элект- [c.90]

Известно, что в неорганических соединениях характер химической связи изменяется в широких пределах — от полностью ковалентной до чисто ионной. В большинстве случаев трудно указать истинный заряд основных частей решетки и целесообразно использовать введенную Крегером и Винком [117] концепцию эффективного заряда. Эффективным зарядом называют заряд дефекта отно- [c.104]

ЭФФЕКТИВНЫЙ АТОМНЫЙ НОМЕР, атомный номер условного хим. элемента, для к-рого коэфф. передачи энергии ионизирующего излучения, рассчитанный на один эл-н, такой же, как у данного сложного в-ва. ЭФФЕКТИВНЫЙ ЗАРЯД (эффективная константа связи), в квантовой теории поля (КТП) — аналог экранированного заряда в классич. электродинамике сплошных сред. Электрич. заряд, помещённый в среду, вызывает её поляризацию. Если заряд положителен, то электростатич. силы притянут к нему отрицат. заряды среды и оттолкнут положительные. Возникнет частичная экранировка заряда, зависящая от расстояния (г) до него. [c.908]

Перспективно применение термической нейтрализации ОГ для форка-мерных двигателей, работающих на обедненных смесях и не требующих подачи дополнительного воздуха. Ведущие зарубежные фирмы широко применяют методы термической и каталитической нейтрализации ОГ двигателей с расслоенным зарядом. Сочетание этих способов снижения токсичности весьма эффективно, обеспечивает удовлетворение самых жестких норм на выбросы всех нормируемых компонентов. [c.77]

По данным И. Л. Розенфельда и Л. И. Антропова, катодная поляризация металла от внешнего источника тока может существенно изменить скорость его коррозии в результате десорбции анионов или адсорбции катионов, которые повышают поляризацию катодного процесса, особенно резко при переходе потенциала нулевого заряда данного металла. Таким образом, катодная поляризация повышает эффективность катионных ингибиторных добавок, а эти добавки могут повысить эффективность катодной электрохимической защиты металлов, снижая значение необходимого защитного тока. Так, защитный ток для железа в 1-н. H2SO4 в присутствии 0,1 г/л трибензиламина (СдНбСН2)зК уменьшается в 14 раз. При катодной поляризации замедляющее действие могут оказывать такие катионные добавки, которые обычно не являются ингибиторами коррозии. [c.366]

Кремер и Джонстон [434] выполнили детальные расчеты для ряда комбинаций чисел Ev и эксперименты с диоктилфталатовым аэрозолем. Их результаты приведены на фиг. 10.13 в виде зависимости эффективности сбора частиц, или доли частиц, сталкивающихся с мишенью, как определено в разд. 5.2, от чисел электровязкости. На фиг. 10.13 число Evq относится к случаю электризованного аэрозоля и заземленного коллектора Ev — Ev представляет случай электризованного аэрозоля, когда коллектор имеет постоянный заряд или потенциал, а Ev/ — Ev — случай, когда только коллектор заряжен или имеет постоянный потенциал. [c.474]

Докинс [152] расширил работу Кремера на случай электростатического осаждения на цилиндрическом коллекторе. Натансон выполнил обзор работ других авторов и представил уравнения осаждения частиц аэрозолей под действием электрических сил. Были проведены экспериментальные исследования влияния заряда на эффективность фильтрации [281, 657, 707]. Гиллеспай [263] представил уравнение фильтрации, в котором учтены электрические и механические силы. Красногорская [436] проанализировала роль электрических сил в образовании атмосферных осадков. [c.474]

Уравнение Натансона [566] для эффективности фильтра в одно волокно, при условии что цилиндр не имеет заряда, записывается следующим образом [c.477]

Пламли [612] учел силы инерции, поле вязкого потока и распределение плотности заряда на поверхности взаимодействующих капель, а также внешнее электрическое поле. Его результаты представлены на фиг. 10.14 в виде зависимости эффективности столкновений между заряженными каплями от их заряда. Для заряда был выбран закон пропорциональности квадрату радиуса капли, предложенный в работе [296] [уравнение (10.6)]. [c.478]

Для того чтобы вещество могло выполнять функцию ингибитора травления, оно должно иметь в общем случае одну или несколько полярных групп, посредством которых молекула могла бы присоединяться к поверхности металла. Обычно они представляют собой органические соединения, содержащие азот, амины, серу или группу ОН. Важное значение для эффективности ингибитора имеют размер, ориентация, форма молекулы и распределение электрического заряда в ней. Например, обнаружено, что коррозия железа в 1т растворе соляной кислоты замедляется производными тиогликолевой кислоты и З-меркаптонронионовой кислоты в степени, которая закономерно зависит от длины цепи соединений [32]. Возможность адсорбции соединения на поверхности данного металла и относительная сила связи адсорбции часто зависят от такого фактора, как заряд поверхности металла [33]. Катодная поляризация в присутствии ингибиторов, которые лучше адсорбируются при потенциалах более от- [c.269]

Общие свойства и структура ядер. В этом разделе исследуются основные свойства атомных ядер электрический заряд, масса массовое число), спин, магнитный и электрический моменты, энергия связи, система энергетических уровней возбужденногс ядра, эффективные размеры ядра и т. д. В зависимости от перечисленных свойств может быть проведена систематизация стабильных атомных ядер. Делаются попытки объяснить основные свойства ядер, с этой целью выдвигаются различные модели атомного ядра, исследуются возможности этих моделей в объяснении ядерных свойств. [c.8]

Электрический заряд 116 Электроп-фотонные ливни 109 Электронные нейтрино и антинейтрина 112, 113 Эмульсионная камера 163 Эффективной массы метод 280, 281 [c.335]

Одним из экспериментальных подтверждений того, что ионная связь в кристаллах должна рассматриваться лишь как предельный случай частично ионной связи, является тот факт, что эффективный заряд атома, входящего в состав того или иного соединения, определяемый как алгебраическая сумма его отрицательного электронного и иоложительного заряда ядра, как правило, не равен целому числу зарядов электрона е (табл. 2.2). [c.59]

Na l эффективный заряд атома Na равен +0,92е, а в NaBr составляет +0,83е. По-видимому, при взаимодействии происходит перераспределение заряда между атомами до тех пор, пока разность электроотрицательностей не станет равной нулю. Так как один и тот же атом может вступать во взаимодействие с различными атомами, каждый из которых имеет свою электроотрицательность, то и эффективные заряды рассматриваемого атома в различных соединениях различны. [c.60]

Выше отмечалось, что в ионных кристаллах обычно возникают не парные дефекты по Френкелю, а дефекты по Шоттки. Так, на-лример, в щелочно-галоидных кристаллах вакансия аниона (т. е. д. отсутствие отрицательного заряда ) дей- 3/ ствует как эффективный положительный за- [c.94]

Поскольку свойства электронов с отрицательной эффективной массой очень сильно отличаются от свойств нормальных электронов, их удобнее описывать, пользуясь представлением о некоторых квазичастицах, имеющих заряд - -е, но положительную эффективную массу. Такая квазичастица получила название дырка. Предположим, что в зоне все состояния, кроме одного, заняты электронами. Вакантное состояние вблизи потолка зоны и называют дыркой. Если внешнее поле равно нулю, дырка занимает самое верхнее состояние. Под действием поля < Г на это вакантное состояние перейдет электрон с более низкого энергетического уровня. Дырка при этом опустится. Далее дырочное состояние займет следующий ьаектрон и т. д. При- этом дырка сместится вниз по шкале энергий. Таким образом, ток в кристаллах может переноситься не только электронами в зоне проводимости, но и дырками в валентной зоне. Дырочная проводимость наиболее характерна для полупроводников. Однако есть и некоторые металлы, которые обладают дырочной проводимостью. [c.235]

При легировании кремния бором атомы последнего выступают в качестве акцепторов. Бор является трехв1алентным, и поэтому одна из четырехвалентных связей, направленных от атомов кремния к атому бора, останется свободной. В действительности же отсутствующая незавершенная связь может перемещаться от одного междоузлия к другому, подчиняясь только экранированному кулоновскому притяжению центрального отрицательного заряда. Ситуация сводится к представлению связанной дырки, передвигающейся в состоянии, которое зависит от диэлектрической проницаемости и тензора эффективной массы для свободных дырок. Если сообщить дырке энергию ДЕд, она будет полностью делокализована, и тогда нейтральное состояние акцептора можно представить как незаполненное электронное состояние, расположенное в запрещенной зоне над потолком валентной зоны на расстоянии, определяемом энергией ДЕа (см. рис. 35). [c.93]

Зонная теория твердого тела удовлетворительно объясняет специфические особенности полупроводникав. Эта теория является следствием применения квантовой механики к проблеме твердого тела, но зонная модель распространяется и на апериодическое поле, свойственное некристаллическим веществам. Наличие жидких и аморфных полупроводников свидетельствует о том, что полупроводниковые свойства в первую очередь определяются природой химической связи данного атома с его ближайшим окружением, т. е. ближний порядок является определяющим. Разумно под термином химическое строение понимать совокупность энергетических, геометрических и квантовохимических характеристик вещества (порядок, длина и энергия связи, рашределение и пространственная направленность электронных облаков, эффективные заряды и т. д.). Но главным в учении о химическом строении является природа химической связи всех атомов, входящих в состав данного вещества. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...