Теоретические приближения

В соответствии с этим теоретическое приближенное значение мгновенного крутящего момента для одного цилиндра можно определить по выражению [c.174]

Первое борновское приближение для рассеяния на трехмерном распределении, известное под названием кинематического приближения, или приближения однократного рассеяния, дается уравнением (1.20). Его использование не ограничивается случаем рассеяния на отдельных атомах это уравнение можно использовать в случае любой совокупности рассеивающей материи. Обычно мы подразумеваем при этом совокупности различимых атомов, хотя для рентгеновских лучей, когда ф(г) заменяется распределением электронной плотности р(г), изменения электронного распределения, обусловленные наличием связей, могут затруднить правильное приписывание отдельных компонент р(г) атомам. Для случая электронов, когда ф(г) в формуле (1.20) становится распределением электростатического потенциала ф(г), такое приписывание компонент отдельным атомам может даже еще более усложниться, особенно в случае, если рассеяние включает (в обычном теоретическом приближении) возбуждение всего кристалла с переходом из одного состояния в другое, т.е. перенос электронов кристалла от одной нелокализованной волновой функции к другой. Однако эти ограничения важны лишь при специальных рассмотрениях и будут учитываться отдельно по мере необходимости. [c.98]

Как мы уже отмечали (гл. 4), коэффициенты поглощения для электронов не являются внутренними свойствами кристалла, но в зависимости от экспериментальных условий будут иметь разные значения . Следовательно, хотя согласие с теоретическими приближениями достигается при умножении на величину от двух до трех, эти результаты могут не иметь такого же фундаментального значения, как в случае определения структурных амплитуд при упругом рассеянии. [c.348]

Для того чтобы иметь дело с множеством экспериментально важных условий, были введены подходящие идеализированные модели и сделаны полезные теоретические приближения. Вопрос о приемлемости этих моделей и приближений решается скорее с точки зрения их практического удобства, а не в зависимости от их точности в представлении физической ситуации или от теоретической строгости. [c.353]

Для теоретического приближенного определения расхода газа с помощью соотношений (2.77) должно быть задано статическое давление на щитке вблизи точки излома контура. На малых расстояниях вниз по потоку от щели скачок может еще не сформироваться и тогда статическое давление на щитке определяется из условий изоэнтропического сжатия сверхзвукового потока при повороте на угол в. [c.70]

Моделями первого теоретического приближения рабочих циклов двигателей являются известные идеальные циклы с изохорным, изобарным и смешанным подводом теплоты, рассматриваемые обычно в учебниках технической термодинамики. [c.6]

Наряду с эмпирическими методами важную роль в изучении поглощения излучения сыграли теоретические приближенные методы, основанные на модельном представлении полос поглощения. Подробное описание этих методов и их классификация даны в [16, 19]. [c.212]

ИХ при расчете спектра тепловых нейтронов в реакторе. Конечно, остается заинтересованность в улучшении теоретического приближения и в более ясном понимании важности различных принятых предположений [61]. [c.283]

В данной главе сначала исследована природа резонансных сечений, в частности, рассмотрена ожидаемая энергетическая зависимость сечений в окрестности резонанса. Затем изучена зависимость от энергии потока нейтронов в гомогенной среде с резонансным поглотителем. Цель этих исследований — определить резонансное поглощение и вывести групповые константы для такой среды. Далее будет рассмотрено резонансное поглощение в гетерогенной среде. В заключение представлены некоторые приложения рассмотренных приближений к тепловым и быстрым реакторам и приведены сравнения этих теоретических приближений с экспериментальными результатами. [c.311]

Зуб рассматриваем как консольную балку, для которой справедлива гипотеза плоских сечений или методы сопротивления материалов. Фактически зуб подобен выступу, у которого размеры поперечного сечения соизмеримы с размерами высоты. Точный расчет напряжений в таких элементах выполняют методами теории упругости [351. Результаты точного расчета используют для исправления приближенного расчета путем введения теоретического коэффициента концентрации напряжений (см. ниже). На расчетной схеме (см. рис. 8.19) [c.119]

Данная задача может быть решена и методами теоретической гидродинамики. Такой подход был принят Бэтчелором [158], а затем Тейлором и Бэтчелором [228]. В этом решении жидкость принимается идеальной во всех областях до решетки и за ней, кроме области, непосредственно занимаемой решеткой, где происходят разрыв непрерывности потока и потеря давления, идущего на преодоление ее сопротивления. Метод расчета сводится к приближенному определению функции тока, производные которой удовлетворяют граничным условиям на стенках канала н па решетке. [c.11]

Для вычисления Р необходимо знать о — скрытую теплоту испарения при абсолютном нуле, 8ж(Т) и Уж(Т)—энтропию и объем моля жидкости, член г(Т), описывающий отклонения свойств пара от свойств идеального газа посредством вириальных коэффициентов и величину химической константы 0, вычисляемой в статистической механике. В принципе возможно найти численные значения зависимости давления от температуры по уравнению (2.5) методом последовательных приближений, начиная с экспериментальных значений е(Т ), 8ж(Т), Уж(Т) и значения Ьо, полученных по одной экспериментально найденной паре чисел Р и 7. На практике, однако, такой метод ограничен областью малых давлений, поскольку последние три члена в уравнении (2.5) и связанные с ними погрешности быстро растут при увеличении Т. Таким образом, существует интервал средних давлений, где теоретически рассчитанная по уравнению (2.5) и эмпирическая шкалы имеют сравнимую точность. Численное значение о [c.70]

Теоретические оценки погрешностей, трудоемкости требуемых вычислений и объемов участвующих в переработке массивов обычно выполняются при принятии ряда упрощающих предположений о характере используемых ММ. Примерами могут служить предположения о гладкости или линейности функциональных зависимостей, некоррелированности параметров и т. п. Несмотря па приближенность теоретических оценок, они представляют значительную ценность, так как обычно характеризуют эффективность применения исследуемого метода не к одной конкретной модели, а к некоторому классу моделей. Например, именно теоретические исследования позволяют установить, как зависят затраты машинного времени от размерности и обусловленности ММ при применении методов численного интегрирования систем ОДУ. [c.50]

Однако теоретические оценки удобны для определения характера таких зависимостей, но числовые значения показателей эффективности для конкретных случаев могут быть весьма приближенными. [c.50]

На рис. 367, в приведены определенные. но этой формуле профили гае для л=1 0,9 и 0,8 (принято б/ г = 1). Эти формы реально выполнимы. Конструктивное приближение к теоретической форме для а = 0,9 показано на рие. 367, г. Сечение гайки На участке выше пояса резьбы определяется из условия прочности гайки на растяжение. [c.521]

Рассмотрим построение разверток конических поверхностей. Несмотря на то что конические поверхности являются развертывающимися и, следовательно, имеют теоретически точные развертки, практически строят их приближенные развертки, пользуясь no ooM треугольников. Для этого заменяют коническую поверхность вписанной в нее поверхностью пирамиды. [c.203]

На рис. 8 показана эта зависимость сц от величины Ве, а также зависимость с в (Ве), рассчитанная при помощи изложенного в данном разделе метода для области значений 0.1 Ве <1 5. Видно, что отличие численных результатов от теоретических невелико в пределах 0.1 Ве 1, когда приближения, допущенные при выводе (2. 3. 32), справедливы. [c.37]

В области значений 40 Ве 200, как будет показано в следуюшем разделе, значения св близки к теоретическим значениям, полученным в приближении больших чисел Ве (приближение гидродинамического пограничного слоя). В области значений 5 Ве 40 ни одна аппроксимационная формула не является достаточно точной (см. рис. 8). [c.37]

Сравним коэффициент полного сопротивления, которое газовый пузырек оказывает набегающему на него потоку жидкости, рассчитанный по приведенным выше формулам, с экспериментальными данными [26] (рис. 27). Из рис, 27 видно, что при высоких концентрациях ПАВ коэффициент полного сопротивления больше, чем в отсутствие ПАВ. Этот факт находится в согласии с рассмотренной в данном разделе теорией. Однако наблюдаются количественные отличия между экспери.ментальными и теоретическими данными, что объясняется использованием приближен- [c.76]

В предыдущих разделах данной главы были рассмотрены задачи о гидродинамическом взаимодействии газовых пузырьков, движущихся в жидкости, при условии неизменности их объемов. В данном разделе, согласно [41], дается теоретический анализ течения идеальной жидкости, содержащей движущиеся поступательно, растущие пузырьки газа. Несмотря на достаточно приближенный характер модели движения фаз, которая строится в этом разделе, ее использование дает возможность получить осредненные гидродинамические характеристики обеих фаз, близкие по своим значениям к реальным. [c.113]

На рис. 61 показана зависимость радиуса кривизны поверхности пузырька (СоД)-1 от средней скорости течения рассчитанная при помощи соотношений (5. 5. 30) и (5. 5. 31). Точками показаны экспериментальные данные [71]. Незначительное отличие между теоретическими и экспериментальными данными обусловлено приближенным характером модели А. Как следует из рис. 61, с ростом средней скорости течения кривизна поверхности пузыря в носовой его части увеличивается. [c.215]

На основе теоретических и экспериментальных исследований проблемы в лаборатории кафедры Детали машин в MBT.V получены следующие приближенные зависимости для расчета толщины смазочного слоя [c.148]

Если размеры площадки контакта сопоставимы с радиусом кривизны соприкасающихся поверхностей, то приведенные выше формулы неприменимы. С такой задачей встречаются, например, при определении давления между поверхностью тела болта (или заклепки) и цилиндрической поверхностью отверстия. В этих случаях теоретическое решение получается весьма сложным и для проверки прочности материала в зоне площадки контакта пользуются обычно приближенными методами расчета, основанными на экспериментах. [c.82]

Нередки, однако, случаи, когда теоретические приближенные соотношения выполняются плохо. Примером могут служить некоторые линии ТП, исследованные рядом авторов, причем с несомненностью можно считать установленным, что для ядра таллия /=1/2. Расщепления термов бз бр Ру и 6s2 7s2Si/j соответственно равны [c.548]

Общий принцип действия большинства балансировочных машин состоит в том, что балансируемое тело закрепляется (обычно горизонтально) в подшипниках, установленных на эластичных опорах, и вращается с угловой скоростью, которая значительно превышает критическую для данной массы тела и данной упругости его опор (фиг. 10). Для предварительной оценки критической скорости можно теоретически приближенно иссле- [c.17]

Вычисление спектральных частот атома или молекулы из таких первичных констант, как масса атома, заряд ядра, заряд электронов и т. д., в принципе возможно при помощи уравнения Шре-дингера. При этом обычно не ставится задача получения абсолютных значений частот для различных уровней, а имеется в виду лишь систематизация опытных данных и оценка порядка величин. Та же степень приближения применяется и при анализе металли ческих систем. Таким образом, главной задачей является получение приблизительных функциональных зависимостей, включающих параметры, которые могут быть получены из экспериментальных данных. Представляется целесообразным рассмотреть в первую очередь сравнительно простые предельные случаи, а затем искать системы, которые приблизительно соответствуют этим случаям. Следует отметить одно слабое место в теоретическом анализе вопроса. Большинство теоретических приближений базируется на допущении, что концентрация электронов проводимости не зависит от состава сплава или что изменения электронной концентрации весьма незначительны и ими можно пренебрегать при вычислении энергетических функций. В действительности же известны системы с ярко выраженной зависимостью электронной концентрации от состава сплава в этих случаях термодинамические функции об- [c.41]

Теоретические приближения, которые были использованы для формулировки динамической теории дифракции в кристаллах, можно разделить на два общих класса приближения, основанные на квантоврмеханической записи волнового уравнения в кристаллической решетке как дифференциального уравнения, и приближения, базирующиеся на интегральной формулировке. Приближения для дифракции электронов на основе квантовой теории поля сделали Оцуки и Янагава [323, 324], а современное приближение в рентгеновской дифракционной теории предложил, например, Курияма [268, 269], но здесь эти приближения обсуждаться не будут. [c.174]

Вторым, более точным теоретическим приближением к реальному рабочему циклу двигателя является цикл, рассчитываемый по методу, разработанному профессором МВТУ В. И. Гриневецким (1906—1907 гг.) и впоследствии развитому чл.-корр. АН СССР Н. Р. Брилингом, акад. Б. С. Стечкиным и проф. Е. К- Мази-нгом [3]. Этим методом расчета рабочего цикла учитываются изменение химического состояния рабочего тела в процессе сгорания, гидравлические потери в процессах впуска и выпуска, зависимость [c.6]

В заключение можно сказать, что достоинствами метода ОКЬ являются минимальное используемое пространство, относительная независимость от частотного диапазона, пригодность для повторных измерений, определение структуры звукового поля и использование обычного оборудования. Достоинства метода решетки Тротта заключаются в непосредственном получении результатов градуировки, независимости от форм градуируемых преобразователей, в возможности экспериментальной проверки теоретических приближений, совместимости с обычными из мере киями и в возможности дистанционной градуировки. [c.251]

Основная задача моделирования сейсмических волн заключается в получении закономерностей распространения упругих волн, которые в настоящее время не могут быть исследованы теоретически, и в проверке ряда теоретических приближенных исследований (градиентные среды, дифракция и т. д.). Большую актуальность в настоящее время приобретает изучение особенностей распространения волн в слоисто-неоднородных средах сейсмологии и сейсморазведки. Так, например, представляется целесообразным провести моделирование земной коры с различными вариациями изменения скорости и других параметров с глубиной и получить результаты, необходимые для интерпретации полевого материала (Ко8ш1п8кауа, Р12шсЬепко, 1964). [c.193]

Из описания рабочего процесса вихревого насоса и схемы его расчета следует, что интснсивиость продольного вихря, а зиачит, и напор насоса определяются гидравлическим сопротивлением, оказываемым продольному вихрю. Коэффициент ьр-г и этого сопротивления может быть найден только экспериментально. Поэтому вихревые насосы принпипияльно отличаются от других насосов значением роли эксперимента в схеме теоретического расчета. Для других насосов, папример центробежных, возможен чисто теоретический приближенный расчет, основанный на изучении движения и.деальной жидкости через рабочие органы насоса. Эксперимент только уточняет этот расчет- У вихревого насоса такой чисто теоретический расчет невозможен, так как если пренебречь гидравлическим сопротивлением продольному вихрю, то его интенсивность увеличивается до бесконечности и, следовательно, до бесконечности возрастет напор насоса. В этом основная трудность разработки теоретического метода расчета вихревого насоса. [c.44]

При конечном числе лонаток зависимость теоретического напора 7/т от расхода через рабочее колесо тоже линейная. Так как на одинаковых подачах теоретический напор при конечном числе лонаток меньше, чем при бесконечном, прямая = / (() ) расположена ниже прямой Нтсо = / (< ]<) Из уравнений (2.26) и (2.13) следует, что приближенно прямые Ятоо = / (Qh) и Я,г = / (Он) параллельны. [c.168]

Теоретически точно развертываются только гранные поверхности, торсы, конические и цилиндрические поверхности (но при этом необходимо помнить, что при построении разверток KOHHtje-ских и цилиндрических поверхностей используется приближенное число п). [c.92]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

Машиностроительное черчение, являясь первой о6(цекнженерной дисциплиной, изучаемой в высших технических учебных заведениях, базируется на по ложениях, известных из геометрии, тригонометрии и начертательной геометрии. Наряду с теоретическими положениями в курсе машиностроительного черчения для успешного выполнения требований учебной программы по выполнению чертежей с возможным приближением к производственным чертежам происходит ознакомление с некоторыми вопросами производственного характера — литейное дело, холодная штамповка металлов, обработка металлов резанием, сварка, пайка, термическая обработка и т. д. Кроме того, рассмотрены вопросы эксплуатации деталей в сборочных единицах, определения формы деталей, шероховатости их поверхностей, определения размеров. [c.3]

Известное приближение к принципу безызносной работы представляют подшипники скольжения с гидродинамической смазкой. При непрерывной подаче масла и наличии клиновидности масляного зазора, обусловливающей нагнетание масла в нагруженную область, в таких подшипниках на устойчивых режимах работы металлические поверхности полностью разделяются масляной пленкой, что обеспечивает теоретически безызносную работу узла. Их долговечность не зависит (как у подшипников качения) ни от нагрузки, ни от скорости вращения (числа циклов нагружения). Уязвимым местом подшипников скольжения является нарушение жидкостной смазки на нестационарных режимах, особенно в периоды пуска и установки, когда из- за снижения скорости вращения нагнетание масла прекращается и между цапфой и подшипником возникает металлический контакт. [c.32]

В практике конструирования волновых передач используются приближенные зацепления с несопряженными (теоретически) боковыми профилями зубьев. Однако несопряженность профилей в процессе совместной работы принимается минимальной, соизмеримой с погрешностями изготовления. На геометрию зацепления оказывает существенное влияние радиальная деформация Ду гибкого звена волновой передачи. Известны три характерных типа зацепления, у которых Дг/ > /и , Дг/ = и Д < т . [c.352]

Из сравнения (2. 7. 17) с формулой для коэффициента сопротивления сферического нузырька (2. 3. 32) видно, что деформация его поверхности увеличивает сопротивление пузырька потоку жидкости пропорционально (в гинейном приближении) числу We. С ростом числа We форма поверхности пузырька может значительно отклоняться от сферической. Экспериментальные исследования [24] показывают, что в этом случае за пузырьком обра зуется гидродинамический след, в котором происходят вихревые течения жидкости (рис. 19). Теоретический анализ движения больших газовых пузырьков в жидкости очень сложен. Однако, используя упрощенную модель такого течения, можно определить соотношение, связывающее скорость подъема пузырька с радиусом кривизны его поверхности вблизи точки набегания потока. Эта задача впервые была решена в работе [24]. Рассмотрим носта-новку и решение этой задачи. Выберем систему координат так, как это показано па рис. 20. Предположим, что верхняя поверхность пузырька является сферической с радиусом кривизны Я. Нижнюю поверхность пузырька будем считать плоской. [c.69]

До сих пор при теоретическом анализе процессов коалесценции газовых пузырьков в жидкости предполагалось, что на газожидкостную систему не действуют внешние поля. Известно, что наложение внешнего электрического поля на рассматриваемую дисперсную систему приводит к увеличению вероятности коалесценции пузырьков определенных размеров и, следовательно, к существенному изменению распределения пузырьков газа по размерам в жидкости. Прежде чем перейти к постановке и рещению задачи об определении функции распределения пузырьков газа по размерам п V, t), обсудим вопрос о влиянии электрического поля на коалесценцию. Как известно, слияние пузырьков газа может произойти только при их столкновении. Однако не каждое столкновение является аффективным, т. е. не при каждом столкновении пузырьки коалесцируют. Эффективность коалесценции пузырьков определяется главным образом свойствами их поверхности. Поскольку точно учесть влияние свойств поверхности пузырька на эффективность коалесценции практически невозможно, используют усредненный коэффициент вероятности слияния двух пузырьков газа X. При х = 1 (случай, рассмотренный в предыдущем разделе) коалесценцию обычно называют быстрой, при х 1 — медленной. В разд. 4.4 показано, что при определенном значении напряженности электрического поля , j, деформированные полем пузырьки, имеющие в первом приближении форму эллипсоидов, начинают распадаться на более мелкие пузырьки. С другой стороны, при Е злектрическое поле увеличивает вероятность [c.158]

Как показали теоретические и экспериментальные исследования, контактногидродинамические эффекты оказывают определенное влияние на эпюру давления в контакте. Типичная эпюра давления с учетом этих эффектов представлена на рис. 9.3. Эта энюра отличается от эпюры Герца наличием входной зоны и возмущением на выходе из контакта. Максимальное давление в зоне контакта отличается от давления, определенного по формулам, следующим из теории Герца, не более чем на 20 %. Это позволяет в первом приближении использовать теорию Герца для определения давления в смазочном контакте. [c.148]

Начальные условия. Так как в теоретических примерах начальными условиями являются X = 0, Р = Т = Тр = 1,0, и Ыр о, то площадь сечения стремится к бесконечности. Эти условия можно также использовать и в приложениях теории к реальным случаям. Очевидно, численное решение нельзя начинать с а = 0. Поэтому необходимо использовать приближеЕШое решение до тех пор, пока все параметры не достигнут величин, соответствующих возможностям машинного счета. Для этой цели вполне применимо решение для постоянного ускорения газовой фазы. Оно используется в качестве приближенного решения от а = о до х = 0,03. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...