Неупорядоченные сплавы

На рис. 5, 6 показано полностью упорядоченное расположение атомов в бинарных сплавах А — В. В частично упорядоченных, а тем более в неупорядоченных сплавах, компоненты которых имеют разные атомные ра- [c.27]

Формулы (8,12) дают зависимость равновесных концентраций С1 и С2 от степени дальнего порядка т]. Для неупорядоченного сплава, когда ц = 0, междоузлия Ох и О2 в среднем оказываются энергетически эквивалентными и из (8,10) получаем нг= пг- При этом из (8,12) видно, что С1 = С2 = 7г, т. е. имеем в среднем равномерное распределение внедренных атомов по междоузлиям. В сплаве же стехиометрического состава (сд = д = 7з) в состоянии с наибольшим порядком т] = 1 концентрации С1 и С2 наиболее сильно отличаются одна от другой. [c.142]

В неупорядоченных сплавах т] = О и с — Л, Са = U-При упорядочении же равномерность распределения, как и в случае ОЦК решетки, нарушается. [c.144]

Пусть неупорядоченный сплав А — В имеет ГЦК решетку и в ее октаэдрические междоузлия внедрено относительно малое количество атомов С. Параметром корреляции 8ас между замещением данного узла атомом А и соседнего междоузлия атомом С называется разность между вероятностью рлс встретить на этом узле атом А, а на выбранном соседнем междоузлии атом С и произведением априорных вероятностей их замещения этими атомами. Обозначая через N число узлов, равное числу октаэдрических междоузлий, а через Ад, Ав и к числа атомов А, В и С в сплаве, введем относительные концентрации Сд = Ад/А, Св = Ав/А, Сс = n/N, равные соответствующим априорным вероятностям замещения узлов и междоузлий этими атомами.. Тогда [c.210]

В случае, когда сплав находится в упорядоченном состоянии, нужно учесть, что в таком сплаве встречаются как узлы, так и октаэдрические междоузлия двух типов. Поэтому корреляция будет описываться большим числом параметров. Например, вместо параметра корреляции в неупорядоченном сплаве бда теперь войдут параметры ас > определяющиеся формулой [c.213]

При этом задача сведется к замене сплава некоторым чистым металлом, узлы которого заняты одинаковыми эффективными атомами такими, что в их поле внедренный атом имеет среднюю энергию. Ясно, что в приближении средних энергий для рассматриваемых неупорядоченных сплавов температурная зависимость коэффициента диффузии будет такой же, как для чистых металлов, т. е. InD будет линейно зависеть от 1/Г. Метод средних энергий, таким образом, непригоден для исследования нелинейности таких зависимостей в неупорядоченных сплавах. Однако он может быть применен для определения концентрационной зависимости D. [c.276]

Определим эту зависимость методом средних энергий для диффузии атомов С по октаэдрическим междоузлиям неупорядоченного сплава замещения А — В с ОЦК решеткой в случае малой концентрации атомов С. Добавим к обозначениям (8,8) для взятых с обратным знаком энергий взаимодействия Щс и Нвс атомов А с С и В с С на расстояниях а/2 и а/У2 обозначения г ас и v- a соответствующие расстоянию а [c.276]

Рассмотрим теперь неупорядоченные сплавы А — Вс ГЦК решеткой, по октаэдрическим междоузлиям которой диффундируют атомы С (с малой их концентрацией). Примем обозначения [c.278]

Отсюда следует, что зависимость 1п2) от 1/Г даже в неупорядоченных сплавах, в отличие от того, что было получено в 28 по методу средних энергий, не изображается прямой линией. Прямая линия получается из (29,20) для чистых металлов А пли В (при Сд = 1 или Сд = 0). Например, при Сд = 1 пз (29,20) находим [c.291]

Для неупорядоченного сплава (т] = 0) из форму-, лы (31,29) находим [c.314]

Таким образом, области ближнего порядка в аморфных сплавах в 1,3 раза шире, чем в жидкостях. Определение параметра по формуле (4.1), конечно, не является строгим, но оно дает эффективную возможность для сравнительных суждений о степени регулярности структуры ближнего порядка при общей макроскопической неупорядоченности сплава. [c.110]

Решеточная теплопроводность металла или сплава при низких температурах обычно ограничена фонон-электронными взаимодействиями, так что величина уР увеличивается ниже Тс, когда металл или сплав становится сверхпроводящим. Хотя это увеличение решеточной теплопроводности обычно мало по сравнению с уменьшением электронной теплопроводности, в неупорядоченных сплавах (где обе величины ур и я малы) может осуществляться противоположная ситуация, при которой фононы дают большой вклад в теплопроводность нормального состояния. Теплопроводность в сверхпроводящем состоянии тогда ока- [c.249]

В полностью неупорядоченном сплаве p = = с — атомной доле примеси. В упорядоченном сплаве р% можно выразить через параметры порядка ссг р =с(1+аг). [c.168]

Теорема Нернста не применима к веществам, которые не находятся в статистическом равновесии, например, к аморфным телам или неупорядоченным сплавам, которые могут существовать при низких температурах как замороженные метастабиль-ные состояния с очень большим временем релаксации. [c.65]

Прежде чем перейти к подробному обсуждению зависимости удельного сопротивления металлов и полупроводников от температуры, коснемся особенностей поведения концентрированных сплавов. Введение значительного количества примесных атомов в твердый раствор приводит к искажению кристаллической решетки. Вследствие этого появляется дополнительный вклад в рассеяние. Его величина почти не зависит от температуры и может во много раз превышать долю электрон-фонон-ного рассеяния в чистом металле. Изменение остаточного удельного сопротивления неупорядоченного сплава Си—Аи в зави- [c.191]

I—закаленные неупорядоченные сплавы II—снлавы после отжига, б—температурная зависимость удельного сопротивления сплава золота с медью, указывающая на заметное влияние упорядочокия кристаллической решетки (по Делингеру [c.164]

В сплавах с очень малой концентрацией растворенного вещества х добавочное сопротивление, обусловленное примесью, должно быть пропорционально концентрации примеси. Иордгейм [49], однако, показал, что у гомогенных твердых растворов (со случайным распределением атомов растворенного вещества в основной решетке) сопротивление оказывается пропорциональным X (1—ж), в случае простых неупорядоченных сплавов, как. [c.167]

В последнее время при моделировании структуры неупорядоченных сплавов стали учитывать и межатомные взаимодействия, используя различные типы потенциалов (например, Ленарда — Джонса, Морзе и т. д.). Удалось предложить ряд моделей, воспроизводящих качественно экспериментально наблюдаемый вид функции радиального распределения (см. рис. 12.5). Важным достоинством моделирования является возможность отбраковывания непригодных моделей, что позволяет уменьшить число тех, которые подлежат дальнейшему изучению. [c.283]

Здесь = 2уав — г АА — ь вв — энергия смешения, называемая энергией упорядочения (если > 0) или распада (если 1У < 0) сплава ). Согласно (2,19) зависимость с от Т в неупорядоченном сплаве замещения имеет такой же вид, как и для чистых металлов, но роль энергии образования вакансии играет величина = и , являющаяся квадратичной функцией Сд. В случае чистого металла А (при Ад = А, Ав = 0) формула (2,20) в рассматриваемом приближении переходит в (2,6). Из (2,20) видно, что для упорядочивающихся сплавов, т. е. способных упорядочиваться при более низких температурах (к >>0), кривая зависимости от Сд обращена выпуклостью от оси Сд, а для распадающихся сплавов (н < 0)—к этой оси. В первом случае эта кривая может иметь максимум, а во втором — минимум при значении Сд , удовлетворяю- [c.73]

Определение равновесной концентрации вакансий может быть проведено и в случае бинарного неупорядоченного сплава замещения металлов А и В. Воспользуемся в простейших предположениях моделью парного взаимодействия атомов в ирнближепип ближайших соседей, пренебрегая корреляцией в сплаве и эффектом обогащения атомами какого-либо сорта соседних с вакаисиямн коордпиацпонных сфер. Не будем рассматривать и влияние давления па концентрацию вакансий. Пусть в сплаве на А узлах находится Ад атомов А, Ав атомов В п Пв вакансий (А — Ад-)-Ав-Ь п ). Вероятности замещения узлов атомами А, В и вакансией, равные соответствующим относительным концентрациям, определяются формулами [c.74]

В сплавах рассмотренного выше типа корреляция, вообще говоря, имеет место между замещениями различных узлов атомами А и В, между замещениями узлов атомами А и В и менщоузлий атомами С, а также между замещениями атомами С различных междоузлшг. Первый вид корреляции относится к узлам и хорошо изучен в теории упорядочения сплавов замещения. Третий вид (на междоузлиях) в ряде случаев оказывается песуществепны.м, например, для сплавов с малой концентрацией внедренных атомов. Поэтому рассмотрим здесь корреляцию между замещениями узлов и междоузлий, причем лишь для частного случая неупорядоченного сплава. [c.210]

Первый из этих методов применялся уже в 8, 25 и 26 для определения средних энергетических параметров в сплавах. Суть его заключается в том, что вместо явного учета всех возможных конфигураций атомов вокруг диффундирующего атома и его энергий при этих конфигурациях ему приписывается среднее значение потенциальной энергии по всем положениям того типа, в котором он находится. Например, для неупорядоченного сплава замещения А — В, в котором внедренные атомы С занимают менщоузлия только одного типа, принимается, что все эти междоузлия энергетически эквивалентны, т. е. атом С имеет в них одинаковую энергию. Эквивалентны будут и перевальные точки, т. е. в данном приближении при диффузии атом С будет преодолевать одинаковые потенциальные барьеры средней высоты. [c.276]

Рассмотрим концентрационную зависимость коэффициента диффузии D. В неупорядоченном сплаве D определяется формулой (28,15), где и является линейной функцией концентрации Са атомов А в сплаве А — В, и зависимость D от Сд при Т = onst носит плавный характер. Такой является верхняя кривая на рис, 68, где [c.285]

Рассмотрим диффузию в неупорядоченных сплавах. При этом т] = о и формулы (29,18) и (29,19) приводят к следующему выражению для коэффициента дпффузии [c.290]

Следовательно, пспользованпе метода средних энергий для определения В Оказывается обоснованным в рамках более точной теории, учитывающей конфигурации атомов, д.ля неупорядоченных сплавов при условии (29,25), а для упорядоченных — еще при добавочном условии (29,26), например, в частном случае, когда нас—1 вс вс [c.295]

Эта формула приводит к таким нее качественным особенностям температурной и концентрационной зависимости Т>ву, какие были получены в 29 для неупорядоченных сплавов типа р-латунп. В, частности, в отличие от того, что было получено в начале этого параграфа методом средних энергий, зависимость ЫЛну от 1/Т теперь не является линейной. [c.314]

В работе [6] кинетика процессов перераспределения внедренных атомов С в упорядочивающихся сплавах А — В типа АнСнз была рассмотрена аналогичным методом для более сложного случая, когда атомы С могут занимать не только октаэдрические, но и тетраэдрические междоузлия ГЦК решетки, В упорядоченном состоянии таких сплавов приближение средних энергий, как и для сплавов типа р-латуни, приводит к двум рассмотренным выше типам октаэдрических междоузлий и к одному типу тетраэдрических. Таким образом, атомы С распределяются по междоузлиям трех типов, В связи с этим в общем случае упорядоченного сплава процесс перераспределения атомов С, как и в сплавах с ОЦК решеткой, уже не может быть охарактеризован одним временем релаксации и требуется вводить лве постоянные размерности времени. Время релаксации может быть введено в случае неупорядоченных сплавов А — В. Температурная зависимость равновесных концентраций атомов С в междоузлиях трех типов определяется разностями средних высот потенциальных барьеров для соответствующих переходов. [c.337]

Атомы золота и меди расположены параллельными слоями в обычной ГЦК решетке. Чтобы понять различие дифракционных картин от упорядоченного и неупорядоченного сплавов, построим теоретические дифрактограммы в обоих случаях (рис. 100). [c.172]

Движение дислокаций в упорядоченном твердом растворе. Упрочнение в твердом растворе обычно рассматривается для случая полностью неупорядоченного сплава. Когда в решетке существует преимущественное расположение атомов (ближний или дальний порядок), это приводит к дополнительному упрочнению, т. е. для движения дислокаций нужна дополнительная энергия. В случае упорядоченных твердых растворов ( uaAu, NiaMn) появление краевой дислокации приводит к нарушению полной степени упорядочения, образуется граница антифазного домена, такая граница имеет характеристическую энергию, зависящую от степени упорядочения решетки. Сохранение в этом случае дальнего порядка возможно, если в решетке будут существовать пары дислокаций. Такая дислокация восстанавливает первоначальное расположение атомов. Поэтому полная дислокация в упорядоченной решетке состоит из двух обычных дислокаций, соединенных антифазной границей (А. Ф. Г.) — такая дислокация называется сверхструктурной (рис. 133). Для ее движения необходимо дополнительное напряжение. [c.304]

Для полного описания упорядочения в бинарных сплавах достаточно рассмотреть распределение атомов по подрешеткам, например атомов типа А. Если кристаллическая решетка твердого раствора имеет две подрешетки а и р, то распределение атомов А определяется заданием вероятности нахождения атомов в узлах подрешетки рд =р. Вероятность р меняется от Pmtii= A= a для НеуПОрЯДОЧеННОГО сплава до Ртах=1 для полностью упорядоченного. Для количественной характеристики упорядоченности принято использовать степень дальнего порядка [c.221]

Смотреть страницы где упоминается термин Неупорядоченные сплавы : [c.628] [c.628] [c.629] [c.629] [c.629] [c.30] [c.180] [c.278] [c.284] [c.291] [c.293] [c.293] [c.295] [c.295] [c.304] [c.577] [c.83] [c.254] [c.150] [c.121] [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...