Ньютона инерциальная система

Как уже отмечалось во введении, в теоретической механике изучается движение материальных тел относительно друг друга. Для этого требуется прежде всего построить модели объектов и дать определение понятий, с которыми имеет дело механика. В теоретической механике рассматривается простейшая модель обычного евклидова трехмерного пространства. Постулируется, что в этом пространстве существует хотя бы одна система координат, в которой справедливы законы Ньютона инерциальная система). Многочисленные опыты и измерения показывают, что с высокой степенью точности система отсчета с началом в центре Солнечной системы и осями, направленными к далеким неподвижным звездам, является инерциальной системой. В дальнейшем будет показано, что если существует хотя бы одна инерциальная система, то их имеется бесчисленное множество ) (инерциальные системы отсчета условно называются неподвижными). [c.16]

Первый закон Ньютона. Инерциальные системы [c.264]

ПЕРВЫЙ ЗАКОН НЬЮТОНА. ИНЕРЦИАЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ 265 [c.265]

Как только какая-либо система отсчета выбрана и в заданной идеализации принята за галилееву систему, все множество галилеевых систем в этой идеализации определено В системах отсчета из этого множества в силу самого определения инерциальной системы выполняется первый закон Ньютона скорость свободной материальной точки не меняется во время ее движения. [c.44]

Тогда в соответствии со вторым законом Ньютона в некоторой инерциальной системе отсчета имеют место /V равенств [c.62]

Движение системы, состоящей из N материальных точек, в инерциальной системе отсчета, в соответствии со вторым законом Ньютона, описывается дифференциальными уравнениями [c.121]

В виде (33.42) основной закон (второй закон Ньютона) формулируется так 8 инерциальной системе координат действующая на материальную точку сила равна произведению массы точки на ее ускорение. [c.49]

Вторая аксиома, или основной закон динамики, принадлежащий Ньютону, устанавливает зависимость ускорения точки относительно инерциальной системы отсчета 01 действующей на нее силы и массы точки ускорение материальной точки относительно инерциальной системы отсчета пропорционально приложенной к точке силе и направлено по этой силе (рис, 1). Если Р есть приложенная к точке сила и а — ее ускорение относительно инерциальной системы отсчета Охуг, то основной закон можно выразить в форме [c.225]

Ньютона о взаимодействии тел, определяющих силы. Таким наблюдателем является наблюдатель, находящийся в инерциальной системе отсчета. [c.226]

Утверждение, что инерциальные системы отсчета существуют, составляет содержание первого закона механики — закона инерции Галилея — Ньютона. [c.35]

Однако, как показывает более детальное рассмотрение, уже основное уравнение динамики Ньютона ma = F не удовлетворяет принципу относительности Эйнштейна. Преобразования Лоренца при переходе к другой инерциальной системе придают ему совершенно иную форму. [c.213]

Третий закон Ньютона выполняется только в инерциальных системах отсчета. [c.21]

Другими словами, исследовался вопрос о переходе от одной инерциальной системы к другой. При этом было ясно, что уравнения электродинамики (в отличие от уравнений Ньютона) изменяют свой вид при преобразованиях Галилея. Это трактовалось [c.365]

Системы отсчета, в которых выполняется второй закон Ньютона, а значит, и первый закон — закон инерции без введения дополнительных силовых полей), называются инерциальными системами ). [c.443]

Действительно, если существует хоть одна инерциальная система, то всякая иная система, движущаяся относительно инерциальной системы поступательно, так, что движение ее начала будет равномерным и прямолинейным, является также инерциальной. В этой системе 1,.= 1 ,=0 и второй закон Ньютона, а значит, и закон инерции будут иметь ту форму, которая составляет основу классической механики. Точно так же в этих системах сохраняется третий закон Ньютона. Следовательно, во всех инерциальных системах механические явления описываются законами классической механики. [c.445]

Мы знаем, что в инерциальной системе отсчета, согласно второму закону Ньютона, [c.94]

ЧТО неизменной остается н относительная скорость этих двух точек. Вспоминая теперь, что силы F в механике Ньютона зависят только от относительных положений и относительных скоростей материальных точек (тел), найдем, что в результате преобразования Галилея не изменяется и правая часть (1). Таким образом, это преобразование оставляет уравнение (1 инвариантным, т. е. сохраняющим свой вид в любой из возможных инерциальных систем отсчета. Иначе говоря, движение материальной точки (тела) в двух произвольных инерциальных системах происходит по одинаковым законам в одной — в переменных r,t), в другой — в переменных причем, но Ньютону, t — t, а г связан с г преобразованием Галилея. [c.445]

Принцип относительности утверждает, что инерциальные системы неразличимы, и поэтому теряет смысл представление Ньютона об абсолютном пространстве и абсолютном времени. Тем не менее существование сил инерции как будто оставляет место для такого представления. В самом деле, равномерное вращение приводит к появлению поля центробежных сил и связанных с ними ускорений, причем единственной причиной этого приходится считать абсолютность пространства. [c.473]

Второй закон Ньютона устанавливает связь между массой материальной точки, приложенной к ней силой и возникающим при этом ускорением точки. Если m — масса точки, а w — ее ускорение в инерциальной системе отсчета, то согласно второму закону Ы ь ю т о н а [c.72]

Согласно сказанному в 87 под неподвижной прямоугольной системой декартовых координат здесь и в дальнейшем понимается инерциальная система отсчета, т. е. такая система, в которой применимы основные законы динамики (законы Ньютона). [c.449]

Предыдущие главы динамики точки были посвящены изучению движения материальной точки по отношению к инерциальной (условно неподвижной ) системе отсчета, т. е. такой системе, для которой применимы основные законы динамики (законы Ньютона). Движение точки по отношению к такой инерциальной системе отсчета называют абсолютным. [c.500]

Предположение об абсолютности времени лежит в самой основе представлений классической механики. Формулы (13) и (14) называют преобразованием Галилея. Законы динамики инвариантны по отношению к этому преобразованию, т. е. по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. В этом и состоит принцип относительности классической механики (принцип относительности Галилея — Ньютона). [c.504]

Материальная точка массы т—1 кг движется относительно инерциальной системы отсчета Oxyz под действием системы сил, равнодействующая которых F= = i- -yj-[-tk. Выражая F в ньютонах, t — в секундах, координаты точки — в метрах, определить положение Му точки в момент времени i = l с, если точка вышла из начала координат со скоростью Уо=/ м/с. [c.81]

Первый закон (постулат) Ньютона состоит в утверждении, что инерциальные системы отсчета существуют. Наделение некоторой системы отсчета свойством инерциальности является сильным утверждением и всегда нуждается в обосновании. [c.156]

Теорема 5.1.1. (Приыщш Даламбера-Лагранжа). Для того чтобы ускорения Ги материальных точек (ш,у,г ), I/ = удовлетворяли второму закону Ньютона в инерциальной системе отсчета под действием активных сил и идеальных двусторонних связей (см. 3.8), необходимо и достаточно выполнение общего уравнения динамики [c.378]

И. Ньютон предполагал, что основной инерциальной системой является гелиоцентрическая система. В ряде задач механики можно полагать неподвижной даже систему координат, связанную с Землей, в частности геоцентрическую. Вопрос о выборе условно неподвижной системы координат в конкретной задаче механики можно решить па основании исследования относительной величины отклонений движения материальной точки от загсонов классической динамики, в частности от закона инерции, в избранной условно неподвижной координатной системе. Если относительная величина этих отклонений находится в пределах погрешпостей, допустимых при вычислениях, избранную систему ко0рд,Ч1 ат можно полагать приближенно неподвижной. При определении указанных отклонений чаще всего приходится полагать абсолютно неподвижной гелиоцентрическую систему координат. Подробнее инерциальные системы координат рассмотрены далее в 230, 231. [c.217]

Рассмотрим частицу массой М, движущуюся в межгалактическом пространстве.и свободную от всех внешних воздействий. Эту частицу мы будем наблюдать в инерциальной системе координат. Пусть в момент времени = О к частице приложена сила Рприл, постоянная по величине и направлению, совпадающему с положительным направлением оси х. Под действием приложенной силы частица будет ускоряться. При t > О движение описывается вторым законом Ньютона [c.149]

Абсолютное время рассматривается как одинаковое во всех взаимно движущихся системах отсчета, что находится в противоречии с конечностью скорости света, а также скорости распространения электромагнитных возмущений и радиосигналов. Вопрос о связи между отсчетами времени в двух взаимно движущихся инерциальных системах отсчета в настоящее время решается просто и наглядно благодаря использованию радиолокационного метода ). Об этом будет частично идти речь в гл. XXXI, посвященной основным понятиям специальной теории относительности. Сейчас, подчеркнем это еще раз, в классической механике Ньютона используется абсолютное время , единое во всех движущихся друг по отношению к другу системах отсчета. [c.10]

Если сохранить принятое ранее определение инерциальных систем, то придется как-то видоизменить само уравнение Ньютона (1), сделав его инвариантным по отнощению к новым преобразованиям координат. Основная идея состоит в том, чтобы сохранить принцип относительности — независимость всех физических (а не только механических) явлений от поступательного, равномерного и прямолинейного движения инерциальной системы отсчета это может быть достигнуто лпшь путем отказа от преобразований Галилея и перехода к новым преобразованиям пространства и времени, влекущим за собой видоизменение основных уравнений механики. [c.446]

При рассмотрении оптики движущихся сред прежде всего необходимо выяснить, как отразится прямолинейное и равномерное движение среды, в которой происходят те или иные физические процессы, на описание их с помошью уравнений Ньютона и Максвелла. Иными словами, нужно выяснить, равноправны ли две инерциальные системы при описании оптических явлений в рамках классической физики. Напо.мним, что основной закон классической механики, а также его следствия имеют одинаковый вид во всех инерциальных системах отсчета, т. е. системах, движущихся равномерно и прямолинейно друг относительно друга. Это положение носит название принципа относительности Галилея. [c.204]

Согласно (82), все законы природы одинаковы во всех инерциальных системах отсчета. Например, второй закон Ньютона в неподвижной системе имеет вид F=mA xjAt . Если x —x — vt и v= onst, то d x/d/ = d .r7dr , а так как = (по определению), то F =тЛ х jAr. Вид уравнения движения при переходе от одной инерциальной системы к другой не меняется. Это свойство называется инвариантностью закона по отношению к преобразованиям Галилея. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...