Квазинепрерывный спектр ПЭС

В случае квазинепрерывного спектра энергии среднее число частиц с энергией от е до e-bde равно [c.231]

С точки зрения энергетической основной интерес представляют непрерывные (квазинепрерывные) спектры. [c.212]

Рекомбинация на квазинепрерывном спектре ПЭС. В самых простых моделях рекомбинации на квазинепрерывном спектре ПЭС предполагают, что отдельные центры действуют независимо, т е. полный поток неравновесных носителей заряда к поверхности кристалла является суммой потоков к отдельным центрам. В этой ситуации зависимость 5(м5) находят интегрированием по энергии соотношения ) (3.57) с учетом заданной зависимости концентрации рекомбинационных центров от энергии М, (е,). Результат такого интегрирования, естественно, зависит от величин параметров, заложенных в расчет. В частности, в простейшем варианте модели — в предположении постоянства плотности рекомбинационных центров и коэф- [c.105]

Квазиравновесие в ОПЗ 28 Квазинепрерывный спектр ПЭС 83-86 Кельвина уравнение 230 Кинетика адсорбции и заряжения поверхности 267-269 —десорбции 269-271 [c.281]

Квазинепрерывный спектр состояний в валентной зоне и зоне проводимости полупроводника при наложении внешнего магнитного поля переходит в квазидискретный спектр уровней Ландау. [c.412]

Основное предположение, сделанное здесь, состоит в том, что рассматриваемая система обладает квазинепрерывным спектром в данной области энергий и не имеет какой-либо характеристической энергии. Если Sj и Sj — два значения энергии такой системы, определенные с точностью до аддитивной постоянной 8, имеем [c.9]

Образуется квазинепрерывный энергетический спектр (зона) валентных, коллективизированных электронов. Прим- ред. [c.194]

Здесь пространственные частоты характеризуют диффузно рассеянное поле (квазинепрерывный пространственный спектр), а частоты I, - пространственный спектр негативного изображения (в нашем случае записи печатных документов он является дискретным). При зтом следует иметь также в виду, что или [c.89]

Исследования на рубиновом лазере с накачкой вблизи порога показывают, что частоты осевых мод и длина волны линии люминесценции почти не зависят от времени. Но если отношение уровня накачки к пороговому уровню становится большим, то длина волны линии люминесценции возрастает с 6935 А при 100° К (с соответствуюш.ей шириной линии 0,15 А) до 6943 А при 300° К (с шириной линии люминесценции, равной 3—4 А). Число осевых мод, которые могут генерировать, возрастает со временем, а длина волны осевых мод возрастает при увеличении длины лазера. Установка позволяет также четко выявить быстропеременный характер разрешенных групп осевых мод, интегральное усреднение которых по спектру дает квазинепрерывное выходное излучение. Иначе говоря, генерация разных осевых мод, по-видимому, происходит почти независимо. В течение импульса излучения наблюдается значительное перескакивание мод. [c.391]

Хорошо видно, что при больших квантовых числах, когда гг 1, энергетические уровни располагаются настолько близко друг к другу, что энергетический спектр можно считать практически непрерывным (говорят — квазинепрерывным). В самом деле, при гг 1 получим [c.481]

Таким образом, на границах зон Бриллюэна наблюдаются разрывы в энергетическом спектре, величина которых равна 2]/7 7р. Энергии (20.6) определены для всех значений волновых векторов к (расширенная зонная схема на рис. 25, о). Используя свойство периодичности энергии и свойство эквивалентности волновых векторов, отличающихся на векторы g обратной решетки, можно преобразовать энергию Е (к) в многозначную функцию Еа (к) (рис. 25, б) приведенных волновых векторов к. В этом случае энергетические состояния распадаются на квазинепрерывные полосы энергии. Граничным состояниям в этих полосах соответствуют стоячие волны. При удалении от границы зоны Бриллюэна роль возмущения становится незначительной. [c.135]

Связанно-связанные переходы в атомах дают линейчатые спектры. В результате связанно-связанных переходов в молекулах образуются полосатые спектры. Полосатые спектры состоят из множества близко расположенных друг к другу по частоте спектральных линий. В некоторых условиях отдельные линии настолько тесно соприкасаются, что даже частично перекрываются и спектр получается почти непрерывным (квазинепрерывным). [c.212]

Точно так же во многих случаях линейчатые спектры играют небольшую роль по сравнению с непрерывными и в переносе лучистой энергии внутри тела. Поэтому основное внимание в этой главе будет уделяться не линейчатым, а непрерывным и квазинепрерывным молекулярным спектрам. [c.213]

Рассмотрим непрерывное поглощение света в одноатомных газах, таких, как инертные (аргон, ксенон и др.) или пары металлов, в области первой ионизации. Газ будем предполагать одноатомным для того, чтобы исключить из рассмотрения квазинепрерывные молекулярные спектры если диссоциация молеку.л почти полная, то, очевидно, любой газ является одноатомным). [c.234]

При очень большом количестве ПЭС разных типов, когда расстояние между энергетическими уровнями отдельных состояний порядка или меньше кТ( квазинепрерывный энергетический спектр ПЭС), суммирование в формуле (3.6) заменяется интегрированием по энергии [c.83]

Квазинепрерывный энергетический спектр ПЭС. В случае квазинепрерывного энергетического спектра дифференциальная емкость ПЭС определяется интегрированием по энергии (3.9) [c.84]

Таким образом, эквивалентная схема поверхности может быть представлена в виде параллельно соединенных емкостей ОПЗ и ПЭС. Соответственно, зависимость полной дифференциальной емкости С от поверхностного потенциала представляет собой результат наложения функций С с (Ху) и С з)- Возможный вид таких зависимостей в случае дискретного и квазинепрерывного энергетического спектров ЯЭС показан на рис.3.6. [c.85]

Наконец, в наиболее часто встречающемся на практике случае квазинепрерывного энергетического спектра ПЭС кинетика изменения полного заряда поверхности после выключения возмущающего поля является результатом наложения элементарных релаксационных кривых (3.38) [c.97]

Система имеет невырожденное основное состояние с энергией о, над которым расположен квазинепрерывный набор состояний, причем число состояний с энергией между Е ж Е йЕ равно р Е) йЕ. Координата х, которую мы считаем классической переменной (ср. задачу 21.2), имеет ненулевые матричные элементы только между основным состоянием и состояниями непрерывного спектра. Матричный элемент х между основным состоянием и состоянием с энергией Е в непрерывном спектре обозначим через х Е). [c.561]

Решение. Используя обозначения задачи 4.2.14, перейдем к нормальным координатам Будем считать, что выполняются периодические граничные условия Нп — Тогда значения к — 27гз/Мс1 (з = О, 1, 2,. . .) пробегают квазинепрерывный спектр. Смещения Пп можно разложить в ряд Фурье [c.358]

В случае примесных кристаллов теория взаимодействия электронного перехода с колебаниями встречает важную новую особенность — необходимость описания взаимодействия с кристаллическими колебаниями, обладающими (в пределах зон) квазинепрерывным спектром частот. Проблема учета диснерсии колебаний успешно решена в фундаментальной работам. А. Кривоглаза и С. И. Пекара [71]. Дальнейшему развитию теории посвящен ряд работ советских [72—79] и зарубежных авторов [80— 82] (см. также [83], где имеется список литературы). [c.22]

В ряде случаев по своему виду интегральный энергетический спектр ПЭС (см., например, спектр с атомарно-чистой поверхности Si(lll)) удивительно напоминает квазинепрерывные спектры ПЭС на реальных неупорядоченных поверхностях Ge и Si — на них также наблюдаются размытые экстремумы дефектов, свойственные неупорядоченной системе. Мысль, что атомарно-чистая поверхность в той или иной степени разупорядочена, подтверждается и рядом рассмотренных выше независимых данных (о ее многодоменности см. п.5.1.1). С этой точки зрения весьма спорной является привязка спектра собственных ПЭС (например, на рис. 5.12) к зонам Бриллюэна кристалла и его поверхности — рис.5.13. Образование последних целиком связано с симметрией волновых функций, которая нарушена (или полностью отсутствует) на частично неупорядоченной поверх- [c.173]

Связь системы снинов с решеткой может быть описана двумя различными способами. В первом из них решетку рассматривают как кван-товомеханиадскую систему, обладающую энергетическими уровнями, которые, однако, вследствие большого числа степеней свободы системы (решетки) образуют квазинепрерывный спектр. Гамильтониан взаимодействия Ъ S l Meyiщy решеткой и спинами имеет отличные от нуля матричные алементы (/, [ /, ), соответствующие переходам, переводящим решетку из состояния I/) в состояние / ), а систему спинов из сос-тояния I ) в состояние ). Закон сохранения энергии требует выполнения равенства [c.249]

Интересным и необычным оказался спектральный состав излучения. Квазинепрерывный спектр синхротронного излучения обладает характерным максимумом спектральная кривая напоминает спектр излучения абсолютно черного тела. Максимум мощности синхротронного излучения падает не на основную частоту обращения частицы соо = еоЯс/ с Я (циклотронная частота), как это обычно для нерелятивистских скоростей движения, а на очень высокие гармоники (сй = усоо) [c.7]

Последнее десятилетие отмечается возрастающим интересом к синхротронному излучению как к инструменту для физических исследований, Синхротронное излучение, как уже указывалось, привлекает к себе внимание своим спектральным составом квазинепрерывный спектр излучения релятивистских электронов охватывает широкую область — от инфракрасной до рентгеновской. Высокая стабильность синхротронного излучения, его поляризационные свойства, угловые характеристики направленности делают этот вид излучения пока непревзойденным, несмотря на все многообразие методов спектроскопии. Синхротронное излучение в настоящее время является единственным калиброванным источником С заданной поляризацией в области вакуумного ультрафио- [c.82]

В спектрах И.-ф. э. наблюдаются линии атомов, ионов и молекулярные полосы (рис.), а в отд. случаях и квазинепрерывное излучение (ирирода к-рого пока не ясна). Наиб, интенсивными в спектрах являются, как правило, линии распылённых атомов. [c.201]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЗОНА—квазинепрерывная сово-гушюсть одночастичных состояний в энергетич. спектре юнденсированной среды (в частности, твёрдого тела). Возникновение зон можно объяснить, рассматривая либо движение частицы в периодич. поле (приближение слабой зи), либо модификацию энергетич. уровней атомов при [c.613]

Спектральные методы исследования стабильности параметров излучения квазинепрерывных лазеров. Эффективный метод исследования флуктуаций параметров импульсов в непрерывном цуге излучения лазеров с синхронизованными модами разработан фон-дер-Линде [101]. В основу экспериментальной методики положен анализ спектральной плотности мощности излучения. Цуг импульсов квазине-прерывного лазера направляется на фотодиод с временем отклика в десятки пикосекунд, а сигнал с выхода фотодиода поступает на спектроанализатор. Ключевой проблемой здесь является расшифровка полученных спектров, т. е. идентификация вкладов, вносимых флуктуациями энергии, длительности и периода следования импульсов. Как показано в [101], это вполне разрешимая задача. [c.286]

Режим ультракоротких импульсов. В работе [15] была реализована стационарная генерация ультракоротких импульсов ( = 15 пс) в лазере на красителе (родамин-6С) с пассивным обращающим зеркалом на BaTiOa, синхронно накачиваемом квазинепрерывным (/ = 76 МГц) Аг-лазером с синхронизацией мод ( = 514,5 нм, = 150 пс, < > = 700 мВт). Резонатор лазера на красителе содержал трехступенчатый двулучепреломляющий фильтр для селекции и перестройки спектра генерации. С учетом чрезвычайно жестких требований к согласованию оптической длиШ резонаторов обоих лазеров процедура получения генерации в гибридном лазере была более сложной, чем в предьщущих случаях, и состояла из сл цующих этапов [c.199]

Едли кристалл имеет макроскопические размеры, то совершенно безразлично, равна ли половина длины волны 10 атомным расстояниям или же 10 + 1. Таким образом, в трехмерном кристалле, содержащем примерно 10 атом1см , расстояния между энергетическими уровнями в зоне будут бесконечно малы, и в результате энергетический спектр будет квазинепрерывным . Поскольку в каждой зоне все состояния происходят от атомных уровней с одинаковыми значениями атомных квантовых чисел (/г, mi и nis), то для того, чтобы различать состояния в энергетической зоне, требуется новое квантовое число. [c.62]

В болео общем виде lroJШди пep нo ть описывается с помоп ью ф-ций распределения (спектров масс) [2, 9]. Введе.м квазинепрерывную численную ф-цию распределения у М), определенную так, чтобы исчисленная доля макромолекул с М. в. от Л/ до М- -(1М [c.299]

Теоретич. исследования иоказывают, что при этом предположении сохраняются основные свойства кристаллич. П. в энергетич, спектре имеются запрещенные зоны, разрешенные уровни образуют непрерывные или квазинепрерывные зоны, движение электрона (в 1-м приближении) описывается волнами, распространяющимися в твердом теле, т. е. электроны, как и в кристалле, квазисвободны, Т. о., структура спектра и др. особенности определяются не дальним, а ближним порядком в расположении атомов. Однако имеют место особенности, связанные с отсутствием дальнего порядка, напр, существует дополнительное, специфическое для аморфного тела рассеяние электронов в аморфных П. отсутствует примесная проводимость (см, также Жидкие полупроводники). [c.112]

При температурах выше 15 000—20 000° К, когда молекулы почти полностью диссоциированы на атомы и последние заметно ионизованы, поглощение света в непрерывном спектре складывается из фотоэлектрического поглощения атомами и ионами и тормозного поглощения в поле ионов. Эти механизмы были подробно рассмотрены в разделе 1 настоящей главы, где были даны оценочные формулы для вычисления коэффициентов поглощения и средних пробегов излучения, основанные на приближении водородоподобности. В табл. 5.2 8 были приведены результаты расчетов средних пробегов в воздухе в области многократной ионизации, т. е. при температурах выше примерно 50 000° К. При температурах ниже 15 000° К в поглощении участвуют все рассматривавшиеся выше механизмы, причем сравнительная роль различных составляющих очень сильно зависит от частоты света и от термодинамических условий температуры и плотности. К составляющим непрерывного и квазинепрерывного поглощения относятся молекулярные переходы в молекулах, присутствующих в нагретом воздухе, N2, О2, N3, N0, МОг, фотоэлектрическое поглощение частицами О2, N2, N0, О, Р , 0 , свободно-свободные переходы в поле ионов 0 , N0+, О , N3, а также, возможно, в поле нейтральных атомов и молекул. [c.283]

Теоретические расчеты энергетического спектра атомарночистых поверхностей, естественно, проводятся для однородной идеальной монодоменной структуры и содержат ряд допущений модельного характера. Критерием правомерности тех или иных схем расчета обычно считают согласие с данными фотоэлектронной спектроскопии. При этом часто не учитывают двух основных осложнений, которые возникают при интерпретации экспериментальных данных, типичных для этой методики. В первую очередь это касается вопроса об однородности исследуемых поверхностей. Идеально однородной поверхности с моноэнергетическими уровнями ПЭС должен соответствовать узкий пик эмитированных с этих уровней электронов. В подавляющем большинстве измерений эмиссии на самых различных материалах мы наблюдаем либо квазинепрерывное энергетическое распределение, либо достаточно размытые по энергии всплески эмиссии — см., например, рис.5.12. Правые пики на этом рисунке связывают с собственными ПЭС, но причиной подобных всплесков тока фотоэмиссии может являться и наличие макроскопических де- [c.175]

Принимая во внимание квазинепрерывность энергетического спектра электронов, упростим выражение (16.71), заменив суммирование по номеру гармоники V интегралом [c.148]

Самоподобие и свободная масштабируемость фрактальных структур означает, что для них отсутствуют какие-либо внутренние характерные масштабы. Это приводит к тому, что спектр неоднородностей такого рода оказывается непрерывным (или может рассматриваться как квазинепрерывный), в отличие от рассмотренных в предыдущих частях книги. С точки зрения описания волновых процессов это приводит к тому, что в частотной области пропагаторы волн, воз- [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...