Препятствие в упругом теле

Деформация Составляющие деформации. При рассмотрении деформации в упругом теле предполагается, что существуют ограничения, препятствующие перемещению его как жесткого тела. Таким образом, какое-либо перемещение частиц тела может происходить лишь за счет его деформации. Будем рассматривать только очень малые деформации, подобные тем, какие имеют место в инже- [c.570]

При рассмотрении деформаций упругого тела будем предполагать, что имеется достаточное количество связей, которые препятствуют движению тела как жесткого целого, в силу чего перемещения частиц тела невозможны без его деформации. [c.25]

В настоящей главе изложены основные результаты исследования напряженно-деформированного состояния в окрестности цилиндрического препятствия (кругового отверстия, жесткого или упругого включения, отверстия произвольной формы). Рассматриваются установившиеся волновые движения упругого тела. В качестве основных действующих нагрузок рассмотрены плоская волна расширения или сдвига, цилиндрическая волна. [c.74]

Выводы последнего параграфа весьма важны, потому что часто приходится сталкиваться с необходимостью рассматривать моменты, действующие на упругое тело со стороны другого тела, которое можно считать абсолютно твердым (например, гаечный ключ или какая-нибудь другая связь, препятствующая вращению). В таких случаях известна только величина результирующего момента М, а не сами силы, однако теперь это не вызовет затруднений, потому что М и связанный с ним поворот 6 могут рассматриваться как специальный тип силы и соответствующего перемещения. [c.39]

Предположим, например, что тело движется или катится под действием силы тяжести, соприкасаясь в одной точке с неподвижной поверхностью, которая либо абсолютно шероховатая, либо абсолютно гладкая, так что трения скольжения нет. Пусть тело каким-либо образом приходит в движение, и нам известна живая сила в начальный момент. Живая сила уменьшается или увеличивается в зависимости от того, поднимается или опускается центр тяжести по сравнению с его первоначальным положением. В то время как тело движется, давление его на поверхность изменяется, оно может обраш,аться в нуль и изменять знак. В последнем случае тело покидает поверхность. Тогда, согласно п. 79, центр тяжести будет описывать параболу, а угловая скорость тела относительно его центра тяжести будет постоянной. Вскоре тело, возвращаясь, может удариться о поверхность, но до тех пор, пока не произойдет такой удар, уравнение живых сил остается неизменным. Дело обстоит совершенно иначе, когда тело возвратится на поверхность. Чтобы пояснить это утверждение, предположим, что Р — реакция поверхности, А — точка тела, к которой приложена эта сила, а Р (11 ее элементарная работа (см. п. 138). Тогда, если тело катится по поверхности, то й/ равно нулю, а если тело покидает поверхность, то Р равно нулю, так что во время движения тела до удара элементарная работа Р с1( равна нулю по той или иной причине. Следовательно, реакция в уравнение живых сил не входит. Но если тело возвращается на поверхность, то точка А вжимается в поверхность, и реакция Р препятствует движению точки А, так что ни Р, ни не равны нулю. Здесь реакцию Р измеряют точно таким же образом, как и в начальный момент движения, считая ее весьма большой силой, резко изменяющей скорость точки А за очень короткое время (см. п. 84). В течение времени сжатия сила Р оказывает сопротивление движению точки А, и, стало быть, живая сила тела уменьшается. Но за время восстановления сила Р помогает перемещению точки А, и следовательно, живая сила увеличивается. В дальнейшем будет показано, что при ударе живая сила уменьшается, за исключением предельного случая абсолютно упругих тел, и будет исследована величина ее потери. [c.128]

Отражение волн в твёрдых средах во многом сходно с рассмотренными выше случаями О. з. в жидких и газообразных средах, но значительно сложнее вследствие того, что в твёрдых телах, помимо волн сжатия, могут распространяться и сдвиговые волны. Так, при падении плоской волны одного из этих типов на препятствие (напр., на свободную границу или на границу двух твёрдых сред) возникают две отражённые и две прошедшие волны по одной волне того же типа, что и падающая, и по одной волне второго типа (подробнее см. Упругие волны). [c.242]

Акустика принципиально отказывается рассматривать тела без массы. Однако в некоторых задачах оказывается, что масса какого-либо из рассматриваемых тел практически не играет роли тогда в данной задаче можно рассматривать это тело как не имеющее массы. Такова ситуация при нормальном падении гармонической волны из какой-либо среды на пластину (жидкую или твердую — безразлично), опертую задней стенкой на абсолютно жесткую стенку, при условии, что толщина пластины мала по сравнению с длиной волны данной частоты в материале пластины. В этом случае пластину можно считать находящейся в состоянии статического сжатия или растяжения и считать деформацию пластины, а значит, и возникающие силы давления одинаковыми по всей толщине пластины. Так приходим к понятию препятствия в виде сосредоточенной упругости. [c.150]

Деформацией твердого тела называют изменение его размеров и объема, которое может сопровождаться изменением формы тела. При деформации из первоначального положения равновесия в новое происходит смещение частиц, находящихся в узлах кристаллической решетки твердого тела. Этому препятствуют силы взаимодействия между частицами, вследствие чего в деформированном теле возникают внутренние упругие силы. [c.21]

Изменению объема сплошной среды препятствуют силы упругости. Поскольку взаимодействия между слоями жидкости или газа, а также взаимодействия жидкостей и газов с твердыми телами осуществляются не в отдельных точках, а по площади, причем силы упругости всегда перпендикулярны к рассматриваемым площадкам, эти взаимодействия в гидроаэромеханике характеризуются давлением (П.3.1.5°). [c.94]

Кривая /(г) позволяет качественно объяснить молекулярный механизм появления сил упругости в твердых телах. При действии на твердое тело растягивающей внешней силы частицы удаляются друг от друга на расстояния, превышающие г . Действие сил притяжения между частицами препятствует растяжению твердого тела и способствует возвращению частиц в первоначальные положения. При сильном сжатии твердого тела частицы сближаются на расстояния, меньшие Го, силы отталкивания между частицами препятствуют дальнейшему сжатию и также способствуют возвращению частиц в первоначальные положения. [c.111]

Процесс развития деформации ПВМ при прессовании имеет релаксационный характер [3.7]. Наличие большого количества контактов в волокнистом теле препятствует упругой деформации от- [c.188]

Ниже рассматривается задача, которая с качественной точки зрения подобна исследованной в предыдущем параграфе и заключается в кручении двух сжатых постоянной нормальной силой упругих тел вокруг оси, совпадающей с их общей нормалью, под действием переменного скручивающего момента. Нетрудно представить возникающую при этом физическую картину контактного взаимодействия. Нормальное сжатие приводит к формированию области контакта и распределения нормальных давлений, определяемых теорией Герца. Действие скручивающего момента обусловливает поворот на малый угол [3 вокруг оси 2 одного тела относительно другого. Усилия трения, действующие по поверхности контакта, препятствуют скольжению. Каждое тело с точки зрения вычисления его упругих деформаций рассматривается как упругое полупространство. Под действием пары скручивающих моментов Мг в каждом теле реализуется напряженное состояние, соответствующее чистому кручению, когда все нормальные компоненты напряжений равны нулю (см. 3.9). В случае контакта шаров напряженно-деформированное состояние является осесимметричным т е и Тге — ненулевые компоненты напряжений, а ив — единственная отличная от нуля компонента перемещения. [c.265]

Заметим, что на упругие и пластические свойства твердых тел оказывает влияние характер сил связи. Ковалентные кристаллы (алмаз, кремний, германий) при комнатной температуре бывают жесткими и хрупкими, так как направленный характер связей препятствует сдвиговому движению, а также мешает перемещению одного атома вслед за другим, как это имеет место при движении дислокаций в решетке. Разрушение начинается прежде, чем дислокации могут обеспечить достаточно большие сдвиги, поскольку их движение затруднено ио сравнению с движением дислокаций в металлах. Ионные кристаллы гораздо более пластичны, если они совершенно чистые (обычные кристаллы могут быть и хрупкими из-за наличия внедренных в них дефектов). Электростатические силы — ненаправленные, и потому ионы могут перемещаться с места на место в той мере, в какой этому мешают их размеры. Металлы, как мы видели выше, наиболее пластичны в них возможно свободное перемещение дислокаций. [c.136]

Поляризацию принято подразделять на различные виды в зависимости от способа смещения вызывающих ее частиц — носителей связанных зарядов. Все частицы диэлектрика, способные смещаться под действием внешнего электрического поля, можно отнести к двум видам упруго, или сильно, связанные и слабо связанные [11]. Процессу движения упруго связанных частиц препятствует упругая сила. Такая частица имеет одно положение равновесия, около которого совершает тепловые колебания. Под действием внешнего электрического поля частица смещается на небольшое расстояние. Упругие силы, или точнее квазиупругие, связывают электронную оболочку и ядро в атомах, атомы в молекулах, ионы в кристаллах, дипольные молекулы в некоторых твердых телах. Фи шческая природа таких сил изучается в квантовой механике. [c.145]

Основные свойства материалов. При проверке прочности и проектировочных расчетах механизмов и их деталей необходимо знать основные механические свойства материалов прочность, упругость (характеризуемую модулем упругости первого рода и коэффициентом Пуассона V),твердость (способность данного тела препятствовать проникновению в него другого тела путем упругого или пластического деформирования, либо путем разрушения части поверхности тела), пластичность (характеризуемую способностью материала давать остаточную деформацию). [c.135]

Этому препятствует труба, получившая остаточную деформацию. В результате упругого пружинения тела очка во все время работы соединения между поверхностями трубы и очка сохраняются радиальные усилия, вызывающие силы трения, чем и обеспечивается необходимая прочность соединения. [c.178]

ЭМИССИЯ акустическая — излучение упругих вом, возникающее в процессе перестройки внутренней структуры твёрдых тел. Э. появляется при пластич. деформации твёрдых материалов, при возникновении и развитии в юа дефектов, напр, при образовании трещин, при фазовых превращениях, связанных с изменением кристаллич. решётки, а также при резании твёрдых материалов. Физ. механизмом, объясняющим ряд особенностей Э., является движение в веществе дислокаций и их скоплений. Неравномерность, прерывистость дислокационных процессов, связанных с отрывом дислокаций от точек закрепления, торможением их у препятствий, возникновением и уничтожением отд. дислокаций, является причиной, обусловливающей излучение волн напряжения, т, е. Э, Соответственно акустич. Э. имеет взрывной , импульсный характер длительность импульса может составлять 10 — 0 с, энергия отд, импульса—от 10 до 10 Дж. [c.612]

Технические процессы обработки металлов давлением сопровождаются неравномерностью деформации-— непостоянством коэффициентов деформации по ширине высоте и длине деформируемых изделий. Неравномерность деформации определяется рядом факторов формой заготовки и инструмента, неоднородностью химического состава металла и температуры по объему тела, наличием трения на контактной поверхности, упругими-деформациями инструмента и др. При получении изделий сложной формы из прямоугольной заготовки неравномерность деформации является неизбежной. При осаживании заготовки, имеющей большую высоту, боковые поверхности получаются бочкообразными в результате подпирающего действия сил трения. На контактных площадках трение препятствует течению металла при оса- [c.252]

Настоящая глава посвящена изучению взаимодействия установившихся упругих волн с трехмерными препятствиями (полостями, включениями). В качестве основных видов нагрузки при вычислении напряженного состояния рассматриваются плоская и сферическая волны расширения. Рассмотрены сферические препятствия (полость, жесткое, упругое или жидкое включение), сфероидальные, а также в виде произвольного тела вращения, близкого по форме к сферическому. [c.106]

В настоящей главе приводится решение задач дифракции упругих волн в телах, содержащих препятствия цилиндрической формы, Задачи сведены к бесконечным системам алгебраических уравнений. Проведено исследование этих систем. Для ряда задач дифракции упругих волн на цилиндрических поверхностях приведены числовые результаты. [c.148]

С т о п о р е н и е п р у ж и н-н ы ы и шайба м и. Эти шайбы благодаря своей упругости создают в резьбовом соединении натяг. При первом, еще малозаметном движении самоотвинчивания, шайба острыми кромками прорези врезается в тело детали и в тело гайки, препятствуя дальнейшему самоотвинчиванию. Недостаток этих шайб в том, что они часто обламываются. [c.270]

Стопорение пружинными шайбами. Эти шайбы благодаря своей упругости создают в резьбовом соединении натяг. При первом, еще малозаметном движении самоотвинчивания шайба острыми кромками прорези (см. рис. 115, б, дет. 4) врезается в тело детали и в тело гайки, препятствуя дальней- [c.279]

Деформация зшругого тела вполне определяется относительным перемещением его точек. Если упругое тело совершает поступательное движение или вращается, как абсолютно твердое тело, то при этом не изменяется относительное расположение частиц тела, тело не деформируется. Такие перемещения не вызывают внутренних напряжений. В дальнейшем, чтобы исключить перемещения, не вызывающие деформаций, условимся закреплять одну из точек упругого тела, и в этой закрепленной точке введем добавочные закрепления, препятствующие вращению упругого тела как целого относительно неподвижной точки. Устранив таким образом перемещения, свойственные абсолютно твердому телу, мы, конечно, нисколько не нарушаем общности исследования деформаций упругого тела. [c.32]

ТЕРМОУПРУГОСТЬ — область мате-матич. теории упругости, в к-рой изучается возникповепио, распределение и величина температурных напряжений в телах, подчиняющихся закону Гука. При выводе основных уравнений Т. обыч1Ю предполагается независимость упругих и тепловых характеристик от темп-ры. Если темп-ра тела постоянна или представляет собой линейную функцию координат, то препятствий тепловому расширению нет и температурные напряжения (в однородном материале) не возникают. В др. случаях теория Т. показывает, что возникают термоупругие напряжения, тем большие, чем выше модуль Юнга, коэффициент линейного расширения и температурный градиент. Последний обычно растет с увеличением толщины сечения, что приводит к росту термоупругих напряжений. В зонах тела, подвергающихся быстрому нагреву, обычно возникают сжимающие, а быстрому охлаждению — растягивающие термоупругие напряжения. В теории Т. изучены напряжения в стержнях, фермах, пластинках, толстостенных трубах, кольцах, изгибаемых пластинках, оболочках вращения и др. При местной пластич. деформации уравнения Т. необходимо дополнять уравнениями термопластичности. Поэтому величины напряжений, согласно Т., оказываются завышенными по сравнению с действительными. Однако и в этих случаях теория Т, остается очень важной, с ее помощью определяют напряжения до начала пластич. деформации. [c.319]

В случае периодических задач для волн с волновыми числами, близкими к точкам скольжения , происходит резкое изменение и значительное увеличение напряжений между отверстиями. Такое аномальное явление обнаружено впервые в задачах оптики и акустики для одного волнового уравнения и названо аномалией Вуда. При решении конкретных задач, проведенном в настоящей главе, обнаружено такое же аномальное поведение полей напряжений, возникающих в результате дифракции упругих волн на ряде препятствий. В случае антиплос-кой деформации, как и в задачах оптики и акустики, имеется одно семейство точек скольжения, соответствующее одному действительному волновому числу. Для периодических задач дифракции упругих волн в условиях плоской деформации существуют два семейства точек скольжения для двух действительных волновых чисел. Для трехмерных периодических задач дифракции упругих волн имеется также два семейства точек скольжения в силу того, что в теле могут распространяться два типа волн. Из полученных результатов следует вывод о том, что в конкретных конструкциях необходимо учитывать ее рабочую частоту, чтобы избежать попадания на точку скольжения. [c.183]

В обычной трактовке нагружение и условия образования хрупкого разрушения тел понимались как статические, т. е. рассматривались деформации и напряжение в корне не движущейся трещины или остаточные пластические деформации в месте излома тела это позволило определить критическую величину трещины, или критические размеры тела. Для этого были привлечены понятия о локальных свойствах материала, или средних свойствах тел при хрупком изломе. Распространение хрупкой трещины сопровождается изменениялп локальных свойств металла перед корнем трещины и упругими быстро меняющимися напряжениями высокого уровня в теле. Упругие волны, сопровождающие развитие трещины распространяются от нее и отражаются от краев тела и от внезапных изменений его формы и от препятствий в теле. Трещина распространяется перпендикулярно мгновенным направлениям максимального напряжения растяжения, как результат суперпозиции статического и динамического поля напряжения. Трещина поэтому может отклоняться от прямолинейного [c.374]

Последнее условие следует из односторонности связей между упругим телом и штампом, которая препятствует внед < нию штампа, но не препятстбуеГ гго отрыву. Граничное условие (Д. 16) сложнее, чем может показаться с первого взгляда, поскольку размеры области плотного контакта дУ заранее неизвестны и должны определяться в процессе решения задачи. [c.197]

Трудности в определении импеданса препятствия возникают каждый раз, когда под воздействием звуковой волны в самом препятствии генерируется волновое поле, существенно влияющее на характер взаимодействия между звуковой волной и препятствием. Это внутреннее волновое поле, как правило, сильно зависит от формы препятствия, вида падающей звуковой волны, частотного диапазона воздействия и других факторов. Именно поэтому такое взаимодействие звука с препятствием не удается достоверно описать с использованием понятия импеданса. В этом случае необходимо решать задачу об определении волновых полей в полной, кусочно-однородной области, заменяя граничные условия условиями сопряжения. В общем случае поведение волнового поля в препятствии может и не описываться моделью идеальной сжимаемой жидкости. В частности, препятствие может быть твердым упругим телом, твердым электроупругим телом и т. д. В каждом конкретном случае количество условий сопряжения волновых полей будет различным. Однако они всегда должны включать в себя условия равенства давления в звуковой волне и взятой со знаком минус нормальной составляющей вектора напряжений на границе [c.7]

Пусть звуковая волна ро (рис. 2.12) падает на поверхность тела 5. Требуется определить звуковое поле р , рассеянное телом при заданных граничных условиях на поверхности. В работе [148] рассмотрены граничные условия Дирихле и Неймана (акустически мягкая и жесткая поверхности соответственно), а также случай препятствия в виде некоторого объема жидкости, плотностью и сжимаемостью отличающимися от аналогичных параметров окружающей среды. В дальнейшем метод был распространен на упругие тела, а также на системы тел с учетом взаимодействия отдельных тел. [c.86]

При деформации тела под действием внешних сил[ внутри него возникают силы упругости, которые препятствуют деформации и стремятся вернуть частицы тела в первоначальное положение. Появление сил упругости обусловлено существованием в теле внузренних сил молекулярного взаимодействия. [c.177]

Равенства (34) показывают, что прямоугольный параллелепипед, изготовленный из материала с общей анизотропией, при одноосном однородном напряженном состоянии превращается в не-прямаугольный параллелепипед (на рис. 1, а показано тело, для которого плоскость является плоскостью симметрии). В случае изотропного материала прямоугольный параллелепипед остается прямоугольным (рис. 1, б). Эти различия в поведении анизотропных и изотропных материалов при одноосном напряженном состоянии вызывают некоторые трудности при определении механических характеристик композиционных материалов в направлении, не совпадающем с осью симметрии. Образец, обычно используемый при таких испытаниях, представляет собой длинную полоску (отношение длины к ширине равно - 5—10), вырезанную под некоторым углом к оси симметрии из элементарного армированного слоя или слоистого материала. При одноосном нагружении в продольном направлении образец ведет себя как анизотропное тело с плоскостью упругой симметрии, совпадающей с плоскостью образца, т. е. стремится принять в этой плоскости форму параллелограмма. Захваты, в которых закрепляют образец, препятствуют его свободной деформации, сохраняя пер-воннчальное. направление закрепленных кромок. Как показано в работе Пагано и Халпина [45], в плоскости образца при этом возникает изгибающий момент и при деформировании образец принимает 1У-образную форму (рис. 2). [c.24]

На поверхности очень хрупких изломов могут наблюдаться линии Валь-нера, представляющие собой системы пересекающихся искривленных параллельных ступенек (рис. 22). Линии Вальне-ра образуются вследствие взаимодействия фронта трещины н фронта упругой волны, отраженной от какого-либо дефекта или препятствия для развития разрушения. Макроскопические линии Вальнера практически наблюдаются лишь в хрупких немс таллических материалах — органических и неорганических стеклах и т. п. Вместе с тем неровности в форме одной или нескольких окружностей, возникающие на изломе вследствие упругой ударной волны, наблюдаются не только на изломах хрупких аморфных тел, но и в металлах (рис. 23). [c.43]

Я нашел эту проблему гораздо более трудной, чем это представлялось мне ранее, и встречал в ней почти всюду непреодолимые препятствия. Тем не менее, я собрал приложенные к сему статьи, из которых некоторые смогут послужить для более полного определения состояния данного вопроса, решение которого остается за Вами. Я прочитал также. Милостивый государь, Ваш превосходный труд о великом принципе покоя и без лести имею честь уверить Вас, что ценю разработку этой темы неизмеримо больше, чем наиболее изящные решения частных проблем. В самом деле, я убежден, что повсюду природа действует согласно некоему принципу максимума или минимума, а обнаружение в каждом случае этого максимума или минимума и есть, по моему мнению, не только очень возвышенная, но также очень полезная для углубления нашего познания задача мне кажется также, что именно в этом следует искать подлинные основы метафизики. Одновременно я считаю Ваш принцип более общим, чем Вы предполагаете, и убежден, что он имеет место в системе любых тел, находящихся в состоянии покоя, где каждая частица в определенном направлении подвергается действию движущей силы Р взяв в том же направлении элемент пространства dz, по которому указанная частица перемещается за бесконечно малое время dt, если она будет свободна от этой системы, я говорю, что Pdz будет максимумом или минимумом, но признаю, что в этом случае данный принцип не может быть доказан геометрически, как Вы это сделали. В конце моего трактата об изопериметрах я вывел упругие кривые из принципа максимума или минимума, который мне сообщил господин Бернулли и который, как я теперь вижу, совершенно естественно вытекает из Вашего принципа. В том же месте я показал также, что в движениях природа постоянно соблюдает определенный максимум или минимум, и я определил при помощи этого принципа все кривые траектории, которые должны описать тела, притягиваемые к неподвижному центру или друг к другу. [c.746]

На рис. 635 изображены самокоитрящиеся гайки, действие которых основано на известном явлении самозатягивания упругого витка при вращении его по валу (этот принцип используют в некоторых конструкциях колес свободного хода). В верхней части гайки при помощи прореза образован виток, скрепленный с телом гайки короткой перемычкой конец витка смещен к центру гайки для создания первоначального натяга. При завертывании гайки виток не препятствует вращению при отвертывании возбуждается повышенное трение, тормозящее гайку. На рис. 636 изображена аналогичная по принципу действия конструкция. В данном случае пружинный виток выполнен отдельно и заделан в гайку заваль-цовкой. [c.310]

Хотя наибольшая упругая деформация у кристаллических тел, включая технические металлы, обычно очень мала, сила, требуемая для создания этой малой деформации, как правило, велика, а следовательно, велики и напряжения. Отношение напряжения к деформации велико, поскольку приложенная сила совершает работу в направлении, противоположном первичным межатомным связям. Некоторые некристаллические материалы, такие, как стекло и сетчатые полимеры, могут также вести себя линейно-упруго, так как их структура такова, что с самого начала деформированию препятствуют первичные связи. С другой стороны, некоторые некристал- [c.29]

Рассмотрим твердое деформируемое тело, находящееся в статическом равновесии под действием совокупности поверхностных нагрузок S и объемных сил F. Предположим, что при приложении добавочных сил AS и AF равновесие тела сохранится, а напряжения, деформации и перемещения в теле получат приращения А<т, Ае, Аи соответственно. В случгье, когда добавочные нагрузки вызывают необратимые деформации, при снятии дополнительных сил точки тела не возвращаются в исходное деформированное состояние. Обозначим соответствующие отклонения перемещений, которые состоят из упругих и пластических компонент, через Аи. Если для любых систем дополнительных сил конечной или бесконечно малой величины внешний источник совершает положительную работу на производимых им смещениях, то состояние равновесия тела является полностью устойчивым в большом или, соответственно, в малом. Существует энергетический барьер, препятствующий передвижению системы в любую соседнюю конфигурацию. [c.204]

Пока элемент объема связан со всем телом, геометрические связи препятствуют ему принять ту форму, которая получилась бы, если бы было разгружено не только все тело, но также был предоставлен самому себе и элемент объема при условии отсутствия внешних на него воздействий. Деформация, сообщаемая элементу объема для возможности соединения с остальными элементами, создает напряжения, связанные с соответствующныи им деформацияыи по закону, который можно назвать законом упругости для рассматриваемого материала, соответствующим данным условиям. Так как в действительности отдельные элементы объема не предоставляются самим себе, то ту часть деформации, которая добавляется к г и остается после разгрузки, мы обозначим через "в и назовем ее остаточным упругим удлинением (не смешивать с пластическим удлинением), а у назовем остаточным упругим сдвигом. Полная деформация элемента объема, которая под действием нагрузки тела приняла значение h -f 8, после прекращения действия нагрузки уменьшается не до г, а до 8 + ё, так что исчезнет лишь часть [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...