Молекула дипольная

X, у, z - оси молекулы, дипольный момент направлен по оси х. [c.22]

Индукционные взаимодействия. Когда одна из молекул дипольна, а вторая способна поляризоваться, то в ней индуцируется дипольный момент, взаимодействующий с моментом первой молекулы. При наличии дипольных моментов у обеих молекул усредненный по всем ориентациям потенциал диполь-поляризационного притяжения описывается формулой Дебая [c.88]

Определение дипольных моментов молекул. Дипольные моменты молекул в основном электронном состоянии можно определять разнообразными методами [26]. Число способов определения этой величины для возбужденных молекул значительно меньше [27, 28]. Поэтому разработка новых методов, в основу которых положены неиспользованные физические явления, представляет несомненный интерес. [c.105]

Индукционное притяжение наблюдается также у полярных молекул. Дипольное расположение зарядов полярной молекулы создает индуцированный диполь в соседней молекуле и притягивает его. Энергия такого притяжения не зависит от температуры и выражается следующей формулой [c.36]

Степень смешения веществ в жидком состоянии и возникающая при этом структура смеси определяются совокупностью свойств исходных компонент (масса и форма молекул, дипольный момент, плотность, степень термодинамического и химического сродства), наличием примесей, концентрацией компонент и внешними условиями (температура, давление, воздействия силовых полей). [c.196]

Микалента 259, 261—263 Миканиты 77, 111, 257, 258, 259—262 Микафолий 259, 261—263 Молекула дипольная 10, 66, 68 [c.404]

Ориентированная адсорбция незаряженных полярных или поляризуемых частиц на границе раздела фаз с образованием двойного электрического слоя в пределах одной фазы адсорбция молекул воды (рис. 106, э) на металле ориентация дипольных молекул у поверхности раздела жидкость —газ (рис. 106, и) — адсорбционный потенциал. [c.150]

Расчеты показывают, что химическое равновесие под действием поля меняется обычно незначительно. Так, если рассмотреть реакцию образования молекул иодистого водорода, HJ, имеющих дипольный момент 0,38 Дебая, и молекул Нг и J2, не обладающих дипольными моментами при 730 К в электрическом поле напряженностью 10 кВ-см , то экспоненциальный множитель в (19.19) равняется 1,0001, т. е. константа равновесия практически не изменяется полем. [c.165]

Резонансное, диполь- дипольное 1 Парамагнитная молекула - диамагнитная молекула, два диполя Е(г)= +Кгг до 400 [c.159]

Однако для дипольных молекул результат оказывается существенно иным. Например, для нитробензола постоянная Керра в поле световой частоты приблизительно в 100 раз меньше, чем в статическом или квазистатическом поле. [c.532]

При световых частотах внешнего поля дипольная молекула, вследствие своей инерционности, не успевает ориентироваться в такт с изменениями направления напряженности поля следовательно постоянный дипольный момент молекулы перестает вносить свой вклад в постоянную Керра. Поэтому при световых частотах внешнего поля постоянная Керра нитробензола, например, в 100 раз меньше, чем в статическом поле. [c.533]

Сказанное о роли размеров молекул можно выразить иным, несколько более формальным, но общим образом. Дипольный момент, индуцируемый в молекуле, определяется значением напряженности поля Е не в одной точке, а в области с размерами, сопоставимыми с протяженностью молекулы. То же заключение относится, очевидно, и к связи между Е и вектором индукции О. Таким образом, вследствие конечности размеров молекул связь между Е ш О оказывается нелокальной, т. е. значение I) в какой-либо точке зависит от значений вектора Е в некоторой ее окрестности. [c.608]

Явления преломления и отражения света с молекулярной точки зрения рассматриваются как результат интерференции падающей волны и вторичных волн, испускаемых молекулами среды благодаря вынужденным колебаниям зарядов, индуцированных падающей волной ( 135). В линейной оптике вынужденные колебания совершаются с частотой внешнего поля, вследствие чего падающая, отраженная и преломленная волны имеют одну и ту же частоту. Если. принимать во внимание ангармоничность колебаний зарядов в молекулах среды, то, как было выяснено в 235, индуцированный полем дипольный момент имеет слагаемые, отвечающие колебаниям с частотами, кратными частоте падающей на среду волны. Поэтому молекулы среды испускают волны и с кратными частотами, и нелинейная среда в целом создает излучение с частотами 2а>, Зсо и т. д. Это явление получило название генерации кратных гармоник света. [c.837]

Все сказанное об усилении рассеянного света относилось к стоксовой компоненте. Антистоксово рассеяние есть процесс, обратный стоксовому, и для него имеет место не усиление, а ослабление интенсивности. Причина появления мощного антистоксова излучения иная, и для ее выяснения целесообразно исходить из классических представлений о природе комбинационного рассеяния, изложенных в 162. Согласно последним комбинационное рассеяние возникает в результате модуляции поляризуемости молекул колебаниями их ядер.. Рассмотрим, ради простоты, случай двухатомной молекулы и обозначим через изменение расстояния между ядрами в сравнении с его равновесным значением. Дипольный момент молекулы, индуцированный полем световой волны, записывается в виде [c.856]

Вычислить дипольный момент ангармонической молекулы, индуцированный монохроматическим полем [c.911]

Указание. Фаза колебаний антистоксовой составляющей дипольного момента (см. (239.7)) равна 2ср—q)j, где ф и —фазы возбуждающей и усиленной стоксовой волн в точке Г Х[, у1, zi) расположения одной из рассеивающих молекул. В точке наблюдения г (х, у, z) (см. рис. 46) фаза антистоксовой волны, испущенной этой молекулой, равна [c.913]

Наличие сил Ван-дер-Ваальса отражает тот факт, что нейтральный изотропный атом (нейтральная молекула) может поляризоваться под влиянием электрического поля, причем даже два нейтральных изотропных атома индуцируют друг в друге малые дипольные электрические моменты. Происхождение сил Ван-дер-Ваальса можно объяснить исходя из следующих простых соображений. В атомах инертных газов внешние электроны образуют очень прочные устойчивые группировки из восьми электронов в состояниях вследствие чего на движение электронов слабо [c.65]

Очевидно, что макроскопические свойства диэлектрических материалов обусловлены микроскопическими процессами, происходящими в них при наложении электрического поля. Существует несколько таких процессов, приводящих к возникновению поляризации смещение электронных оболочек атомов и ионов, смещение положительных ионов относительно отрицательных, ориентация в электрическом поле молекул, обладающих постоянным дипольным моментом, и др. [c.277]

Во многих диэлектриках имеются молекулы, которые обладают собственным электрическим моментом Ро, т. е. представляют собой диполи даже в отсутствие внешнего электрического поля. В ряде случаев при изменении направления ориентации диполей во внешнем электрическом поле возникают упругие возвращающие силы. Очевидно, что это наблюдается тогда, когда диполи более или менее жестко связаны, т. е. упругая дипольная поляризация имеет место в твердых диэлектриках — полярных кристаллах. [c.281]

Применение метода группового учета аргументов (МГУА) показало, что индексами защитной способности (ИЗС) этих пяти соединений являются энергия ВЗМО, количество атомов и электронов в молекулах, дипольный момент молекул. [c.267]

Применение МГУА показало, что ИЗС этих семи соединений и комплексов являются энергии ВЗМО и НСМО, число атомов в молекуле, дипольный момент молекулы. [c.295]

Среды с ориентавдонной нелинейностью. Если изотропная среда состоит из анизотропных молекул, повернутых случайным образом в пространстве, то в поле световой волны наводимью у молекул дипольные моменты оказьшаются непараллельными вектору электрического поля и на молекулу начинает действовать вращающий момент М= РЕ]. Если интенсивность поля достаточно велика для того, чтобы указанный момент превы-шл воздействия из-за столкновения с соседями, то молекулы начнут поворачиваться, стараясь ориентироваться по полю. Это приведет к наведенному двулучепреломлению и изменению показателя преломления среды — так назьшаемому высокочастотному эффекту Керра. Классической средой, в которой наблюдается описанный эффект, является сероуглерод. Время релаксации наведенного изменения показателя преломления определяется Временем разворота молекул под воздействием столкновений с соседями. Так, для S2 характерное время релаксации То 10 с. Этот интервал существенно короче процессов диффузии молекул. Поэтому в такой среде с одинаковой эффективностью записьшаются как пропускающее, так и отражательные решетки. Из-за малого времени жизни константа нелинейности мала б2 10 см /эрг. [c.59]

В модели Лоренца (первой классической модели) не учитываются характеристики растворенных молекул дипольный момент, поляризуемость, размеры и др. Поэтому эффективное поле определяется только макроскопическим параметром растворителя е. В этом ограниченность модели. Выводы ее иногда используются для расчета спектроскопических характеристик бездипольных молекул в неполярных растворителях. Тем не менее идеи Лоренца явились исходными для всех более поздних методов определения < эФФ- [c.91]

Модель Онзагера получила более щирокое распространение, так как она учитывает микросвойства молекулы дипольный момент 1 и поляризуемость а. Здесь [c.91]

Важнейшими из этих особенностей являются зависимость диэлектрической проницаемости от температуры и от частоты. Повышение температуры действует на ди-польпую поляризацию двояко за счет ослабления меж-молекулярных связей ориентация диполей должна облегчаться, а за счет усиления теплового движения — ослабляться, так как сильное тепловое хаотическое движение будет мешать упорядочению расположения молекул. При достаточно низких температурах за счет усиления межмолекулярных связей и резко пониженной подвижности молекул дипольная поляризация проявляется очень слабо и диэлектрическая проницаемость диэлектрика оказывается небольшой. При достаточно высокой температуре за счет большого усиления теплового движения, затрудняющего ориентацию диполей электрическим полем, дипольная поляризация также будет ослаблена. При оптимальном значении температуры дипольная поляризация 1выражена наиболее сильно, и величина диэлектрической проницаемости достигает максимума. Сказанное иллюстрируется рис. 2-4, на котором показана зависимость диэлектрической проницаемости совола от температуры при разных частотах. Температурный коэффициент диэлектрической проницаемости при разных температурах имеет разные числовые значения и даже разные знаки. [c.31]

Важнейшими из этих особенностей являются зависимость диэлектрической проницаемости от температуры и частоты. Повышение температуры действует на дипольную поляризацию двояко за счет ослабления межмолекулярных связей ориентация диполей должна облегчаться, а за счет усиления теплового движения — ослабляться, так как сильное тепловое хаотическое движение будет мешать упорядочению расгюложения молекул. При достаточно низких температурах за счет усиления межмолекулярных связей и резко пониженной подвижности молекул дипольная поляризация проявляется очень слабо и диэлектрическая проницаемость диэлектрика оказывается небольшой. При достаточно высокой температуре за счет большого усиления теплового движения, затрудняющего ориентацию диполей электрическим полем, дипольная поляризация также будет ослаблена. При некогоро.м промежуточном значении температуры дипольная поляризация выражена наиболее сильно и величина диэлектрической проницае- [c.23]

Интенсивности в колебат. спектрах поглощения и исттускания зависят от изменения дипольного момента мо,пекулы при колебаниях, а интенсивнооти в колебат. спектрах комбинационного рассеяния — от изменения поляризуемости. Для двухатомной молекулы дипольный момент и составляющие тензора поляризуемости (вдоль оси молекулы) и = а (перпендикулярно оси молекулы) можпо разложить в ряд по степеням колебат. координаты д [c.295]

Конечно, эти молекулы не янляются единственными молекулами, дипольный момент которых равен нулю. [c.54]

Важной чертой модели Дункена и Попла является то обстоятельство, что она показывает влияние неподеленной пары электронов на величину дипольного электрического момента молекулы. Дипольные моменты в 2-направлении (см. фиг. 3.5), обус- [c.174]

Из данных табл. 37 следует, что ИЗС молекул ингибитора ИКУ-1 являются величины заряда на гетероатомах, значения дипольных моментов молекул и количество атомов в них. Активными центрами адсорбции при этом служат атомы хлора и азота, принадлежащие сильно поляризованным молекулам хлорпарафинов и хинолина и обладающие значительным отрицательным зарядом. Кроме того, молекулы хлорпарафинов имеют более высокие значения энергии ВЗМО и существенно превосходят молекулы хинолинов по количеству атомов, увеличивая ингибирующую способность состава ИКУ-1. [c.290]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Из этого выражения следует, что амплитуда колебаний Но пропорциональна AAs, т. е. поля возбуждающего излучения и сток-сового рассеяния приводят к резонансной раскачке ядер молекулы. Индуцированные колебания ядер, в свою очередь, приводят к еще больщей модуляции поляризуемости молекулы, к усилению стоксова излучения и возникновению у дипольного момента новых спектральных компонент. В самом деле, подставляя из (239.6) в выражение (239.3), находим [c.857]

Если в диэлектрике имеются полярные молекулы и связь между ними невелика, то под действием поля они могут относительно легко поворачиваться. Ориентации диполей в поле препятствует тепловое движение. В результате возникает дипольная поляризация, 3ависящая от теплового движения. [c.289]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...