Частицы электрического поля

В качестве иллюстрации рассмотрим важную в историческом отношении задачу о рассеянии заряженных частиц электрическим полем неподвижного заряда (поле Кулона). Допустим, что величина этого заряда равна —Ze, а заряд каждой летящей частицы равен —Z e. Тогда сила / будет равна [c.99]

Сравнение результатов по переносу частиц электрическим полем и механическим прижимом дано в работе [331]. [c.389]

Пусть V — скорость частицы. Электрическое поле действует на частицу с силой Р, компоненты которой [c.494]

В этих аппаратах очистка газов от золы происходит за счет воздействия на золовые частицы электрического поля высокого напряжения. [c.225]

Находящиеся в объеме жидкости молекулы ПАВ активно высаживаются на поверхности сосуда, в котором находится жидкость, и на поверхности гидрозолей и частиц износа и образуют на них электрические поля одного знака. В результате частицы, электрические поля которых притягивали их к стенкам сосуда, после появления на их поверхности молекул ПАВ начинают отталкиваться друг от друга. На этом основан, например, эффект моющего действия молекул ПАВ, а также эффект стабилизации гидрозолей за счет появления сил, препятствующих их слипанию (коагуляции) и выпадению в осадок (седиментации). Этот эффект используется при разработке смазочных материалов. [c.77]

Получены новые результаты по исследованию электрических аспектов разрушения металлических тел в газодинамическом потоке. В основе исследований и разрабатываемого на их основе диагностического метода лежит обнаруженный авторами новый принципиальный эффект микрочастицы, образующиеся при разрушении металлических образцов (разрыве стержней), большею частью оказываются одноименно (положительно) заряженными. В том случае, когда разрушающийся элемент обтекается газодинамическим потоком, образовавшиеся заряженные частицы выносятся им в окружающее пространство, и генерируемое частицами электрическое поле регистрируется специальными зондами-антеннами. Проведены измерения электрических сигналов, возникающих при разрыве металлических стержней из различного материала, установленных в высокотемпературной струе продуктов сгорания. Получена приближенная теоретическая зависимость суммарного заряда образовавшихся при разрыве частиц от прочностных свойств материала разрываемых стержней. [c.81]

Уравнение Ван-дер-Ваальса с качественной стороны достаточно хорошо описывает свойства реального газа, но результаты численных расчетов не всегда согласуются с экспериментальными данными. В ряде случаев эти отклонения объясняются склонностью молекул реального газа к ассоциации в отдельные группы, состоящие из двух, трех и более молекул. Ассоциация происходит вследствие несимметричности внешнего электрического поля молекул. Образовавшиеся комплексы ведут себя как самостоятельные нестабильные частицы. При столкновениях они распадаются, затем вновь объединяются уже с другими молекулами и т. д. По мере повышения температуры концентрация комплексов с большим числом молекул быстро уменьшается, а доля одиночных молекул растет. Большую склонность к ассоциации проявляют полярные молекулы водяного пара. [c.10]

У поверхности излучающего электрода происходит интенсивная ионизация газа, сопровождающаяся возникновением коронного разряда. Образующиеся в зоне короны газовые ионы различной полярности движутся под действием сил электрического поля к соответствующим разноименным электродам. Частицы золы, встречая на своем пути ионы, также заряжаются. Основное количество частиц осаждается на развитой поверхности осадительных электродов, меньшая часть попадает на коронирующие [c.166]

На дугу также оказывает влияние продольное магнитное поле соленоида, параллельное оси столба дуги и электрическому полю. Такое магнитное поле не оказывает никакого действия на заряженные части- у цы, движущиеся в направлении электрического поля, но на заряженные частицы, перемещающиеся в поперечном направлении этого поля, оно оказывает заметное влияние. Так как температура центральной части столба дуги выше периферийной, то диффузия частиц начинается в направлении меньшей температуры по радиусу. [c.13]

При движении в радиальном направлении заряженные частицы пересекают магнитное поле, которое, взаимодействуя с ними, создает силу F" (рис. 5), действующую на частицы перпендикулярно к магнитному полю. В результате частицы столба дуги будут вращаться по окружности. Но, кроме того, на них действует и продольное электрическое поле, под действием которого частицы перемещаются по вертикали в направлении силы F. Таким образом, совместное действие продольного магнитного и электрического полей заставляет заряженные частицы двигаться по спирали под действием результирующей силы F. Возникающая при этом центростремительная сила стягивает столб к вертикальной оси. [c.13]

Сопротивление диффузии частиц и сопротивление миграции частиц в электрическом поле имеют одну и ту же природу, что указывает на общность механизма диффузии и электропроводности и позволяет использовать данные об электропроводности при изучении и объяснении явлений диффузии. [c.34]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное электрическое поле напряжения со скоростью vq, перпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего движения частицы, зная, что в электрическом поле на нее действует сила F = еЕ, направленная в сторону, противоположную напряжению [c.212]

Для частицы радиусом а = 0,5 мк или менее необходимо учитывать беспорядочное движение ионов. Что же касается влияния внешнего электрического поля, то оно становится менее существенным. Данному вопросу посвящены работы [13, 562, 595, 874[. Здесь будет рассмотрен метод, предложенный в работе [562[. [c.437]

Сферическая частица радиусом а вводится в область униполярных ионов с концентрацией /г о и электрического поля Eq. Частица приобретает заряд благодаря столкновениям с ионами. Так как заряд частицы начинает нарастать, ее отталкивающая сила перераспределяет близлежащие ионы. Для применения кинетической теории будем использовать систему координат, показанную на фиг. 10.2. При концентрации ионов и средней длине свободного пробега Л число ионов, которые сталкиваются в бесконечно малом объеме dV в единицу времени со скоростью между v перед столкновением ш V dv после столкновения, равно щ v/A) f v) dv dV, где f (v) — функция распределения скорости у, a — местная концентрация ионов. Количество ионов, попадающих на площадку dA из точки Р объема dV, равно щ (р1А) / (и) dvl(dA os 0д/4яг ) dV [413, 874[. Так как число молекул, направляющихся к площадке dA, уменьшается по закону вследствие столкновений и так [c.437]

В поток между двумя параллельными пластинками коллектора, имеющими равные, но противоположные по знаку потенциалы от О до +10 в. Заряженные частицы отклонялись в электрическом поле и оседали на пластинках коллектора. Распределение заряда вычислялось по распределению частиц на пластинках и в контрольном фильтре [462]. Эффективность фильтра в одно волокно г с определяется отношением [c.477]

Направленное движение ионов и электронов в плазме может быть вызвано двумя причинами электрическим полем, создающим ток, или же разницей в концентрации частиц между различными участками плазмы. Кроме того, в неравномерно нагретой плазме обмен частицами между областями с различной температурой создает механизм плазменной теплопроводности, благодаря которому через плазму идет поток тепловой энергии. Перечисленные процессы объединяются общим названием—явление переноса. Они обеспечивают переход от неравновесного к равновесному состоянию. [c.55]

Направленные потоки ионов и электронов в плазме могут возникать не только под действием электрического поля, но и при условиях, когда концентрация частиц в различных точках [c.56]

Продольное поле. При наложении продольного поля направления магнитного и электрического полей совпадают, поэтому на дрейфовое движение заряженных частиц магнитное поле влиять не будет. Однако электроны и ионы обладают еще тепловой скоростью хаотического движения и скоростью амбиполярной диффузии. [c.84]

Действие электрического поля, которым пренебрегаем в рассуждениях, приводит к появлению осевой составляющей вектора скорости, из-за чего заряженные частицы начинают двигаться по спирали. [c.85]

Для сообщения электронам необходимой энергии и формирования из них потока частиц, несущих определенную энергию, могут использоваться различные методы. Самый простой из них и наиболее распространенный в настоящее время — ускорение электронов электрическим полем, основанный на том, что на электрон в этом поле действует сила [c.109]

Когда система находится во внешнем поле, на каждую частицу действует отличная от нуля сила Р. Собственно говоря, одно внешнее поле такого типа присутствует всегда—это поле тяжести с Р =тд. И если мы о нем не вспоминаем, это значит просто, что разные части системы находятся примерно на одной высоте. Для ионов в электролитах и электронов в металлах или полупроводниках таким полем может быть электрическое поле с Р = еЕ, где е—заряд частицы, Е — напряженность поля. [c.208]

Пример 109. Частица М массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное электрическое поле постоянного напряжения , имеющего горизонтальное направление, с вертикальной скоростью [c.254]

Задача 822. Частица массой т, несущая заряд q электричества, находится в переменном электрическом поле с затухающим напряжением, которое изменяется по закону Е = s mpt ( (,, а, р — постоянные). Сила, действующая на частицу, равна F — qE я направлена в сторону напряжения Е. Определить движение частицы, если она находилась в начальный момент в покое в начале координат. Силой тяжести пренебречь, ось Ох направить параллельно вектору Е. [c.306]

Движение заряженной частицы в переменном электрическом поле [c.319]

Перенос частиц электрическим полем может осуществляться между двумя движущимися поверхностями (лентами) нижней — транспортирующей, верхней — выполняющей роль субстрата (рис. 1,4). При переносе частиц будут действовать следующие силы электрические, вес частиц, аутогезионная и адгезионная. [c.272]

Если поверхность металла не заряжена (ф яа 0), это способствует наибольшей адсорбции молекулярных (незаряженных) частиц, которые могут замедлять коррозию металла в результате механического экранирования его поверхности или (в зависимости от дипольного момента) создания энергетического барьера (например, антраниловая кислота). В этих условиях применимы и катионные добавки с малым удельным зарядом, действующие замедляюще, так как они создают тормозящее процесс электрическое поле или вытесняют с поверхности металла анионы. [c.348]

Частица массы m, несущая заряд электричества е, находится в однородном адектрическом поле с переменным напряжением E = As nkt [А и k — заданные постоянные). Определить движение частицы, если известно, что в электрическом поле на частицу действует сила F = eE, направленная в сторону напряжения Е. Влиянием силы тяжести пренебречь. Начальное положение частицы принять за начало координат начальная скорость частицы равна нулю. [c.207]

Определить траекторию движения частицы массы /71, ь есущей заряд е электричества, если частица вступила в однородное электрическое поле с переменным ыапряжепие.м Е = = А os kt (А 11 k — заданные постоянные) со скоростью Vq, перпендикулярной направлению напряжения поля влиянием силы тяжести пренебречь. В электрическом поле на частицу действует сила F = — еЕ. [c.212]

Измерение. Раз.меры твердых частиц более 10 мк. можно определить просеиванпе.м через сито [1.38]. С помощью центрифуг и ультрацентрифуг можно отделить н измерить частицы размером от 10 до 10 мк. Для измерения и подсчета твердых частиц пли жидких капель размеро.м от 10 до 0,.5 мк можно использовать оптический. микроскоп при размерах частиц от 0,5 до 0,1 мк требуется электронный микроскоп [243]. Определение размеров частиц. менее 0,1 мк в газе или электролите осуществляется путем измерения их подвижности в электрическом поле (гл. 10). Размеры жидких капель или пузырьков газа обычно определяются одни.м из оптических методов, включающих фотографирование, последующее измерение и подсчет. По интенсивности рассеянного света можно определить распределение по размерам множества частиц (гл. 5). [c.18]

Заряды частиц атмосферной пыли были впервые изучены Руд-жером [666, 6671. Согласно Руджеру, напряженность электрического поля во время пылевых бурь в пустыне Сахара обычно менее 200 в1м, причем пыль, как правило, заряжена положительно. Полярность пылевого облака может изменяться (становиться отрицательной), а напряженность достигать 500 в м или даже 10 в м. В данном месте как атмосферная пыль, так и земля стремятся приобрести отрицательный заряд. Изучая падение частиц плавленого кварца размером от 0,1 до 100 мк между электрически заряженными пластинами, Уитмен установил, что в зависимости от материала пластин множество частиц (0,13 г пыли) приобретает разные заряды 1875] [c.434]

При электрическом способе распыления (разд. 3.8) диэлектрических жидкостей в интенсивном электрическом поле образуются коллоидные частицы. Шульц и Брансон [690] показали, что диэлектрическую жидкость с очень низким давлением насыщенного пара, такую, как диоктилфталат (масло), можно распылять электростатическим способом в глубоком вакууме как заряженную ко.ллоидную струю. Для этого масло подают к острию иглы или кромке ножа при потенциале до -Ь20 кв. В обозрении Шульца и Виха [691] указывалось, что электростатическое давление Рд, под действием которого жидкость распыляется или разбрызгивается, определяется по уравнению (2.716) [c.444]

Воздействие электрического поля на капли и частицы характеризуется их подвижностью. Гуган и др. [294] изучали подвижность заряженных скоплений молекул, капель и частиц с точки зрения электрического управления различными процессами сгорания. Судя по их обзору, собрано достаточно данных типа приведенных в работе Лоэба [501]. Для малых частиц, обладающих подвижностью малых ионов, Уайт [874] определил подвижность в виде [c.465]

Известно, что в электрическом поле напряженностью Е сферическая диэлектрическая частица, как частица двуокиси циркония, будет поляризоваться, причем поверхностная плотность заряда равна Збо os 9, где 9 измеряется от направления поля [3781. Можно показать, что для частицы размером 9,1 мк вероятность поляризации с одним электроном составляет не более 10 д.ля по.ля напряженностью 109 в1м, тогда как в примере с частицалш двуокиси циркония размером 0,1 мк общий заряд равен 10 дырок на частицу (и.ли удельный заряд 0,32 к/кг), так что не приходится ожидать заметного влияния по.ляризации твердых частиц на тер-1мическую э.лектризацию. [c.468]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Представляет интерес движение по трубе смеси газ — твердые частицы. Если труба — проводник или диэлектрик с равномерно распределенным зарядом, то, согласно закону Гаусса, электрического поля внутри трубы не будет. Если частицы равномерно заряжены и осесимметрично распределены по трубе, то частица, возможно, осядет на стенку, если поток нетурбулентен. Согласно уравнению (10.157), мелкие стеклянные шарики в атмосферном воздухе при концентрации 1 кг частицЫг воздуха на расстоянии 1 см от оси будут иметь в 10 раз большее ускорение, чем под действием силы тяжести даже при отношении заряда к массе, равном 0,002 к1кг. Радиальная составляющая интенсивности турбулентного движения частиц в соответствии с приближением oy [721] составляет 10 м сек для частиц диаметром 100 мк. Этот эффект может полностью компенсировать действие силы тяжести на смесь газ — твердые частицы в горизонтальной трубе и стать одной из возможных причин большой разницы между поперечной и продольной интенсивностями турбулентного движения частиц (разд. 2.8). Распределение плотности, данное oy [726], можно приписать дрейфовой скорости, обусловленной главным образом электрическим зарядом частиц. [c.485]

Поток в канале. Чтобы показать применение основных соотношений к электрогидродинаыическому потоку заряженных твердых частиц в заземленном канале с малой концентрацией частиц (меньше, скажем, 0,25 кг1м ), рассмотрим следующую задачу, для которой основные уравнения гл. 6 упрощаются двумерное движение в электрическом поле (г = 1,2) движение частиц не оказывает существенного влияния на движение непрерывной фазы все частицы имеют один размер s = 1). Рассмотрим случай движения множества заряженных твердых частиц с постоянной скоростью при постоянной продольной скорости Uq потока в двумерном канале шириной 2Ь с заземленными проводящими стенками, как показано на фиг. 10.15. Задача решается с учетом силы вязкости, преодолеваемой частицами, движущимися по направлению к стенкам (скорость и в направлении у). В этом случае электростатические силы, действующие на множество частиц, полностью обусловлены поляризованным зарядом проводящей стенки и пространственным зарядом множества частиц. [c.488]

Электрическое число Рейнольдса и числа электровязкости находятся для по.ля множества зараженных частиц. Длн заданной характеристики электрического поля Ед они принимают следующий вид [c.494]

Молекулы газа нейтральны, поэтому газ обычно — хороший изолятор и может проводить электрический ток лишь при условии, что в него вводятся извне или генерируются внутри заряженные частицы. Приложив, например, достаточно сильное электрическое поле, моясно вызвать нарушение изолирующих свойств газа (пробой) и ионизацию его, вследствие чего он сможет пропускать значительные токи. [c.35]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Определить дальнейшее движение частицы, зная, что в электрическом поле на нее действует сила F -eE, направленная в сторону, противоположную напряжению поля. При решении задачи учесть действие силы тяжести Р (рис. 144), Решение. За начало координат О возьмем начальное положение частицы, ось л направим по горизонтали в сторону, противоположную [aпpяжeнию поля, а ось у —по вертикали вверх (рис. 144). Тогда проекции равнодействующей сил Р и F на оси х и у будут равны [c.254]

Задача 3.16. Частица, несущая электрический заряд е, движется в однородном электрическом поле с переменной напряженностью E = Asmkt, где А и k — постоянные коэффициенты. Уравнение движения частицы имеет вид [c.240]

Задача 871. Частица массой т, несущая электрический заряд е, движется по гладкой плоскости в однородном электрическом поле, напряженность которого = Лз1п(й/-1. При этом на частицу действует сила, пропорциональная по величине удалению частицы от начала координат и направленная к этому началу (коэффициент пропорциональности с). Считая, что оси х и у расположены в упомянутой плоскости и что частица в начальный момент находилась в Мо (0 Уд) и имела начальную скорость и, (v 0), определ гь [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...