Перенос энергии при колебаниях

Теплопроводность представляет собой процесс распространения теплоты при непосредственном соприкосновении отдельных частиц тела, имеющих различные температуры. Этот вид переноса теплоты может происходить в любых телах, но механизм переноса теплоты зависит от агрегатного состояния тела. В жидкостях и твердых телах — диэлектриках — перенос теплоты осуществляется путем непосредственной передачи теплового движения молекул и атомов соседним частицам вещества. В газообразных телах распространение теплоты теплопроводностью происходит посредством диффузии молекул и атомов, а также за счет обмена энергией при соударении молекул. В металлах распространение теплоты происходит в основном в результате диффузии свободных электронов и упругих колебаний кристаллической решетки, причем последнее имеет второстепенное значение. [c.89]

Перенос энергии теплового движения происходит при разности температур частей материи в результате их соприкосновения или беспорядочных электромагнитных колебаний. [c.7]

При этом в газах перенос энергии осуществляется путем диффузии молекул и атомов, а в жидкостях и твердых телах-диэлектриках — путем упругих волн. В металлах перенос энергии в основном осуществляется путем диффузии свободных электронов, а роль упругих колебаний кристаллической решетки здесь второстепенна. [c.8]

Для наглядного представления процесса переноса энергии в объеме излучающего газа удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих энергией /IV. Часть фотонов захватывается (поглощается) молекулами газа, что приводит к повышению энергии газа, т.е. его нагреванию. При этом молекулы газа поглощают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучение энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рож- [c.256]

Длительность возбуждаемых импульсов деформации может ограничиваться снизу не только величиной т , но и временем пробега звука по области тепловыделения, а характерный размер области нагрева решетки I определяется либо длиной поглощения света /п б 1, либо длиной теплопроводности — расстоянием, на которое прогреется кристалл за время оптического воздействия за счет переноса энергии электронами, фононами и т. д. Фононная теплопроводность всегда происходит со скоростями, не превышающими звуковую, и поэтому не приводит к уширению акустических импульсов. Движения электронов в металлах и электронно-дырочной плазмы в полупроводниках может существенно увеличить область нагрева решетки, особенно при низких температурах. При комнатных температурах диффузия носителей в значительной мере замедлена из-за сильного рассеяния на тепловых колебаниях решетки. Поэтому для термоупругой генерации сверхкоротких импульсов деформации необходимо одновременно уменьшать длительность лазерного воздействия и длину поглощения света. Наконец, нельзя забывать, что время нагрева решетки может определяться не временем оптического воздействия, а временем передачи энергии от электронов к фононам, что также препятствует укорочению длительности импульсов деформации. [c.162]

Для изучения влияния дисперсии границ на форму возбуждаемых колебаний один конец ленты (при X = 0) закреплялся между двумя симметрично расположенными пружинами. Коэффициент упругости к закрепления (а следовательно, и жесткость границы) изменялся в широких пределах (путем смены пружин). Эксперименты показали, что уменьшение жесткости закреплений приводило к увеличению длительности импульсов (рис. 4.23,а-в). Это обусловлено тем, что по мере уменьшения жесткости границы уменьшалось количество эквидистантных собственных частот, и нарушались условия переноса энергии колебаний в область высоких частот. В итоге происходила [c.182]

Итак, при распространении волны среда получает дополнительный запас энергии. Значит волна переносит энергию от источника колебания ко все более удаленным участкам среды. Количество энергии, переносимой волной за одну секунду через некоторую поверхность S, называют потоком энергии Ф через эту поверхность. Поток энергии — скалярная величина, размерность которой совпадает с размерностью мощности. [c.373]

При Rh = О (рис. 2, а) сварочный наконечник свободен. Волна смещения устанавливается таким образом, что амплитуда наконечника максимальная. Смещение в узле = 0. Коэффициент бегущей волны /Сб = = О, где — амплитуда колебаний в пучности. Переноса энергии в зону сварки нет. [c.8]

На рис. 28 показано распределение амплитуд колебательного смещения по длине стержня. При F = О узлы выражены вполне определенно, т. е. наблюдается типичная стоячая волна с коэффициентом бегущей волны Кб = 0. Переноса энергии нет. При Fee = 30 кГ наряду со стоячей волной образуется бегущая волна, которая передает нагрузке часть энергии от источника колебаний. При Fee = 60 кГ коэффициент Кб заметно увеличивается. Различие в значениях коэффициентов Кб наглядно показывает, как увеличение контактного давления приводит к увеличению доли энергии, поглощаемой в свариваемых материалах. В нашем случае оптимальное значение Кб получено при контактном давлении, равном 120 кГ. Дальнейшее увеличение силы например до 150 кГ, приводит к снижению коэффициента Кб, а следовательно, и к снижению энергии, переносимой в зону сварки. [c.21]

Однако в работе [55] приводятся противоположные доводы. Авторы этой работы считают, что в случае шероховатости наконечника потери на соединение уменьшаются, так как шероховатость предотвращает скольжение между наконечником и свариваемыми образцами. Мнение, что обволакивание сварочного наконечника металлом свариваемого изделия способствует передаче энергии, вряд ли справедливо. Дело в том, что при обволакивании исчезает граница раздела между сварочным наконечником и деталью. Исходя из общих принципов распространения плоской волны в твердом теле следует, что потери энергии на границе их раздела в таком случае резко уменьшается. Значит надо предполагать, что источником ультразвуковых колебаний должна являться деталь, сцепившаяся со сварочным наконечником. Поскольку она обладает массой, то это вызывает изменение частоты колебательной системы и выход ее из резонанса. Таким образом оптимальные условия переноса энергии будут нарушены (технологически такое сцепление недопустимо). [c.47]

Электромагнитные колебания, способные переносить тепловую энергию, обычно называют тепловыми, а процесс их распространения — тепловым излучением или лучеиспусканием. Всякое тело, имеющее температуру, всегда излучает энергию. При попадании на другие тела эта энергия частью поглощается и снова превращается в тепловую, частью отражается, частью проходит сквозь тела. Отраженная и прошедшая сквозь тело энергия в конце концов поглощается другими (окружающими) телами. Следовательно, каждое тело не только непрерывно излучает, но и непрерывно поглощает энергию. [c.119]

Известно, что нормальные волны обладают дисперсией. Это одна из основных особенностей нормальных волн по сравнению с продольными и поперечными УЗК. Фазовые скорости, представленные на рис. 2, связаны с распространением непрерывных колебаний синусоидальной формы, т. е. с монохроматическими ультразвуковыми волнами. При контроле эхо-методом приходится и.меть дело с импульсами синусоидальных колебаний. В промышленных дефектоскопах импульс, формируемый генератором, представляет собой высокочастотный импульс с крутым передним фронтом и спадающей по экспоненциальному закону амплитудой. Этот зондирующий сигнал содержит группу спектральных составляющих. Ширина полосы спектра при данной частоте заполнения зависит от длительности и формы импульса чем короче импульс, тем она больше. Скорость распространения волн этой группы, т. е. импульса, называется групповой скоростью, определяющей скорость переноса энергии. [c.158]

Упругие колебания могут быть возбуждены как в твердых, так и в жидких и газообразных средах. При этом благодаря наличию в среде упругих межмолекулярных сил колебательное движение возбужденных частиц передается соседним частицам. Последнее вызывает распространение в среде упругой волны, сопровождаемое переносом энергии. [c.142]

Поскольку в волновом процессе происходит смещение частиц среды, ему должна соответствовать некоторая энергия. Отличительная особенность волнового движения — распространение энергии, которая в процессе колебаний периодически переходит из потенциальной в кинетическую и обратно. При этом в случае колебаний малой амплитуды и невязких сред перенос энергии осуществляется без переноса вещества. [c.144]

При ответе на этот вопрос мы не должны использовать тот довод, что член (60) не должен быть существенным в переносе-энергии, поскольку его среднее (в некотором смысле) значение-равно нулю. Разумеется, звук часто генерируется колебаниями, которые в линейной теории вызывают флуктуации скорости и жидкости около ее нулевого значения. Однако если включить lex в I, которая является величиной второго порядка малости, то нужно включить в lex вклады U того же порядка, которые могут быть вычислены только на основе нелинейной теории и могут иметь ненулевое среднее значение (это были бы исправленные движения, которые часто описываются как акустический ветер или как акустический поток и которые более подробно изучаются в разд. 4.7). [c.30]

Для качественного сравнения на фиг. 2.11 и 2.12 приведены точные решения при v=0.29 в случае продольных колебаний стержня кругового сечения Ск [1.225] (1954) и квадратного N [1.265] (1966). Из сравнения видно, что построенные уточненные теории описывают хорошо фазовые скорости для первой моды и менее удовлетворительно — для второй моды. Групповые скорости, характеризующие перенос энергии, уточненными теориями описываются хуже даже в случае первой моды, а для второй моды — совсем плохо. В заключение отметим, что полученные аппроксимации удовлетворяют условию гиперболичности и существенно улучшают модель обобщенного плоского напряженного состояния. См. также работы [2.80, 2.105, 2.107, 2.144, 2.147, 2.171, 2.181]. [c.180]

УПРУГИЕ ВОЛНЫ — упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах. Напр., волны, возникающие в земной коре прп землетрясениях, звуковые п УЗ-вые волны в жидкостях, газах и твёрдых телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформации в отсутствии потока вещества (последний возникает только в особых случаях — см. Акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, частотой колебаний, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.351]

Звук по своей физической сути является механической волной с продольным распространением. Для распространения ультразвука необходим материальный субстрат (вещество), при этом колебания передаются от одной субстратной единицы (частицы вещества) к другой, т. е. осуществляется перенос энергии. Имея волновую природу, звук в полной мере подчиняется всем тем законам, которые применимы к другим волновым процессам, например свету. Основными характеристиками ультразвуковой волны являются длина, амплитуда, частота, период, скорость. [c.45]

При распространении упругих колебаний по законам линейной акустики передача энергии не связана с переносом вещества при этом энергия периодически переходит из потенциальной в кинетическую и обратно. Полная средняя энергия в единице объема (плотность энергии звуковой волны) Е пропорциональна плотности среды р, квадрату амплитуды колебаний А и квадрату частоты / [c.9]

Для определения местоположения дефектов (раковин, трещин и других отклонений от однородности состава и структуры) при неразрушающих испытаниях могут использоваться различные волновые процессы. Классическими примерами волновых процессов являются процессы распространения ультразвуковых и электромагнитных волн в среде без затухания. При распространении тепловых колебаний и электромагнитных волн в проводящей среде имеет место столь большое затухание, что соответствующие процессы переноса энергии можно рассматривать как процессы диффузии. Поскольку описанные простые процессы переноса имеют много общего, удобно в дальнейшем относить их и те процессы, которые можно разложить на совокупность таких процессов, к одной группе общих по своей природе волнообразных процессов. [c.332]

Сначала рассмотрим механизм распространения теплоты атомными колебаниями в диэлектриках, в которых свободных электронов практически нет. Так как атомы в твердом теле связаны между собой, то при нагревании какого-либо участка тела амплитуда колебаний атомов этого участка увеличивается и атомы при своем движении толкают соседние атомы, которые, в свою очередь, передают это движение своим соседям и т. д. Кинетическая энергия колебаний атомов переносится, таким образом, от нагретого участка к более холодному. Макроскопически поток кинетической энергии атомов выглядит как тепловой поток. Этот процесс одинаков с процессом распространения упругих звуковых волн в твердом теле. [c.187]

Если в эле.ментарной ячейке имеется g атомов, то каждому значению к соответствуют ig нормальных колебаний. На фиг. 3 изображена зависимость (I) от А для данного направления к в случае g = 2. Кроме трех акустических ветвей, у которых ш (0) = О, имеются ветви, у которых ш =/= О при /с- -0 они соответствуют относительным колебаниям атомов в элементарной ячейке. 1 акие ветви называются оптическими, так как в твердых телах ио гиого гппа эти вол 1ы сильно взаимодействуют с электромагнитным пзлучением. При рассмотрении процессов переноса энергии при низких температурах оптическими нормальными колебаниями можно иренебречь, ибо им соответствуют высокие частотЕ)Г. [c.229]

При сравнении рассчитанных по уравнению (1) значений коэффициентов теплопроводности с опытными данными наблюдалось существенное расхождение, особенно заметное вблизи точки плавления. Низкая проводимость, свойственная соединениям с малой концентрацией носителей, свидетельствует о высокой прозрачности исследуемого соединения и о возможности переноса энергии электромагнитными колебаниями. Радиационная составляющая теплопроводности может быть рассчитана по формуле Генделя [c.142]

При распространении упругой волны происходит перенос энергии, при тем в процессе колебаний энергия периодически переходит из поте шиальной в кинетическую и наоборот. Кинетическая энергия в единице объема с учетом выражения (1.5) р вна [c.11]

С классической точки зрения волна, коттэрая удовлетворяет этому дисперсионному соотношению, может иметь любую амплитуду (в пределах выполнения закона Гука). В то же время для колебаний решетки, как и для квантов электромагнитного излучения, характерен корпускулярно-волновой дуализм. Корпускулярный аспект колебаний решетки приводит к понятию фонона, и прохождение волны смещения атомов в кристалле можно рассматривать как движение одного или многих фононов. При этом каждый фонон переносит энергию Ксй, где Ь = Ь/2я= 1,0546-эрг-с Н — постоянная Планка, и импульс Ьк. Теплопроводность, рассеяние электронов и некоторые другие процессы в твердых телах связаны с возникновением и исчезновением фононов, т. е. корпускулярный аспект таких процессов- так же важен, как и волновой. Проявление дискретной (корпускулярной) природы энергии возбуждения в других явлениях зависит от того, насколько велико количество термически возбужденных фононов. [c.36]

В металлах перенос теплоты осуществляется главным образом вследствие диффузии свободных электронов. Доля упругих колебании крпсталлнческо решетки в общем процессе переноса теплоты незначительна из-за огромной иодвижности электронов ( электронного газа ). По этой же причине теплопроводность металлов значительно выше диэлектриков и других веществ. При повышении температуры колебание кристаллической решетки не только способствует переносу энергии, но в то же время создает помехи движению электронного газа , что сказывается на электро-и теплопроводности металлов. Теплопроводность чистых металлов (кроме алюминия) с повышением температуры уменьшается, особенно резко теплопроводность снижается при наличии примесей, что объясняется увеличением структурных неоднородностей, которые препятствуют направленному движению электронов и приводят к их рассеиванию. В отличие от металлов теплопроводность сплавов с возрастанием температуры увеличивается. [c.64]

При втором способе передачи энергии происходит передача хаотического (теплового) движения микрочастиц, составляющих макроскопические тела. Для этого между 1 е.лами должен существовать так называемый тепловой контакт, осуществ,)1яемый либо непосредственным (онрмкосновеннем тел,. либо переносом энергии беспорядочных электромагнитных колебаний. При этом необходимо, чтобы тела имели различную температуру. Передача энергии в результате обмена хаотическим, ненаправленным движением микрочастиц называется теплообменом, а количеслво передаваемой при этом энергии — количеством теплоты. теплотой и р о ц е с а н.ли т е и л о т о И. [c.14]

Теплопроводность опре деляется тепловым движением микрочастиц тела, т. е. движением микроструктурных частиц вещества (молекул, атомов, ионов, электронов). Обмен энергией между движущимися частицами происходит в результате непосредственных столкновений их при этом молекулы более нагретой части тела, обладающие большей энергией, сообщают долю ее соседним частицам, энергия которых меньше. В газах перенос энергии происходит путем диффузии молекул и атомов, в жидкостях и твердых диэлектриках — путем упругих волн. В металлах перенос энергии осуществляется колеблющимися ионами решетки и диффузией свободных электронов ( электронным газом ) значение упругих колебаний кристаллической рещетки в этом случае не имеет большого значения. [c.134]

Теплопроводностью называется та форма передачи тепла, которая всецело обусловлена зависящими от местной температуры движениями микроструктурных элементов тела. В газах микро-структурными движениями являются беспорядочные молекулярные движения, интенсивность которых возрастает с увеличением температуры. Подобно тому как молекулярное движение обусловливает перенос массы—диффузию, перенос импульса — вязкость, таким же образом оно приводит к переносу энергии—теплопроводности. В твердых металлах при средних температурах передача тепла происходит вследствие движения свободных электронов, в совокупности образующих электронный газ , который по своему поведению похож на обычный газ. В неметаллических твердых телах теплопроводность осуществляется в основном упругими, акустическими волнами, образуемыми вследствие согласованности смещений всех молекул и всех атомов из их равновесных положений. Взаимодействие волн приводит к энергетическому обмену между ними, что проявляется в изменении одних амплитуд за счет других, а также в сдвиге фаз колебаний. Выравнивание температуры из-за теплопроводности можно понимать, имея в виду описанный механизм, как переход к беспорядочному распределению накладывающихся друг на друга волн, при котором распределение энергии колебаний равномерно во всем теле. Следует заметить, что упругостная составляющая теплопроводности способна играть некоторую роль и в металлических телах. Что касается жидкости, то там она вновь получает первостепенное значение. Микрофизические теории теплопроводности отличаются большой сложностью и во многом еще не завершены. В настоящем курсе, как было уже сказано, вся проблема будет рассматриваться только в макроскопическом плане. [c.9]

При использовании этого подхода, который очень полезен при разработке конструкции и, кроме того, позволяет предложить вполне удовлетворительную методику расчета, система двигателя рассматривается как совокупность отдельных, но взаимосвязанных факторов, т. е. все факторы разделены. Перенос энергии определяют с помощью идеализированных методов типа изотермического и полуадиабатного метода. Полученные расчетные значения затем уменьшают, чтобы учесть различные потери энергии в системе. Предполагается, что все потоки энергии аддитивны. Это предположение до некоторой степени произвольно, но вполне разумно. Расчет идеальных массовых расходов осуществляют в предположении об отсутствии падения давления, а затем с использованием найденных значений расхода рассчитывают перепады давления в системе. Это также довольно разумная методика, поскольку относительные потери давления малы, хотя с академической точки зрения ее нельзя считать строгой. Инженеры-конструкторы могут без колебаний применять этот подход. Однако, как будет показано ниже, при использовании методов раздельного анализа невозможно провести сквозной последовательный расчет и решения можно получить только после нескольких итераций. Следова- [c.320]

Перейдем к вопросу об излучении дуги. Излучение представляет процесс переноса энергии от излучающего тела к телам, расположенным в окружающем пространстве. Этот процесс осуществляется электромагнитными колебаниями, могуш,ими иметь различную длину волны. В дуге приходится иметь дело с излучением световых лучей, тины волн которых лежат в пределах 0,4—0,8 мк, а также теило-ых — более длинных — лучей. Световые и тепловые лучи, распро-граняясь со скоростью света, способны претерпевать преломление и отражение при встрече с какими-либо телами или веществами. Преломленный луч, проникая во встречное тело, может частью пройти через него, а частью (или полностью) поглотиться им, передав ему свою энергию, которая при этом превращается в тепло. Твердые л жидкие тела поглощают тепловые лучи сильно, газы же — слабо. Световые лучи поглощаются твердыми и многими жидкими телами сильно, газами же при обычных условиях — очень слабо. [c.131]

При расчетах для однородной цепочки по схеме (7,17) структура фронта принимает вид, аналогичный полученному в работах [15] и [18] с limas = 2up. При изменении тппа граничных условий, т. е. при переходе к схеме (7,18), основные детали структуры сохраняются, что хорошо видно из рис, 7.1, 7,2, Однако расхождение соседних импульсов оказывается большим для схемы (7,18), при этом амплитуда импульсов остается практически неизменной. Это означает, что атом за одно и то же время переносит меньшее количество энергии, что хорошо видно из сравнения величин Цц (табл, 7.1), Так значение tiiso, зоо при изменении граничного условия увеличилось на 20 % для потенциала Джонсона. Для более жесткого потенциала Морзе эти изменения составили приблизительно 10%. Из сравнения величин т] 5о, зоо и t]i5o, 400 можно сделать вывод, что величина переносимой за время Ат энергии падает с увеличением номера атома (см. табл. 7.1). Эта энергия переходит в энергию тепловых колебаний атомов (происходит диссипация энергии ударной волны). Как и следовало ожидать, более интенсивно процесс идет в случае использования граничных условий [c.214]

В газах передача энергии совершается при столкновении молекул, в твердых диэлектриках — при колебаниях соседних молекул, в твердых металлах — благодаря тепловому движению электронов. В пламенном пространстве печи очень большую роль играет турбулентная теплопроводность, которая характеризуется скоростью дрейфа и длиной пробега клочкообразных масс в турбулентном потоке. Удельный поток турбулентного переноса тепла может быть предстаачен уравнением [c.204]

Единицы измерения. При всяком волновом движении происходит распространение энергии, при этом в. пропеосе колебаний энергия периодически переходит из потенциальной в кинетическую и обратно. Однако в вошно-вом движении каждая частица среды колеблется относительно своего положения равновесия, поэтому в процессе колебания имеет место перенос энергии без шереноса вещества [Л. 35]. В качестве наглядного примера этого процесса вспомним волны на поверхности воды. От брошенного в стоячую воду камня но поверхности ее будут распространяться волны с определенной скоростью каждая частица воды будет совершать лишь колебательное движение, оставаясь в то же вре.М Я на том же месте относительно распространения волн, что легко заметить по какому-либо плавающему на поверхности воды предмету (например, щепки), колеблющемуся вместе с частицами воды. [c.77]

В решетке, состоящей из атомов двух типов и более, существуют еще оптические колебания, частота которых слабо зависит от волнового числа (см. задачу 2 к предыдущему парагра-рафу). Вследствие такой слабой зависимости групповая скорость du)/d/fe этих волн мала и, следовательно, теплоту переносят именно акустические, а не оптические колебания. Отметим при этом, что перенос энергии осуществляется с групповой скоростью волны dto/dA, а не с фазовой скоростью w/A. [c.78]

Следовательно, аналог звука в газе фононов существует лишь при очень низких емпературах, когда частота нормальных столкновений значительно превосходит частоту столкновений с перебросами при этом частота такого звука лежит между частотами столкновений указанных двух типов. Подобное явление, называемое вторым звуком, можно рассматривать как колебания локальной плотности числа фононов (аналогично тому, как обычный звук есть колебания локальной плотности молекул) или же как колебания локальной плотности энергии, что, возможно, более уместно в случае фононов (так как их основное свойство состоит в том, что они переносят энергию). Поскольку локально-равновесные плотность числа фононов в кристалле и их энергия однозначно определяются локальной температурой, второй звук должен проявляться как волновое колебание температуры. Условия для его наблюдения наиболее благоприятны в твердых телах с очень высокой изотопической чистотой (так как любое отклонение от идеальной решетки Бравэ, включая случайное присутствие ионов с иной изотопической массой, приводит к столкновениям, в которых не сохраняется квазиимпульс), а также с достаточно сильными ангармоническими членами (поскольку для поддержания локального термодинамического равновесия требуется высокая частота нормальных столкновений фононов). В силу этих соображений наиболее подходящими для наблюдения второго звука оказываются твердый гелий и фторид натрия. Экспериментально установлено, что в обоих кристаллах распространение теплоьих импульсов действительно происходит со скоростью, предсказываемой волновым уравнением для второго звука, а не осуществляется путем диффузии, что имело бы место при обычной теплопроводности ). Предсказание и обнаружение вюрого звука стало одним из крупных успехов теории колебаний решетки. [c.135]

Изучение более близкого к реальному случая падения на границу раздела звукового импульса и учет затухания звука в слое показывают, что осцилляции коэффициентов отражения и прохождения уменьшаются по мере роста ЛДс. Это объясняется уменьшением амплитуды колебаний интерферирующих волн по мере увеличения к. При наклонном падении на границу волны с ограниченным фронтом (пучка лучей) амплитуда интерферирующей волны в слое еще быстрее ослабевает в результате переноса энергии вдоль слоя, т. е. ухода из пучка. Отсюда следует, что для оптимального просветления границы следует брать наиболее тонкий просветляющий слой кс=Кс[4 при нормальном или Л=Хс/(4соза) при наклонном падении. [c.45]

В случйе зонального течения, когда, скажем, вектор кг лежит на оси I, из указанных диаграмм следует, что либо к1 и кз также лежат на оси I (а это приводит к обращению Ь в нуль, 6 = О, и тогда переноса энергии нет), либо концы векторов к й кз лежат на равных расстояниях от О, так что ул = хз. В последнем случае Сг равно нулю, но С и Сз, вообще говоря, нулю не равны. Из (6.8) мы видим тогда, что 2 = 0 можно сказать, что зональное течение не приобретает и не теряет энергии во взаимодействии с двумя другими компонентами. Однако при 2 0 уравнения (6.8) показывают, что как аи так и аз будут соверщать гармонические колебания около нулевых средних значений. В этом случае зональное течение действует как своего рода катализатор, который позволяет двум другим волнам обмениваться энергией. [c.178]

При распространении звуковых волн в твердых телах, как и в жидкостях, происходит перенос энергии. Распространение звуковых волн в твердых телах сопровоиедается потерями энергии на внутреннее трение, теплопроводность и упругий гистерезис. В плоской бегущей волне амплитуда колебаний изменяется по экспоненциальному закону [c.16]

УПРОЧНЕНИЕ металлов, повышение сопротивляемости металлов и сплавов лластич. деформации или разрушению в результате затруднения движения дислокаций и их размножения. У. явл. лроцессом повышения предела текучести при пластич. деформации. УПРУГАЯ ДЕФОРМАЦИЯ, см. Деформация механическая. УПРУГИЕ ВОЛНЫ, упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразной средах, напр, волны, возникающие в земной коре при землетрясениях, звук, и ультразвук, волны в жидкостях, газах и ТВ. телах. При распространении У. в. в среде возникают механич. деформации сжатия и сдвига, к-рые переносятся волной из одной точки среды в другую. При этом имеет место перенос энергии упругой деформацид в отсутствие потока в-ва (исключая особые случаи, напр, акустические течения). Всякая гармонич. У. в. характеризуется амплитудой колебательного смещения частиц среды и его направлением, колебательной скоростью частиц, переменным механич. напряжением и деформацией (к-рые в общем случае явл. тензорными величинами), частотой колебаний ч-ц среды, длиной волны, фазовой и групповой скоростями, а также законом распределения смещений и напряжений по фронту волны. [c.787]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...